Thème 4 : Ondes et signaux Partie 1. Caractériser les phénomènes
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La diffraction est-elle plus importante pour des ondes radio de longueur d'onde Exercices : DIFFRACTION ET INTERFERENCES. Physique. Page 2. Thème n°1 – Vous ...
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On réalise une expérience de diffraction à l'aide d'un laser émettant une lumière monochromatique de longueur d'onde λ. À quelques centimètres du laser on
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Exercices de la séquence n°7 - Mesurer des distances à laide de la
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EXERCICE DIFFRACTION: CORRECTION. 1. La diffraction consiste en l´étalement de la direction de propagation d´une onde par un obstacle. Dans le cas des ondes
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Correction de l'exercice N°1 : CARACTÈRE ONDULATOIRE DE LA LUMIÈRE. 1. Il se produit le phénomène de diffraction. 2. Exploitation des résultats de
? ? m 7.1 LA DIFFRACTION PAR UNE FENTE 7.2 DIFFRACTION
Quelle largeur une fente doit-elle avoir pour que la lumière de 652 nm produise un minimum de diffraction d'ordre 3 à un angle de 300°? 7.3. Exercice :
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décrire très correctement les phénomènes d'interférence et de diffraction. Optique ondulatoire – 50 exercices et problèmes corrigés;.
Diffraction (1)
29 sept. 2020 Corrigé. Diffraction (1). Exercice I Diffraction de Fraunhofer. Figure 1.1 – Géométrie considérée. 1. Principe de Huygens-Fresnel : (Cf. BFR).
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Énoncés des exercices. 92. Du mal à démarrer ? 102. Corrigés des exercices. 103. CHAPITRE 4. DIFFRACTION. 113. Les méthodes à retenir.
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EXERCICE. Propriétés des ondes. Diffraction – Interférences – Fentes de young. Mailles du voilage Compétences : Etude des phénomènes de diffraction et
Thème 5 : Corrigés des exercices
EXERCICE T5_02 : Diffraction des électrons. 1 - : Nœuds réciproques : Soit N1 N2
IPHO 2005
Ces exercices sont tirés du livre « Physique 3. L'enveloppe centrale d'une figure de diffraction produite par deux fentes contient 11 franges.
EXERCICES ÉPREUVE PHYSIQUE
répond à plus de 8 exercices seuls les 8 premiers seront corrigés. La largeur de la tache centrale de diffraction sur l'écran a une taille de 4
Préparation à l"agrégation de Montrouge
Septembre 2020Clément Sayrin
clement.sayrin@lkb.ens.frCorrigéDiraction (1)
OOO ExerciceI Diffraction deFraunhoferFigure1.1 - Géométrie considérée1.Principe de Huygens-Fresnel :(Cf.BFR)
Enoncé du principe
Chaque point M d"une surfaceatteinte par la lumière peut être considérée comme une source secondaire émettant une onde sphérique. L"état vibratoire de cette source secondaire est proportionnel à celui de l"onde incidente en M et à l"élément de surfacedentourant le point M. Les vibrations issues des diérentes sources secondaires interfèrent entre elles.PMφrd
φFigure1.2 - Principe de Huygens-Fresnel.
Soit P un point de la surfaceéclairée et M un point de l"espace (point d"obser- vation), on notel"angle entre les directions~r=!PMet d~le vecteur normal àenP. Alors
ds(M)=A()t(x;y)s0(P)eikrr d!s(M)=ZA()t(x;y)s0(P)eikrr
d;(I.1) oùk=2=etest la longueur d"onde de la source. On a ici sommé les amplitudes complexes car les diérentes sources secondaires interfèrent entre elles. Le facteurA()=A(0), appeléfacteur d"oblicitéoud"inclinaison, permet de tenir compte de l"anisotropie du diagramme d"émission des sources secondaires et de l"ab- sence de diraction vers l"arrière [A()=0]. On écritA()=A(1+cos)=2. En pratique, on considère des rayons faiblement inclinés sur l"axe optique, auquel casA()A(0)A, soit
s(M)=AZ t(x;y)s0(P)eikPMPM d:(I.2) des équations de Maxwell. La théorie de Kirchhopermet de formuler des équations sur les solutions d"une équation d"onde scalaire, notamment le théorème intégral deKirchhoet Helmholtz. En supposant de surcroît toutes les distances caractéristiquesDernière modification : 29 septembre 20201/12
Préparation à l"agrégation de Montrouge
Septembre 2020Clément Sayrin
clement.sayrin@lkb.ens.frgrandes devant la longueur d"onde, et en se limitant à la diraction à grande distance,
on obtient la formule dite de Fresnel-Kirchhode la diraction, qui n"est rien d"autre que l"équation (I.1), à ceci prêt que l"expression deA() y est explicite. [Voir par exemple Born & Wolf ou fr.wikipedia.org/wiki/Théorie_de_Kirchho]. 2. On applique le principe de Huygens-Fresnel au cas considéré [surf acede transmit- dede coordonnéesx;y. Alors s(M)=AZ s0(P)t(x;y)eikPMPM
dxdy: Or !PM=0BBBBBBBB@Xx
Yy D1CCCCCCCCAet PM2=D2"
1+xXD 2 +yYD 2# , soitPM=Ds1+xD
2+XD 2 +yD 2+YD 22xX+yYD
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