PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux
Energie potentielle de torsion. : L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation : Ept = 1. 2. Cθ2 +Cte. Avec C la
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Energie potentielle de torsion. : L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation : Ept = 1. 2. Cθ2 +Cte. Avec C la
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Energie potentielle de torsion. : L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation : Ept = 1. 2. Cθ2 +Cte. Avec C la
Étude dun pendule de torsion
A partir de l'équation différentielle du mouvement établir l'intégrale première de l'énergie en déduire l'énergie potentielle dont dérivent les actions de
pendule-de-torsion-exercices-non-corriges-1-2.pdf
On considère la position d'équilibre comme référence de l'énergie potentielle de torsion et le plan horizontale passant par G comme référence de l'énergie
Niveaux:SM PC Pendule de Torsion Résumé:16
énergie cinétique est maximale et sa vitesse l'est aussi. 2. Energie potentielle de torsion. : L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est ...
PHQ114: Mecanique I
30 mai 2018 ... torsion en 1798. Cette mesure lui a permis de calculer la masse de la ... L'énergie potentielle du pendule ne dépend que de la hau- teur du ...
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cinématiques et dynamiques en exploitant les diagrammes d'énergie d'un pendule de torsion . l'énergie potentielle de torsion la position d'équilibre de la ...
حمو مونا
2 – Energie potentielle de torsion. Cette énergie est la part d'énergie liée L'énergie potentielle de pesanteur d'un pendule pesant est donnée par la relation.
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I- Pendule de torsion. 1-2/ Énergie potentielle de torsion. L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation: Ept=C.0² + Cte.
PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux
L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation : Ept = 1. 2. C?2 +Cte. Avec C la constante de la torsion du pendule ?
Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux: SM PC
Le moment du couple de torsion qu'exerce un fil tordu est indépendant de L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la ...
PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux
L'énergie potentielle de torsion d'un pendule de torsion est définie par la relation : Ept = 1. 2. C?2 +Cte. Avec C la constante de la torsion du pendule ?
Mécanique
L'excitateur est en avance par rapport au pendule. Oscillations chaotiques. L'énergie potentielle du pendule de torsion en fonction de l'écart angulaire (angle
Diapositive 1
Conservation de l'énergie mécanique d'un oscillateur. Vm vitesse maximale du solide L'énergie cinétique du pendule de torsion en rotation.
LOI DU MOMENT CINÉTIQUE
V. Pendule de torsion Théorème de l'énergie cinétique pour un solide en rotation . ... Action mécaniques conservatives - Énergie potentielle .
PHYSIQUE
Pour le pendule de torsion l'énergie de potentielle s'écrit alors : 2. 2. 1 ?. D. Ep ?. (1.14) où D est la constante de torsion. Ainsi le moment de rappel
pendule-de-torsion-exercices-non-corriges-1.pdf
Les deux courbes (a) et (b) de la figure 2 représentent les variations de l'énergie potentielle EP de l'oscillateur et son énergie cinétique EC en fonction de ?
XIII-2 Solide en rotation I - Loi du moment cinétique pour un solide
Le pendule de torsion est un instrument d'importance capitale est l'énergie potentielle élastique stockée dans le fil de torsion.
UNIVERSITE DANTANANARIVO
Etude du mouvement d'un pendule de torsion. EPe est l'énergie potentielle de torsion et est donnée par : 2. Pe .C. 2. 1. E ?. = D'où l'énergie mécanique ...
![LOI DU MOMENT CINÉTIQUE LOI DU MOMENT CINÉTIQUE](https://pdfprof.com/Listes/25/19628-25TMC.pdf.pdf.jpg)
LOI DU MOMENT CINÉTIQUE
PlanI. Moment cinétique
31. Moment cinétique d"un point matériel par rapport à un point
3 a) Définition 3 b) Propriété 32. Moment cinétique d"un point matériel par rapport à un axe orienté
43. Moment cinétique d"un système de points par rapport à un axe orienté
64. Cas du solide en rotation autour d"un axe fixe
6II. Moment d"une force
91. Moment d"une force par rapport à un point
92. Moment d"une force par rapport à un axe orienté
10 a) Définition 10 b) Bras de levier 113. Moment résultant. Couple de force
14 a) Moment résultant 14 b) Couple de force 144. Liaison pivot
15III.Loi du moment cinétique
161. Forces intérieures - forces extérieures
162. Loi du moment cinétique
163. Solide en rotation autour d"un axe fixe : loi scalaire du moment cinétique
184. Retour sur la liaison pivot
18IV.Pendule pesant
2 01. Description
202. Équation du mouvement
203. Intégrale première
2 24. Portrait de phase
22V. Pendule de torsion
2 31. Couple de torsion
232. Équation du mouvement
233. Intégrale première du mouvement
24VI.Approche énergétique du solide en rotation 25
1. Énergie cinétique d"un solide en rotation autour d"un axe fixe
252. Puissance d"une force s"exerçant sur un point d"un solide en rotation
253. Théorème de l"énergie cinétique pour un solide en rotation
264. Action mécaniques conservatives - Énergie potentielle
275. Énergie mécanique
281 VII.Bilan énergétique pour un système déformable30
1. Première constatation
302. Travail des forces intérieures
303. Théorème de l"énergie cinétique pour un système déformable
314. Exemple : bilan énergétique du tabouret d"inertie
312 Quand on tourne le volant d"une voiture, on exerce deux forces opposées en deux points dia-
métralement opposés. D"après la loi de la quantité de mouvement on vérifie que le centre de
masse du système ne se déplace pas. Pourtant, le fait d"exercer ce "couple" de force permet de mettre en mouvement le volant. Le mouvement va donc être décrit par une nouvelle loi, bien adaptée à l"étude des mouvements de rotation : la loi du moment cinétique.I. Moment cinétique
1. Moment cinétique d"un point matériel par rapport à un point
a) DéfinitionSoitMun point matériel se déplaçant à la vitesse~vdans un référentielR. SoitAun point
quelconque. On définit~A(M)=Rle moment cinétique du pointMenApar rapport au réfé- rentielR~A(M)=R=!AM^~p(M)=R=!AM^m~v(M)=Rb) Propriété
B(M)=R=!BM^~p(M)=R
= (!BA+!AM)^~p(M)=R =!BA^~p(M)R+~A(M)=R~B(M)=R=~A(M)=R+!BA^~p(M)RDimensionnellement[k~k] =M:L2:T1( kg.m2.s1en unité SI). On peut remarquer que ces
dimensions sont les mêmes que celles de la constante de Planckh1. Autre écriture courante : le moment cinétique~A(M)=Rest fréquemment noté~LA(M)=R.Pour alléger l"écriture on ne précisera plus par la suite le référentiel d"étudeRdans la notation.1.p=h
, avecla longueur d"onde de de Broglie 32. Moment cinétique d"un point matériel par rapport à un axe orien-
téSoit un axe.SoitOun point quelconque de.
Soit~uun vecteur unitaire colinéaire à l"axe.Le sens de~udéfinit l"orientation de l"axe. On définit(M)le moment cinétique deMpar rap- port à l"axe orienté, dans un référentielRdonné par (M) =~O(M):~uQuelques remarques : .Le signe dedépend du sens d"orientation choisi. .La définition est indépendante de la position du pointOchoisi sur l"axe.SoitO02tel que~OO06=~0.
D"après la propriété établie précédemment~O0(M) =~O(M) +!O0O^~p(M), d"oùO0(M):~u=~O(M):~u+ (!O0O^~p(M)):~u|{z}
=0car!O0Ok~u=~O(M):~u= .Seule la composante orthoradialevde la vitesse contribue au moment cinétique par rapportà l"axe.
Plaçons nous en coordonnées cylindriques : l"axeOzest confondu avec l"axe,~uz=~u. (!OM=r~ur+z~uz ~v= _r~ur+r_~u+ _z~uz=vr~ur+v~u+vz~uzOM^m~v=m
r 0 z^ v r v v z=m z v z v rrvz rv ainsi par projection=~O(M):~u=~O(M):~uz=mrv=rp=mr2_avecp=~p:~u composante orthoradiale de la quantité de mouvement. =rp=rmv=mr2_4 On a tracé sur les figures ci-dessous uniquement la composante orthoradiale de la vitesse Pour _ >0,v=r_ >0, le pointMtourne autour de l"axedans le sens direct>0. Pour _ <0,v=r_ <0, le pointMtourne autour de l"axedans le sens indirect<0. Le sens direct (sens positif) est lié à l"orientation de l"axepar la règle du tire-bouchon. Le moment cinétique sera nul siv= 0. Dans ce cas le vecteur vitesse~vest contenu dans le plan défini parMet l"axe. 53. Moment cinétique d"un système de points par rapport à un axe
orienté On considère un systèmeSde points matérielsMide masse demiaveci= 1:::n. Le momentcinétique enOdu système, par rapport à un référentielRdonné est la somme des moments
cinétiques de chacun des points. O=nX i=1~O(Mi) =nX
i=1!OMi^mi~v(Mi)
Par projection, le moment cinétique du systèmeSpar rapport à un axeorienté sera =~O:~u=nX i=1~O(Mi):~u=nX
i=1 (Mi)En se plaçant en coordonnées cylindriques de telle sorte que l"axesoit confondu avecOz, on aura : =nX i=1m ir2i_ioùrireprésente la distance du pointMià l"axe.4. Cas du solide en rotation autour d"un axe fixeOn considère un solideen rotation à la
vitesse angulaire!=_dans le sens direct autour d"un axefixe dans le référentiel d"étudeR. Chaque point dedécrit dansR une trajectoire circulaire d"axeà la mêmevitesse angulaire!.8i_i=_=!D"après le résultat précédent, si on décompose le solide en un grand nombre de points, le
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