Pendule élastique vertical
Jun 7 2012 /K 20 def. % raideur du ressort en N/m. /G 9.8 def. /r0 0.1 def % élongation initiale du ressort en m. /theta0 0.02 def % angle initial en rad.
Chapitre 5: Oscillations dun pendule élastique horizontal
Un pendule élastique horizontal est constitué d'un ressort de raideur k et d'un solide de masse m. On néglige tout frottement (idéalisation !). Tirons le
Chapitre 5: Oscillations dun pendule élastique horizontal
* C'est un oscillateur abandonné à lui-même après excitation extérieure. * Exemples : pendule simple pendule élastique
54 54 I. GÉNÉRALITÉS 55 II. ESPACE DES PHASES ORBITES 56
- Ainsi l'amplitude d'oxillation A0 dépend des C.I x(t=0) et la vitesse v(t=0). I. ÉQUATION DU MOUVEMENT : EXEMPLE DU PENDULE ÉLASTIQUE. I.1. DESCRIPTION DU
PROGRAMME DU CONCOURS FACULTÉ DINGÉNIERIE
- Définition et caractéristiques d'un oscillateur. - Oscillateurs libres : Pendule simple pendule élastique horizontal
3-concours esib+intpret
- Définition et caractéristiques d'un oscillateur. - Oscillateurs libres : Pendule simple pendule élastique horizontal
Premier exercice
Pendule élastique horizontal. Le but de cet exercice est d'étudier des grandeurs physiques associées à un pendule élastique horizontal constitué d'un
Pendule élastique :
Pendule élastique horizontal : Étude dynamique : Sur un plan lisse on attache à l'extrémité d'un ressort de spires non jointives et de masse néglige-.
3-concours esib+intpret
- Définition et caractéristiques d'un oscillateur. - Oscillateurs libres : Pendule simple pendule élastique horizontal
Activités de la séquence n°1 Aux sources des ondes les
le pendule élastique horizontal Dans le cas du pendule étudié ici cette définition donne : = + . Les lois de la mécanique montrent que ...
Pendule élastique vertical
7 juin 2012 Tout élève qui a mesuré la période d'un pendule élastique a été confronté à un ... /r0 0.1 def % élongation initiale du ressort en m.
Chapitre 5: Oscillations dun pendule élastique horizontal
5 Oscillations d'un pendule élastique horizontal. 40. Chapitre 5: Oscillations d'un pendule élastique horizontal. 1. Définitions a) Oscillateur mécanique.
Détermination de la période des oscillations dun pendule
Remarque : la constante de raideur k d'un ressort traduit sa capacité à résister à son allongement. On décrit le mouvement du pendule élastique avec la
Étude et réalisation dun pendule élastique amorti
qui reste celui d'un pendule élastique «simple» mais dont la masse vaudrait : Meff = M + m1 + m2. 3 où m1 et m2 sont les masses des ressorts.
Objectif général de lexpérience 1 Introduction
pendule sera utilisée pour déterminer l'accélération de la pesanteur g. 1. Introduction. 1.1) Définition et contexte historique. En physique un pendule est
ÉLABORATION DUNE APPLICATION ANDROID POUR LÉTUDE
4.1.1 Équation différentielle du mouvement d'un pendule élastique Cette définition exclut ce type de déformations : cela suppose que celles-ci sont né-.
Chapitre 2 Oscillateurs
Définition Un oscillateur est un système physique manifestant la variation d'une L'expérience 2.1 a montré que l'équation horaire du pendule élastique ...
Oscillateur harmonique horizontal (cours) LE DISPOSITIF SOLIDE
Cette fréquence est la fréquence propre du pendule élastique. 5- OSCILLATIONS FORCEES D'UN PENDULE ELASTIQUE. 5-1 Définition. Un oscillateur de
Etude du mouvement chaotique dune masse accrochée à un ressort
15 mai 2008 Par ailleurs le caractère chaotique du pendule élastique nous ... Ceci nous amène à une définition heuristique du chaos.
Oscillations mécaniques
Le pendule élastique. ? Définition. Un pendule élastique est le modèle physique d'une masse « m » accrochée à un ressort de masse négligeable
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Un pendule élastique ou système solide-ressort est constitué d'un solide de masse m fixé à un ressort de longueur initiale
[PDF] Pendule élastique : - AlloSchool
Pendule élastique horizontal : Étude dynamique : Sur un plan lisse on attache à l'extrémité d'un ressort de spires non jointives et de masse néglige-
[PDF] Chapitre 5: Oscillations dun pendule élastique horizontal - ALlu
Un pendule élastique horizontal est constitué d'un ressort de raideur k et d'un solide de masse m On néglige tout frottement (idéalisation !) Tirons le
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7 jui 2012 · On interprète souvent ce phénomène par un couplage entre l'oscillation verticale et latérale qui se traduirait par des battements mais si c'
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I ÉQUATION DU MOUVEMENT : EXEMPLE DU PENDULE ÉLASTIQUE Définition : On appelle oxillateur harmonique oxillateur libre et non amorti tout système
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On constitue un pendule élastique vertical avec un ressort de constante de raideur k= -1 30 N m et un solide de masse M = 150 g Tous les frottements sont
TP pendules - La physique à lENSCR
Théorie du pendule élastique Le pendule élastique est constitué par un ressort de masse négligeable dont une extrémité est fixe et l'autre liée à une masse
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13 juil 2020 · Pendule élastique non amorti Le pendule élastique est un système constitué d'un ressort de masse Définition du facteur de qualité
Quel est le principe du pendule ?
En physique, un pendule est un corps solide pouvant osciller autour d'un point ou d'un axe fixe et qui, écarté de sa position d'équilibre, y retourne en oscillant sous l'effet d'une force, par exemple la gravité. Le mot pendule donné par Huygens (1629-1695) vient du latin pendere, qui signifie "pendre".Quel est le but du pendule simple ?
Objectif: Etudier un dispositif simple permettant de mesurer une durée puis construire un pendule qui bat la seconde. I) Introduction: Au XVIIème si?le, Galilée, observant les oscillations d'un lustre, a l'idée d'utiliser un pendule pour mesurer le temps.Comment Appelle-t-on le régime des oscillations du pendule Elastique ?
Régime libre
Évolution de x et de l'énergie mécanique au cours du temps pour un pendule élastique en régime pseudo-périodique.13 juil. 2020- Théorie du pendule élastique
Il s'agit de l'équation caractéristique d'un oscillateur harmonique. La solution de cette équation différentielle s'écrit x(t)=Acos(?0t+?) x ( t ) = A cos ? ( ? 0 t + ? ) Avec A et ? , deux constantes d'intégration qui dépendent des conditions initiales.
UNIVERSITÉ D"ANTANANARIVO
ÉCOLE NORMALE SUPÉRIEURE
C.E.R PHYSIQUE - CHIMIEMÉMOIRE DE FIN D"ÉTUDES POUR L"OBTENTION DU CERTIFICAT D"APTITUDEPÉDAGOGIQUE DE L"ÉCOLE NORMALE
(C.A.P.E.N)ÉLABORATION D"UNE APPLICATIONANDROID POUR L"ÉTUDE DU
PENDULE ÉLASTIQUEPrésenté par :RAKOTONJANAHARYAndriamampiononaSoutenu le :21 Décembre 2016
Membres duJURY:
Président :Dr ANDRIANANDRAINAFaneva, Maître de conférences Juges :Dr RATOMPOMALALAHarinosy, Maître de conférences RAKOTONANAHARYMamy Lalao, Assistant d"enseignement supérieur et de recherche Rapporteur :RASOLONDRAMANITRAHenri, Ph.D et maître de conférencesANNÉEUNIVERSITAIRE2015 - 2016
REMERCIEMENTS
J Esouhaite remercier un certain nombre de personnes qui, de près ou de loin, ont contribué à l"achèvement de ce travail : DIEU tout puissant qui, par sa grâce, et par le biais de ma foi, m"a donné tout ce dont j"ai besoin et sans qui ce livre n"aurait jamais vu le jour; ma famille qui, m"a beaucoup soutenu sur le plan financier ,continue de me témoigner sa confiance, a su m"encourager, dans ce projet comme dans tout autre, du début jusqu"à la fin; un ami fidèle et très pr ochequi, même si je ne mentionne pas son nom ici, sait que c"est à lui que je m"adresse; mon encadr eurqui, m algréses occupations, a accepté de m"encadr er; le dir ecteurde ce mémoir e; tous les membr esdu jury qui ont accepté de m"examiner ; tous les personne lsde l"École Normale Supérieur eAmpefiloha ; toute l"équi pedu L ycéeModerne Ampefiloha ; tous les développeurs et pr ogrammeursqui ont accepté de collabor eret de déboguer notre application android; aux personnes, tr opnombr eusespour que j"en dr esseici la liste, qui ont contribué, par leurs encouragements, leurs remarques et parfois leurs cri- tiques, à faire de ce mémoire ce qu"il est; Les mots m"échappent vraiment pour vous remercier mais sachez que c"est un hon- neur et un privilège pour moi d"être entouré par des gens comme vous.Merci à vous tous.
iiiTABLE DES MATIÈRES
Remerciements
iiiRemerciements
iiiTable des matières
ixTable des figures
xIntroduction
1I REPÈRE THÉORIQUE
31 Cinématique du point matériel
41.1 Définitions
41.1.1 Définition d"un solide
41.1.2 Définition d"un point matériel
41.2 Système de coordonnées cartésiennes
51.2.1 DÉFINITION. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .5
1.2.2 DÉPLACEMENT ÉLÉMENTAIRE. . . . . . . . . . . . . . . . . .6
ivTABLE DES MATIÈRES v
1.3 Description cinématique du mouvement d"un point matériel
71.3.1 Référentiel
71.3.2 Position d"un point matériel
71.3.3 Trajectoire
81.3.4 Vitesse
81.3.5 Accélération
91.4 Expressions de la vitesse et de l"accélération
102 Principes de la dynamique Newtonienne
112.1 Éléments cinétiques d"un point matériel
112.1.1 Quantité de mouvement
112.2 Notion de force
112.2.1 Point isolé
122.2.2 Système pseudo-isolé
122.2.3 Définition d"une force
122.3 Les trois lois de Newton de la dynamique
132.3.1 Première loi de Newton : principe d"inertie
132.3.2 Deuxième loi de Newton : principe fondamental de la dyna-
mique 13 ÉNONCÉ DU PRINCIPE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .13 INTERPRÉTATION. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14 PREMIÈRE CONSÉQUENCE:CAS DES SYSTÈMES PSEUDO-ISOLÉS14 CAS PARTICULIER D"UN SYSTÈME À MASSE CONSTANTE. . .152.3.3 Troisième loi de Newton : principe des actions réciproques
153 Aspects énergétiques de la dynamique du point
163.1 Travail et puissance d"une force
163.1.1 Puissance d"une force
17TABLE DES MATIÈRES vi
3.1.2 Travail élémentaire d"une force
173.1.3 Travail d"une force au cours d"un déplacement
183.2 Théorème de l"énergie cinétique
193.2.1 Définition de l"énergie cinétique
193.2.2 Théorème de l"énergie cinétique
193.3 Énergie potentielle et forces conservatives
203.3.1 Définitions
203.3.2 Interprétation physique
213.3.3 Exemples de forces conservatives
213.3.4 Exemple de force non conservative
233.4 Énergie mécanique
233.4.1 Définition de l"énergie mécanique
233.4.2 Conservation de l"énergie mécanique
243.4.3 Non conservation de l"énergie mécanique : cas général
244 Oscillateurs harmoniques
254.1 Oscillateurs harmoniques
254.1.1 Équation différentielle du mouvement d"un pendule élastique
25CONCLUSION. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .27
4.1.2 Étude du mouvement d"un oscillateur harmonique
28DÉFINITION. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .28 CARACTÉRISTIQUES DU MOUVEMENT. . . . . . . . . . . . . .28 REPRÉSENTATIONS GRAPHIQUES. . . . . . . . . . . . . . . . .30 ASPECT ÉNERGÉTIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .31
4.2 Portrait de phase de l"oscillateur harmonique
34TABLE DES MATIÈRES vii
II MODULES D"APPRENTISSAGE
355 PRÉSENTATION DU DIDACTICIEL
365.1 Conception du didacticiel
365.2 Démarrage de l"application android
375.3 Principe général d"exploration du contenu de l"application
385.4 Organigrammes des séquences d"apprentissage
386 LE MENU INTRODUCTION
406.1 Recommandation d"usage
406.1.1 Si vous êtes un professeur
406.1.2 Si vous êtes un élève accompagné de professeur pendant l"ap-
prentissage 416.1.3 Si vous êtes un élève auto-apprenti
416.2 Comment naviguer sur cette application android?
417 LE MENU PRÉREQUIS
437.1 Liste des prérequis
437.1.1 Référentiel galiléen
437.1.2 Les trois lois de Newton
44PREMIÈRE LOI DENEWTON:PRINCIPE D"INERTIE. . . . . . .44 DEUXIÈME LOI DENEWTON:PRINCIPE FONDAMENTAL DE LA DYNAMIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .44 TROISIÈME LOI DENEWTON:PRINCIPE DES ACTIONS RÉCI- PROQUES. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .44
7.1.3 Projection d"un vecteur suivant un axe
447.1.4 Fonction sinusoïdale de la formex(t) =Xmsin(wt+j). . .45
TABLE DES MATIÈRES viii
8 LE MENU PENDULE ÉLASTIQUE HORIZONTAL
478.1 Objectifs généraux
478.2 Système étudié et bilan des forces
478.3 Application du principe fondamental de la dynamique
518.4 Exploitation des résultats obtenus après projection
558.5 Équation différentielle du mouvement
568.6 Position, vitesse et accélération
568.7 Conditions initiales
618.8 Représentations graphiques
668.9 Aspect énergétique
668.9.1 ÉNERGIE POTENTIELLE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .67
8.9.2 ÉNERGIE CINÉTIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .68
8.9.3 ÉNERGIE MÉCANIQUE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .70
8.10 Retenons les essentiels
729 LE MENU ACTIVITÉS
769.1 Description et rôle(s) de chaque élément
789.1.1 L"onglet PARAMÈTREet le bouton ON/OFFN. . . . . . . . . 78
9.1.2 L"onglet GRANDEURSet le bouton ON/OFFP. . . . . . . . . 79
9.1.3 L"onglet POSITION,VITESSE,ACCÉLÉRATIONetlebouton ON/OFF
T 809.1.4 L"onglet ÉNERGIE, le bouton ON/OFFV et le bouton ON/OFFa82
9.1.5 Les boutons VALIDERet JOUER. . . . . . . . . . . . . . . . . .83
9.2 Activité 1
849.3 Activité 2
869.4 Activité 3
889.5 Activité 4
909.6 Activité 5
92TABLE DES MATIÈRES ix
9.7 Activité 6
929.8 Retenons les essentiels
9310 LE MENU ÉVALUATIONS
9410.1 Test de connaissances
9410.2 Exercices
9710.2.1 UTILISATION DES ACQUIS. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .97
10.2.2 APPLICATIONS DIRECTES DU COURS. . . . . . . . . . . . . . .103
Conclusion
11211 Documentation
114Documentation
114A Installation d"une application android
115A.1 Comment autoriser l"installation d"applications issues de sources in- connues? 115
A.2 Installation proprement dite
116A.3 Comment exécuter une application android?
117TABLE DES FIGURES
1.1 Coordonnées cartésiennes
61.2 Déplacement élémentaire en coordonnées cartésiennes planes
73.1 Travail d"une force au cours d"un déplacement élémentaire
173.2 Déformation d"un ressort
224.1 Pendule élastique horizontal
264.2 Variation de la position, de la vitesse et de l"accélération
304.3 Énergie potentielle, cinétique et mécanique de l"oscillateur harmonique
324.4 Énergie potentielle élastiqueEpeet élongationx. . . . . . . . . . . .33
4.5 Aspect spatial de l"échange mutuel des formes cinétique et potentielle
de l"énergie mécanique 334.6 Portrait de phase de l"oscillateur harmonique.
34x
INTRODUCTION
L Améthode traditionnelle de l"enseignement contraint les apprenants à gar- sance à l"image du travailleur à la chaîne. De nos jours, les spécialistes de la d"actualité. L"utilisation des TIC (Technologies de l"Information et de laCommunication) dans le monde de l"enseignement a marqué la mutation de cette ancienne méthode vers une autre qui soit plus innovante. Depuis quelques années, l"exploitation des TIC à des fins pédagogiques rendent les cours plus interactifs, plus attrayants et place l"élève au centre du processus d"apprentissage. En peu de temps, celles-ci sont de- venues incontournables du quotidien scolaire. L"implantation de ces nouvelles technologies dans le système éducatif a d"abord commencé dans les pays développés. Actuellement, les pays comme Madagascar peuvent s"accorder ce privilège : le programme d"insertion des Nouvelles Techno- logies de l"Information entre dans le cadre de la mise en oeuvre de la politique na- tionale de l"éducation. D"ailleurs, Madagascar a déjà participé au forum ministériel africain portant sur l"urgence de la nécessité d"accélérer l"intégration des TIC dans le système éducatif qui s"est tenu à Abidjan en Cote d"Ivoire. Durant ces dix dernières années, la nouvelle génération des lycéens malgaches sont dans le bain des technologies avancées : I-phone, I-pad, Laptop, tablettes, internet, facebook, etc. Il semble être plus facile pour cette génération de se familiariser avec ces nouvelles technologies qui leur permettent d"apprendre n"importe où et n"im- 1TABLE DES FIGURES 2
porte quand. Le Ministère de l"Éducation Nationale ressent le besoin des jeunes de vouloir s"appuyer sur la technologie dans l"éducation. La mise en place des pro- jecteurs et 3000 tablettes connectées à internet dans 160 lycées en 2015, 5000 autres tablettes accompagnées de 800 panneaux solaires et 800 autres postes Téléviseursdes logiciels qui vont avec s"acquiert avec de l"exercice. Penser que nos élèves ne seront pas à
tion grandeur d"utilisation de cette nouvelle acquisition avec une vingtaine d"élèves dirigés par deux enseignants du Lycée Moderne Ampefiloha dont monsieur RATO- VOARILANTOMahery Tiana et moi-même monsieur RAKOTONJANAHARYAndria- mampionona. Le problème est que les applications de sciences physiques dans ces tablettes distribuées par le Ministère ne sont pas complètes. Dans le cadre de ce mémoire, nous voudrions développer une application androïde sur l"étude du pendule élastique directement opérationnelle sur tablette. Des étu- diants en physique chimie de l"École Normale Supérieure d"Ampefiloha ont déjà élaboré des ressources numériques qui s"approchent de ce thème. Nous citons "Res- source numérique pour l"étude des oscillations : cas d"un pendule élastique,RAZAFINDRA- KOTOARIVONYM., 2015». La différence avec ce mémoire réside dans la construction du cours car au lieu de donner un cours théorique comme dans son travail, nous voudrions que le cours soit plus interactif avec les élèves. De plus, notre didacticiel est une application android qui fonctionne sur les appareils nomades. Le plan de notre travail est présenté comme suit : G#Première partie :repère théorique sur la cinématique du point, les principes de la dynamique newtonienne, les aspects énergétiques de la dynamique du point et les oscillateurs harmoniques; G#Deuxième partie :modules d"apprentissage. C"est dans cette seconde partie, comme son nom l"indique, que nous verrons les modules d"apprentissage et les séquences d"enseignement. Nous y présenterons l"application android que nous avons conçue avec son mode d"emploi.Première partie
REPÈRE THÉORIQUE
3CHAPITRE1CINÉMATIQUE DU POINT MATÉRIEL
1.1 Définitions
1.1.1 Définition d"un solideDéfinition 1.1.1: Définition d"un solide
Unsolideest un système matériel dont les distances entre deux points du sys-tème sont constantes et invariantes au cours du temps.Il s"agit d"un modèle simplificateur car un solide subit des déformations liées aux
contraintes qui lui sont exercées. Par exemple, lorsqu"on tire sur les deux extrémités d"une barre métallique, celle-ci peut se déformer et même se casser si la contrainte est trop importante. Cette définition exclut ce type de déformations : cela suppose que celles-ci sont né- gligeables par rapport aux autres aspects mécaniques.1.1.2 Définition d"un point matériel
4Chapitre 1. Cinématique du point matériel 5
Définition 1.1.2: Définition d"un point matériel On entend parpoint matérielun solide pour lequel la position est entièrement définie par la seule donnée des trois coordonnées d"un point du solide. Ainsi tout effet de rotation du solide sur lui-même ou son extension spatiale est né- gligeable.1.2 Système de coordonnées cartésiennes rage d"un pointMdans l"espace. Il ne faut pas omettre les composantes du vecteur position!OMet des vecteurs qui pourront être définis à partir de celui-là. On a donc besoin d"une base de projection pour déterminer les composantes des vecteurs.1.2.1 DÉFINITIONDéfinition 1.2.1
La base de projection est définie par deux vecteurs unitaires qui forment une base directe. Le premier est choisià prioriet l"autre s"en déduit par la recherche du caractère direct de la base. Quelle que soit la position du point M considéré, la base est fixe et ne change pas. On note!uxet!uyles vecteurs unitaires sur chacun des axes de la base, on ob- tient :!OM=x!ux+y!uyChapitre 1. Cinématique du point matériel 6
xy ux! uyOM x MyMFIGURE1.1 - Coordonnées cartésiennes
Ce système de coordonnées est le plus souvent utilisé mais n"est pas forcément le matériels sur des cercles. Les coordonnées cartésiennes deMqui ont été notéesxMetyMsur la figure ci- dessus seront notéesxetydans le texte pour ne pas alourdir l"écriture et pour éviter les confusions.1.2.2 DÉPLACEMENT ÉLÉMENTAIRE
Le fait de varier, de manière élémentaire, chacune des coordonnées du pointMper- met d"avoir ce qu"on appelledéplacement élémentaire. Dans le cas des coordonnées cartésiennes, le déplacement élémentaire d"un pointM de coordonnées(x,y)correspond à son déplacement jusqu"au pointM0de coor- données(x+dx,y+dy).On a donc :
d!OM=!OM0!OM =!MM0 =dx!ux+dy!uyChapitre 1. Cinématique du point matériel 7
xy ux! uyOM x MyMdxdyM
0FIGURE1.2 - Déplacement élémentaire en coordonnées cartésiennes planes
1.3 Descriptioncinématiquedumouvementd"unpoint
matériel1.3.1 RéférentielDéfinition 1.3.1
Unréférentielest un objet par rapport auquel on étudie le mouvement.Le temps est absolu dans le cadre de la mécanique classique, c"est-à-dire que la me-
sure du temps est la même dans tout référentiel donc pour tout observateur.1.3.2 Position d"un point matériel
Chapitre 1. Cinématique du point matériel 8
Définition 1.3.2: Position
Lapositiond"un point matérielMdans un référentiel est définie à l"aide duvecteur position!OMoùOest un point fixe dans le référentiel.Le pointOpeut être l"observateur mais ce n"est pas obligatoire; la seule condition
est queOsoit fixe par rapport à ce dernier. On doit donc donner les composantes de!OMdans la base de projection choisie, à savoir dans le système de coordonnées choisi. L"étude de mouvement du point matérielMnécessite d"analyser l"évolution dequotesdbs_dbs5.pdfusesText_9[PDF] legende des 5 anneaux 4eme edition pdf
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