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Mouvement des particules chargées dans un champ électrique et magnétique Page 1/7 © JM DUCRET MOUVEMENTS DE PARTICULES CHARGEES
DANS LES CHAMPS ELECTRIQUE ET MAGNETIQUE
I- Mouvement d"une particule chargée dans un champ électrique uniforme1- Equation du mouvement
On considère une particule chargée M, de charge q et de masse m, supposée ponctuelle se déplaçant entre deux plaques aux bornes desquelles est appliqué une ddp UAB = V
A - V B > 0.On étudie le mouvement de la particule chargée dans le référentiel du laboratoire supposé
galiléen.On pose
0 0. x v v e ? le vecteur vitesse initiale de la particule, la distance entre les deux plaques et l leur largeur.Le champ électrique uniforme
0E?? régnant entre les deux plaques est alors donné par la relation : 0 0 y dVE gradV E .e
dy= - ? = -Soit en notant le champ
0 0 yE E .e
?, il vient : dV = - E 0.dy V A - VB = - E
0.(y A - y B) AB 0 UEa On retrouve ainsi que le champ électrostatique est dirigé suivant les potentiels décroissants.La particule chargée est ainsi soumise :
- à son poids P m.g - à la force électrique 0 F q.EEn prenant l"exemple d"un proton (q = e = 1,6.10
-19 C, m = 1,67.10 -27 kg) dans un champélectrique d"intensité E
0 = 10
4 V.m -1, on déduit : 26P 1,64.10 N
15F 1,6.10 N
On applique le principe fondamental de la dynamique à la particule : m. (M) Fγ P F : on peut négliger le poids devant la force éle ctrique 0 (M)γ? 0 q.Em 0 vx = C 1 )M(v? v y = 0 q.Em .t + C 2 v z = C 3 O 0v y x V A > V B V B 0ETrajectoire pour q > 0
Trajectoire pour q < 0
F?? F??Mouvement des particules chargées dans un champ électrique et magnétique Page 2/7 © JM DUCRET Comme à t = 0,
x.00evv? , il vient C 1 = v0 et C
2 = C3 = 0.
Comme à t = 0,
0 OM 0 , il vient C"1 = C"
2 = C"
3 = 0.
On en déduit l"équation cartésienne de la trajectoire : 2 0 0 q.E x y .2m v : parabole tournant sa concavité vers le bas pour q > 0 et vers le haut pour q < 0.2- Etude de la déviation électrique
La déviation électrique au point P de la trajectoire est donnée par l"angle θ entre la tangente à la trajectoire en P et la direction de la vitesse initiale, ici la direction (Ox). On utilise que la tangente en un point d"une parabole d"extremum à l"origine vient couper l"axe des abscisses en X/2. On en déduit :YtanX / 2
0 2 0 q.E .X m.vOn constate ainsi que la déviation électrique augmente avec l"abscisse (propriété de la
parabole).De plus θ augmente avec E
0 et décroît avec la masse et le carré de la vitesse
20v.3- Etude énergétique
Le système n"est ici soumis qu"à la force électrique conservative. Son énergie mécanique se
conserve donc.On peut ainsi écrire :
E m = E c + E p = 21.m.v (P)2
+ q.V(P) + V0 = cste
Ainsi entre les instants t = 0 et t, on a :
201.m.v2
+ q.V(O) = 21.m.v (P)2
+ q.V(P) or, V(P) - V(O) = - E0.y , ce qui permet de déduire :
v2(P) =
20 0 2.q.E v .y m v x = v 0 )M(v v y = mE.q 0.t v z = 0 x = v0.t + C'
1 OM y = m2E.q0.t2 + C'
2 z = C' 3 x = v 0.t OM y = 0 q.E2m .t2 z = 0 O 0v y x 0E X X/2θθθθ P
Mouvement des particules chargées dans un champ électrique et magnétique Page 3/7 © JM DUCRET
4- Cas particulier : champ électrique colinéaire à la vitesse initiale
Dans le cas où le champ électrique est colinéaire à la vitesse initiale ( 0 0 y v v e ) , on peutrapidement déduire, en utilisant le théorème de l"énergie mécanique (ou de l"énergie
cinétique): E m(A) = E m(B) q.V A + 201.m.v2
211.m.v2
+ q.V B21v =
20v+ 2.qm (V A -VB) >0 pour {q>0 et V
A >VB} ou {q<0 et V
Aélectrique nulle).
5- Principales applications
D"après les calculs précédents, l"action d"un champ électrique sur une particule chargée
permet :- de dévier la particule chargée (oscilloscope cathodique...) ; - d"accélérer la particule chargée (accélérateur linéaire de particule).
O 0v y x V A > VB : accélération des particules q>0 V
B 0E F?? O 0v y x V A < VB : accélération des particules q<0 V
B 0E F??Mouvement des particules chargées dans un champ électrique et magnétique Page 4/7 © JM DUCRET II- Mouvement d"une particule chargée dans un champ magnétique uniforme 1- Présentation du système
Dans tout ce qui suit on envisagera l"étude de la trajectoire d"une particule chargée de charge q et de masse m dans le champ magnétique uniforme et constant z0e.BB?On étudie le mouvement de la particule chargée dans le référentiel du laboratoire supposé
galiléen.La particule chargée est ainsi soumise :
- à son poids P m.g - à la force magnétique de LorentzF q.v B
En prenant l"exemple d"un proton (q = e = 1,6.10
-19 C, m = 1,67.10 -27 kg) dans un champ magnétique d"intensité B0 = 10
-2 T, animé d"une vitesse v = 10 4 m.s -1 on déduit les ordres de grandeur : 26P 1,64.10 N
17F 1,6.10 N
2- Etude du mouvement
On se place dans le système de coordonnées cartésien dans le repère (O, ,ex? ,ey? )ez? A t = 0, la particule chargée est en O avec une vitesse initiale 0v?.Mouvement uniforme :
Calculons la puissance de la force de Lorentz exercée sur une particule de charge q, animée d"une vitesse v? dans un champ magnétique uniforme 0B?P(F?) =
0F.v (q.v B ).v 0 car F v
La force de Lorentz ne travaille donc pas et en appliquant le théorème de la puissance cinétique on en déduit : c dEdt = P (F?) = 0 ? L"énergie cinétique de la particule chargée est une constante v?= norme de la vitesse de la particule chargée est une constante ? le mouvement est uniforme. L"action d"un champ magnétique n"est pas une modification de la norme de la vitesse mais une déviation de la trajectoire de celle-ci. On retrouve cette action dans différentes applications telles que :Le spectromètre de masse, le cyclotron...
Principe fondamental de la dynamique :
On écrit les vecteur vitesse et accélération du point M caractérisant la position de la
charge à un instant par : v(M) x xv .e y yv .e z zv .e+ ? et dv(M) (M) dt x xdv .e dt y y dv .e dt z z dv .e dtquotesdbs_dbs28.pdfusesText_34[PDF] champ visuel statique
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