ELECTROSTATIQUE
Entre les corps C et A se produit un phénomène d'attraction. Page 2. Faculté de Médecine Université de Béjaia. Première année. B I O P H Y S I Q U E. CHAPITRE 2.
Cours LP203 – 2012-2013 – Chapitre 4 – Le dipôle électrostatique
Un dipôle électrostatique est défini par ensemble de charges distinctes disposées de telle sorte que le barycentre des charges positives ne coïncide pas avec le.
Chapitre EM3 : Théorème de Gauss condensateurs
cf. cours manuscrit pour le calcul. 2.b. cas du cylindre uniformément chargé en surface E et le potentiel électrostatique V sont continus en tout point.
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27. Fiche cours. 8 Statique des fluides ou hydrostatique . . . . . . . . .32. Fiche cours. 9 Premier principe de la thermodynamique . . . . . .35. Fiche cours.
Electrostatique et Magnetostatique: Notes du cours
25 jan. 2013 Electrostatique. Charge électrique types de charges. Loi de Coulomb. Champ électrique
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COURS 3 : IMAGERIE MÉDICALE forment ce que l'on appelle la médecine nucléaire (scintigraphie tomographie par ... Une force autre qu'électrostatique.
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23 mai 2017 Les cours de la Faculté de physique. Physique 2. Electrostatique-électrocinétique. Domaine MI. Dr Nouri Sabrina Eps Laziri.
Phénomènes électrostatiques
conditions au cours d'opérations de fabrication ou de manutention. L'intérêt qui lui est porté est directement lié à l'utilisation
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Les processus d'électrisation s'expliquent par le transfert de charges élémentaires (électrons) Page 4 Faculté de Médecine Université de Béjaia Première
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On ne peut pas confiner la matière avec un champ électrostatique Ceci a déjà été vu quand on a remarqué qu'il ne pouvait pas y avoir d'équilibre stable dans
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Exercice – Calculer l'énergie potentielle électrostatique d'un système utilisés en médecine nucléaire (radio-thérapie) et en recherche pour la
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Si la distribution de charges est continue on additionne les forces élémentaires produites par les charges élémentaires « dq » Physique2 Chap II Forces
Comment bien comprendre l'électrostatique ?
Les équations locale de l'électrostatique
Il s'énonce ainsi : Le flux du champ électrique à travers une surface S fermée est égal à la somme des charges électriques contenues dans le volume V délimité par cette surface, divisée par la permittivité du vide.Quelle est la formule du champ électrostatique ?
L'équation aux dimensions du champ électrique est : [E] = M × L × I-1 × T. Les normes de ce vecteur s'expriment en volts par mètre ( V/m ) ou en newtons par coulomb ( N/C ) dans le Système international d'unités.Quelles sont les caractéristiques du champ électrostatique créé par une charge ponctuelle positive ?
En explicitant la force avec la loi de Coulomb, le champ électrostatique créé par la charge ponctuelle Q est donné par : Où et est un vecteur unitaire, partant de O et dirigé vers le point M. Le champ électrostatique ne dépend pas de la charge témoin q, c'est-à-dire celle qui subie le champ créé par la charge source.- Le champ électrique est la région de l'espace dans laquelle la force électrique d'un corps chargé agit sur d'autres corps chargés environnants. Un corps (particule ou objet) chargé électriquement peut exercer à distance une force (d'attraction ou de répulsion) sur un autre corps chargé.
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Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 4/15 PM " r2 Ð r a cos, = r 1 Ð ar cos, On effectue un dveloppement limit au 1er ordre : (1 Ð x)-# = 1 + x2 dÕo 1PM = 1r 1 1 Ð ar cos, = 1r -../0112 1 + a cos,2r De mme pour NM : NM = NM"θ = OM"θ Ð ON"θ = OM2 Ð 2OM"θθON"θ + ON2 = r2 + r a cos, + a24 NM = r 1 + ar cos, dÕo 1NM = 1r 1 1 + ar cos, = 1r -../0112 1 Ð a cos,2r Finalement : &''()**+1PM Ð 1NM = a cos,r2 dÕo : V(M) = q a cos,4$%0 r2
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 6/15 On peut encore rcrire lÕexpression du champ lectrique en fonction de pθ. Dans la base (eθr,eθθ), pθ sÕexprime : pθ = p cos, eθr Ð p sin, eθθ 4 p sin, eθθ = p cos, eθr Ð pθ En introduisant cette galit dans lÕexpression de Eθ, il vient : Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 p cos, eθr Ð pθ N P eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ , = $/2 , , = $/2 , = $ , = 0 pθ Eθ Eθ Eθ Eθ N P , eθr eθθ pθ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 7/15 Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 (pθθeθr) eθr Ð pθ Il est recommand dÕaller voir les simulations accessibles aux adresses suivantes : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole1.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/tripole.html et plus gnralement toutes les simulations accessibles depuis : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/menuelec.html
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 8/15 Equipotentielles : Elles sont dfinies par lÕquation V(M) = q a cos,4$%0 r2 = Cte Soit r 2 = Kθcosθ Lignes de champ : Elles sont dfinies par lÕquation d$θ 5 Eθ = 0θ Soit r = Kθsin2θ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 9/15 Les quati ons dfinissant les lignes de ch amp et les quipotentielles ne sont valables que pour r >> a. La partie centrale de chaque figure est grise car dans cette rgion, les quations prcdentes ne sont plus valables. Pour une description plus prcise des lignes de champ et des quipo tentielles, il faut calculer numriquement les valeurs en chaque point :
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 12/15 Donc lÕnergie potentielle du diple est : Ep = Ð q E (xP Ð xN) Avec xP Ð xN = NP cos, DÕo Ep = Ð q NP E cos, Soit, sous forme vectorielle : Ep = Ð pθ θ Eθ Ep Minimum de potentiel θ quilibre stable Maximum de potentiel θ quilibre instable Ð + Eθ Ð + ,
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 15/15 LÕnergie potentielle de ce diple plac dans un champ non uniforme est : Ep = q [ V(P) Ð V(N) ] avec V(P) = V(N) + 9V"θθNP"θ dÕo : Ep = q NP"θθ9V"θ Ep = Ð pθθEθ(O) Encore une fois, on suppose que les variations du potentiel sont faibles sur les distances caractristiques du diple et que 9V"θ est correctement approxim par Eθ(O), le champ rgnant au point O. LÕaction dÕun champ non uniforme Eθ(O) N P +qEθ Q ¥ Ð qEθ + O ¥ Ð
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