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S`2T`BMi bm#KBii2/ QM jy a2T kyRe
L8GBb KmHiB@/Bb+BTHBM`v QT2M ++2bb
`+?Bp2 7Q` i?2 /2TQbBi M/ /Bbb2KBMiBQM Q7 b+B@2MiB}+ `2b2`+? /Q+mK2Mib- r?2i?2` i?2v `2 Tm#@
HBb?2/ Q` MQiX h?2 /Q+mK2Mib Kv +QK2 7`QK
i2+?BM; M/ `2b2`+? BMbiBimiBQMb BM 6`M+2 Q` #`Q/- Q` 7`QK Tm#HB+ Q` T`Bpi2 `2b2`+? +2Mi2`bX /2biBMû2 m /ûT¬i 2i ¨ H /BzmbBQM /2 /Q+mK2Mib b+B2MiB}[m2b /2 MBp2m `2+?2`+?2- Tm#HBûb Qm MQM-Tm#HB+b Qm T`BpûbX
al_ G J1al_1 .l h1JSa .La lL 1aS*1Zl._A.AJ1LaAPLL1G SGhPLA*A1L
HBM Cû;i
hQ +Bi2 i?Bb p2`bBQM, HBM Cû;iX al_ G J1al_1 .l h1JSa .La lL 1aS*1 Zl._A.AJ1LaAPLL1G SG@ hPLA*A1LX kyReX ?H@yRjd989e 1 SUR AAlain Jégat
Résumé
conduit à la définition cf. halAbstract
Through the observation of an elementary oscillator, concepts of synchronization, proper and cf. hal1. Le cadre géométrique
ǯespace
, , , ,O i j k hG G G G OX OY OZ Ow hG PP ǯ""" HP
P,» duP.
d P u JJG RP - ǯangle
,iu G JJG 22. Notion de temps absolu
temps absolu T et sont respectivement en 2, N2et 2, on peut définirdurée absolue T séparant ces Tr Il est à noter que, dans cet univers platonicien, on peut ainsi introduire une notion de temps mètre. 3 3. M R Les précédentsconséquence selon les directions orthogonales au vecteur hGLa notion de temps qui nous est familière
A B ǯ
référentiel R 0x A B A 0A B "ǯ - 1B A 1A 1T A. 4 2A (B 2B 2TB, eǥ
10sin TxD' '
20sin TxD' '
0 2 x0 2 0w w A w A
0 1 2sinw T T' ' '
002wx temporel R12k T T u JJG
k3.2 O
0t 0 2x O, t0t n t
5 00 2xw00nw w O w O n w
0nc t w O w O
R Ow (non multiple de durée propre égale à 91 s00,5xm
6 3.3 RNous suppose
R chacune de ces " R A B. O A R O O O 0tt O 0O00w O w
A A0 7 c R A 10x x O A T sin TxD' '
1coswx' '
12sinw w T' ' '
2wx A 2 w1 0 2ct ct w
dǯ±- 0ww . E0,A 0wA 8 t A E0 E110wc t w A w A
2 1 0ww w A w A
1 0 1 0wct ct w A w A
10c t ct ct
t 0wA A1 0wA 0ttAǡ - ǯ""-" A
R O 0w0w O w
0w A w
0t O A. R synchronisées ǯ-- 0tt R 0ww R R E1 E2 R ǯ""-" A A1) ǯ-- 1t "" ǯ""-" B B2) ǯ-- 2t t R21t t t
21c t w B w A
9 3.5Considérons deux événements E1 E2
R ǯ""-" A A1Ȍ ǯ-- 1t - "" ǯ""-" BB2Ȍ ǯ--
2t t x R cos XT D cos TX D cos x c t D cos x c t DEn particulier, pour un o
0x sin ct sinT Ow 1c sin 0 hG OwRemarque
103.6 Ȃ
3.6.1. Simultanéité
Par définition, deux événements E1 E2 A1 B2 simultanés R t21w B w A
E1 E2 ǯ±-±
cosT TE1 E2 par aucun
R TX causalité Ȃ Ȃ) TX R causalité). z R R (sur le schéma ciE1 E2 A1 B2 R R '0t , avec 2 cos cos v c x E 113.6.2. C
Conformément au point de vue adopté dans la théorie de la relativité restreinte,Cette situation se traduit
R x c t1 cos 1 cosx c t' ! '
cos cosx c t x c t' ' !' ' et donc, a XTIl ǯy a donc une causalité E1 E2
TXÀ noter que le cas
TX E1 E2 Comme RT X c t x
existe un référentiel R 123.6.3. Prisme de lumière
Par analogie avec le "
TT 13 E0 - "" "" ǯ""-" O R 0T 1TE 2TE 3TE T9 Pour
1TE 1XT existe R E0 1TE simultanément 1 cosT 1TE R "" ǯ""-" 1)E0 1TE ne causale.9 Pour
2TE 2XT R E0 2TE simultanément; E0 2TE peuvent causale.9 Pour
3TE 3XT E0 3TEPour élarg
R E0 3TERemarque E0
1TE R 1 cosT , se 1 ct , où v R R cos cos v DE 1x E0 1TE R 1t E0 1TE R 1 ct '0t 't E0 1TE R 14 3.7Nous considérons ici deux référentiels
R R rectilignes), observant deux événements E1 E2. cos XT D cos TX D cos XT E cos TX E cos cos v DE cos sin XT DE 2 sin sin v DE sin sin 0! (q 2 cos v E 2 x v t 15 cos sin TX DE 2 cos v E 2 v CoLorsque
'0ct cos cos c t x DE sin sin xxDE' '
2 '1v '0 T 163.7.3. Dilatation des durées
De même, lorsque
0x1 cos cos c t c t
DE 2 ct0 cosx X T' quotesdbs_dbs43.pdfusesText_43
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