A propos de lélectron
l'expérience de Millikan qui a lu notre rapport et qui nous a suivis En 1896-1897
Correction des parties 1. et 2. de lexercice Les débuts de lélectron
(Bac S - Liban - juin 2014). Corrigé réalisé par B. Louchart professeur de Physique-Chimie. © http://b.louchart.free.fr. 1. L'expérience de J.J. Thomson.
EXPERIENCE DE J.J. THOMSON EXPERIENCE DE MILLIKAN
EXPERIENCE DE J.J. THOMSON. Un faisceau d'électrons subit une déviation Y0 sous l'action d'un champ électrique d'intensité E=2.104 V/m dans l'expérience de
Exercice 1 Expérience de J.J. Thomson : On se propose de mesurer
Exercice 1 Expérience de J.J. Thomson : On se propose de mesurer à l'aide du dispositif expérimental de J.J Thomson
Expérience - UNIVERSITE BADJI MOKHTAR-ANNABA Exercice 1
Exercice 1 : Expérience de J.J.Thomson. Un faisceau d'électrons subit une déviation y0 sous l'action d'un champ électrique.
La découverte des électrons
rayons cathodiques comme l'explicite en particulier J.J. Thomson dans sa par l'expérience de l'électrolyse on ne connaissait que des particules qui ...
Devoir surveillé N°2
20 nov. 2017 Exercice 1 : L'expérience de J.J. Thomson (925 points). Le problème posé par la nature des « rayons cathodiques » à la fin du XIXème siècle.
Paul Villard J.-J. Thomson et la composition des rayons cathodiques
30 avr. 2022 Les expériences de J.-J. Thomson en 1897 sur les rayons catho diques sont connues aujourd'hui sous le nom de « découverte de l'électron ».
EXERCICE II : LES DÉBUTS DE LELECTRON EN PHYSIQUE (9
Thomson le fils de J.J. Thomson
Particules chargées dans ?E et ?B 1. Mesure de la charge
22 févr. 2016 Mesure de la charge massique de l'électron expérience de J.J Thomson. Goulven-Nocq. Première partie de l'expérience :.
Mécanique-C5PCSI A
Particules chargées dans ⃗E et ⃗BExercice 1 pour lundi 22 février, 2 pour mardi 23 , 3 pour vendredi 26
1. Mesure de la charge massique de l'électron, expérience de J.J Thomson
Goulven-Nocq
Première partie de l'expérience :
On réalise la déviation d'un faisceau d'électrons à l'aide d'un champ électrique E, uniforme et indépendant du temps, et on mesure la déviation Y du spot sur l'écran (voir la figure).Deuxième partie de l'expérience :
On établit alors, dans la région où règne le champ ⃗E, un champ magnétiqueB, uniforme et indépendant du temps, perpendiculaire à E. On règle la valeur deBde manière à ce que le spot soit ramené en H.On se place dans le repère d'espace
R(O,⃗ux,⃗uy,⃗uz)Dans le cas de la première expérience :1. Établir l'équation de la trajectoire dans la région où règne le champ
E, en déduire les coordonnées du point M à la sortie de l'espace où règne le champ ⃗E en fonction de E,V0, e, m et a.2. Établir l'équation de la trajectoire entre le point M et le point S. Montrer qu'elle coupe l'axe des abscisses en
x=a2. En déduire Y en fonction de E,V0, e, m D et a.
Dans le cas de la deuxième expérience :3. Établir l'expression de V0en fonction de E et B. En déduire l'expression de la charge massique e/m de
l'électron en fonction des grandeurs intervenant dans l'expérience: Y, E, D, a et B.Les mesures les plus récentes réalisées à partir de perfectionnements de cette méthode ou par des méthodes
différentes fournissent la valeur : e/m = 1,7588.1011 C.kg -1 .Rep : 1)
yM=1 2 eE m a2 (V0)2, 2) y=eE m a V0 2(x-a2)3) e
m=YE DaB22. Action de 2 champs magnétiques successifs Le Pennec - Auzou
Dans le demi-espace x > 0, règne un champ magnétique uniforme ⃗B1=B0⃗uz et dans le demi-espace x < 0, règne un champ magnétique uniforme ⃗B2=B02⃗uz. Une particule de masse m de charge q > 0 est placée au point origine
O du référentiel d'étude galiléen RO, ux,uy,uz, à t=0 avec une vitesse ⃗v=v0⃗ux, v0 > 0. a) Décrire et dessiner la trajectoire de la particule. b) Quelle est la vitesse moyenne de la particule suivant Oy, appelée vitesse de dérive ⃗vD.c) Reprendre les questions précédentes avec dans le demi-espace x < 0 un champ magnétique uniforme
⃗B2=-B0⃗uz.+ + + + + + + + + + -a EV0BDDeuxième étape
Première étapeY
I AM HOS a / 2xy3. Cyclotron de Lawrence: " Schéma sur un bout de papier » Flais - Madani
D 'après article Wikipédia:
Ernest Orlando Lawrence (1901-1958) professeur de physique à l'université de Californie est un physicien
Américain connu pour l'invention, l'utilisation et l'amélioration du cyclotron. En 1939, il reçut le prix Nobel de
physique pour son travail sur le cyclotron et ses applications.L'invention qui l'a rendu célèbre dans le monde entier a pour origine un schéma sur un bout de papier.
Alors qu'il était assis un soir à la bibliothèque, Lawrence jeta un oeil sur un article et fut intrigué par un de ses
diagrammes. L'idée consistait à produire des particules de très haute énergie, nécessaires à la désintégration
atomique, grâce à une succession de très petites " poussées. » Lawrence annonça à ses collègues qu'il avait
trouvé une méthode pour produire des particules de très haute énergie sans utiliser une très forte tension
électrique.
Le premier modèle de cyclotron de Lawrence, fait de fils et de cire à cacheter, coûte probablement $25 en tout. Et
il marche. Quand Lawrence applique une tension de 2000 volts à son cyclotron de fortune au moment du passage
dans les deux Dés , il obtient des projectiles tournant de 80 000 eV. Lawrence mit au point des modèles toujours
plus grands au service des expériences en physique des hautes énergie.Analyse de l'article:
1.Faire un schéma du dispositif
2.En considérant que les projectiles utilisés sont des protons et que le cyclotron avait un rayon de l'ordre 14
cm quelle était la vitesse maximum Vmax des protons ? Rep: Vmax= 3,91.106m.s-13.Quelle aurait été la tension accélératrice à utiliser pour leur communiquer cette vitesse en une seule fois.
4.Quelle est la fréquence du champ accélérateur? Rep : 4,44 MHz
5.Quel est le nombre de tours décrits par les protons?Rep : N=20
6.Quelle est la valeur du champ magnétique? Rep : B=0,29T
Données: charge élémentaire e = 1,6.10-19C, masse du proton m = 1,67.10-27kg , 1eV = 1,6.10-19J
4. Spectrographe de masse: séparation isotopique (B4)
La figure ci-dessous représente la coupe horizontale d'un spectrographe de masse:1. Des ions de masse m et de charge q < 0 sont produits dans la
chambre d'ionisation (I) avec une vitesse négligeable. Ils entrent en E dans l'enceinte (A) sous vide où ils sont accélérés et ils ressortent en S. Les orifices E et S sont quasiment ponctuels. On note U0 la différence de potentiel accélératrice. La vitesse des particules reste suffisamment faibles pour que les lois de la mécanique classique soient applicables. Exprimer la norme de la vitesse d'un ion à sa sortie en S en fonction de m, q et U0.2. A leur sortie en S les ions pénètrent dans une deuxième enceinte
sous vide D dans laquelle règne un champ magnétique uniforme et permanent vertical.2.1. Déterminer le sens deBpour que les ions puissent atteindre les
points O1 ou O2.2.2. Montrer que la vitesse des ions est constante dans l'enceinte D. Déterminer le rayon de leur trajectoire.
3. Le jet d'ions sortant de la chambre d'ionisation est un mélange d'ions 79Br- de masse m1=1,3104.10-25kg et d'ions 81Br- de masse m2=1,3436.10-25kg.
3.1. Déterminer le collecteur C1 ou C2 qui reçoit les ions de masse m1.
3.2. Déterminer la distance O1O2. . Rep:O1O2=2
B3.3. Les quantités d'électricité reçues par les collecteurs C1 et C2 sont respectivement: Q1=-6,6.10-8C et Q2=-
1,95.10-8C. Déterminer la composition en % du mélange d'ions.
Données: U0=4,00.103V; B = 1,00.10-1T, e = 1,6.10-19CO1O2(C1)(C2)E S (D)(I) (A) xyquotesdbs_dbs1.pdfusesText_1[PDF] joachim du bellay je me ferai savant analyse
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