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Interférences lumineuses
2.1 Dé...nitions
On appelle ondes lumineusesisochronesdes ondes qui ont la même pulsation!.On appelle ondes lumineuses
synchronesdes ondes isochrones présentant un dé- phasage constant au cours du temps.Nous avons vu au chapitre précédent que
k0 0 c=2¼¸ 0 (2.1) Nous pouvons donc a¢rmer que des ondes isochrones ont la même longueur d'onde . La longueur d'onde d'une radiation est la distance parcourue par l'onde en une période temporelleT0 de l'onde. Pour des ondes lumineuses situées dans le visible, la longueur d'onde des radiations est comprise entr e0.4¹m pour le violet et 0.75¹m
pour le rouge. La pulsation de ces ondes est de l'ordre de 10 15 rad/s ce qui correspondà des ondes de période voisine de10¡14
s Le tableau ci-dessous donne la répartition des ondes électromagnétiques en fonction de la longueur d'onde. 20Hz1:2410
61Årayons X310
18Hz1:2410
4100Å à 0.4¹mU.V.310
16 Hz1240.4 à 0.75¹mVisible0:62
0.75 à 100¹mI.R.310
12Hz1:2410
¡31cmOndes centimétriquesRadar310
10 Hz1mOndes métriquesVHF300MHz100mOndes décamétriquesGO3MHz
1kmOndes kilométriquesPO300kHz
2122CHAPITRE 2. INTERFÉRENCES LUMINEUSES
2.2 Superposition de deux ondes
2.2.1 Expression de l'intensité
Nous allons considérer le cas de deux ondes isochrones de même état de polarisation.Ces deux ondes proviennent de deux sources
S 1 etS 2 et parviennent au pointPou elles se superposent. z y 0 PY D k! S 1 S 2 HD >> a
Y OPlan de
l'écran a Fig.2.1:Superposition de deux ondes en un point P d'un écran d'observation.Les ondes lumineuses provenant de
S 1 et deS 2 ont pour expression enP:¡!E
1 (P;t)=A 1 e i(! 0 t¡Á 1 (P;t))¡!u¡!E 2 (P;t)=A 2 e i(! 0 t¡Á 2 (P;t))¡!u(2.2)Il en résulte que le champ résultant en
Pest la somme vectorielle de ces deux
champs et s'écrit :¡!E(P;t)=¡!E
1 (P;t)+¡!E 2 (P;t)=A 1 e i(! 0 t¡Á 1 (P;t))¡!u+A 2 e i(! 0 t¡Á 2 (P;t))¡!u(2.3) Ce champ a le même état de polarisation que les deux champs incidents. On peut ainsi constater que la polarisation peut donc être omise et que les champs électriques Le carré du module du champ résultant est donc donné par : E 2 (P;t)=E(P;t)E (P;t)(2.4) ce qui conduit à :2.2. SUPERPOSITION DE DEUX ONDES23
E 2 (P;t)=A 21+A 22
+A 1 A 2 (e i(Á 1 (P;t)¡Á 2 (P;t)) +e
¡i(Á
1 (P;t)¡Á 2 (P;t)) )(2.5)En appelant
module au carré du champ résultant enPs'écrit :
E 2 (P;t)=A 21+A 22
+2A 1 A 2 cos¢Á(P;t)(2.6)
Les deux ondes provenant des deux sources
S 1 etS 2 interfèrent enPet conduisent deux ondes issues de S 1 et deS 2 . Lorsque les deux ondes arrivent en phase au pointP l'amplitude du champ est maximale et vaut
A 1 +A 2 . Si elles arrivent en opposition de phase enPl'amplitude du champ est minimale et vautA
1 -A 2 . De façon générale l'intensité lumineuse qui est proportionnelle au carré du module du champ est suscep-l'on mesure à l'aide d'un détecteur est intégrée sur le temps de réponse du détecteur ce
qui équivaut à faire la moyenne temporelle du carré du module du champ soit : I m =+2A 1 A 2 cos¢Á(P;t)>(2.7) Dans cette expression, les crochets signi...ent que l'on réalise la moyenne de cette quantité sur l'intervalle de temps de mesure soit :
Pour deux sources
continuellement dans le temps entre 0 et 2¼. Les ondes issues des deux sources seront
donc incohérentes entre elles après s'être propagées et¢Á(P;t)sera donc une variable
24CHAPITRE 2. INTERFÉRENCES LUMINEUSES
0200400600
-1 -0.5 0 0.5 1 1.5 t (ns)Phi (rad)
Sources synchrones
0200400600
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 t (ns) Sources aléatoires chrones (à gauche) et pour deux sources aléatoires (à droite). aléatoire. Il en résulte que le cosinus de cet angle varie entre 1 et -1 et qu'en moyenne dans le temps il vaut 0. Pour des sources incohérentes, l'intensité détectée est donc : I=I 1 +I 2 (2.10) c'est à dire la somme des intensités provenant de chaque ondes.Nous retiendrons donc que :
La superposition de deux ondes lumineuses issues de deux sources inco- hérentes produit sur un écran une intensité uniforme égale à la somme des intensités de ces deux ondesI(P)=I
1 +I 2 +2pI 1 I 2 cos¢Á(P)(2.12)Nous retiendrons donc que :
2.2. SUPERPOSITION DE DEUX ONDES25
L'intensité issue de la superposition de deux ondes cohérentes n'est pas uniforme mais présente des maxima et minima d'intensité appelés franges d'interférences. L'intensité au point P s'obtient en calculant le module au carré de la somme des amplitudes complexes en P. Nous allons maintenant étudier ce que l'on peut attendre de l'équation 2.122.2.2 Conséquences
Nous venons de montrer que la superposition de deux ondes produit une intensité régie par l'équation 2.12 I m (P)=¿¯¯¯¡!E(P;t)¯¯¯
2 =I 1 +I 2 +2pI 1 I 2 hcos¢Á(P;t)i.P à l'instant
des sources.¢Á(P;t)=h¡!k:¡¡!S
2P¡¡!k:¡¡!S
1 Pi +['(S 1quotesdbs_dbs1.pdfusesText_1[PDF] interferencia
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