Le champ magnétique - Le théorème dAmpère
On considère un solénoïde infini de section transverse quelconque composé de spires jointives parcourues par un courant d'intensité I ; on note n le nombre de
Le théorème dAmpère
On considère un solénoïde infini de section transverse quelconque composé de spires jointives parcourues par un courant d'intensité I ; on note n le nombre de
Champ magnétique Théorème dAmpère
27 nov. 2022 ici les côtés sont placés de part et d'autre du solénoïde. toto. Espace 28. ➄ Circulation. ˛. C2. # ...
Chapitre 2 :Calcul de champs magnétiques
Pour un solénoïde très long et un point M à l'intérieur très : le Weber. 2. T.m1. Wb1 = III Circulation de. B. C.
TD corrigés délectromagnétisme
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Cours de Magnétostatique
Un solénoïde est constitué d'un enroulement d'un fil conducteur autour d'un Pour la composante tangentielle nous allons utiliser le théorème d'Ampère.
Électromagnétisme : Comment appliquer le théorème dAmpère
On considère un solénoïde infiniment long (C) contenant n spires par unité de longueur et parcouru par un courant d'intensité I. • Calculer le champ d'induction
Introduction à lElectromagnétisme
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physique TP : BOBINE LE MODÈLE DU SOLÉNOÏDE INFINI
▫ Exploiter cette courbe en vue de vérifier le théorème d'Ampère. ▫ Conclure. Matériel : ▫ solénoïde à nombre de spires variable. ▫ teslamètre avec sonde
Chapitre 2 :Calcul de champs magnétiques
(caractéristique de la nature dipolaire du champ B. C. ) C) Champ créé par un solénoïde de longueur L sur son axe Donc
notes de cours de PHYS 111
Figure 6.5: Choix des contours pour l'application du théor`eme d'Amp`ere dans le cas d'un soléno?de infini. Calcul de la circulation. La circulation du champ se
Cours de Magnétostatique
le champ magnétique du solénoïde qui est la somme vectorielle du champ Le théorème d'Ampère et la loi de Biot et Savart ont la même cause originelle.
(Microsoft PowerPoint - th-Ampère)
Le théorème d'Ampère est « l'équivalent » du théorème de Gauss. On considère un solénoïde infini de section transverse quelconque composé.
physique TP : BOBINE LE MODÈLE DU SOLÉNOÏDE INFINI
utiliser une sonde à effet Hall pour mesurer un champ magnétique ; vérifier expérimentalement le théorème d'Ampère. 1. BOBINE ET SA MODÉLISATION.
SPE MP ELECTROSTATIQUE – MAGNETOSTATIQUE LYCEE
dont la forme intégrée est le théorème d'Ampère. ? ? ??? l'axe du solénoïde et l'autre à r2: le contour passe comme toujours par le.
TD corrigés délectromagnétisme
29 oct. 2011 b) On utilise le théorème d'Ampère : (le champ magnétique est selon l'axe du solénoïde et on sait qu'il est nul à l'extérieur).
EXERCICES DE MAGNETISME ENONCES -I +I
Un solénoïde comportant N = 1000 spires jointives a pour longueur L = 80 cm. A l'aide du théorème d'Ampère déterminer l'intensité du champ magnétique ...
THÉORÈME DAMPÈRE - corrigé des exercices A. EXERCICE DE
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SERIE DEXERCICES N°32 : CIRCULATION DU CHAMP
CIRCULATION DU CHAMP MAGNETOSTATIQUE THEOREME D'AMPERE courant I et possédant n spires par unité de longueur (un solénoïde de section circulaire peut ...
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On considère un solénoïde infini de section transverse quelconque composé de spires jointives parcourues par un courant d'intensité I ; on note n le nombre de
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(caractéristique de la nature dipolaire du champ B C ) C) Champ créé par un solénoïde de longueur L sur son axe Donc d'après le théorème d'Ampère
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du théorème de Biot et Savart ou du théorème d'Ampère qui seront vus en cours 1 1 Champ magnétique créé par un solénoïde Un solénoïde est une bobine de
Comment appliquer le théorème d'Ampère ?
Pour appliquer le théorème d'AMPERE, choisisons pour contour un anneau de rayon et d'axe le fil. Ce cercle est orienté par l'axe et la règle du tire-bouchon. Il vient ce qui nous permet de connaître le champ magnétique en tout point de l'espace, hors du fil : .Comment calculer l'intensité d'un solénoïde ?
L'intensité du champ magnétique, , à l'intérieur du centre d'un soléno? se trouve en utilisant l'équation = , ? avec le courant du soléno?, le nombre de spires par unité de longueur et ? la perméabilité du vide, 4 × 1 0 ? / ? ? T m A .Quelle est la convention d'ampère ?
Le courant de fluide positif circule du pôle + au pôle -, celui d'électricité négative du pôle - au pôle +. Comme la théorie des deux esp?s d'électricité, celle des deux courants s'impose dans l'Europe continentale. Celle du courant unique chez les britanniques. Le sens "conventionnel" de Ampère.- Pour faire cela, nous allons commencer par multiplier les deux membres de l'équation par la longueur de sorte que, à droite, le au numérateur se simplifie avec le au dénominateur. Ensuite, nous diviserons les deux membres de l'équation par , l'intensité du champ magnétique.
![notes de cours de PHYS 111 notes de cours de PHYS 111](https://pdfprof.com/Listes/17/28741-17PHYS304_Chapitre6.pdf.pdf.jpg)
Th´eor`emed'Amp`ereetapplication s
1Th´ eor`emed'Amp`ere
Equivalentduth´eor`emedeGauss pourl'´ electrostatique.Permetdecalcu lerdes champssimple mentenutilisantlasym´etriedesc ourants .Maisilfautqueled´egr´edesym´ etriesoit´ elev´e(onverradanslesap plications) .
1.1Fil infiniparcourupa runcourant,circulationduchamp magn´etique
Soitunfilin finiparc ouruparu ncourantI.
Calculduchampmagn´e tiquec r´e´eparcec ourantLech ampmagn´etiquec r´e´eparcecourantenunpointMsitu´e`aunedistance rdufilp eutsec alculerdela
fa¸consuivante. SoitPunpoint dufil(voirfigur e6.1,con sid´eronslesegment´el´ementaire dzencep oint. Figure6.1:Sch ´emaetconventionspourlecalculdu champg´e n´er´eparunfilinfini. Lech ampmagn´etique ´el´ementairecr´e´epar dzest: dB(M)= 04⇡
I dl^ PM PM 3Commecechampe storthogon al`a
dzet PMsimultan´ement,ilestdirig´eperpendiculairem entaupl ande lafigur e.Lar`egledutire- bouc honnousdonnesonsen s,comme indiqu´esurcettemˆemefigurepar. 6768Chapitre6-Th´eor`emed'Amp `ere eta pplications
Lepr oduitvectoriel
dz^PMpeuts'´ecri redanslabase(~u
r ,~u ,~u z )com me: dz^ PM= dz^( PO+OM)=dz~u
z ^(z~u z +r~u r )=dzr~u z ^r~u r o`ul'onn'a laiss´eque leprodui tvectorieldonnantunr´ esultatnon nuleto `ul'onposeOP=zetOM=r.Puisque~u
z ^r~u r =~u etPM= p z 2 +r 2 ,le champ´ el´ementairep euts'´ecrire dB(M)= 04⇡
Idzr p z 2 +r 2 3 ~u (6.1)Pourobtenir lechampmagn´etiquetot alenM,nou sdevonsint ´egrercetteexpr essionpourtousles´el´ement s
decouran tdz,ce quine semblepast rivial. Apr`esplusieursess ais,onse rendcomptequec'estbeau coupplus simpleenfaisantunch angement devariablepourint ´egrers url'angle↵: z=rtan↵)dz=r(1+tan 2 ↵)d↵=r d↵ cos 2 PM= p z 2 +r 2 r cos↵Etlorsq u'onremplacedansl'´eq.6.1,onob tie nt:
dB(M)= 0 I4⇡r
cos↵d↵~u (6.2)Enpren antcommevariablel'angle ↵,var iantde⇡/2`a⇡/2pou rzallantde1`a+1,onp eut int´egrer
lescontri butionsdetousles´el´ementsdufilinfin i,etonob tientlan ormeduchamp enM: B(M)= 0 I4⇡r
Z 2 2 cos↵d↵= 0 I4⇡r
h sin( 2 )sin( 2 i Cequi donnefinalem ent,puisquel etermeentrecrochetsest´egal `a sin( 2 )sin( 2 =1(1)=2, B(M)= 0 I2⇡r
(6.3)Circulationduchamplelongd'unec ourbefe rm´ee
Consid´eronsmaintenantunecourbefer m´ee(C)en tourantlefil(figure6.2).Laci rculationde
Bsurcecont ourfaiti ntervenirlepet itd´eplace ment´el´ementaire dl.Celui-cipeuts'´ecrire enunpoi ntMdonn´esur(C),def a¸contr` esg´en´erale: dl=dr~u r +rd✓~u +dz~u zLaci rculation´el´ementaireestalors:
B· dl= 0 I2⇡r
~u·(dr~u
r +rd✓~u +dz~u z1-T h´eo r`emed'Amp`ere69
Figure6.2:Sch´emaet conventionspourle calcul delacirculationduchampsurunecourbe ferm´eeautour d'unfil
infini.Cequid onne,puisq ueseulrestelet ermeen~u
·~u
B· dl= 0 I2⇡
d✓ Etdoncl acirculati ontotale surlecontourferm´eestdonn´ee, enint´egrantsu rl'angle✓: C= I C B· dl= I C 0 I2⇡
d✓= 0 I2⇡
I C d✓ Surlecontou rferm´ e,l'angle✓variede0`a2⇡(onfaitu ntourcomple t).Ona donc C= I C B· dl= 0 I2⇡
Z2⇡
0 d✓= 0 I2⇡
2⇡=µ
0 I Expressionremarquablecarellen ed´ependpasdelaformeducontour, dumomen tqu'ilentoure lefil. Si parcontr elecontourestcomp l`etem ent`al'ext´erie urdufil(fi gure6.3)Figure6.3:Sch´ema etconventionspourlec alculd elacirculationduchampsurunecourbefe rm´eesitu´ee `al'ex t´erieur
d'unfilinfini.70Chapitre6-Th´eor`emed'Amp `ere eta pplications
Lecal culestpresquele mˆemeque ci-dessus,except´equ el'angle ✓va,lorsd el'int´egr ation,pas serde0pour
revenir`a0enayantpass´ eparunm axim um.Laci rculations'acr italors: C= I C B· dl= 0 I2⇡
Z 0 0 d✓= 0 I2⇡
·0=0
Laci rculationestdoncnulledanscecas.
Quelquesremarquesetconclu sions:
-Lecon tour(C)estorient´e,se lonlar`egledu tire-b ouchonparrapportause nsducou rantI.Ceciinflue surlesigne del'in t´egrale.-Danslecas´e lectros tatiqu e,lacirculationduchamp´electrostatiquesuruncontourf erm´e esttoujours
nulle.-Silecon tourenlacelecouran t,c'est`adirequel ecourantItraverselasurfaceorient´ee s'appu yantsurle
contourferm´e,alors lacirculationduchampest ´egale`aC=µ 0 I. -Silecou rantnet raversepascette surface ,lacirculationduchampestnu lle.1.2G´en´e ralisation,th´eor`emed'Amp`ere
Onmontr e(maisilfautdesou tilsmath´emati quesqu ivontunpe uaudel`ade cecours)queler´ esultatpr´ec´edentseg´en´eralise`atousles courants ,passeulementceuxcirculantsurunfilr ectil igneinfini.
Pourcefair e,oncons id`ereuncontourferm ´eq uelconque(C)et unesur face(S)s' appuyantsurcecontour.A
partcettec ontrainte,(S)pe utˆetrequelc onque.Onsuppose´ egalementlapr´esencedeplusieurs circui tsfiliformes
quitrave rsentoupaslasurface(S)et quisont parcouruspar descourant s,g´en´erantdoncunchamp magn´eti que
(figure6.4).Figure6.4:Sch´ema etconventionspourlec alculd elacirculationduchampsurunecourbeferm ´eeorient´ee .Un
ensembledecircuitsfiliforme ssontp arcouruspardescourantse ttraversentounonunesurfa ces'appuyant surlecont our.Lecon tourestorient´eet donclanorm ale`alasurfaceentoutpoin testori ent´eeave clar` egledutire-bouchon .
Uncou rantquitraverset outesurfac e(S)s' appuyantsurlecontourestditenlac´eparlecon tour.2-E xemp lesetapplications71
Th´eor`emed'Amp`ere
Danslevid e,laci rculationduchampm agn´etiq uesuruncontourferm´eetorient´ eest´e gale`alasomme
alg´ebriquedescourantsenlac´esparl econtourmul tipli´eeparµ 0 laperm ´eabilit´emagn´etiqueduvide: C= I (C) B· dl=µ 0 X I enlac´e (6.4) Attention,lasommeestalg´ebriq ue,donc lesensdecirc ulationd'u ncourantinfluesurlesignedesacontri-bution.SiIsortdanslem ˆemesensq uelan ormale,sacontribut ionestpositiv e,sinonell eestn´ egative.
1.3Utilis ationduth´eor`emed'Amp`ere
Commeleth´eor` emedeG auss,celuid'Amp`eres'utilise princ ipalementlorsquel essym´etriesdu probl`eme
sontsusantes.Onveutcalcule rlech ampenunpointMdel'es pace.Ilfauttrouveruncontourf erm´e quientourecertainscourant settelquelacirculation duchampmagn´etiquesoi tsimpl e`acalcul er,c'est` adire
-surlatotal it´eouu nepartieducontour, B// dletlanor mekBkestconstant e
-ou/etsurune partieducon tour B? dldonclacir culation seranullesurcettepartiel`a.2Exe mplesetapplications
2.1Sol´ eno¨ıdeinfini
Sym´etriesdusyst`eme
Soitunsol´e no¨ıde infinid'axe(Oz)con stitu´edespiresjointives.O nconsid `ereque,bienquele filsoitenroul´e
enh´el ice,untourcorrespond`aunes pire,c equiestap proximativementvraisil'onc onsid`e redesspir esjointives
etundi am`etre defiln´egligeabledevantleray ondusol´ eno¨ı de.Lera yondusol´eno¨ı deestRetlenom bredes piresparunit´ed elongueu rseranot´en.On cherc helechamp
enunpoi ntMquelconquedel'espace.Onseplac e´evi demmentdansunsyst`emedec oordonn´ eescyl indriques.
Sym´etriesdescourants:
-planconten antunespire.C'estunplan desym´et rie.Lechampestdoncpe rpendiculaire`ac eplan.V rai quelquesoitlapositiondec eplansurl 'axe(Oz). -planconten antl'axe(Oz).C'es tunpland'anti-sym ´etri edescourant s.Ilcontientdonclechamp.Ceciest vraiquelq uesoitl'orientationduplan. Leve cteurchampmagn´etiquees tdoncselonladi rection~u z .Et sanorme estind ´ependantede lacoordonn´ eez.Ene↵et,quelqu esoitlapositionzdupoint M,ce lui-civoitunsol´en¨ıdeinfi ni(invarian cepartr anslationle
longde(Oz)).Enconcl usion,kB(M)kned´ep endquedelacordonn´eer:
B= B(r).Choixducontour
Onchois itdonccommecontourunr ectangle(ABCD)don tlalongueu rAB=L,dan sunpland'an ti-sym´etrie(plancontenantl'axe(Oz)).Cerec tangleaur adeuxcot´esparall`eles` a(Oz),res pectivement(AB)et
(DC),auxr ayonsr 1 etr 2 etdeux cot´esperpen diculaires,(BC)et(DA).72Chapitre6-Th´eor`emed'Amp `ere eta pplications
Figure6.5:Choixde scontourspourl'a pplicati onduth´eor`emed'Amp` eredanslecasd 'unsol´eno¨ıdeinfini.
Calculdelacircu lation
Laci rculationduchampsed´ecomposeenq uatrepar ties,correspon dant`a chaquecot´edurectangle: C= Z cot´e(AB)r=r2 B(r 2 )·~u z·(dz)~u
z Z cot´e(BC)B(r)·~u
z·(dr)~u
r Z cot´e(CD)r=r1 B(r 1 )·~u z·(dz)~u
z Z cot´e(DA)B(r)·~u
z·(dr)~u
rCertainesdecesint´egralesson tnull es,celles surlescot´esperpendiculaires `a(Oz)(on voitdans cesint´egr ales
destermes~u z·~u
r quisontnu ls).Ilres te,enutilisant~u z·~u
z =1: C= I (C) B· dl= Z cot´e(AB)r=r2 B(r 2 )·(dz)+ Z cot´e(CD)r=r1 B(r 1 )·dz=B(r 1 )LB(r 2 )L=L[B(r 1 )B(r 2Utilisationduth´eor`emed'Amp `ere
Leth `eor`emed'Amp`eres'´ecritdans cecas:
C= I (C) B· dl=L[B(r 1 )B(r 2 0 X I enlac´e (6.5) Donctoutd´e penddelap ositionducontouretdufaitq u'ily aitounond escourantsenlac´es. -Silecon tourset rouvecompl`eteme nt`al' int´erieurdusol ´eno¨ıde,c'est`adirer 22-E xemp lesetapplications73
-Silec ontourse trouve`achevalsur quelq uesspiresdusol´e no¨ıd e,nou spouvonsd´e terminerle
nombredecourantsen lac´es .Chaquespireconduitu ncourantIetily anspiresparunit´edelon gueur. Doncpourunc ontour-rect anglede longueurL,le nombred ecourantsenlac´es estnL.De plus,l echamp enr 1 ,qu iest`al'i nt´erieur dusol´ eno¨ıde,estconstantet´egal`aB 0 .Lec hamp enr 2 ,quiest`al'ext´erieur, estnul.On a,enutilisant l'´equ ation 6.5 L[B 00]=µ
0 (nL)I(6.7) etdonc B 0 0 nI(6.8) Conclusion:lechamp`al'int´ eri eurdus ol´eno¨ıdein finiest constantet´egal`aB 0 0 nIo`unestladensit ´elin´eiquedespiresetIlecour antlestraversant. Cechampes tdirig´eselonl'axedusol´eno¨ıde. Lechampe stnul
`al'ext ´erieur.74Chapitre6-Th´eor`emed'Amp `ere eta pplications
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