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Cinquième partie

ÉLECTROMAGNÉTISME

3

TABLE DES MATIÈRES

VÉLECTROMAGNÉTISME3

1 ÉLECTROSTATIQUE DANS LE VIDE9

1.1CHAMP ÉLECTROSTATIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9

1.1.1Notions générales. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9

1.1.2Répartition de charge. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .10

1.1.3Complément mathématique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .12

1.1.4Loi de Coulomb. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14

1.1.5Le Champ électrostatique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .15

1.1.5.1Champ électrostatique crée par une charge ponctuelle. . . .15

1.1.5.2Champ électrostatique crée par un ensemble de charges ponctuelles17

1.1.5.3Champ électrostatique crée par une distribution continue de charges19

1.1.6Lignes de champ. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .27

1.2LE POTENTIEL ELECTROSTATIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .28

1.2.1Définitions. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .28

1.2.2Cas d"une charge ponctuelle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .29

1.2.3Relation locale entre le potentiel et le champ. . . . . . . . . . . . . .30

1.2.3.1L"opérateur gradient. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .30

1.2.3.2L"expression du gradient. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .31

1.2.3.3Relation entre le champ et le potentiel. . . . . . . . . . . . .32

1.2.3.4Surfaces équipotentielles. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .32

1.2.4Potentiel crée par une distribution de charges. . . . . . . . . . . . . .32

1.3ÉNERGIE POTENTIELLE D"INTERACTION ÉLECTROSTATIQUE. . . . . . .33

1.3.1Énergie potentielle d"une charge placée dans un champs électrostatique33

1.3.2Énergie potentielle d"interaction entre deux charges ponctuelles. . .34

1.4SYMÉTRIE ET INVARIANCE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .34

1.4.1Symétrie. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .34

1.4.2Invariance. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .35

1.5THÉORÈME DE GAUSS. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .35

1.5.1Flux du champ électrostatique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .35

1.5.2Énoncé du théorème de Gauss. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .36

1.6APPLICATIONS. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .36

1.6.1Fil infini chargé uniformément. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .36

5

PCSI-LYDEXTABLE DES MATIÈRES

1.6.2Cylindre infini chargé uniformément en surface. . . . . . . . . . . . .39

1.6.3Cylindre infini chargé uniformément en volume. . . . . . . . . . . . .41

1.6.4Sphère uniformément chargée en volume. . . . . . . . . . . . . . . .43

1.6.5Sphère uniformément chargée en surface. . . . . . . . . . . . . . . .44

1.6.6Plan infini uniformément chargée. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .46

1.7Analogie électromécanique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .48

1.7.1Analogie Electrique/mécanique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .48

1.7.2Théorème de Gauss en mécanique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .48

1.7.3Application. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .49

1.8LE DIPÔLE ÉLECTROSTATIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .52

1.8.1Définition. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .52

1.8.2Le potentiel électrostatique crée par un dipôle dans le cadrede l"approximation dipolaire.Surface

1.8.2.1Le potentiel électrostatique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .55

1.8.2.2Surfaces équipotentielles. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .57

1.8.3Le champ électrostatique crée par un dipôle dans le cadre de l"approximation dipolaire.Lignes

1.8.3.1L"expression du champ. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .58

1.8.3.2Les lignes de champ. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .59

1.8.4Aspect énergétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .60

1.8.4.1Actions subies par un dipole électrostatique rigide. . . . . .60

1.8.4.2l"énergie potentielle d"un dipole électrostatique rigide. . . .60

1.9LE CONDENSATEUR. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .61

1.9.1Définition. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .61

1.9.2Le condensateur plan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .62

1.9.3Application. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .63

1.9.3.1Condensateur plan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .63

1.9.3.2Condensateur cylindrique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .64

2 MAGNÉTOSTATIQUE69

2.1 Champ et potentiel magnétostatique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .69

2.1.1Distribution de courant électrique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .69

2.1.1.1Vecteur densité de courant. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .69

2.1.1.2Équation locale de la conservation de la charge. . . . . . . .72

2.1.1.3Formulation locale de la loi d"Ohm. . . . . . . . . . . . . . . .73

2.1.2Champ magnétostatique : loi de Biot et Savart. . . . . . . . . . . . . .74

2.1.3Applications. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .75

2.1.3.1Segment traversé par un courant. . . . . . . . . . . . . . . .75

2.1.3.2Champ magnétique sur l"axe d"une spire circulaire. . . . . .76

2.1.3.3Champ magnétique à l"intérieur d"un solénoïde. . . . . . . .77

2.1.4Propriétés du champ magnétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .79

2.1.4.1Conservation du flux du champ magnétique. . . . . . . . . .79

2.1.4.2Théorème d"Ampere. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .79

2.1.5Autres Applications. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .80

2.1.5.1Champ magnétique d"un fil infini traversé par un courant I. .80

2.1.5.2Solénoïde infini traversé par un courant I. . . . . . . . . . . .80

2.1.5.3Cylindre infini traversé par un courant I. . . . . . . . . . . .82

2.1.5.4Ruban infini traversé par un courant surfacique. . . . . . . .82

2.1.5.5Nappe infinie traversé par un courant surfacique. . . . . . .83

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2.1.5.6Bobines de Helmholtz. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .85

2.1.6Relation de passage. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .87

2.1.6.1La composante normale. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .87

2.1.6.2La composante tangentielle. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .88

2.1.7Potentiel vecteur. Forme locale du théorème d"Ampere. . . . . . . .89

2.1.7.1Définition. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .89

2.1.7.2Forme locale du théorème d"Ampere. . . . . . . . . . . . . . .91

2.1.8Équation de Poisson de la magnétostatique. . . . . . . . . . . . . . .92

2.1.9Applications (énoncé voir TD). . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .93

2.2Dipôle magnétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .95

2.2.1Définition. Moment magnétique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .95

2.2.2L"expression du potentiel vecteur dans l"approximation dipolaire. . .98

2.2.3Le champ magnétique dans l"approximation dipolaire. . . . . . . . .99

2.2.4Actions d"un champ magnétique sur un dipôle. . . . . . . . . . . . . .101

2.2.4.1Résultante des forces. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .101

2.2.4.2Le moment résultant des forces de Laplace. . . . . . . . . . .101

2.2.4.3Énergie potentielle d"interaction d"un dipôle rigide placé dans un champ extérieur

2.2.4.4Actions subies par un dipôle magnétique dans un champ extérieur103

2.2.4.5Comparaison entre les dipoles électrostatique et magnétique103

2.3Le champ magnétique terrestre. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .104

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CHAPITRE1

ÉLECTROSTATIQUE DANS LE VIDE

On s"interesse aux propriétés physiques des charges immobiles dans un référentielR supposé galiléen, placées dans le vide. 1.1

CHAMP ÉLECTROSTATIQUE

1.1.1Notions générales

?On classe les corps en deux catégories : d"un atome à un autre. les métaux, les éléctrolytes,···

Exemple

le bois, le verre, le papier, le plastique···

Exemple

?L"électron est une particule "élementaire» de chargeq=-e=-1.6×10-19coulomb ?Toute chargeqest un multiple entier de la charge de l"électron : On dit que la charge est quantifiée|q|=Ne ?La charge est une grandeur extensive , ne dépend pas du référentiel, pour un système isolé, la charge est conservée.quotesdbs_dbs3.pdfusesText_6

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