Leçon – Plan incliné sans frottement
Il pourra aussi calculer la force normale le poids et les composantes du poids qui s'exercent sur un objet se déplaçant sur un plan incliné sans frottement.
CORRECTION DU DS N°5
Le travail de la force de frottement est résistant. Dans ce cas ci le travail Exercice n°2 : Mouvement sans frottements sur un plan incliné : 8pts. 1) Le ...
Rédiger un exercice
Un livre posé sans mouvement sur un plan incliné. {livre}. Réf terrestre. Bilan : Poids du livre P. Réaction avec frottement R exercé par le plan ou. Poids de
DM no2 – Dynamique Newtonienne
On considère le mouvement sans frottement d'un point matériel M de masse m dans un plan pente Ox d'un plan incliné d'angle α sans vitesse initiale. On note ...
1 1MOUVEMENT DUN CYLINDRE SUR UN PLAN INCLINÉ On
Le mouvement de la projection du centre de masse sur l'axe Ox dépend de la force de frottement f. Aussi il est nécessaire de chercher une relation entre la
Polycopié dexercices et examens résolus: Mécaniques des
Exercice 1 : Mouvement d'une sphère sur un plan incline. La sphère a un rayon deux paliers sans frottement : un palier P sans butée et un palier à butée P ...
TP-2 Plan incliné
Mouvement sans frottement
UAA3 : LA STATIQUE – FORCES ET EQUILIBRES
lorsqu'il s'agit par exemple d'un plan incliné (que l'on étudiera plus tard). • Le frottement est différent selon qu'un des corps soit en mouvement ou au repos.
Vers la mécanique des solides Vers la mécanique des solides
19 janv. 2018 On imagine pour commencer que le contact entre la brique et le plan incliné se fait sans frottement. ... plan incliné tout au long du mouvement ...
Leçon – Plan incliné sans frottement
Il pourra aussi calculer la force normale le poids et les composantes du poids qui s'exercent sur un objet se déplaçant sur un plan incliné sans frottement.
Rédiger un exercice
Un livre posé sans mouvement sur un plan incliné. {livre}. Réf terrestre. Bilan : Poids du livre P. Réaction avec frottement R exercé par le plan.
DM no2 – Dynamique Newtonienne
On considère le mouvement sans frottement d'un point matériel M de masse m dans un plan vertical passant par OA. 1) OA étant une verticale ascendante et le
1 Une roue descend en roulant sans glisser
descende en roulant sans glisser sur un plan incliné frottement et d'effectuer la suite de l'exercice en utilisant les deux composantes de la réaction.
CORRECTION DU DS N°5
Exercice n°2 : Mouvement sans frottements sur un plan incliné : 8pts. 1) Le mobile est en translation rectiligne. Les forces qu'il subit sont : le poids P
UAA3 : LA STATIQUE – FORCES ET EQUILIBRES
un plan incliné ne changent pas tandis que ceux du plan incliné changent. • Frottement de roulement : Le mouvement est caractérisé par un changement des
Leçon 1 : Contact entre deux solides. Frottement
bbbb? sur un plan horizontal de coefficient de frottement dynamique ã . Sans frottement le solide poursuivrait sa route avec un mouvement rectiligne
PHQ114: Mecanique I
30 mai 2018 A.2 Solution numérique des équations du mouvement . ... Cette masse est libre de se déplacer sans frottement sur un plan (le plan x y). En.
FORCES (ET FROTTEMENT)
Seuls les mouvements le long du plan incliné sont possibles ? Ils sont dus à Les poulies sont légères et sans frottement il n'y a donc pas de force ...
TP-2 Plan incliné
Manipulation 1 : Mouvement sans frottement
MÉCANIQUE I
PHQ114
parDavid SÉNÉCHAL
Ph.D., Professeur Titulaire
UNIVERSITÉ DESHERBROOKE
Faculté des sciences
Département de physique
30 mai 2018
2Table des matières
1 Introduction historique7
2 Mouvement d"un point9
A Mouvement en une dimension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9
B Mouvement en trois dimensions. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .11
2.B.1 Vecteurs. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .12
2.B.2 Dérivées d"un vecteur : vitesse et accélération. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
C Rotations. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .18
D Référentiels. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .21
2.D.1 Changement d"origine. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .21
2.D.2 Changement de référentiel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .21
2.D.3 Transformation de la vitesse et de l"accélération. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .22
3 Les lois du mouvement29
A Les lois du mouvement de Newton. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .29
3.A.1 LesPrincipiade Newton. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .29
3.A.2 Première loi. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .30
3.A.3 Deuxième loi. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .31
3.A.4 Troisième loi. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .32
B Systèmes de particules et centre de masse. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .33
C Gravitation universelle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .35
3.C.1 Loi de la gravitation universelle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .36
3.C.2 Champ gravitationnel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .37
3.C.3 Forces fondamentales et forces macroscopiques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .37
4 Applications élémentaires des lois du mouvement43
A Déterminisme classique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .43
4.A.1 Équations du mouvement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .43
4.A.2 Solution numérique des équations du mouvement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .44
B Forces élastiques ou de cohésion. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .45
4.B.1 Loi de Hooke. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .45
4.B.2 Force de contrainte. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .46
4.B.3 Force d"étirement ou tension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .46
4.B.4 Pendule simple. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .47
C Pression et principe d"Archimède. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .50
4.C.1 Variation de la pression en fonction de la hauteur. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .51
4.C.2 Principe d"Archimède. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .52
D Frottement et viscosité. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .53
4.D.1 Coefficients de friction. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .53
4.D.2 Force de viscosité. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .54
E Mouvement dans un champ magnétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .56
5 Énergie et Travail69
A Conservation de l"énergie en une dimension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .69
B Conservation de l"énergie en trois dimensions. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .71
5.B.1 Forces conservatives. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .71
5.B.2 Forces centrales. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .72
C Potentiel gravitationnel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .73
5.C.1 Potentiel gravitationnel d"un objet sphérique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .74
5.C.2 Force exercée sur un objet sphérique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .75
34TABLE DES MATIÈRES
5.C.3 Potentiel gravitationnel à la surface de la Terre. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .76
5.C.4 Énergie potentielle gravitationnelle et centre de masse. . . . . . . . . . . . . . . . . .76
D Énergie potentielle et stabilité. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .77
E Travail. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .79
5.E.1 Théorème travail-énergie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .79
5.E.2 Travail et forces non conservatives. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .80
5.E.3 Travail et chemin parcouru. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .81
5.E.4 Principe de Bernoulli. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .81
F Énergie de plusieurs objets en interaction. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .83
5.F.1 Théorème travail-énergie dans le cas d"un système de particules. . . . . . . . . . . . .84
G Conservation de l"énergie et formes d"énergie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .85
6 Conservation de la quantité de mouvement95
A Collisions élastiques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .95
6.A.1 Collision en une dimension. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .96
6.A.2 Collision en deux dimensions : angle de diffusion. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .97
6.A.3 Cas de masses égales. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .99
6.B.2 Variation de l"énergie interne. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .102
C Objets à masse variable. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .104
D Invariance par translation et conservation de la quantité de mouvement. . . . . . . . . . . .106
7 Mouvement dans un champ de force central113
A Moment cinétique et loi des aires. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .113
7.A.1 Moment d"un vecteur. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .113
7.A.2 Conservation du moment cinétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .114
7.A.3 Loi des aires. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .114
B Potentiel central et orbites. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .118
C Problème de Kepler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .120
7.C.1 Propriétés des coniques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .122
7.C.2 Correspondance avec les coordonnées cartésiennes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .124
D Orbites elliptiques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .125
7.D.1 Troisième loi de Kepler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .125
7.D.2 Énergie, moment cinétique et vitesses. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .125
7.D.3 Équation de Kepler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .126
7.D.4 Éléments d"une orbite. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .127
E Le problème à deux corps. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .128
8 Moment cinétique et rotation des corps137
A Moment cinétique et centre de masse. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .137
8.A.1 Absence de couple interne. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .138
8.A.3 Couple dans un champ gravitationnel uniforme. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .140
8.A.4 Conservation du moment cinétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .140
B Invariance par rotation et conservation du moment cinétique. . . . . . . . . . . . . . . . . .141
C Équilibre statique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .142
D Vitesse angulaire. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .143
E Rotation autour d"un axe fixe. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .144
8.E.1 Théorème de Huygens. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .146
F Énergie cinétique de rotation. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .148
8.F.1 Relation entre couple et énergie potentielle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .149
G Mouvement de précession. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .151
8.G.1 Précession des équinoxes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .152
8.G.2 Précession des spins nucléaires. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .154
8.G.3 Résonance magnétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .154
H Mouvement libre d"un objet rigide. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .155
TABLE DES MATIÈRES5
8.H.1 Matrice d"inertie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .155
8.H.2 Axes fixes à l"objet. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .155
8.H.3 Énergie de rotation. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .156
9 Référentiels accélérés167
A Forces d"inertie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .167
9.A.1 Principe d"équivalence. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .168
B Référentiel tournant. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .169
9.B.1 Force centrifuge. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .170
9.B.2 Force de Coriolis. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .171
9.B.3 Force de Coriolis et systèmes climatiques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .172
9.B.4 Marées. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .174
9.B.5 Pendule de Foucault. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .175
C Mouvement libre d"un rigide : équations d"Euler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .177
D La toupie symétrique : angles d"Euler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .179
9.D.1 Angles d"Euler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .179
9.D.2 Précession uniforme. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .181
9.D.3 Nutation. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .181
9.D.4 Toupie dormante. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .182
9.D.5 Diagramme énergétique et potentiel effectif. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .182
10 Relativité restreinte189
A Principe de relativité. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .189
10.A.1 Transformation de Galilée. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .189
B Invariance de la vitesse de la lumière. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .190
10.B.1 Mesures de la vitesse de la lumière. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .190
10.B.2 Expérience de Michelson et Morley. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .192
C Transformation de Lorentz. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .193
10.C.1 Espace-temps et intervalle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .195
10.C.2 Intervalle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .196
10.C.3 Contraction des longueurs. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .198
10.C.4 Dilatation du temps. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .198
10.C.5 Transformation des vitesses. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .200
D Effet Doppler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .202
10.D.1 Effet Doppler non relativiste : source en mouvement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .202
10.D.2 Effet Doppler non relativiste : observateur en mouvement. . . . . . . . . . . . . . . .202
10.D.3 Effet Doppler relativiste. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .203
10.D.4 Effet Doppler gravitationnel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .203
E Quadrivecteurs. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .205
10.E.1 Invariants. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .205
10.E.2 Temps propre. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .206
10.E.3 Quadri vitesse. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .206
F Quantité de mouvement et énergie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .207
10.F.1 Quadrivecteur impulsion. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .208
10.F.2 Travail et énergie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .209
10.F.3 Force et accélération. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .210
10.F.4 Particules de masse nulle et effet Doppler. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .210
10.F.5 Collisions relativistes et équivalence masse-énergie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .211
G Problèmes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .214
11 Annexes219
12 Produit vectoriel et produit triple221
A Produit vectoriel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .221
B Produit triple. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .222
13 Coordonnées curvilignes et repères locaux227
A Coordonnées cylindriques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .228
Table des matières
13.A.1 Vitesse et accélération en coordonnées cylindriques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .228
B Coordonnées sphériques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .230
14 Notion de gradient233
15 Constantes physiques et astronomiques235
16 L"alphabet grec237
6CHAPITRE1
Introduction historique
La mécanique est la science du mouvement et de ses causes. Elle est considérée à juste titre comme la base
de l"apprentissage de la physique. Déjà chez les Grecs de l"antiquité des philosophes avaient formulé des
théories sur le mouvement. La pensée de la fin de l"Antiquité et du Moyen âge était dominée par l"oeuvre
d"Aristote(384=322), qui couvre tous les domaines d"étude de la nature, de la logique à la zoologie.
Une part importante de l"oeuvre d"Aristote porte sur le mouvement. Mais Aristote traite du mouvementcomme il traite de la zoologie : par une observation soignée des phénomènes, avec un certain sens de la
classification et, surtout, de manière essentiellementqualitative. Il distingue trois types de mouvement :
le mouvementnaturel, le mouvementviolentet le mouvementvolontaire.Les anciens distinguaient généralement quatre éléments : laterre, l"eau, l"airet lefeu. À chaque élément
on associait une sphère et les sphères des quatre éléments étaient imbriquées les unes dans les autres
dans l"ordre ci-haut, la terre étant la plus intérieure. Au-delà de la sphère du feu s"étendaient les sphères
célestes, associées aux différents astres. Ainsi, l"explication qu"Aristote donne à la chute d"une pierre est
que celle-ci tend naturellement à rejoindre la sphère de l"élémentterre. La même explication vaut pour
l"élévation dans les airs d"une flamme et l"écoulement de l"eau. D"autre part, Aristote affirme qu"une pierre
B, deux fois plus lourde qu"une autre pierre A, met deux fois moins de temps que A à tomber si on les
relâche simultanément d"une certaine hauteur.Par contre, le mouvement violent est essentiellement artificiel et temporaire. Une charrette qu"on tire subit
un mouvement violent. L"état naturel des objets terrestres étant le repos, une force est nécessaire pour
qu"un objet puisse se déplacer, même à vitesse constante. On a réalisé assez tôt que ce type d"argument
explique assez mal le mouvement d"une flèche qu"un archer décoche : quelle est donc la force qui fait
avancer la flèche dans son vol, alors qu"elle a perdu contact avec la corde de l"arc? Les aristotéliciens
soutiennent que l"air fendu par la flèche effectue un retour par derrière et pousse constamment la flèche
vers l"avant, jusqu"à ce qu"elle s"arrête et tombe par mouvement naturel. Certains penseurs médiévaux
ont fortement critiqué cette explication, en ajoutant que la flèche recevait une certaine qualité appelée
impetus(élan, en français) lors de son lancement et qu"elle épuisait progressivement cetimpetus. La notion
d"impetusest proche de notre notion de quantité de mouvement, mais il lui manque une définition précise,
quantitative.Quant au mouvement volontaire, il est le fruit de la volonté des êtres animés : un animal qui se déplace,
essentiellement. On voit à quel point la classification aristotélicienne du mouvement est superficielle et
peu féconde en explications véritables.Enfin, soulignons que les anciens, suivant Aristote, traçaient une démarcation claire entre la physique
terrestre et la physique céleste : le mouvement naturel des astres était circulaire et uniforme, même si plu-
sieurs cercles étaient nécessaires pour décrire le mouvement d"un astre donné. Les objets célestes étaient
réputés incorruptibles et éternels, alors que les objets terrestres (plus précisément, ceux du monde dit
sublunaire) étaient susceptibles de corruption, de changements. Résumons ainsi les principales caractéristiques de la physique aristotélicienne :La mouvement est décrit de manière entièrement qualitative, sans faire usage des mathématiques.
Ainsi, le mouvement est régi par des principes vagues et non par des lois physique précises. Le monde sublunaire et le monde céleste sont de natures très différentes. On distingue le mouvement naturel du mouvement violent. Ce dernier nécessite l"exercice d"une 7Chapitre 1. Introduction historique
force, sinon l"objet retourne à sa sphère d"influence et y demeure ensuite au repos.Galilée a été le premier à contester avec succès la physique d"Aristote, notamment à l"aide d"expériences
et d"observations, mais aussi en proposant que "le livre de la nature est écrit en langage mathématique»
et donc que les principes du mouvement doivent être énoncés mathématiquement. Galilée a le premier
décrit correctement le mouvement uniformément accéléré et la composition du mouvement, en particulier
d"un mouvement parabolique. Cependant, Galilée ne s"est pas affranchi de l"idée que le mouvement des
astres était naturellement circulaire, c"est-à-dire qu"il n"a pas ressenti le besoin d"une force centripète pour
qu"une planète tourne autour du Soleil. En fait, il considérait le mouvement linéaire comme la limite d"un
mouvement circulaire de rayon infini.Le XVIIe siècle a vu l"éclosion de la science moderne, dont la mécanique, l"astronomie et le calcul infinité-
simal formaient l"avant-garde. Descartes, malgré ses nombreuses erreurs dans le domaine de la physique,
stimulera beaucoup la réflexion autour du mouvement. Huygens après lui énoncera correctement les lois
des chocs (collisions). Il faudra cependant attendre Isaac Newton (1643/1727) pour qu"une mécanique
précise et universelle prenne forme. La mécanique classique repose sur ce qu"on appelle traditionnellement
lestrois lois de Newton, énoncées dans l"oeuvre principale de ce dernier, LesPrincipes mathématiques de la
philosophie naturelle(en latinPhilosophiae Naturalis Principia Mathematica), parue en 1687. La mécanique
classique telle qu"elle sera exposée dans ce cours repose essentiellement sur les idées de Newton (on la
surnommemécanique newtonienne) pour cette raison. Cette mécanique repose sur un modèle - appelons-le
le modèle newtonien - dans lequel tout système physique peut être conçu comme un ensemble de points
matériels (on peut penser aux atomes, quoique ce ne soit pas nécessaire) qui exercent les uns sur les autres
des forces. Notre compréhension du monde provient nécessairement de la connaissance de ces forces et
de leur effet, déterminé par les lois du mouvement de Newton.Ce qui différentie notre enseignement actuel de la mécanique newtonienne de ce que Newton et ses suc-
cesseurs immédiats pratiquaient, c"est d"une part la notation mathématique différente (beaucoup plus
algébrique, et moins géométrique, qu"à l"époque de Newton) et d"autre part l"introduction de notions in-
connues de Newton comme la conservation de l"énergie ou le moment cinétique. Ceci dit, la mécanique
n"est pas restée figée depuis Newton, et sa formulation a beaucoup évolué jusqu"au XXe siècle. Ce sont les
mathématiciens et les astronomes qui ont le plus contribué à cette évolution. Une oeuvre marquante dans
cette évolution fut lamécanique analytiquede Lagrange (1788, un siècle après Newton). Lagrange propose
une formulation de la mécanique qui permet d"obtenir assez rapidement les équations différentielles qui
déterminent le mouvement d"un système mécanique quelconque. Plus tard, l"Irlandais William Rowan Ha-
milton inventera des méthodes encore plus puissantes (1833) qui forment une extension de la mécanique
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