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VI. 1

CHAPITRE VI : Le potentiel électrique

Au chapitre III, nous avons vu que lorsqu'une force est conservative, il est possible de lui

associer une énergie potentielle qui conduit à une loi de conservation de l'énergie. Nous allons

voir que la force de Coulomb entre charges électriques est conservative. On peut par conséquent

définir une énergie potentielle électrique, qui dépend de la position des charges électriques, et

appliquer la loi de conservation de l'énergie aux problèmes d'électricité.

L'énergie potentielle électrique caractérise un ensemble de charges. En électricité, on

préfère souvent travailler avec le potentiel électrique qui caractérise un point de l'espace, tout

comme le champ électrique : le champ électrique donne la force de Coulomb par unité de charge

en un point donné, le potentiel électrique est défini comme l'énergie potentielle par unité de

charge.

VI.1 : La force de Coulomb est conservative

La force de Coulomb qui existe entre deux charges électriques (voir IV. 6)) dépend de la

distance r entre les deux charges et est dirigée suivant la ligne qui joint les positions des deux

charges. C'est ce qu'on appelle une force centrale. En outre, elle ne dépend d'aucune autre variable cinématique telle que la vitesse, par exemple. La force exercée par la charge q 2 sur la charge q 1 peut donc s'écrire sous la forme : 12 r

FF(r)1 (VI.1)

où 12 20 qq1F(r)4r (VI.2) et r

1 est un vecteur de longueur unité, dirigé suivant la ligne qui joint les positions des charges q

1 et q 2 , dirigé de q 2 vers q 1 Pour montrer qu'une telle force est conservative, nous allons montrer que son travail entre deux points quelconques de l'espace, A et B, ne dépend pas du chemin suivi, seulement des positions de départ et d'arrivée (voir figure VI.1). VI. 2 B

AB 12A

B rA WF.dl

F(r) 1 .dl

Figure VI.1.

Le vecteur de longueur infinitésimale

dl, tangent à la trajectoire peut être décomposé en un vecteur de longueur infinitésimale dr, dirigé suivant r

1 et un vecteur de longueur infinitésimale

g dt, perpendiculaire à r

1 (voir figure VI.2) :

Figure VI.2.

VI. 3

Dès lors le travail de

12

F de A à B devient :

B A rB

AB r gAr

W F(r) 1 .(dr dt ) F(r)dr (VI.3)

où dr est la longueur du vecteur dr. En effet, rg

1.dt 0 car

g dt est perpendiculaire à r 1 et rrr

1 .dr dr 1 .1 dr.

L'expression du travail entre A et B ci-dessus (VI.3), se réduit à une intégrale simple dont le

résultat ne dépend que de r A et r B et pas du chemin particulier pour aller de A à B. Ceci montre que la force de Coulomb est bien conservative, comme toute force centrale qui ne dépend que de r.

VI.2 : L'énergie potentielle électrique

La force électrique étant conservative (voir VI.1), nous pouvons définir l'énergie potentielle de la même manière qu'au chapitre III (voir (III.2)) : B EA

UU(B)U(A) F.dl , (VI.4)

où E

F est la résultante des forces électriques dues à un ensemble de charges, qui s'exerceraient

sur une charge électrique qui serait déplacée de A à B suivant n'importe quel chemin. Dans le cas où seules deux charges électriques q 1 et q 2 sont concernées les relations (VI.3) et (VI.2) s'appliquant à la situation décrite par la figure VI.1, permettent d'écrire : BB A A rr12 12 200rr
qq qqdr 1U44rr quotesdbs_dbs18.pdfusesText_24