[PDF] Atomes de Rydberg en champs statiques intenses





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Chap. II : Les spectres atomiques

Constante de Rydberg. Série de Balmer : p entier > 2 Formule de Ritz ... Définition : hydrogénoïde = édifice monoatomique possédant un seul électron.



Le test de flamme

La formule de Rydberg peut être généralisée à tout ion hydrogénoïde c'est-à-dire [à tout élément] ne possédant qu'un unique électron. 1. . = 2×(. 1. 1.



Exercice n°1 : (8 points) Ici absorption de ? à partir du niveau n=2

initialement sur le niveau n=2 de Be3+ ? Si oui dans quel état se trouve alors l'ion Be3+ ? (3 points). Formule de Ritz-?Balmer pour un ion hydrogénoïde :.



2. Spectroscopie dabsorption-émission

Spectre d'absorption/émission de l'hydrogène. Formule de Rydberg pour un hydrogénoïde (1888). R y. = constante de Rydberg: 136 eV. Z = numéro atomique.



Untitled

PARTIE 1 : Les ions hydrogénoïdes et la formule de Planck. Hydrogénoïde. Sodium formule Que permet alors de calculer la formule de Rydberg ? (COM).



Atomes de Rydberg en champs statiques intenses

9 mars 2006 d'énergie sont "quantifiés" selon la formule de RYDBERG [19]-[22] : ... l'on considère un atome hydrogénoide de charge Z.



SPECTRE DE RAIES ET LA CONSTANTE DE RYDBERG

Cependant quelque temps auparavant



Modélisation quantique et réactivité Partie 1. Orbitales atomiques

Orbitales atomiques dans l'hydrogène et les atomes hydrogénoïdes La formule de Rydberg donne une valeur d'énergie en électron-volt (si on prend RH en eV ...



QUANTIFICATION DE LÉNERGIE DES ATOMES

On dit également ion hydrogénoïde : c'est un atome ou un ion qui ne RH est la constante de Rydberg : RH = 109677×107 m–1 et m un entier > 2.



SM2 Structure électronique des atomes

La formule de Ritz-Rydberg permet donc d'écrire : Em ? En = ?h.c.RH ( 1m2 de remplacer RH par RX (constante de Rydberg pour l'hydrogénoïde X) :.



Formule de Rydberg — Wikipédia

Formule empirique de Balmer-Rydberg Rydberg : ? = 1 / ? = RH(1/22-1/n2) Balmer : ? = B n2 / n2 - 4 où n est un entier égal à 3 4 5 ou 6 et B une constante où ? est le nombre d'onde et RH la constante de Rydberg associée à l'hydrogène RH = 1096 107 m-1 Cette formule empirique fut ensuite généralisée en ? = 1 / ? = RH (1/n2

Comment réécrit-on la formule de Rydberg ?

Il pouvait donc ré-écrire la formule En nommant la fréquence spatiale dans le vide de la raie, en changeant et par et et en remplaçant le symbole de la constante par , la constante de Rydberg de l'hydrogène, la formule devient : et sont des entiers tels que .

Comment calculer l'énergie d'un hydrogénoïde?

Formule générale des hydrogénoïdes : Z X (Z -1)+ Par contre, contrairement à l’hydrogène, la charge de son noyau est +Ze (où Z est le numéro atomique de l'élément ch imique et e la charge élémentaire). L’énergie de l’électron d‘un hydrogénoïde est donnée par l’expression : ' á(A8) = ? 13 ,6 < 6.

Comment calculer la constante de Rydberg ?

3. Démontrer que la constante de Rydberg est égale à RH = h? c?E 1. La calculer. On désigne par des noms (Lyman pour p = 1, Balmer pour p = 2, Paschen pour p = 3, Bracket pour p = 4, Pfund pour p = 5) les séries de radiations produites par l'atome d'hydrogène par désexcitation d'un niveau q vers un niveau p.

Qu'est-ce que la constante de Rydberg de l'hydrogène?

est la constante de Rydberg de l' hydrogène. et sont des entiers tels que . En fixant et avec allant de 2 à l'infini, les raies spectrales connues sous le nom de série de Lyman convergeant vers 91 nm sont obtenues par la même méthode :

Atomes de Rydberg en champs statiques intenses >G A/, i2H@yyyRR3e9 ?iiTb,ffi?2b2bX?HXb+B2M+2fi2H@yyyRR3e9 iQK2b /2 _v/#2`; 2M +?KTb biiB[m2b BMi2Mb2b hQ +Bi2 i?Bb p2`bBQM,

UNIVERSITÉ

DE PARIS

DÉPARTEMENT DE

PHYSIQUE

DE L'ÉCOLE NORMALE

SUPÉRIEURE

THESE de DOCTORAT D'ETAT

ès Sciences

Physiques

présentée

à l'Université Pierre et Marie Curie

Paris 6 -

par

Dominique

DELANDE

pour obtenir le grade de Docteur ès Sciences Sujet de la thèse : "ATOMES DE RYDBERG EN CHAMPS STATIQUES INTENSES"

Soutenue le 22 Mars

1988, devant le

Jury composé

de : M. B.

CAGNAC, Président

M. O. BOHIGAS

M. J.C. GAY

M. S. HAROCHE

M. S. LIBERMAN

M. M. LOMBARDI

M. A.

MAQUET

Système

international d'unités

Quelques

constantes fondamentales : , constante de Planck

1,045459 10-34 J s

q, charge de l'électron q -1,60219 10-19 C m, masse de l'électron m

9,10956

10-31 kg c, vitesse de la lumière c

2,99792458 m s-1

On note

Nous utilisons le

système d'unités atomiques défini par : Les principales unités sont :

Longueur (rayon

de Bohr)

Energie (lHartree=2Rydberg)

Champ électrique

Champ magnétique

Nous noterons F le

champ électrique et

03B3=B/Bc

le champ magnétique en unités atomiques. Les fréquences

Stark et de Larmor sont :

THESE de DOCTORAT D'ETAT

ès Sciences

Physiques

présentée

à l'Université Pierre et Marie Curie

Paris 6 -

par

Dominique

DELANDE

pour obtenir le grade de Docteur ès Sciences Sujet de la thèse : "ATOMES DE RYDBERG EN CHAMPS

STATIQUES

INTENSES"

Soutenue le 22 Mars

1988,
devant le

Jury composé

de :

M. B. CAGNAC, Président

M. O. BOHIGAS

M. J.C. GAY

M. S. HAROCHE

M. S. LIBERMAN

M. M. LOMBARDI

M. A. MAQUET

Ce travail a été effectué au Laboratoire de

Spectroscopie

Hertzienne de l'Ecole Normale

Supérieure (Halle aux Vins) pendant

la période

1981-1988. Je remercie Monsieur le Professeur Jean BROSSEL et

Monsieur

Jacques

DUPONT-ROC de

m'y avoir accueilli, et fait bénéficier de conditions de recherche exceptionnelles.

Je veux

exprimer ma profonde reconnaissance à Jean-Claude GAY qui a dirigé cette thèse avec une disponibilité de tous les instants. Son enthousiasme et sa remarquable intuition des phénomènes physiques ont été essentiels pour moi.

J'ai eu le

plaisir de travailler avec

François BIRABEN,

Christian

CHARDONNET,

et Francis PENENT, ainsi qu'avec

Arno STEITZ lors de son

séjour au laboratoire. Je veux qu'ils sachent combien leur collaboration m'a été profitable et utile, en particulier sur le plan expérimental. Grâce à Pierre LALLEMAND et Claire LHUILLIER, j'ai pu bénéficier de nombreuses heures de calcul sur le système VAX+FPS; qu'ils trouvent ici l'expression de ma gratitude. Je remercie sincèrement tous ceux, techniciens et chercheurs, - en particulier

à la Halle aux Vins -

qui m'ont aidé tout au long de ce travail. Je tiens à remercier chaleureusement Bernard GYORS qui, avec une grande patience et une grande gentillesse, m'a aidé à résoudre certains problèmes d'informatique, et le personnel de l'atelier des Basses

Températures

de Jean-Pierre LE ROLLAND. Monsieur le Professeur Bernard CAGNAC m'a accueilli à la Halle aux

Vins et a

accepté de présider le jury ; je l'en remercie vivement.

Messieurs les Professeurs Alfred

MAQUET

et

Serge HAROCHE, Messieurs Oriol

BOHIGAS, Sylvain

LIBERMAN et Maurice LOMBARDI ont

accepté de participer ce jury ; je suis très honoré par cette marque d'intérêt et les en remercie.

Je ne saurais terminer sans remercier tout

spécialement

Madame

Patricia BOUNIOL

pour la gentillesse et la compétence avec lesquelles elle a assuré la frappe de ce manuscrit. Je remercie Sandra LALY-THIBAULT et

Marie-Françoise

HEUSERS

qui ont

également contribué

à cette tâche

ingrate, ainsi que

Madame AUDOIN et Monsieur MANCEAU

qui ont assuré le tirage et la reliure.

INTRODUCTION

La dynamique des systèmes plusieurs degrés de liberté non séparables est étudiée par les physiciens et les mathématiciens depuis le début du vingtième siècle. Sauf cas exceptionnel, la solution générale de ces problèmes n'est pas connue.

L'atome soumis à un

champ extérieur fait partie de cette classe de systèmes.

Dans le

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