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Chapitre 12
Mouvement dans un champ uniforme12.1 Mouvement dans un champ de pesanteur uniforme . . . . . . . . . . . . .46
12.1.1 Mise en équation du problème . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4612.1.2 Équations horaires de la vitesse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4712.1.3 Équations horaires de la position . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4712.1.4 Équation de la trajectoire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4812.1.5 Calcul de la flèche et de la portée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4812.2 Mouvement dans un champ électrique uniforme . . . . . . . . . . . . . . .
4912.2.1 Condensateur plan . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4912.2.2 Mise en équation du problème . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4912.2.3 Équations horaires de la vitesse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
5012.2.4 Équations horaires de la position . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
5012.3 Aspects énergétiques (Rappels de première) . . . . . . . . . . . . . . . . .
5012.3.1 Énergie cinétique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
5012.3.2 Énergies potentielles . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
5012.3.3 Énergie mécanique et théorème de l"énergie mécanique . . . . . . . . . . . . . .
5146Chapitre 12.Mouvement dans un champ uniformeU
neapplication assez classique de la seconde loi de Newton est l"étude des mouvements dans unchamp de pesanteur uniforme ou un champ électrique uniforme. C"est-à-dire une situation où le
système n"est soumis qu"à une seule force constante : son poids ou une force électrique constante.
Ce chapitre permet de détailler la méthode de mise en équation et de résolution du problème, et
s"articule autour du plan suivant :Mouvement dans un champ de pesanteur uniforme
Mouvement dans un champ électrique uniforme Aspects énergétiques (Rappels de première) (Vidéo)12.1 Mouvement dans un champ de pesanteur uniforme
12.1.1 Mise en équation du problème
On s"intéresse à un système ponctuel de massem, soumis uniquement à son poids dans un référentiel
terrestre. Le champ de pesanteurg?est supposé constant, dirigé verticalement vers le bas.Le mouvement dans une telle situation est appeléchute libre(Résumé vidéoici ).Figure 12.1- Schéma d"une chute libre en deux dimensionsMouvement dans un champ de pesanteur uniforme
Système :{objet de massem}
Référentiel : Terrestre supposé galiléen, repère orthonormé(O,x,y) Bilan des forces extérieures : Poids-→P=m-→g=?0 -mg? D"après la seconde loi de Newton, pour un objet de masse constante : m -→a(t) =-→P??m-→a(t) =m-→g a(t) =-→g???ax(t) = 0 a y(t) =-gPoisson Florian Spécialité Physique-Chimie Terminale12.1.Mouvement dans un champ de pesanteur uniforme4712.1.2 Équations horaires de la vitesse
La première étape de la résolution consiste à faire une primitive deax(t)etay(t)pour trouver les
composantes du vecteur vitessevx(t)etvy(t). Il faut ensuite utiliser les conditions initiales sur levecteur vitesse pour déterminer les constantes d"intégration. Dans le cas présent, ces conditions initiales
sont les suivantes : -→v0=?v 0x v 0y? =?v0cosα
v0sinα?Équations horaires de la vitesse
a(t) =d-→v(t)dt donc par primitive : ?ax(t) = 0 a y(t) =-g???vx(t) =A v y(t) =-gt+BA,B?R Or : ?vx(0) =v0cosα v y(0) =v0sinα???A=v0cosαB=v0sinα
D"où les équations horaires de la vitesse :
v(t)?vx(t) =v0cosα v y(t) =-gt+v0sinα12.1.3 Équations horaires de la position de même on primitive la vitesse pour trouver la position, avec pour conditions initiales :OM(0) =?0
h?Équations horaires de la position v(t) =d--→OM(t)dt donc par primitive : ?vx(t) =v0cosα v y(t) =-gt+v0sinα??? ?x(t) =v0cosαt+C y(t) =-12 gt2+v0sinαt+DC,D?R Or : ?x(0) = 0 y(0) =h???C= 0 D=h D"où les équations horaires de la position :OM(t)?
?x(t) =v0cosαt y(t) =-12 gt2+v0sinαt+hSpécialité Physique-Chimie Terminale Poisson Florian48Chapitre 12.Mouvement dans un champ uniforme12.1.4 Équation de la trajectoire
Équation de la trajectoire
Pour obtenir l"équation de la trajectoirey(x), on utilise les équations horaires de la position.
x(t) =v0cosαt??t=xv0cosα
D"où en injectant dans l"équation dey(t):
y(x) =-12 g?xv0cosα?
2 +v0sinα?xv0cosα?
+hSoit en simplifiant l"écriture :
y(x) =-g2v20cos2αx2+ tanαx+hIl s"agit d"une fonction polynôme du second degré, représentée graphiquement par une parabole comme
le montre la figure12.2 Figure 12.2- Schéma d"une chute libre en deux dimensions, avec la trajectoirey(x)représentée.
12.1.5 Calcul de la flèche et de la portéeFlèche et portée
LaportéexPest la distance parcourue horizontalement par le système jusqu"au pointPoù il atteint le sol. x pest solution de l"équation du second degréy(x) = 0. Laflècheest le pointScorrespondant au point le plus haut atteint par le système au cours de son mouvement. En ce pointS, le vecteur vitesse est horizontal.On peut résoudre l"équationvy(t) = 0pour trouver l"instanttSoù le système passe enS, puis
injecter la valeur detSdans les équations horaires du mouvement pour trouverxSetyS.Poisson Florian Spécialité Physique-Chimie Terminale
12.2.Mouvement dans un champ électrique uniforme4912.2 Mouvement dans un champ électrique uniforme
12.2.1 Condensateur plan
Un condensateur plan est composé de deux plaques planes parallèles, de longueurLet séparées d"une
distanced. L"une est chargée positivement et l"autre négativement. Le champ électrique-→Egénéré
entre les deux plaques est orienté de la plaque positive vers la négative (cf. figure 12.3).Figure 12.3- Champ électrique entre les armatures d"un condensateur plan.Champ électrique d"un condensateur
Soit un condensateur composé de deux plaques planes distantes ded, alimenté par une tensionconstanteU(en V) à ses bornes. Le champ électrique-→Ecréé entre les deux armatures du
condensateur estconstant, avec une normeE(enV.m-1) : E=Ud12.2.2 Mise en équation du problème
On considère une particule de chargeqet de massem, arrivant au pointOavec une vitesse initiale-→v0
horizontale et évoluant entre les deux plaques d"un condensateur plan où règne un champ électrique-→Econstant (cf.12.3 ). Le système{particule}n"est soumis qu"à la force électrique-→F=q-→E(le poids
et les frottements étant supposés négligeables). Résumé vidéo ici .Mouvement dans un champ électrique uniformeSystème :{particule}
Référentiel : Terrestre supposé galiléen, repère orthonormé(O,x,y) Bilan des forces extérieures : Force électrique-→F=q-→E=?0 -E? D"après la seconde loi de Newton, pour un objet de masse constante : m -→a(t) =-→F??m-→a(t) =q-→E a(t) =qm -→E??? ?a x(t) = 0 a y(t) =-qEm Spécialité Physique-Chimie Terminale Poisson Florian50Chapitre 12.Mouvement dans un champ uniformeRemarque:En fonction du signe de la chargeq, la force électriqueFsera dirigée vers le haut ou
vers le bas. Une charge négative aura une trajectoire déviée vers la borne positive (vers le haut) et
une positive vers la borne négative (vers le bas).12.2.3 Équations horaires de la vitesse
Le vecteur vitesse initiale horizontal a pour coordonnées : v0=?v 0x v 0y? =?v 0 0? En procédant comme pour le cas du champ de pesanteur uniforme, on peut calculer les primitives etutiliser les conditions initiales pour déterminer les équations horaires de la vitesse.Équations horaires de la vitesse
v(t)? ?v x(t) =A v y(t) =-qEm t+B??-→v(t)? ?v x(t) =v0 v y(t) =-qEm tavec?A B? =?v 00?12.2.4 Équations horaires de la position
De même par primitive de la vitesse, on obtient le vecteur position --→OM(t)avec pour conditions initiales une particule à l"origineO: --→OM(0) =?00?Équations horaires de la position
OM(t)?
?x(t) =v0t+C y(t) =-qE2mt2+D??-→v(t)? ?x(t) =v0t y(t) =-qE2mt2avec?C D? =?00?12.3 Aspects énergétiques (Rappels de première)
12.3.1 Énergie cinétiqueÉnergie cinétique
E c=12 mv212.3.2 Énergies potentiellesÉnergie potentielle de pesanteur
L"énergie potentielle de pesanteurEppdans un champ de pesanteur uniforme de normeg(enm.s-2), pour un système de massem(en kg), situé à l"altitudez(en m), est donnée par la
relation suivante : E pp=mgzPoisson Florian Spécialité Physique-Chimie Terminale12.3.Aspects énergétiques (Rappels de première)51Énergie potentielle électrique
La variation d"énergie potentielle électriqueΔEpeentre un pointAet un pointBest égale à
l"opposé du travail de la force électrique-→F:ΔEpe=-WAB?-→F?
=-q-→E·--→AB12.3.3 Énergie mécanique et théorème de l"énergie mécanique
Énergie mécanique
E m=Ec+EpThéorème de l"énergie mécaniqueΔEm= ΔEc+ ΔEp=?W?-→FNC?
Si un système est conservatif (donc soumis à aucune force non conservative), alors la variation
d"énergie mécanique est nulle et l"énergie mécanique est constante au cours du mouvement.Spécialité Physique-Chimie Terminale Poisson Florian
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