Exercices dOptique - Bordeaux
4) En déduire n pour λ = 633 nm. §. ¦. ¤. ¥. Ex-O1.6 Courbure d'une fibre optique.
TRAVAUX DIRIGES dOPTIQUE
Réponses aux exercices. 30 à 31. Page 4. SELECTION D'OUVRAGES. « OPTIQUE ». ➢ J.M. BREBEC P. DENEVE
Cours doptique géométrique – femto-physique.fr
Pour corriger les défauts chromatiques d'une lentille on accole en général une lentille très dispersive de faible vergence et de signe opposé pour former un
TD n°1&2 : Loi de réflexion et réfraction
Exercice 4 : Fibre optique à saut d'indice. On utilise un matériau trans Où se situe le nouveau punctum proximum P' pour cet oeil corrigé ? Où se situent ...
Exercices D Optique Et De Physique Ondulatoire 68 (2022) - web
Exercices d'optique de Fourier. Optique. Exercices corrigés de physique. Exercices corrigés d'optique. Cours d'optique. Exercices d'optique de Fourier.
Déterminer un chemin optique
Le trajet supplémentaire est donc égal à d = 15 × 0
Polycopié de Physique Travaux Dirigés
Le pouvoir séparateur de l'œil est de . Page 28. 22. ENONCÉS DES EXERCICES. EXERCICE 5.1: 5) Optique géométrique COURS ET 134 EXERCICES CORRIGÉS
1 Les instruments doptique
⇒ Affirmation fausse. ✍ Exercice d'application 2_____________________. Un objet situé au double de la distance focale devant une lentille occupe une.
Corrections des exercices - AlloSchool
Proposer une solution à Ali pour corriger ce défaut . 1. 2. 3. SÉRIE D'EXERCICES: Correction : 1 Le
Examen final doptique – corrigé type
27 janv. 2020 Exercice n°1 : Soit un miroir sphérique convexe de sommet S
Exercices dOptique
Ex-O1.3 Constructions de Descartes et de Huygens. Montrer que les deux constructions suivantes permettent de tracer le rayon réfracté.
EXERCICES DOPTIQUE GEOMETRIQUE ENONCES air
Une fibre optique à saut d'indice est constituée d'un coeur (cylindre très CORRIGES. Exercice 1. La loi de la réfraction donne : nair sin i = nvitre sin ...
TD n°1&2 : Loi de réflexion et réfraction
Exercice 1 : Principe de Fermat Exercice 4 : Fibre optique à saut d'indice ... Où se situe le nouveau punctum proximum P' pour cet oeil corrigé ?
1 - PROPAGATION DES ONDES - REFLEXION - REFRACTION
Optique 1 ère année exercices et problèmes corrigés. (collection H. prépa -Hachette ). ? A. MAUREL
Cours doptique ondulatoire – femto-physique.fr
Ce cours d'optique se concentre sur les aspects ondulatoires de la lumière. Un exposé Optique ondulatoire – 50 exercices et problèmes corrigés;.
Exercice Optique G1-05.pdf
Optique. Exercice G1-05 : fibre optique à saut d'indice. Une fibre optique à saut d'indice est constituée d'un cœur cylindrique entouré d'une gaine :.
1 Les instruments doptique
Inversement si l'objet se rapproche
Exercice Optique G4-14
Optique. Exercice G4-14 : méthode de Bessel. On dispose d'une lentille convergente dont on cherche à mesurer la distance focale f '.
Exercices doptique ondulatoire
Dans l'eau d'indice ne = 133
SP2 - Exercice corrigé : la fibre optique
SP2 - Exercice corrigé : la fibre optique. 1 La fibre optique à saut d'indice. Pour guider la lumière dans une direction donnée on.
![SP2 - Exercice corrigé : la fibre optique SP2 - Exercice corrigé : la fibre optique](https://pdfprof.com/Listes/27/22696-2702_la_fibre_optique.pdf.pdf.jpg)
SP2 - Exercice corrigé : la fibre optique
1La fib reoptique à saut d"indice
Pour guider la lumière dans une direction donnée, on réalise des fibres optiques, longs fils cylindriques dont l"indice diminue quand on s"éloigne de l"axe. La lumière suit la di- rection moyenne de l"axe grâce au phénomène de réflexion totale, à condition que le faisceau incident ait une ouverture angulaire convenable. Dans le modèle qui suit, on considère que la fibre est constituée d"un coeur cylindrique de rayon a, d"indice n1= 1,510et d"une gaine de rayon extérieur b, d"indice
n2= 1,495.Figure1 - Vue en coupe d"une fibre à saut d"indice
1. Un r ayonincident se p ropagedans l"air dans un pla n axial de la fibre et arrive en I, à une distanceOIExp rimerla relation entre i0eti1. 3. En déduire la condition sur i0, de la formei0c = 3×108m.s-1.2A tténuationdu signal L"atténuation de la lumière dans les fibres optiques est
due à l"absorption et à la diffusion par le matériau constitu- tif du coeur, en général en silice et par ses impuretés (fer, cuivre,..). On la mesure couramment en décibel par kilo- mètre :AdB/km= 10log(ΦentrantΦ sortant)oùΦdésigne le flux lu- mineux. Cette atténuation dépend de la longueur d"onde de la lumière envoyée dans la fibre. 1.P ourde la lumière rouge λ= 800nm,
A = 1,2dB/km. Au bout de combien de kilomètres
restera-t"il 10% du flux incident? 2. Même question dans l"infra rougeà 1300nmoùA = 0,4dB/kmet à1550nmoùA = 0,25dB/km?
En pratique, les lasers employés dans les télécommuni- cations sont conçus pour émettre autour de1550nm,à votre avis pourquoi?
3 Problème de courbure Considérons maintenant que la fibre se courbe, et pour simplifier supposons qu"elle décrive un arc de cercle de rayon de courburer = 200mm.Figure2 - Fibre optique courbée 1. P ourun ra yonp énétrantdans la fib rep erpendiculaire- ment à sa section, à la limite du bord inférieur, calculer l"angle que fait le rayon avec la normale lorsqu"il ren- contre l"interface gaine/coeur. Y"a-t"il réflexion totale, sia = 1mm? 2. A quelle condition sur le ra yonde courbure cette condi- tion de réflexion totale n"est plus respectée? 3. Citer des a pplicationscoura ntesde la fib reoptique.1E. Van Brackel
Lycée Jean Perrin - Classe de TSI 1 SP2 - Exercice corrigé : la fibre optiqueCorrection
1La fib reoptique à saut d"indice
1. D"ap rèsles lois de De scartesau p ointI1, il y a ré- flexion totale sisin(i1)>n2n1commen2 riquement,i1>arcsin?n2n 1? = 81,9◦. 2. Dans le triangle II1I2, on a la relation
i 1+ r0+π2
=π, soitr =π2 -i1, et en ap- pliquant la relation de Descartes en I sin(i 0) = n1sin(r) = n1sin(π2
-i1) = n1cos(i1). Donc sin(i 0) = n1cos(i1)
3. A vecla relation cos2(α) + sin2(α) = 1,
sin(i 0) = n1?1-sin2(i1) 1? 2 . Donc sin(i 0)21-n22
4. T rivialementl"ouverture numérique vaut
ON =?n
21-n22= 0,212
5. Le ra yonlumineux a rrivantavec un angle i0= 0par- court une distance L, et met donc un temps t 0=Lv =n1Lc Dans le second cas, la longueur à parcourir est plus grande : pour une longueur L selon z, le rayon parcourt une distanceLcos(r s)avecsin(is) = n1sin(rs). Donc t 1=n1Lc
?1-?sin(is)n 1? 2 On constate alors que le temps de parcours est plus long! 6. Finalement
Δt =
n1Lc (?1-?sin(is)n 1? 2 -1) soit numériquement Δt = 2,15×10-10s
Plusieurs remarques :
•d"une part cela signifie que le débit d"informa- tions est limité, car si on envoie deux impulsions pendant un temps inférieur àΔt, elles vont se chevaucher après propagation •les technologies de fibres actuelles sont conçues de telle sorte à compenser un maximum cette dif- férence de temps de parcours. L"idée est alors de faire varier continûment l"indice optique du coeur de telle sorte qu"il décroisse en s"éloignant ducentre. Ainsi la vitesse de propagation cn croît, ce qui permet de compenser partiellement la plus grande longueur de trajet. 2 A tténuationdu signal 1.On cherche la distance à laquelle ΦentrantΦ
sortant= 10. Avec A = 10log(10) = 1,2dB/km,
L = 10log(10)1,2= 8,3km
2. On fait de même p ourles autres longueurs d"onde : L 1300nm= 25kmetL1550nm= 40km. On constate
ainsi l"intérêt de choisir une longueur d"onde adaptée pour diminuer les pertes : le choix de 1550 nm est le plus adapté, car il correspond à une atténuation mi- nimale. On comprend aisément le dilemme quand on sait qu"il y a au fond de l"océan atlantique une très grande ligne constituée de fibres optiques permettant une liaison intercontinentale très rapide. 3 Problème de courbure 1.A veccos(α) =r-ar
quotesdbs_dbs2.pdfusesText_3
Dans le triangle II1I2, on a la relation
i1+ r0+π2
=π, soitr =π2 -i1, et en ap- pliquant la relation de Descartes en I sin(i0) = n1sin(r) = n1sin(π2
-i1) = n1cos(i1). Donc sin(i0) = n1cos(i1)
3.A vecla relation cos2(α) + sin2(α) = 1,
sin(i0) = n1?1-sin2(i1) 1? 2 . Donc sin(i 0)21-n22
4. T rivialementl"ouverture numérique vaut
ON =?n
21-n22= 0,212
5. Le ra yonlumineux a rrivantavec un angle i0= 0par- court une distance L, et met donc un temps t 0=Lv =n1Lc Dans le second cas, la longueur à parcourir est plus grande : pour une longueur L selon z, le rayon parcourt une distanceLcos(r s)avecsin(is) = n1sin(rs). Donc t1=n1Lc
?1-?sin(is)n 1? 2 On constate alors que le temps de parcours est plus long! 6.Finalement
Δt =
n1Lc (?1-?sin(is)n 1? 2 -1) soit numériquementΔt = 2,15×10-10s
Plusieurs remarques :
•d"une part cela signifie que le débit d"informa- tions est limité, car si on envoie deux impulsions pendant un temps inférieur àΔt, elles vont se chevaucher après propagation •les technologies de fibres actuelles sont conçues de telle sorte à compenser un maximum cette dif- férence de temps de parcours. L"idée est alors de faire varier continûment l"indice optique du coeur de telle sorte qu"il décroisse en s"éloignant ducentre. Ainsi la vitesse de propagation cn croît, ce qui permet de compenser partiellement la plus grande longueur de trajet. 2 A tténuationdu signal 1.On cherche la distance à laquelleΦentrantΦ
sortant= 10. AvecA = 10log(10) = 1,2dB/km,
L =10log(10)1,2= 8,3km
2. On fait de même p ourles autres longueurs d"onde : L1300nm= 25kmetL1550nm= 40km. On constate
ainsi l"intérêt de choisir une longueur d"onde adaptée pour diminuer les pertes : le choix de 1550 nm est le plus adapté, car il correspond à une atténuation mi- nimale. On comprend aisément le dilemme quand on sait qu"il y a au fond de l"océan atlantique une très grande ligne constituée de fibres optiques permettant une liaison intercontinentale très rapide. 3Problème de courbure 1.A veccos(α) =r-ar
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