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femto-physique.fr/mecaniqueCours de mécanique classique -femto-physique.fr JIMMYROUSSEL, professeur agrégé à l"Ecole Nationale Supérieure de Chimie de
Rennes
Copyright© 2021 Jimmy Roussel
Ce document est sous licenceCreative Commons"Attribution - Pas d"Utilisation Commerciale 3.0 non transposé (CC BY-NC 3.0)».Pour plus d"informations :
cr eativecommons.org/licenses/by-nc/3.0/ Ce document est réalisé avec l"aide deKOMA-ScriptetL ATEXen utilisant la classe kaobook 1 reédition -Oct. 2013Version en ligne -femto-physique.fr/mecanique
PrefaceCe cours de mécanique classique s"adresse plus particulièrement à des étudiants de
premier cycle universitaire ou élèves des CPGE. Toutefois, au travers des compléments de ce cours, le futur enseignant pourra également y trouver matière à réflexion et approfondissement. Ce cours couvre les aspects fondamentaux de la mécanique newtonienne : notion de force, lois de Newton, point de vue énergétique, moment cinétique, forces d"inertie etc. Par ailleurs, des sujets importants comme la chute libre, l"oscillateur, les forces centrales, les solides sont également traités. On privilégie une présentation naturelle en essayant d"éviter un formalisme trop abstrait comme celui des torseurs ou celui de la mécanique analytique. Éventuellement, les aspects plus techniques sont abordés dans des compléments. J"ai essayé le plus possible d"illustrer les différentes notions par des exemples ou de simples exercices. Mais pour un entraînement plus poussé, j"invite le lecteur à se procurer les eBooks •Mécanique classique - 1repartie - 60 exercices et problèmes corrigés; et Mécanique classique - 2epartie - 60 exercices et problèmes corrigés. disponibles à l"adresse payhip.com/femto Enfin, je tiens à remercier vivement Quentin Vuillemard pour son rigoureux travail de relecture.Jimmy Roussel
Table des matières
Prefaceiii
Table des matières
v1 CINÉMATIQUE DU POINT MATÉRIEL
11.1 Temps et espace
11.2 Repérage d"un point
41.3 Vitesse d"un point
51.4 Accélération d"un point
91.5 Mouvements simples
122 POSTULATS DE LA DYNAMIQUE
152.1 Lois de Newton
152.2 Interactions fondamentales
202.3 Lois phénoménologiques
253 PROBLÈMES DE CHUTE
313.1 Principe d"équivalence
313.2 Chute libre sans frottement
323.3 Chute libre avec frottement
344 APPROCHES ÉNERGÉTIQUES
394.1 Concept d"énergie
394.2 Énergie mécanique
424.3 Système de points
485 OSCILLATEURS MÉCANIQUES
555.1 Oscillateur harmonique
555.2 Résonances
595.3 Effets anharmoniques
656 THÉORÈME DU MOMENT CINÉTIQUE
696.1 Moment d"une force
696.2 Moment cinétique
716.3 TMC
736.4 Applications
757 MOUVEMENTS À FORCE CENTRALE
797.1 Lois de conservation
797.2 Le problème de Kepler
837.3 Interaction coulombienne
918 RÉFÉRENTIELS NON GALILÉENS
958.1 Référentiels en translation
958.2 Référentiels en rotation
988.3 Généralisation
1029 PROBLÈME À DEUX CORPS107
9.1 Réduction du problème à deux corps
1079.2 Exemples d"application
11010 PHYSIQUE DES COLLISIONS
11710.1 Lois de conservation
11710.2 Collisions élastiques
11810.3 Collisions inélastiques
12211 EFFETS DUS À LA ROTATION TERRESTRE
12511.1 Effets de la rotation propre
12611.2 Mouvement orbital
134ANNEXES141
A MÉTHODE DES PERTURBATIONS
143A.1 Principe général
143A.2 Cas des oscillateurs
145B MESURER g AVEC UN SMARTPHONE
149B.1 Introduction
149B.2 Réalisation de l"expérience
149B.3 Exploitation des mesures
151B.4 Conclusion
155C PÉRIODE DU PENDULE SIMPLE
157C.1 Mise en équation
157C.2 Formule de Borda
158C.3 Utilisation de la moyenne arithmético-géométrique 159
Références
163Notations
164Grandeurs et constantes physiques
165Table des figures
1.1 Notion d"abscisse curviligne.
51.2 Définition du vecteur vitesse.
51.3 Système cartésien.
61.4 Système polaire.
71.5 Repère de Frenet.
81.6 Définition du vecteur accélération.
101.7 Mouvement rectiligne
121.8 Mouvement circulaire.
132.1 Illustration du théorème du centre d"inertie.
192.2 Chronologie des différentes théories.
222.3 Interaction gravitationnelle
222.4 Poids d"un corps.
232.5 Forces de Coulomb
242.6 Forces de contact solide-solide.
252.7 Traînée et portance.
262.8 Tension élastique.
272.9 Fil tendu sur un support.
283.1 Position du problème.
333.2 Influence de l"angle\sur la trajectoire.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34
3.3 Vitesse de chute
353.4 Chute libre avec frottement quadratique
374.1 Calcul du travail de pesanteur.
404.2 Calcul du travail des forces de frottement.
404.3 Profil énergétique
474.4 SystèmeSde points matériels.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48
5.1 Pendule élastique.
555.2 Oscillations harmoniques.
565.3 Régime pseudo-périodique
585.4 Régime critique
595.5 Régime apériodique
595.6 pendule élastique soumis à une excitation sinusoïdale.
605.7 Réponse d"un oscillateur en amplitude
625.8 Forces extérieures agissant sur le système masse-ressort.
625.9 Évolution fréquentielle de la puissance absorbée par l"oscillateur.
635.10 Bande passante.
645.11 Influence du coefficient d"amortissement sur la bande passante.
645.12 Puits de potentiel approché, au voisinage du minimum, par une parabole.
655.13 Approximation harmonique du pendule simple.
665.14 Influence de l"amplitude sur la période d"un pendule simple.
675.15 Potentiel de Morse.
676.1 Forces concourantes
696.2 Couple de forces.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 70
6.3 Notion de bras de levier.
716.4 Loi des aires
766.5 Echelle contre un mur
776.6 Solide en rotation autour d"un axe fixe
776.7 Le pendule pesant.
787.1 Loi des aires
807.2 Exemple de profil énergétique
817.3 Exemples d"orbites avec5¹Aº=:A
?. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .827.4 Potentiel effectif képlérien
847.5 Les différentes trajectoires képlériennes
857.6 Trajectoire hyperbolique dans le cas d"une force newtonienne répulsive.
928.1 Exemples de mouvement de translation.
968.3 Référentiel en rotation par rapport à un axe fixe
988.2 Le véhicule freine. Le passager se sent projeté vers l"avant.
988.4 Vitesse d"entraînement
1008.5 Le véhicule tourne. Le passager se sent déporté vers l"extérieur du virage.
1018.6Mouvement du référentiel géocentrique par rapport au référentiel de Copernic104
9.1 Système à deux corps
1079.2 Trajectoires de deux corps en interaction newtonienne
1119.4 Courbe de vitesse radiale de l"étoile 51Pegasi
1129.3 Mouvement périodique de l"étoile induit par la présence d"une planète
1129.5 Différents types de courbe de vitesse radiale
1139.6 Potentiels de Morse.
11410.1 Collision
11710.2 Collision unidirectionnelle.
11910.3 Pendule de Newton
12010.4 Collision entre un projectile et une cible fixe.
12110.5 Choc mou
12311.1 Le référentiel terrestre est en rotation par rapport au référentiel géocentrique.126
11.2 Déviation vers l"Est : forces en présence.
12911.3 Déviation vers la droite pour un corps en mouvement horizontal sur Terre.
13111.4 Formation d"un cyclone dans l"hémisphère nord.
13111.5 Mouvement (très exagéré) horizontal du pendule dans l"hémisphère nord.
13211.6 Paramétrisation du problème de Foucault
13211.7 Représentation du champ de marée.
13511.8 Influence de l"inclinaison de la Terre sur l"amplitude des marées
13711.9 Influence de la Lune sur l"amplitude des marées
138A.1 Solution de l"oscillateur de Duffing
148B.1 Dispositif expérimental
150B.2 Forme d"onde de l"enregistrement sonore.
150B.3 Régression
152C.1 Le pendule et son profil énergétique
157C.2 Influence de l"amplitude sur la période d"un pensule. . . . . . . . . . . . . 161 C.3 Erreur produite par les formules approximatives en fonction de l"amplitude 161
Liste des tableaux
2.1 Les quatre interactions fondamentales.
212.2 Quelques valeurs de coefficient de frottement statique.
262.3Gà grande vitesse pour différents obstacles.. . . . . . . . . . . . . . . . . 27
3.1 Paramètres pour une bille d"acier lâchée dans l"air et dans l"eau
374.1 Caractère conservatif ou non de quelques interactions classiques.
445.1 Facteur de qualité de quelques résonateurs
657.1 Quelques éléments d"orbites des principales planètes du système solaire
8910.1 Quelques valeurs de coefficients de restitution.
123B.1 Tableau de mesures.
150B.2 Mesures corrigées du biais lié aux frottements. 154
C.1 Moyenne arithmético-géométrique pour0=1 et1=0.5. . . . . . . . . . . 159
CINÉMATIQUE DU POINT
MATÉRIEL1
1.1T empset espace
1Le temps
1L"espace
2 1.2Repérage d"un point
4Vecteur position
4Abscisse curviligne
5 1.3V itessed"un point
5Définition
5 coordonnées cartésiennes 6 coordonnées polaires 7 base de Frenet 8 1.4Accélération d"un point
9Vecteur accélération
9 coordonnées cartésiennes 10 coordonnées cartésiennes 10 base de Frenet 11 1.5Mouvements simples
12Le mouvement rectiligne
12Le mouvement circulaire
13 La cinématique étudie le mouvement du point indépendamment des
causes qui lui donnent naissance. Elle repose sur une description euclidienne de l"espace et d"un temps absolu. Dans ce cours, on illustre les notions de vitesse et d"accélération en se limitant aux mouvements dans le plan.Version en ligne
https :femtophysique.frmecaniquecinematique.php1.1 Temps et espace
Le temps
Nous sommes tous familiers avec cette " machine » qui réactualise constamment le présent, qu"on appelle le temps et que l"on réduit souvent à ces quelques attributs : chronologie, durée, flèche du temps... Pourtant, les philosophes le savent bien, la question du temps est difficile[ 1][1]:KLEIN(2004),Les tactiques de Chronoset toute tentative de définition mène au mieux à des méta-
phores.Quelques métaphores du temps - Le temps est l"image mobile de l"éternité immobile.- Platon Le temps, c"est ce qui passe quand rien ne se passe.- Giono Le temps est un fleuve fait d"événements.- Marc Aurèle Cela explique sans doute pourquoi l"introduction du temps en phy- sique n"allait pas de soi. En effet, il a fallu attendre le XVIIesiècle avant que le temps devienne un concept fondamental en physique. On s"ac- corde en général sur le fait que la physique moderne est née suite à l"introduction du temps mathématique par Galilée lors de ses travaux sur la chute libre11: Galilée, lors de ses premières expé- riences, utilisa son pouls pour décrire le mouvement de corps en chute libre sur des plans inclinés. . Newton formalisa plus rigoureusement l"idée d"un temps absolu et publia en 1687 l"ouvrage qui le rendit célèbre,Philoso- phiae Naturalis Principia Mathematica, dans lequel il fonde sa mécanique et où le temps devient une variable mathématique notéeC. Le postulat que fait Newton est de réduire le temps à une variable scalaire (à une dimension donc) qui croît continûment, ceci indépendamment de tout observateur et de tout phénomène. Cette variable permet alors d"or- donner les événements observés pour produire unechronologie. La chronologie, dans ce contexte, devient alors absolue puisque le temps "s"écoule» de la même manière pour tout observateur. Pour les mêmes raisons, la notion de simultanéité est absolue22: C"est en réfléchissant sur le concept
de simultanéité dans le cadre des phé- nomènes électrodynamiques, qu"AlbertEinstein révolutionnera la physique par
l"invention d"une nouvelle théorie en1905 : la relativité restreinte dans la-
quelle la simultanéité et la chronologie deviennent relatives à l"observateur.. La course du temps est en général représentée par un axe orienté qui indique le futur. Cet21 CINÉMATIQUE DU POINT MATÉRIELaxe est linéaire et non circulaire pour respecter un principe fondamen-
tal de physique qui, jusqu"ici, n"a jamais été infirmé : le Principe deCausalité.Principe de Causalité
La cause est, pour tout observateur, antérieure à l"effet qu"elle pro- duit. De manière plus générale, la chronologie de deux événements reliés causalement est toujours la même, quel que soit l"observateur. Autrement dit,le temps est irréversible33: L"irréversibilité du temps traduit la course du temps, à ne pas confondre avec laflèche du tempsqui traduit l"irréversibi- lité de certains phénomènes. : il n"est pas permis de remonter son passé. Enfin, cette course du temps produit de la durée, grandeur qui mesure l"éloignement dans le temps de deux événements. Si la dateCrepère l"événement A etCl"événement B, la durée C=CC est indépendante de l"observateur et du choix arbitraire de l"origine des temps. La mesure des durées s"effectue grâce à une horloge et nécessite la définition d"une unité de temps : la seconde du Système international.L"étalon seconde La seconde est aujourd"hui réalisée avec une exactitude relative de1014, à l"aide d"une horloge atomique, matérialisant la période de
transition dans l"atome de césium : La seconde est la durée de9192631770périodes de la radiation correspondant à la transition entre les deux niveaux hyperfins de l"atome133Cs dans son état fondamental. NB : Initialement la seconde était définie à partir du jour solaire moyen J par la relation=86400s. Aujourd"hui, avec la définition de l"étalon seconde, on a=86400,003s. Cependant, il ne faut pas s"y tromper, même si la mécanique newto- nienne avec son temps absolu a remporté un succès durant près de deux siècles, la question du temps refit surface avec la théorie de la re- lativité restreinte (Einstein 1905) dans laquelle la durée, la simultanéité et la chronologie deviennent des grandeurs relatives à chaque obser- vateur : le temps absolu disparaît. Aujourd"hui, certains théoriciens pensent qu"il faut examiner à nouveau la question du temps physique et que le prix à payer pour aboutir à une théorie enfin unifiée de la Phy- sique sera peut-être l"abandon du temps comme concept fondamental. Le temps pourrait n"être qu"une illusion, une propriété émergente. L"in- troduction du temps annonça la naissance de la physique moderne, sa disparition annoncera peut-être sa maturité...L"espace
L"expérience montre que le mouvement possède un caractère relatif. En d"autres termes, on ne peut pas dire qu"un corps est "en mouve-1.1 Temps et espace3ment" (ou "au repos") sans préciser par rapport à quoi. Pour décrire
le mouvement il est donc nécessaire de préciser un système d"axes qui nous permette de repérer la position d"un point : c"est le repère d"es- pace constitué de trois axes orientés munis d"une origine arbitraire et d"une échelle spatiale permettant de faire des mesures de longueur. Dans le cadre de la mécanique newtonienne, l"espace est supposé à trois dimensions, euclidien (obéissant à la géométrie d"Euclide), ho- mogène et isotrope. Cet espace est absolu et ses propriétés sont indé-quotesdbs_dbs20.pdfusesText_26[PDF] maximisation du profit microéconomie
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