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:
>G A/, ?H@yRjd989e ?iiTb,ff?HXb+B2M+2f?H@yRjd989e

S`2T`BMi bm#KBii2/ QM jy a2T kyRe

L8GBb KmHiB@/Bb+BTHBM`v QT2M ++2bb

`+?Bp2 7Q` i?2 /2TQbBi M/ /Bbb2KBMiBQM Q7 b+B@

2MiB}+ `2b2`+? /Q+mK2Mib- r?2i?2` i?2v `2 Tm#@

HBb?2/ Q` MQiX h?2 /Q+mK2Mib Kv +QK2 7`QK

i2+?BM; M/ `2b2`+? BMbiBimiBQMb BM 6`M+2 Q` #`Q/- Q` 7`QK Tm#HB+ Q` T`Bpi2 `2b2`+? +2Mi2`bX /2biBMû2 m /ûT¬i 2i ¨ H /BzmbBQM /2 /Q+mK2Mib b+B2MiB}[m2b /2 MBp2m `2+?2`+?2- Tm#HBûb Qm MQM-

Tm#HB+b Qm T`BpûbX

al_ G J1al_1 .l h1JSa .La lL 1aS*1

Zl._A.AJ1LaAPLL1G SGhPLA*A1L

HBM Cû;i

hQ +Bi2 i?Bb p2`bBQM, HBM Cû;iX al_ G J1al_1 .l h1JSa .La lL 1aS*1 Zl._A.AJ1LaAPLL1G SG@ hPLA*A1LX kyReX ?H@yRjd989e 1 SUR A

Alain Jégat

Résumé

conduit à la définition cf. hal

Abstract

Through the observation of an elementary oscillator, concepts of synchronization, proper and cf. hal

1. Le cadre géométrique

ǯespace

, , , ,O i j k hG G G G OX OY OZ Ow hG P

P ŽǯŠ›"‡""Žƒ HP

P,

» duP.

d P u JJG R

P ‡•- Žǯangle

,iu G JJG 2

2. Notion de temps absolu

temps absolu T et sont respectivement en 2, N2et 2, on peut définirdurée absolue T séparant ces Tr Il est à noter que, dans cet univers platonicien, on peut ainsi introduire une notion de temps mètre. 3 3. M R Les précédentsconséquence selon les directions orthogonales au vecteur hG

La notion de temps qui nous est familière

A B †ǯ—

référentiel R 0x A B A 0A B Ž‘"•“—ǯ‹Ž ‡•- ‡ 1B A 1A 1T A. 4 2A (B 2B 2T

B, e‡ǥ

10sin Tx

D' '

20sin Tx

D' '

0 2 x

0 2 0w w A w A

0 1 2sinw T T' ' '

002wx temporel R

12k T T u JJG

k

3.2 O

0t 0 2x O, t

0t n t

5 00 2xw

00nw w O w O n w

0nc t w O w O

R Ow (non multiple de durée propre égale à 91 s

00,5xm

6 3.3 R

Nous suppose

R chacune de ces " R A B. O A R O O O 0tt O 0O

00w O w

A A0 7 c R A 10x x O A T sin Tx

D' '

1coswx' '

12sinw w T' ' '

2wx A 2 w

1 0 2ct ct w

dǯ±“—ƒ-‹‘ 0ww . E0,A 0wA 8 t A E0 E1

10wc t w A w A

2 1 0ww w A w A

1 0 1 0wct ct w A w A

10c t ct ct

t 0wA A1 0wA 0tt

A‹•‹ǡ “—‡Ž “—‡ •‘‹- Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" A

R O 0w

0w O w

0w A w

0t O A. R synchronisées Žǯ‹•-ƒ- 0tt R 0ww R R E1 E2 R Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" A A1)  Žǯ‹•-ƒ- 1t "ƒ" Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" B B2)  Žǯ‹•-ƒ- 2t t R

21t t t

21c t w B w A

9 3.5

Considérons deux événements E1 E2

R Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" A A1Ȍ  Žǯ‹•-ƒ- 1t ‡- "ƒ" Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" B

B2Ȍ  Žǯ‹•-ƒ-

2t t x R cos XT D cos TX D cos x c t D cos x c t D

En particulier, pour un o

0x sin ct sinT Ow 1c sin 0 hG Ow

Remarque

10

3.6 Ȃ

3.6.1. Simultanéité

Par définition, deux événements E1 E2 A1 B2 simultanés R t

21w B w A

E1 E2  Žǯ±‰ƒŽ‹-±

cosT T

E1 E2 par aucun

R TX causalité Ȃ Ȃ) TX R causalité). z R R (sur le schéma ciE1 E2 A1 B2 R R '0t , avec 2 cos cos v c x E 11

3.6.2. C

Conformément au point de vue adopté dans la théorie de la relativité restreinte,

Cette situation se traduit

R x c t

1 cos 1 cosx c t' ! '

cos cosx c t x c t' ' !' ' et donc, a XT

Il ǯy a donc une causalité E1 E2

TX

À noter que le cas

TX E1 E2 Comme R

T X c t x

existe un référentiel R 12

3.6.3. Prisme de lumière

Par analogie avec le "

TT 13 E0 ‡•- "‡"— "ƒ" Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" O R 0T 1TE 2TE 3TE T

9 Pour

1TE 1XT existe R E0 1TE simultanément 1 cosT 1TE R "ƒ" Žǯ‘"•‡"˜ƒ-‡—" 1)E0 1TE ne causale.

9 Pour

2TE 2XT R E0 2TE simultanément; E0 2TE peuvent causale.

9 Pour

3TE 3XT E0 3TE

Pour élarg

R E0 3TE

Remarque E0

1TE R 1 cosT , se 1 ct , où v R R cos cos v DE 1x E0 1TE R 1t E0 1TE R 1 ct '0t 't E0 1TE R 14 3.7

Nous considérons ici deux référentiels

R R rectilignes), observant deux événements E1 E2. cos XT D cos TX D cos XT E cos TX E cos cos v DE cos sin XT DE 2 sin sin v DE sin sin 0! (q 2 cos v E 2 x v t 15 cos sin TX DE 2 cos v E 2 v Co

Lorsque

'0ct cos cos c t x DE sin sin xx

DE' '

2 '1v '0 T 16

3.7.3. Dilatation des durées

De même, lorsque

0x

1 cos cos c t c t

DE 2 ct

0 cosx X T' quotesdbs_dbs43.pdfusesText_43

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