Introduction aux semi-conducteurs La jonction PN
Non polarisé : Polarisation directe : Avant de bloquer une jonction PN polarisée en directe il faut évacuer ces charges en excès par rapport à
chapitre 05 jonction pn.pdf
Jonction p-n à l'équilibre Jonction p-n hors-équilibre matériaux identiques ou non de type p et de type n ... La jonction pn polarisée.
Chapitre 1 : La diode à jonction
Figure 6 : Jonction P-N non polarisée à l'équilibre. 7-3- Jonction P-N polarisée. 7-3-1- Polarisation en direct. Lorsqu'une tension positive est appliquée
Les semi-conducteurs - Jonction PN
Les semi-conducteurs - Jonction. PN Polarisation d'une jonction par une fem extérieure. • Polarisation dans le sens inverse ... jonction polarisée est :.
European Journal of Education Studies REPRÉSENTATIONS
jonction PN non polarisée en termes de distribution des porteurs de charge distribution qui régit le principe de fonctionnement de la diode.
Ce document est le fruit dun long travail approuvé par le jury de
de l'émission des jonctions p-n (NPN) à base silicium polarisées en avalanche. V- 4: EL (V) de la même DEL de GaAs (OP 133) non irradiée
Les composants discrets La jonction PN
Paramètres de base d'une jonction pn;. ? Composantes du courant en polarisation conducteur et non pas par la ... La jonction PN polarisée en direct.
II-1 Etude dune jonction PN abrupte non polarisée à léquilibre
O. Le niveau de Fermi est le même partout dans la jonction p-n. Le courant total est nul. O. O La diffusion des porteurs majoritaires vers les régions de plus
Etude et simulation dune jonction PN Radiale.pdf
1.3.2 La jonction P-N à l'équilibre «non polarisée ». La jonction P-N est dite non polarisée lorsqu'elle est maintenue à une température.
LA-JONCTION-PN.pdf
Dans ce cas la jonction PN est dite polarisée en direct. Il y aura une véritable conduction et la circulation d'un fort courant permettant ainsi d'allumer la
AVERTISSEMENT
Ce document est le fruit d'un long travail approuvé par le jury de soutenance et mis à disposition de l'ensemble de la communauté universitaire élargie. Il est soumis à la propriété intellectuelle de l'auteur. Ceci implique une obligation de citation et de référencement lors de l'utilisation de ce document. D'autre part, toute contrefaçon, plagiat, reproduction illicite encourt une poursuite pénale.Contact : ddoc-theses-contact@univ-lorraine.fr
LIENS Code de la Propriété Intellectuelle. articles L 122. 4 Code de la Propriété Intellectuelle. articles L 335.2- L 335.10 I aUniversité
de METZ présentée auDépartement
de physique deL'Université
deSherbrooke
(Québec) et auCentre
Lorrain
d'optique et d'électronique desSolides
de l'université de Metz (France) en vue de l'obtention des grades deDocCeur-&sciences
(PhD,Universite
deSherbrooke)
et duDipl6me
deDoctorat
de l'U&$d&B de MetzSpdcialité
Electronique
EcoleDoctorale
PROMEMA
Électroluminescence
en avalanche des jonctions p-n B base de silicium et d9ars8niure de gallium, et effet d'irradiation SidiAboujja
Soutenance
le 04Octobre
2000devant le jury composé de: C
CarIone
Professeur, Université
deSherbrooke
J,-P.Charles
Professeur,
Université
de Metz F.Dujardin
W. deConférences,
Université
de Metz A.HaBinana
W.deCodérences,
Université
de Metz S.E. KernsProfesseur,
OLNUniversity
D.V. KernsProfesseur,
OLINUniversity
C.Llinarès
Professeur,
U~versité-Montpellier
2 P.MIalhe
Professeur,
Universitk
dePerpignan
Co-directeur
de thèseCo-directeur
de thèseExaminateur Examinateur Examinateur
Examinateur Rapporteur
Rapporteur
- - -- -.-.A6BiIOMQUE UNlVERSlTAtRE
- -MER i &O* OA?S 1 CCae s(n3 m/v-
r Loc c 1Université de METZ
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SHERBROOKE
THESE présentée au Département de physique de l'université de Sherbrooke (Québec) et au Centre Lorrain d'optique et d'électronique des Solides de l'université deMetz (France)
en vue de l'obtention des grades deDocteur-ès-sciences
(PhD, Université de Sherbrooke) et du Diplôme de Doctorat de l'université de MetzSpécialité
: ElectroniqueEcole Doctorale
: PROMEMA Électroluminescence en avalanche des jonctions p-n a base de silicium et d'arséniure de gallium, et effet d'irradiationSidi Aboujja
Soutenance le 04 Octobre 2000 devant le jury composé de: C. Carlone Professeur, Université de SherbrookeJ.-P. Charles Professeur, Université de Metz
F. Dujardin Me. de Conférences, Université de Metz A. Hoffmann Me.de Conférences, Université de MetzS.E. Kerns Professeur, OLIN University
D.V. Kerns Professeur, OLIN University
C. Llinarès Professeur, Université-Montpellier 2 P. Mialhe Professeur, Université de Perpignan Co-directeur de thèseCo-directeur de thèse
Examinateur
Examinateur
Examinateur
Examinateur
Rapporteur
Rapporteur
Je dédie cette thèse à mon père
Mohamed Lamine
Sommaire
Dans ce travail de thèse nous étudions l'électroluminescence (EL) des jonctions à base de
silicium (Si) et d'arséniures de gallium (GaAs), polarisées en avalanche.Dans le cas des jonctions p-n
à base de Si (semi-conducteur à gap indirect), la polarisationen direct est accompagnée d'une émission de lumière dans l'infrarouge. Cette émission est due
à la recombinaison des électrons-trous à travers le gap indirect appelée recombinaison
interbande. La polarisation en avalanche est accompagnée d'une émission de lumière dans le visible. Cette émission fait l'objet de controverses depuis sa découverte en1955. Il n'y a pas
encore un accord définitif sur son origine. Une des causes du désaccord est la forme spectraledu signal qui apparaît non reproductible. Souvent les spectres sont présentés sans correction
par la réponse du système de détection. La plupart des modèles proposés pour expliquer cette émission en avalanche se basent sur les transitions entre la bande de conduction et la bande de valence appelés modèlesinterbandes. Pour vérifier sa validité, nous avons exposé les jonctions aux irradiations dans le
but d'introduire des défauts dans la bande interdite et nous avons fait varier la température afin
de changer le gap et la population des porteurs. Nous avons observé que l'EL dans le mode de polarisation directe chute suite aux irradiations età la baisse de température, comme prévu.
Mais l'EL en avalanche est insensible à ces deux perturbations. Par conséquent nous avons rejeté le mécanisme de recombinaison interbande. Pour expliquer l'émission en avalanche nous proposons des transitions entre d'autres niveaux excités appelés sous-bandes deconduction. La mesure de durée de vie qui s'est révélée courte suggère des transitions directes
entre sous-bandes de conduction. La confrontation de la structure de bandes d'énergie et l'expérience nous à permis d'attribuer cette émission en avalanche à des transitions entre les sous-bandes de conduction T,et T', et / ou entre les extrema des sous bandes associées aux niveaux r'12 - r'2. Pour mieux comprendre cette émission en avalanche nous avons étudié l'EL des jonctionsà base de GaAs, car ce matériau a un coefficient d'absorption différent de celui de Si à cause
de son gap direct. Contrairement au Si, le spectre d'EL des jonctionsà base de GaAs
polarisées en avalanche contient deux transitions séparées, une premièreà 1.44 eV et une
deuxième à 1.95 eV. La première est voisine de l'énergie du gap de GaAs (1.43 eV) et a la même origine interbande que l'émission dans le mode de polarisation directe, la deuxième dont l'origine est controversée a une énergie plus grande que celle du gap. Cette dernière transition correspond à une émission dans le jaune, exactement comme l'émission en avalanche des jonctions à base de Si. Pour clarifier son origine, nous avons effectué les mêmes expériences que pour le Si en exposant les jonctions aux irradiations et en changeant la température. Les deux transitions ont un comportement différent avec l'irradiation et la température. Par conséquent, nous rejetons le modèle interbande pour la transitionà 1.95 eV.
Des transitions entre une bande excitée et la bande de valence ont été proposées, mais
l'énergie calculée de ces transitions dépasse largement 1.95 eV. Nous pensons plutôt que la
transition à 1.95 eV est une transition indirecte entre la deuxième sous-bande de conduction et le minimum de la première sous-bande de conduction. Cette interprétation est en accord avecla valeur de l'énergie calculée et avec les résultats des mesures en fonction de température et
de l'irradiation. En résumé, ce travail montre que dans les jonctionsà base de Si et de GaAs polarisées en
avalanche, la lumière est émise entre deux niveaux excités sans impliquer la bande de valence.
Remerciements
Je tiens tout d'abord à remercier chaleureusement mes deux directeurs de thèse: CosmoCarlone et Jean-Pierre Charles.
Le premier, pour la confiance qu'il m'a accordée en m'accueillant dans son laboratoire, et pour avoir dirigé mon travail de recherche dans uneambiance agréable. Durant les trois années passées avec lui, j'ai pu apprécier et profiter de ses
compétences scientifiques et de ses qualités humaines. Le second pour m'avoir initiéà la
recherche, pour avoir donné l'idée de ce sujet de thèse et spécialement pour m'avoir mis en
contact avec l'université de Sherbrooke en suggérant un programme de cotutelle de thèse. Que mes deux directeurs de thèse trouvent dans ce témoignage l'expression de ma profonde reconnaissance pour les conseils et les facilités qu'ils ont pu me procurer quand j'en avais besoin. Durant ces quatre années, j'ai eu la chance de travailler avec le maître de conférenceAlain Hoffmann
à Metz et l'assistant de recherche Martin Parentaux à Sherbrooke. Ils étaient constamment disponibles pour tous les problèmes que j'ai pu rencontrer durant ma thèse. J'ai pu profiter de leurs compétences techniques ainsi que de leurs connaissances en physique des semiconducteurs et en microélectronique. Je tiens à les remercier tous les deux à leurs justesquotesdbs_dbs1.pdfusesText_1[PDF] jonction pn ppt
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