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Les professeurs de sciences physiques éprouvent des difficultés à enseigner le thème les solutions aqueuses ioniques. C'est ce que nous a révélé l'enquête de
LES SOLIDES IONIQUES ET LES SOLUTIONS ÉLECTROLYTIQUES.
Pour écrire symboliquement la formule d'une solution ionique on écrit entre parenthèses (préférable mais facultatif) le symbole de l'ion positif suivi du
Pierron - Conductibilité électrique des solutions aqueuses
Solutions ioniques o. Ions o. Solutions aqueuses. Liste de matériel. Poste élève. Référence o Générateur de courant continu. 01989 o Ampèremètre.
CHP 3 : Lion et la conduction électrique dans les solutions aqueuses
s'appellent des ions (ce sont des solutions ioniques). C'est le déplacement de ces ions dans la solution qui permet la conduction du courant électrique dans
Chapitre 1 Solutions aqueuses
ioniques en particulier les sels. elle dissocie donc facilement les ions. Si le solvant est l'eau la solution
Cours et exercices de chimie des solutions
Pour n'importe quelle solution ionique la conductivité de la solution est la somme des conductivités ioniques des ions présents
Les solutions aqueuses
Les solutions aqueuses. 11. 1.3. Dissolution d'un solide ionique dans l'eau. Au cours d'une dissolution il y a conservation de la matière et des charges.
Le courant électrique dans les métaux
Les ions permanganate sont des ions porteurs de charge négative. Ils se déplacent vers la borne positive du générateur. Dans une solution ionique le courant
Equilibre et dynamique des solutions ioniques et des sels
4.4 Résultats structuraux des solutions aqueuses de KF structure des solutions ioniques aqueuses et organiques obtenue expérimentalement par.
Solution électrolytique
les solutions ioniques : dans laquelle les particules sont chargées électriquement (ions). La matière est susceptible de conduire le courant de deux façons
PierreetMarieCurie
Spécialité:
Chimie physique: section31
présenté par ThierryCARTAILLERSujet del'habilitation:
o•C€A soutenuelejanvier2000 devant lejurycomposé de :M.BIGOTBernardRapporteur
M.LEVESQUEDominiqueRapporteur
M.CICCOTTIGiovanniRapporteur
M.DAUDEYJean-PierreExaminateur
M.FRIESPascalExaminateur
M.TURQPierreExaminateur
PierreetMarieCurie
Spécialité:
Chimiephysique:section31
présenté parThierryCARTAILLERSujetdel'habilitation:
soutenuelejanvier2000 devantlejurycomposéde :M.BIGOTBernardRapporteur
M.LEVESQUEDominiqueRapporteur
M.CICCOTTIGiovanniRapporteur
M.DAUDEYJean-PierreExaminateur
M.FRIESPascalExaminateur
M.TURQPierreExaminateur
Tabledesmatières
Introductiongénérale8
1SolutionsdeCryptand12
1.1Introduction13
1.2.1Cryptanddansl'acétonitrile17
1.3Etudedessolutionsaqueusesdecrypates20
1.3.1 Cas duchloruredecryptatedepotassium22
1.3.2Casduchloruredecryptatedebaryum22
1.4Etudedynamiqueensolutionaqueuse24
1.4.1Partiethéorique24
1.4.2Résultats28
2LiBr-KBrfondu:Diffusiondeneutrons31
2.1Introduction32
2.2EtudestructuraledeLiBr,LiBr-KBr33
2.2.1Rappelsthéoriques33
2.2.2Correctionsdesdonnées36
2.2.3Facteurdestructuretotal38
2.2.4Méthodedeladifférence42
3TranslationRotationdeLiN0346
3.1Positionduproblème47
3.2 Le couplagetranslation/rotation48
3.2.1Lesmodèlesdiffusifs49
3.2.2 Le couplagetranslation/rotation55
TABLEDESMATIERES
4SolutionsaqueusesdeKF60
4.1Introduction61
4.2Modèlesetparamètres62
4.2.1ModèleSPC/E62
4.3Miseenoeuvredescalculs65
4.3.1Programmes65
4.3.2Ordinateursettempsdetravail65
4.3.3 Mode opératoire66
4.4Résultatsstructurauxdessolutions aqueusesde KF67
4.4.1Densités67
4.4.2Fonctionsdedistributionradiales68
4.4.3 Temps derésidence71
4.4.4 Densité del'eaupure72
4.4.6 Energies H20-H2073
4.5Conclusion75
5SolubilitédeKFdansl'eau77
5.1Déterminationde lasolubilitépardynamiquemoléculaire78
5.1.1 Calcul dupotentielchimique78
5.1.2Déroulementdescalculs84
5.2Résultats92
6Perspectives94
AAnnexe1101
A.l Méthode des équations intégrales101
A.1.1 Lesfonctionsdecorrélations101
A.1.2 La
relationd'Ornstein-Zernike102A.1.3 Lesrelationsdefermeture103
A.1.4Lespotentiels utilisés104
BAnnexe21°7
B.lLadynamiquemoléculaireclassiqueclansl'ensemblemicrocanonique. .107B.2 Ensemblescanonique et isobare-isotherme108
B.3Traitementdesmoléculesrigides108
B.4Calculdesinteractions109
TABLEDESMATIERES
CAnnexe3112
ClEquations du mouvementdans l'Ensemble NPT112
C.1.1Leséquations du mouvement114
C.1.2Equationdu mouvement dans l'espace réel116DCurriculumVitae120
Tabledesfigures
1.1Structured'unemoléculedecryptand16
tonitrile18 dansl'acétonitrile19 dansl'acétonitrile20 dansl'eau23 dansl'eau251.7Fonctionsdedistributionradialecryptand cryptanddansl'eauetl'acé
tonitrile30 et•••théorique402.3 DifférenceAexpG°-7{r)pour le mélangeLiBr-KBr43
2.4 Poidsstatistiquede chaque contribution àAexpG°~7(r)44
2.5 Poidsstatistiquede chaquecontributionaufacteurdestructuretotal. 45
3.1Séparationdesspectresderotationet detranslationpourq=0.5À-1.50
3.2Séparationdesspectresde rotation et de translation pourq=1.97À-1.51
3.3Ajustementde lafonctionderotationparl'eq.(3.11)56
3.5 Le couplagetranslation-rotationpour différente valeurs de q58
4.1PotentieldeTosi-Fumiréel (-)etcoupé(...)telqu'utiliséen DM....65
4.2 Densités[g/cm3]de solutions de KF dans l'eau, à298K avec la concen
trationcleKF en mol/1 :(traitplein)résultatsexpérimentaux,(*) calcul 5TABLEDESFIGURES
4.3g(r)KF-KF,à C =5.500M.avec r en A69
4.4g(r)H20-H20,à C =5.500M,avecrenÀ70
4.5g(r)K-H20,à C =5.500M,avecr en À71
4.6g(r) F-H20, à C =5.500M,avecr en À72
4.7Distancedoh'(t)(-4) enfonctiondutemps(ps); ladistancesolvatante
(-)correspondauminimumdupremierpic dugoi5.1 .\ enfonctionde Apourlesystème1:686
5.2 ,\
enfonctionde Apourlesystème2:5PLUS87 5.3g(r)Kt-Ftpourdifférentevaleursde A88
5.4g(r)Kt-FtpourA=0.8, 0.75, 0.7 et 0.75 avecumbrellasampling....90
mutuelle915.6Fonctiondecorrélationde7ii{t)93
Listedestableaux
1.1DensitésdelongueursdediffusioncohérentepA'enÎO10cm-2 etvolumes
parielsmolairesv enA3211.2Paramètresdupotentieldu chlorure decryptatedepotassium22
2.1termesd'interférenceAagdeséchantillonsLiBr - KBr35
2.2 TermesRappour les différences dupremierordre36
2.4CoefficientsWijdes facteurs destructurede LiBr-KBr39
4.2ParamètresdupotentielTosi-Fumi, avec A en ergs, B en A, C et D en
4.3Conditionsdesimulation66
4.4Densitéset énergiescalculéesdessolutionsdeKFdansl'eau67
4.5Position(À)etintensité(I) dupremierpicdesgy(r)auxdifférentes
concentrationsdeKF735.2 Valeurs despotentielschimiques en fonction de laconcentration....92
5.3Valeursdescoefficientsd'activitémoyensenfonctionde laconcentration.92
Introductiongénérale
tionsintégralesde lamécaniquestatistique",j'aidéveloppélacomparaisonentrela diffusiondeneutronsauxpetitsangleset celleobtenuethéoriquementparmécanique statistique,essentiellementparéquationsintégrales.L'idéede baseétaitdeprendredes équivalentsàceuxdumodèledusolvantcontinu.Deplussi lessolutésétaientsupposés spheriquesdupointdevuedufacteurdeforme,ce quiparaissaitraisonnable,aumoins pourles ionstétraalkylammonium,on seretrouvaitexactementdanslesconditionsdu intégralesque dans leur forme la plussimple,celle desparticulesspheriquesinteragis santpardespotentielsà forcescentralessanspartieangulaire.Unepremièreapplication de ceséquationsintégralesavaitconsistéàcalculerlespropriétésthermodynamiques mentassociés. Montravaildethèsem'apermisd'envisagerlesdifférentsaspectsd'un travailderechercheenphysico-chimie:Vers la fin de
mathèsej'aienvisagél'aspectdynamiquedespropriétésde ces sys tèmesenassociantdesdéterminationsdediffusiondeneutronspartempsde vol à interprétationsétaitunedynamiquedetypeLangevindanslaquelleles forcesd'interacA ceniveaudedescription
l'aspecthydrodynamiquen'apasétéenvisagéet,si des approches continuconduità descontradictionsvoiredesincohérencesqui nepeuventêtrerésoluesLISTEDESTABLEAUX
qu'enconsidérantla naturediscrèteetmoléculairedusolvant. Dans cesconditions,ladynamiquebrowienne, sansinteractionhydrodynamique, constitueune sorted'animationtemporelle d'une simulation de type Monte Carlo, descriptiondespropriétésstatiques, structurales etthermodynamiquesdesolutésdont la taille et la masse sont grandes devantcelledusolvant(modèledebrownons),tels quelescryptands. Cette étude a fait l'objet de la thèsedeSophieRossy-Dellucquej'ai codirigéeavecPierreTurq. En ce quiconcerneladynamiquedecesmêmesobjets ensolvantcontinu,des adaptationsspécifiquessontnécessaireset n'ont pas constitué l'essentielde mon travail depuismathèse. Bienau contraire,j'aiessayéde trouver des méthodes et des systèmesalternatifsqui permettentde s'affranchir de cette approximation du solvant continu. Par conséquent mon.activitéscientifique a consisté,outrelacontinuationdes études sur les proprié tés desmodèlesdebrownons,à lamiseenoeuvredeméthodespourtraiterd'autres systèmes. Unepremièreclasse de systèmes a été les sels fondusmonoatomiques,essentiel lement leshalogénuresalcalins et leurs mélanges, pourlesquelsune longuetradition expérimentaleet desimulationexistaitaulaboratoire. Nous avonsdonceffectuédesétudesstructuralesetdynamiquespardiffusionde neutronssur des mélanges LiBr-KBr, qui ont été étayées par des calculs de type dyna Les sels fondusmonoatomiquesconstituenten effet dessystèmesioniquesà.symé
triesphériquesans solvantparticulièrementsimples à modéliser. Ce travail aconstitué le travail de thèse deChantaiPégas quej'aicodirigé avecPierreTurq. Les sels fon dusmonoatomiquesconstituentune classeimportantemaislimitéedesystèmes.Il est possibled'envisagerun degré decomplexitésupplémentaireenremplaçantun des ionspar une espèce moléculaire chargée, ce qui donne une géométrie non sphérique à ce
système. Nous avons ainsi étudié pardiffusionde neutrons et simulation lenitratede lithium.Lelithiumestaisémentétudiépardiffusion deneutronsdans sesisotopes6 et 7, ce qui permet des effets decontrastesintéressants.Nousavons ainsi effectué une première incursion dans le domaine desespècesmoléculaires.Cecia faitl'objetde la thèsede MiladHannaquej'aicodirigéeavecPierreTurq. Pour de tels systèmes, leséquationsintégraless'avèrentplus complexes àmettre en oeuvre, sansapporterlamoindreinformationtemporelle,alors que ladynamique moléculaire nesupportepas le même inconvénient. Acetteoccasion nous avons pris les limites classiques des potentiels qui peuvent être dérivés des grandeurs expérimentales yLISTEDESTABLEAUX
etdelachimiequantique. Lesalternatives, telles quel'introductiondes effets de polarisabilité, alourdissent quecellesde Car etParinello,quidonneunedescriptionexactepouruneduréeinfé rieure à lapicoseconde,bien en deçà decellesde la plupart desprocessusdynamiques et structuraux dessystèmesréels,constituent des voiesqu'il conviendrad'explorer dans l'avenir. Un autresystèmevoisinduprécédentnousa permis d'établir un lien entreles modèlesdesolutionetles selsfondus,toutenintroduisantl'aspectmoléculairepour certainesespèces.C'est lesystèmed'intérêtindustriel2HF-KF,qui estutilisépour le préparationindustrielledu fluorparélectrolyseet dont lamodélisationendynamique moléculaireconstituele sujet de thèse deChristianSimon, ingénieur àl'ENSCP,que je codirige avecPierreTurq. GDR"Practis",celui de la solubilité de composés ioniques. Pour de tels systèmes le priseenconsidérationdu caractèremoléculairedusolvantne constitue pas unesimple améliorationd'intérêtacadémique,mais uneconditionnécessaireàl'évaluationdes potentielschimiquesdesionsen solution en situationréelle.On ne peut pas eneffet prendrecommeétat deréférencele soluté à dilutioninfiniedans lesolvant,bien au contraireoncalculelavariationdupotentielchimiquedu sel àpartirdel'étatde référenceque constitue lesolide.Ce travail, dont nousenvisageonsles implications thermodynamiques mais aussi les aspects dynamiques etstructurauxpour les ions en Turq. enAllemagneet Mauro Ferrario àModèneen Italie, qui a effectuéun séjour dans notre laboratoireet quej'aivisité au cours del'année1999.Bienévidemmentcettepremière étudede lasolubilitépardynamiquemoléculairenesauraitdécrirecomplètementles phénomènes de solubilisation pour tous lescomposésioniques.Lessystèmesenvisagés par Practis telsqu'U02et Pu02 se dissolvent avec changement du degré d'oxydation pour donner par exempleFanion uranyle. De tels systèmes seront sans doute àtraiter dansl'avenirpard'autrestechniques plus élaborées. Monactivitéscientifiquea connu unedoubleévolution:-d'unepartl'activitéex périmentale ne s'est pas limitée aux seulesdéterminationsdescoefficientsdediffusion aux temps courts pardiffusionde neutrons, mais des méthodes plus simples, par voie électrochimique, pour ladéterminationdescoefficientsdediffusionaux tempslongs ontétéenvisagées -d'autrepart lepassagedu modèleàsolvantcontinu auxmodèlesà structuremolécu lairem'aconduit à passer des équations intégrales et de la dynamique browienne pour 10LISTEDESTABLEAUX
le modèle primitif, à la dynamique moléculaire comprenant une description explicite desentitésmisesenjeu. Danscetravailil vadoncd'abordêtrequestionde lamodélisationdesbrownons dans lesmodèlesstatiques et dynamiques à solvant continu en prenant pour exemple noatomiqueset moléculaires.Noustraiteronsenfinde lamodélisationdessolutions aqueusesen solvantdiscret. 11Chapitre1
SolutionsdeCryptand
12CHAPITRE1.SOLUTIONSDECRYPTAND
1.1Introduction
Departleurimportanceaussi biendanslemondede lachimieque dans lemonde expérimentales.On ytrouvelamesurede laplupartdesgrandeursthermodynamiques depuis les énergiesinternes,les coefficientsosmotiques,les coefficientsd'activité..., des grandeursstructuralesissues des diversesexpériencesde diffusion(neutrons,RX, lu mière),ainsi que desgrandeursdynamiques(coefficientsd'autodiffusionet de diffusion mutuelle,conductivité,...). Toutescesgrandeursexpérimentalessont le reflet de lastructuremicroscopiquede les méthodes desimulationnumérique(dynamiquemoléculaire,dynamiquebrowienne posentlaconnaissance d'unpotentield'interaction,que nousappelleronsparlasuite modèlemicroscopique.Souvent, c'està dire aussibienlesgrandeursthermodynamiquesquedynamiques,ons'aperçoitquotesdbs_dbs46.pdfusesText_46[PDF] Les solutions pour améliorer la qualite de l'air pour préserver notre santé
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