AUTO - INDUCTION
AUTO - INDUCTION. I - Expérience cf. fiche annexe 1. II - Inductance propre d'un circuit. Le flux propre ?P embrassé par une bobine est proportionnel à
AUTO-INDUCTION : TENSION ENERGIE
Philippe Nouet. 1. INDUCTION AUTO-INDUCTION. I INTRODUCTION. I.1 L'induction. C'est un phénomène lié à la variation d'un champ magnétique dans un circuit.
Chapitre II- 6- AUTO-INDUCTION
Une bobine de forte inductance fera apparaître un fort phénomène d'auto-induction avec une tension élevée lors de variations de courant. ? Définition : L'
Chapitre 14 :Autoinduction induction mutuelle
Le courant i va créer un champ B ?. qui va être augmenté à cause du barreau. On aura alors un flux propre plus important
LE MÉTABOLISME DES MÉDICAMENTS
4 nov. 2006 L'induction enzymatique. ... L'inhibition enzymatique est plus rapide que l'induction car ce processus intervient dès que la concentration ...
P15 - Induction et auto-induction.pdf
Ensuite nous aborderons le phénomène d'auto-induction qui concerne tout particulièrement les bobines électriques. 1. INDUCTION. 1.1. Chute d'un aimant et force
Protein production by auto-induction in high-density shaking cultures
12 mar. 2005 Keywords: Auto-induction; T7 expression system; Lactose; pBAD promoter; Arabinose; Protein production; High-density batch cultures; ...
Electromagnétisme - Chapitre 2 : Linduction électromagnétique Ce
AUTOINDUCTION. Un circuit filiforme parcouru par un courant d'intensité i crée un champ magnétique qui lui est propre proportionnel à i.
Chapitre IV : Inductance propre inductance mutuelle. Energie
2) L'inductance propre L dépend de la géométrie du circuit et des La f.e.m. d'auto induction eABpropre est donnée par la loi de Faraday : eABpropre = ?.
Cours de Magnétostatique
Induction mutuelle et auto-induction Ces propriétés sont fondamentales car elles permettent de simplifier considérablement le.
Spéciale PSI - Cours "Electromagnétisme"1
Induction électromagnétique
Chapitre IV : Inductance propre, inductance mutuelle. Energie électromagnétiqueObjectifs:
Coe cients d'inductance propre L et mutuelle MBilan énergétique
1. Inductance propre
1.1. Dénition, notations
Un circuitliforme(C)parcouru par un courant d'intensitéicrée un champ magnétiqueBque l'on qualiedepropre,par
opposition au champ extérieur dont il n'est pas responsable mais dans lequel il peut-être plongé.
Le$uxde ce champ propre à travers le circuit qui l'a créé est appelé leux propre. (C)(S) dS B rCommeBet doncsont proportionnels ài(loi de Biot Savart), le rapport/ine dépend plus du courant qui parcourt
le circuit et constitue donc une caractéristique intrinsèque de celui-ci ; on l'appelle l'inductance propre :
L= propre i S B.dS i Les unités du Système d'Unité Internationales sont :L: Henry, symboleH : Weber, symboleWb(1Wb=1T.m 2Remarques :
1) L'inductance propreLest une grandeurtoujours positive.
2) L'inductance propreLdépend de la géométrie du circuit et des propriétés magnétiques du milieu dans lequel il est
plongé.3) Il n'est pas nécessaire qu'un circuit soit parcoururéellementpar un courant pour calculer son inductance propre, il
su2t d'imaginer l'existence d'un courantiquelconque et calculer le$ux propre correspondant.1.2. Exemple
i i l SNspires
Electromagnétisme. Chapitre IV : Inductance propre, inductance mutuelle. Energie électromagnétique2
On considère un solénoïde de longueurcomportantNspires régulières, supposées jointives, de sectionS.
Le champ magnétiqueBà l'intérieur du solénoïde (champ propre) estB=µ
0 nie z 0 N ie z avece z vecteur unitaire de l'axe du solenoïde ;Le$ux propre
propre est alors propre =N 0 =N(BS)=µ 0 N 2 S i L'inductance propreLdu solénoïde est alors : L= propre i=µ 0 N 2S i i=µ 0 N 2 SExercice n
01:Inductance propre d'un tore
hNspires
b aOn considère un tore (de rayons interneaet externeb) de section rectangulaire (hauteurh) comportantNspires. Déterminer
l'inductance propreLdu tore.
1.3. Loi d'Ohm aux bornes d'une portion de circuit présentant une inductance propre
La loi d'Ohm généralisée s'écrit
u AB =Ri AB e ABext eABpropre
La f.e.m. d'auto inductione
AB propre est donnée par la loi de Faraday :e AB propre d propre dt d(Li) dtSi le circuit ne se déforme pas (bobine rigide) et si le milieu magnétique dans lequel il est plongé est linéaire (µ
r constante,cette restriction exclue les matériaux ditsferromagnétiques), alors son inductance propre ne dépend pas du temps et :
eABpropre
=Ldi dtu AB =Ri AB e ABext +Ldi dtDans le cas où il n'y a pas de phénomène d'induction "externe" (le champ magnétique externe est nulle :
B ext =0)on obtient: u AB =Ri AB +L di dt L AB i R dtdiL AB i RElectromagnétisme. Chapitre IV : Inductance propre, inductance mutuelle. Energie électromagnétique3
1.4. Energie magnétique
On étudie la réponse d'un solénoïde (longueurcomportantNspires de sectionS) de résistanceRet d'inductanceLàun
échelon de tension. Pour cela on l'alimente par un générateur parfait délivrant une tensionu. On suppose qu'il n'y a pas de
champ magnétique externe et que l'inductance propreLest constante ; on a donc u=Ri+Ldi dtavecu(t)=0t<0E=cstet>0
i(t)=E R 1exp t avec=LR Pour faire un bilan énergétique on multiplie l'équation di;érentielle paridt u(idt)=Ri(idt)+Ldi dt(idt) uidt=Ri 2 dt+Lidi t 0 Eidt \bénergie délivrée
par le générateur t 0 Ri 2 dt \bénergie dissipée
par e;et Joule t 0 Lidi \bénergie emmagasinée
par la bobineEntre0ett
1 le solénoïde accumule uneénergie magnétiqueW B avec W B t=t 1 t=0 Lydy= y=i y=0Lydy=1
2Li 2Il reste à relier cette énergie à la densité volumique d'énergie électromagnétiquew=
0E 2 2 B 2 2µ 0 Le champ propre du solénoïde (considéré comme idéal) est : - nul à l'extérieur - égale ൠ0N ià l'intérieur l'énergie magnétique emmagasinée est donc w B .V=B 2 2 0S=µ
0N i 2 2µ 0 S=1quotesdbs_dbs49.pdfusesText_49[PDF] auto train narbonne
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