Développement du détecteur délectrons SECOND dédié à la
10 nov. 2016 pour m'aider : un grand Merci ! ... 4.8] présente une acquisition à l'oscilloscope illustrant la réponse à.
THÈSE Étude expérimentale des propriétés électriques et
Merci également de m'avoir accordée tout son temps ces dernières semaines pour m'aider à accoucher du manuscrit que vous allez maintenant pouvoir attaquer.
Mémoire
25 mars 2021 m'aider à réaliser les analyses statistiques et merci pour ses nombreuses relectures et ... d'un spectre de puissance et d'un oscillogramme.
Révision du processus de fabrication de coupleurs fusionnés à
Merci à mes mentors du LFO professeur Nicolas Godbout et Mikael Leduc
Étude et développement dun imageur TEP ambulatoire pour le suivi
1 déc. 2014 été là à m'encourager et à m'aider ("VV J-30" merci Albertine et Cécile!)
Thèse S. Boust
Merci de toujours avoir été là pour m'aider ! battement est enregistrée sur un oscilloscope puis traitée numériquement pour remonter à la fréquence.
Etude experimentale des proprietes electriques et dielectriques des
9 mars 2007 Merci également de m'avoir accordée tout son temps ces dernières semaines pour m'aider à accoucher du manuscrit que vous allez maintenant ...
Thèse de doctorat Pour obtenir le grade de Docteur de l
Je remercie les membres du jury d'avoir accepté de m'aider à améliorer et concrétiser mon travail : merci à Mme. Aupetit-Berthelemot Christelle d'avoir
Mémoire
25 mars 2021 m'aider à réaliser les analyses statistiques et merci pour ses nombreuses relectures et ... d'un spectre de puissance et d'un oscillogramme.
MASTER en GENIE BIOMEDICAL REALISATION DUN
16 juin 2016 privations pour m'aider à avancer dans la vie. Puisse ALLAH faire en sorte que ce travail porte son fruit ; merci pour les valeurs nobles ...
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ii iii Remerciements
Le travail de thèse est avant tout un travail personnel. C'est un peu comme un long périple à VTT - qui durerait trois ans... -, seul sur son vélo, le long d'un chemin que l'on suit jour après jour . Le parcours est semé d'embuches, d'obstacles, de détours, de côtes bien raides qui semblent insurmontables, de dangereuses descentes dans les cailloux qu'il faut savoir maîtriser ... Pour arriver au bout, il est évident qu'il faut être préparé, avoir le bon équipement et surtout de la motivation, mais il faut aussi des conseils, des indications pour suivre le bon chemin, du soutien et des encouragements pour franchir les sommets qui
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paraissent parfois trop haut. À un moment ou à un autre pendant ces trois ans, j'ai reçu ces
aides-là, de la part de personnes liées ou non à ce travail. À vous tous qui avaient été présents
pour m'aider : un grand Merci Je souhaiterais plus spécifiquement remercier mon Directeur de Thèse, DominiqueRebreyend, qui
bien qu'extérieur à ce projet, a su se montrer disponible pour m'accompagner tout au long de cette thèse. Ensuite, je remercie Oliver Zimmer pour laliberté et la confiance qu'il m'a accordées pour la réalisation de ce projet. Je m'en voudrais
également d'oublier de citer
quelques autres personnes : Olivier Guillaudin, qui m'a apporté son point de vue sur mon détecteur à des moments clés du projet, Didier Berruyer, toujours présent pour dépanner à l'atelier si besoin est, et Alain Lechat, pour sa patience compte- tenu des innombrables problèmes rencontrés avec l'usinage de ces " maudits » scintillateurs.Je remercie
aussi toutes les personnes que j'ai sollicitées et qui m'ont apporté leurs conseils au fil de ces trois ans : de l'ILL, notamment des personnes du service " cryogénie » et du groupe NPP, du LPSC, du CERN ... Merci également aux membres de mon jury et rapporteurs qui ont accepté avec enthousiasme de prendre pa rt à la notation de mon travail. Vient le moment désormais de remercier les personnes qui ont rendu le quotidien(encore) plus agréable ici à l'ILL et même en dehors : Romain, Damien, Loris, Aurélien et
bien sûr Félix . Tantôt compagnons d'infortune, partenaires de squash ou parties prenantes de soirées sympas, je vous souhaite à tous " bon vent » dans votre vie future et j'espère que nos chemins se croiseront encore de maintes fois. Enfin, pour leur soutien indéfectible pendant ces trois ans et bien plus encore, ma gratitude va à mes amis, ma famille, ma belle -famille et à " ma petite étoile ». ivRésumé
vRésumé
Sous réserve d'une énergie cinétique suffisamment faible, un neutron libre peut êtrepiégé matériellement ou magnétiquement de sorte à garantir son confinement au sein d'un
volume défini. Cette caractéristique permet l'étude de plusieurs paramètres, notamment de
son temps de vie moyen. L'expérience HOPE, piège magnétique de neutrons ultra-froids mis en oeuvre à l'Institut Laue Langevin à Grenoble, vise à fournir une valeur précise de cetemps de vie au travers de différentes méthodes. L'une d'entre elles consiste à observer les
électrons émis par la décroissance bêta du neutron. Le détecteur SECOND a été
spécifiquement conçu pour permettre le comptage de ces électrons au sein de l'expérience HOPEet sera décrit en détails dans cette thèse. La grande difficulté de ce projet réside dans
le faible taux de comptage des électrons attendu , qui nécessite l a discrimination des rayonnements parasites. Dans ce but, SECOND est constitué de deux étages de détection,dont le principal, un phoswich de scintillateurs plastiques, a donné des résultats probants lors
de premiers tests fonctionnels à basse température ; la différenciation des événements induits
par des muons cosmiques est efficace dans 98 % des cas, et tout porte à croire qu'elle seraconsidérablement améliorée par l'utilisation d'un système d'acquisition adapté à
l'application souhaitée.Abstract
Cons idering a low enough kinetic energy, a free neutron can be ma terially or magnetically trapped in a defined volume. This trapping allows experimenters to study the neutron and its characteristics, and in this case, to measure its mean lifetime. The HOPE experiment commissioned at Laue Langevin Institute in Grenoble is aimed at providing a 1 %- accuracy value. One way to measure lifetime is to record every single neutron beta decay occurring in the trap by counting the emitted electrons.The detector SECOND has
been specif ically designed to fulfill this goal within HOPE but also to discriminate other types of particles that induce false events. The latter argument is the reason for the two detection stages SECOND is composed of. The plastic scintillators phoswich constitutes the main part of the detector and has been successfully operated during preliminary tests at low temperature. The rejection rate of cosmic muons events is about 98 %, and this value can be drastically enhanced using a more suitable data acquisition system. viTable des matières
vii .&)(τ½/τ)½0β,12&3*τ)½τ(½4&0*βτ)½5!
.&)(τ½/τ)½(,-.τ,*6½78! .τ6&3*τ½79! !&'(β:/*%(&:'½7;! "#0#"!*4&3$5'(&%!3.!%.$'4&%2!)(64.2!07! "#0#;!5-4-5'94(2'(<$.2!3.2!$5%!;"! "#;#"!'+*.!@-(25.-$!=0! "#;#0!'+*.!6&$'.()).!1-'94(.)).!=;! "#;#;!'+*.!6&$'.()).!1-A%9'(<$.!==!0#"#"!54+&2'-'!=B!
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Table des matières
viii @=>!%:'%τ1(&:'½C@! ;#0#0!)>9'-A.!A-J.$8!BB! ;#0#;!-$'4.2!5&1*&2-%'2!3$!39'.5'.$4!/F! @=@!)&́*.,(&:')½7EE! =#"#"!5&))-A.!3.2!A.1!""/! =#"#0!5&))-A.!3.2!25(%'())-'.$42!"":! =#0#"!5?-164.!3.!'.2'!"0=! =#0#;!@.%K'4.!3>.%'49.!3$!39'.5'.$4!"0B! =#;#"!*49*-4-'(&%!3$!39'.5'.$4!";"! =#;#;!4.@4&(3(22.1.%'!";0! =#;#=!2&$45.!3>9).5'4&%2!";;! =#;#F!4.2$)'-'2!.'!(%'.4*4.'-'(&%!";=! !%:'%.*)&:'½78;! !,''τ6τ)½78C! -&-.&:0β,12&τ½7;7! 9Liste des graphiques et figures
Figure 1.1 : Diagrammes de Feynman de la décroissance ! du neutron ....................... 21Figure 1.2 : Succession de réactions conduisant à la formation du Lithium-7 .............. 24½
Figure 1.3 : Exemple d'une fission d'un noyau d'Uranium 235 .................................... 27½
Figure 1.4 : Turbine de PF2 ........................................................................................... 29½
Figure 1.5 : Vue rapprochée de la turbine à l'intérieur de son enceinte ........................ 30½
Figure 1.6 : Superposition des courbes de dispersion du neutron libre (en rouge) et desexcitations dans l'hélium liquide (en couleur) ................................................................ 30
Figure 1.7 : Vue en coupe de SUN2 ............................................................................... 33½
Figure 1.8 : Vue en coupe de la croix venant remplacer le coude d'extraction ............. 35½ Figure 1.9 : À gauche, le spectre de transmission du germanium (sans couche antireflet).À droite, spectre du rayonnement du corps noir à 300 K. ............................................. 36
Figure 1.10 : Spectre des neutrons obtenu par la méthode de temps de vol en 2013 sur SUN2en sortie du guide d'extraction ............................................................................. 37
Figure 1.11 : Comparaison entre le spectre initial des UCN générés dans SUN2 et celuien sortie d'extraction ...................................................................................................... 38
Figure 1.12 : Distribution de l'angle formé entre la trajectoire des UCN et l'axe du guided'extraction ..................................................................................................................... 39
Figure 1.13 : Distribution de l'angle formé entre la trajectoire des UCN et l'axe du guided'extraction en fonction de l'énergie .............................................................................. 39
Figure 1.14 : Spectres en vitesse des UCN obtenus par simulation avec GEANT4 ........ 40½Figure 1.15 : Angle entre la trajectoire et l'axe du guide d'extraction ........................... 41½
Figure 1.16 : Transmission des UCN à travers une fenêtre d'aluminium ...................... 41½
Figure 1.17 : Mesures prises en compte pour la mesure du temps de vie moyen du neutron....................................................................................................................................... 42
Figure 1.18 : Schéma de principe de l'expérience de temps de vie du NIST ................. 43½
Figure 1.19 : Schéma de la bouteille magnétique utilisée par Ezhov et al. .................... 45½
Figure 1.20 : Schéma de principe de l'expérience UCN-" ............................................ 45½
Figure 2.1 : Vue en coupe de l'expérience HOPE .......................................................... 48½
Figure 2.2 : Potentiel de piégeage des UCN dans les conditions des mesures en 2014 .. 50½Figure 2.3 : Évolution temporelle d
u spectre en énergie des UCN piégés dans HOPE .. 55½ Figure 2.4 : Évolution temporelle du nombre d'UCN piégés après ramping, pour un champde la bobine intermédiaire de 0 et 300 mT, pour 125000 UCN générés. ....................... 55
Figure 2.5 : Projection dans le plan transverse des trajectoires possibles pour un UCNd'énergie définie ............................................................................................................. 56
10 Figure 2.6 : Isopotentielles de piégeage des UCN pour différentes valeurs de momentcinétique axial ................................................................................................................ 57
Figure 2.7 : Évolution de la barrière de potentiel en fonction du moment cinétiqueaxial ................................................................................................................................ 57
Figure 2.8 : Distribution des neutrons piégés et sous-critiques en fonction de leur énergieet de leur moment cinétique axial .................................................................................. 59
Figure 2.9 : Géométrie de l'absorbeur envisageable pour supprimer les neutrons sur-critiques piégés dans HOPE ........................................................................................... 60
Figure 2.10 : Géométries de piston envisageables pour améliorer le spectre des UCNpiégés .............................................................................................................................. 61
Figure 3.1 : Localisation du détecteur d'électrons dans HOPE ...................................... 71½
Figure 3.2 : Spectre des électrons bêta émis par décroissance du neutron libre ............ 72½
Figure 3.3 : Disposition des 80 MPPC assemblés sur leur circuit imprimé .................... 74½
Figure 3.4 : Interaction d'un muon et d'un électron au sein des scintillateurs de l'étage dedétection solide ............................................................................................................... 76
Figure 3.5 : Représentation schématique de différentes interactions de photons gammaspouvant induire des événements faux-positifs dans le détecteur .................................... 78
Figure 3.6 : Régime d'ionisation au sein d'un détecteur gazeux en fonction du potentielappliqué .......................................................................................................................... 78
Figure 3.7 : Courbe d'équilibre liquide
-vapeur du CF4 ................................................ 82½Figure 3.8 : Support des fils de tungstène de la chambre multi-fils ............................... 83½
Figure 3.9 : Schéma de principe d'une chambre multi-fils ............................................ 83½
Figure 3.10 : Vue en coupe de l'étage gazeux ................................................................ 84½
Figure 3.11 : Photographie d'une feuille GEM collée entre ses supports en FR4 .......... 84½Figure 3.12 : Image de la structure d'une feuille GEM prise au MEB ........................... 84½
Figure 3.13 : Schéma de fon
ctionnement d'un détecteur utilisant une GEM ................ 85½Figure 3.14 : Vue 3D du corps du détecteur SECOND .................................................. 87½
Figure 3.15 : Vue en coupe de la zone " tampon » du détecteur SECOND ................ 88½Figure 3.16 : Support des fibres de Kevlar® du détecteur SECOND ............................. 89½
Figure 3.17 : Photographie du couvercle inférieur du détecteur SECOND .................... 90½
Figure 3.18 : Vue de dessus du couvercle supérieur du détecteur SECOND ................. 90½
Figure 3.19 : Connecteurs Micro-D 51 voies fabriqués sur-mesure .............................. 91½
Figure 3.20 : Connecteurs électriques internes du détecteur SECOND ......................... 91½
Figure 3.21 : Support et connecteurs de la matrice de Si-PM ....................................... 92½
Figure 3.22 : Parois du volume de dérive de la chambre gazeuse ................................. 93½ Figure 3.23 : Vue de dessous des parois du volume d'induction de la chambre gazeuse........................................................................................................................... 93
Figure 3.24 : Bloc de distribution du gaz du détecteur SECOND ................................ 94½
Figure 3.25 : Schéma de câblage de la puce d'alimentation des MPPC ......................... 94½
11 Figure 3.26 : Structure de maintien de l'absorbeur et du détecteur SECOND ............... 95½Figure 3.27 : Vue en coupe du détecteur SECOND ..................................................... 95½
Figure 3.28 : Vue éclatée du détecteur SECOND ........................................................... 97½
Figure 3.29 : Injection du gaz dans le détecteur SECOND ............................................ 98½
Figure 3.30 : Exemple de signal des Si-PM attendu suite au passage d'un électron dans legaz puis dans le scintillateur ........................................................................................... 99
Figure 3.31 : Schéma des photons de scintillation effectivement détectés suite au passaged'un électron ................................................................................................................. 100
Figure 3.32 : Densité de probabilité de présence des neutrons au sein du piège ......... 101½
Figure 3.33 : Quelques exemples de trajectoires simulées avec GEANT4 et Matlab ... 102½Figure 3.34 : Distribution spatiale des électrons à l'altitude z = 300 mm ..................... 103½
Figure 3.35 : Distribution spatiale des électrons dans le scintillateur .......................... 103½
Figure 3.36 : Efficacité d'extraction (vert) et de détection (bleu) des électron en fonction
de leur position radiale initiale ..................................................................................... 104
Figure 3.37 : Nombre d'électrons détectés en fonction de leur position angulaire initialepour r > 32 mm ............................................................................................................. 104
Figure 3.38 : Nombre d'électrons détectés en fonction de leurs positions radiale et
angulaire initiales ......................................................................................................... 105
Figure 3.39 : Efficacité d'extraction en fonction de l'angle par rapport à l'axevertical .......................................................................................................................... 105
Figure 3.40 : Efficacité d'extraction et de détection en fonction de l'énergie initiale des UCN............................................................................................................................. 106
Figure 3.41 : Efficacité d'extraction et de détection en fonction de l'énergie initiale desélectrons ....................................................................................................................... 107
Figure 3.42 : Nombre de photons de scintillation créés en fonction de l'énergie cinétique
initiale de l'électron ...................................................................................................... 109
Figure 3.43 : Angle d'incidence des électrons dans le plan z = 300 mm ....................... 109½
Figure 3.44 : Évolution de l'efficacité de détection en fonction de la pression à l'intérieur
du détecteur ................................................................................................................. 110
Figure 3.45 : Nombre de photons créés dans le scintillateur par unité d'énergie déposée
par l'électron dans le scintillateur ................................................................................. 111
Figure 3.46 : Ratio du nombre de photons créés dans le scintillateur et détectés par lesSi-PM et dépendance avec l'énergie initiale de l'électron ............................................. 112
Figure 3.47 : Positionnement de la matrice de Si-PM en fonction de la position desélectrons ....................................................................................................................... 112
Figure 3.48 : Histogramme du nombre de photons générés par événement ............... 113½
Figure 3.49 : Exemples de passage de muons générant moins de photons descintillation ................................................................................................................... 114
Figure 3.50 : Distribution temporelle de la collection des photons de scintillation ..... 114½ Figure 3.51 : Simulation d'un faisceau de rayons gammas vers le détecteur SECOND 115½ 12Figure 3.52 : Position finale des électrons secondaires générés par les photons
gammas ........................................................................................................................ 116
Figure 3.53 : Incidence des éléments de l'expérience sur le flux de gammas et le bruit de fond sur le détecteur..................................................................................................... 117
Figure 4.1 : Photos du procédé de collage de la feuille GEM ....................................... 119!
Figure 4.2 : Chambre à vide destinée au collage des scintillateurs .............................. 120!Figure 4.3 : Photographie du phoswich après polissage ................................................. 121!
Figure 4.4 : Quelques exemples de tests de collage ..................................................... 122!
Figure 4.5 : Étapes de collage de la fenêtre d'entrée du détecteur ............................... 123!
Figure 4.6 : Enceinte de test pour le détecteur SECOND ............................................. 124!
Figure 4.7 : Spectre d'émission mesuré des scintillateurs ............................................. 125!
Figure 4.8 : Réponse d'une matrice S12573 à une impulsion lumineuse .................... 126!Figure 4.9 : Signal moyen généré par un électron créé par excitation thermique (amplifié
x3) ................................................................................................................................. 126
Figure 4.10 : Positionnement du phoswich dans son réceptacle .................................... 127!
Figure 4.11 : Mise en tension des fibres de Kevlar avant collage .............................. 128! Figure 4.12 : Test de la tenue d'une fenêtre de Mylar renforcée par des fibres de Kevlar..................................................................................................................................... 128!
Figure 4.13 : Mise sous pression du détecteur et déformation de la fenêtre d'entrée .. 129!
Figure 4.14 : Test de la résistance d'un second réseau de fibres de Kevlar 350mbar ....................................................................................................................... 129
Figure 4.15 : Configuration du détecteur pour les tests fonctionnels ........................... 131!
Figure 4.16 : Spectre d'émission bta de la source 90Sr/ 90
Y ......................................... 133!
Figure 4.17 : Superposition de la forme des signaux générés dans le " veto-muon » .. 135!
Figure 4.18 : Répartition du TadS calculé pour chaque évènement détecté par le " veto-
muon » ......................................................................................................................... 135
Figure 4.19 : Superposition de la forme des signaux non saturés générés par le passagede muons dans le détecteur .......................................................................................... 135
Figure 4.20 : Répartition du TadS calculé pour chaque signal non saturé généré par le
passage d'un muon dans le détecteur ........................................................................... 136
Figure 4.21 : Répartition du TadS en fonction de l'énergie calculée ........................... 136!
Figure 4.22 : Superposition de la forme des signaux saturés générés par le passage demuons dans le détecteur ............................................................................................... 137
Figure 4.23 : Répartition du TadS calculé pour chaque signal saturé généré par le passage
d'un muon dans le détecteur ........................................................................................ 137
Figure 4.24 : Répartition du TadS en fonction de l'intégrale sous la courbe de signal 138!quotesdbs_dbs48.pdfusesText_48[PDF] Oscillogramme Devoir 11 Cned
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