Interactions lithosphère – asthénosphère et mouvements verticaux
14 févr. 2013 La topographie de l'Afrique du Nord est marquée en domaine intraplaque par des bombements topographiques importants.
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Convection mantellique Interactions lithosphère – asthénosphère
thermo-mécanique: écoulement contrôlé par dT. • chimiques : fluides (magmas) et réactions. Convection mantellique. Interactions lithosphère – asthénosphère.
Diapositive 1
4 Lithosphère et asthénosphère. 5. La croûte océanique / continentale. 6. L'isostasie. II La lithosphère fracturée en plaques. 1. Différentes plaques.
Communiqué de presse
24 juin 2022 La surface de la Terre est divisée en plaques tectoniques distinctes qui composent la lithosphère et « flottent » sur l'asthénosphère.
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Présentation PowerPoint
Lithosphère Asthénosphère. Page 3. Quand la lithosphère océanique (croûte + manteau refroidi Problème : quand une lithosphère atteint sa densité.
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Montrer que les nouvelles informations apportées par des études réalisées sur la vitesse de propagation des ondes sismiques et sur le comportement mécanique
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La différence de densité entre l'asthénosphère et la lithosphère océanique âgée est la principale cause de la subduction. En s'éloignant de la dorsale
Structure et dynamique du système Lithosphère/Asthénosphère
14 oct. 2013 lithosphère et l'asthénosphère. Barbara Romanowicz - Cours 2013. -Chaire de Physique de l'Intérieur de la Terre. Collège de France.
convection et tectonique de plaques = système unique couplage ? •! thermique : échanges de chaleur •! mécanique : entraînement visqueux •! thermo-mécanique: écoulement contrôlé par dT •! chimiques : fluides (magmas) et réactions
Convection mantellique Interactions lithosphère - asthénosphèreA. Tommasi - D. Arcay
1.!Nécessité d'utiliser des analogues aux matériaux terrestres Mais: résultats exp. utiles seulement si extrapolables aux conditions terrestres !!Si l'analogue présente les mêmes critères de similarité que la réf. terrestre 2. Comment: adimensionner le problème Dimensions du modèle ! dimensions de la Terre Respecter les rapports entre les variables qui caractérisent la physique des processus en jeu Principe de la modélisation de la convection (analogique/numérique) 3. Objectif de l'expérimentation: Tester un lien de cause à effet -!Approcher les conditions terrestres en les simplifiant -!Obtenir une loi de comportement entre paramètres d'entrée et de sortie... ("Scaling law ») ...pour reproduire au 1er ordre les observations terrestres
1. Nombre de Prantl: Pr Caractérise les propriétés méca./thermiques du fluide Pr ="/(#$) Rapport des épaisseurs des couches limites thermique et cinématique Pr<<1 diffusion très rapide Pr(Manteau terrestre) ? Conséquences ? 2. Nombre de Reynolds: Re=vs*L*#
0/" Caractérise l'écoulement (laminaire ou turbulent) 3. Nombre de Rayleigh: Ra Ra=force motrice/forces résistantes Convection si Ra >> 1 3. Nombre de Nusselt: Nu Quantifie l'efficacité du transport de la chaleur Flux de chaleur moyen en surface q Nu=q/Flux si transport uniquement conductif : Nu=qH/(k!T) Nu(Terre) ?? Nombres sans dimension caractéristiques en convection Fluide de viscosité !, densité de référence "
0 , diffusivité ! Equation d'état: "=" 0 (1-!(T-T 0 )) H #T pour contre Qu'est-ce que la convection? transport de chaleur par mouvement de matièreLa physique de la convection
Ra= poussée_Archimède diffusion*viscosité Ra= !"g#Th 3 rapport entre ces forces = le nombre de RayleighRégimes convectifs si Ra " - Démarrage de la convection: Ra=Rac - Ra> Rac mais Faible nombre de Rayleigh: convection stationnaire 2D en rouleaux - Ra > 22600: convection stationnaire 3D bimodale 2 types de rouleaux perpendiculaires -!Ra ~10
4à 10
5et boîte à rapport d'aspect r>1: cellules de section carrée. Si r ~10: cellules de section hexagonale. - Ra > 10
5: régime - turbulent Ra terrestre ? => conséquence 1: champ T ? => conséquence 2: dynamique des couches limites thermiques: serait fortement instable
! Films: régimes stationnaire et turbulent frein=diffusion frein=viscosité =nombre d'onde = 2 Pi/lambda Nombre de Rayleigh Pas de convection Géométrie variable au cours du temps Démarrage de la convectionTurbulent
.1Régimes convectifs Démarrage de la convection: - Analyse de stabilité linéaire: A partir d'une structure thermique conductive, la convection s'initie si le taux de croissance des instabilités > 0, ie Ra > Ra
cr H hauteur de la boîte, $ longueur d'onde (espacement) des instabilités - Ra cr fonction uniquement des conditions limites: Bords libres: Ra cr minimal: $=2%2 H & 2.83 H: r = !2 et Ra cr = 657Dynamique des couches limites thermiques (CLT) Comportement des CLT chaudes et froides très différents !
convection à petite échelle: Applicationinteractions thermo-mécaniques & le refroidissement des plaques océaniques modèle 1/2 espace = purement thermique ne reproduit pas les observations pour les âges > 70 Ma plaque = T
m constant à z L PS: T m = 1350°C à z L = 125km GDH1: T m = 1450°C à z L = 95kmCHABLIS = flux constant à la base de la lithosphère "! apport de chaleur supplémentaire à la base de la lithosphère: processus? bathymétrie: subsidence flux de chaleur = k(dT/dz)
modélisation analogique de la convection à petite-échelle modélisation analogique de la convection: différentes échelles coexistent$l'écoulement à grande échelle : imposé par la Tfixe aux limites droite, supérieure et inférieure
V. Vidal, thèse 2004
instabilitésV. Vidal, thèse 2004
instabilités vue normale à l'écoulement grande échelleV. Vidal, thèse 2004
modélisation analogique : géometrie de la convection à petite échelle modélisation analogique de la convection: différentes échelles coexistent$V. Vidal, thèse 2004
convection à petite échelle: le mécanismeV. Vidal, thèse 2004
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