Circuits électriques RLC et lois de Kirchhoff
En mots : les impédances complexes d'éléments associés en série s'additionnent. Courant. Revenons au circuit RLC série. Supposons que la tension aux bornes
CHAPITRE XIV : Les circuits à courant alternatif : impédance
j pour un circuit RLC série. C. = + ? ? ?. (XIV.10). On remarque que ce résultat est équivalent à la simple addition des impédances complexes.
NOTION DIMPEDANCE
Un conducteur ohmique est un dipôle caractérisé par sa résistance R mesurée en ohms (?). Un condensateur est un dipôle caractérisé par sa capacité C mesurée
Chapitre 2: Calculs de puissance
un circuit RLC o `u les tensions et courants mesurés sont : Soit une impédance quelconque ayant une tension v(t) = Vm cos(?t) et un courant i(t) =.
GELE3333 - Chapitre 1
d'impédance sL en série avec une source de tension de valeur LI0 comme `a la figure 2.2. Figure 2.6 – Circuit RLC dans le domaine de Laplace.
Exercices dÉlectrocinétique Régime transitoire et régime forcé continu
1) Considérons le circuit dipolaire RLC série du cours alimenté par une tension sinuso?dale Déterminer et calculer : l'impédance complexe du dipôle AB.
Chapitre 3 - Filtres et analyse fr ´equentielle
Si on fait varier la fréquence d'opération d'un circuit l'impédance des capacitances et La figure 3.8 montre un filtre passe-bande RLC série.
TRAVAUX PRATIQUES DELECTROTECHNIQUE
Détermination de l'impédance d'un condensateur par la méthode VA Réponse en fréquence du courant pour le circuit RLC en régime sinusoïdal.
Chapitre 15a Circuits RLC séries
Montage série en courant alternatif. • Circuit électrique. • Impédance Z. • Mesure d'un circuit RLC série en régime alternatif sinusoïdal.
GELE5222 - Chapitre 4
Les propriétés de base de ce type de circuit est étudié ici. 4.1.1 Circuit r ´esonant s ´erie. La figure 4.1 montre un circuit RLC série. L'impédance
Chapter 21: RLC Circuits - Department of Physics
Chapter 21: RLC Circuits PHY2054: Chapter 21 1 Chapter 21: RLC Circuits PHY2054: Chapter 21 2 Voltage and Current in RLC Circuits ÎAC emf source: “driving frequency” f ÎIf circuit contains only R + emf source current is simple ÎIf L and/or C present current is notin phase with emf ÎZ ?shown later sin()m
Chapter 31: RLC Circuits - Department of Physics
In terms of the impedance the RLC circuit is ZR=RZL=jL? V + Zc=1jC?Vc - Figure 2 This is now a representation in the frequency domain since impedance is a frequency domain complex quantity The voltage V may now be determined by applying the standard voltage divider relation C V =Vs C + Z L+Z R =Vsj? C(1 11) + j? L+R j? C =1Vs ? ? LC+j?RC
Review of Resonance - University of California Berkeley
The RLC circuit shown is deceptively simple The impedance seen by the source is simply given by Z = j!L+ 1 j!C + R = R + j!L 1 1 !2LC The impedance is purely real at at the resonant frequency when =(Z) = 0 or !=p1 LC At resonance the impedance takes on a minimal value 2/42 Series Resonance v R v C v L v s 0! =! 0 v R v C v L v s 0 v R v C v
Chapter 31: RLC Circuits - Department of Physics
RLC Circuit Example ÎCircuit parameters L = 12mL C = 1 6?F R = 1 5? ÎCalculate ? ?’ f and T ?= 7220 rad/s ?’ = 7220 rad/s f = ?/2?= 1150 Hz T = 1/f = 0 00087 sec ÎTime for q max to fall to ½ its initial value t = (2L/R) * ln2 = 0 0111s = 11 1 ms # periods = 0 0111/ 00087 ?13 ?=×=1/ 0 012 1 6 10 7220()(?6)
Frequency response: Resonance Bandwidth Q factor
Summary of the properties of RLC resonant circuits Example: very useful circuit for rejecting noise at a certain frequency such as the interference due to 60 Hz line power is the band reject filter sown below Vs L C +VR - Figure 6 The impedance seen by the source is ? L = R+ (1 28) ?? LC ? = ?=When 0 an open circuit
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LCcircuits: RLCseries Resonanceof Inductance and Capacitance inanACsignals theelectric“pendulum” ¶llelcircuits Magnetic Weber (1804-1891) (1797-1878) Inductor:Techn Inductorsaremadeaconductorwired aroundairoraferromagneticcore UnitofinductanceisHenrisymbolis Realinductorsalsohavearesistance serieswithinductance) ical H (in spe cts
How to calculate the energy of RLC circuit?
RLC Circuit (Energy) 0 di q LRi dt C ++= Basic RLC equation LiRi di q dq 20 Multiply by i = dq/dt dt C dt ++ = 2 1122 22 dq Li i R dt C ?? ????+=? ?? Collect terms (similar to LC circuit) ()2
What is the RLC response of the îa generator?
Set RLC tuner to 103.7 (ugh!) Circuit response Q = 500. Maximized for f = 103.7 Other radio stations. RLC response is less PHY2049: Chapter 31 44 Quiz ÎA generator produces current at a frequency of 60 Hz with peak voltage and current amplitudes of 100V and 10A, respectively.
What are the topics of RLC oscillations?
Topics ÎLC Oscillations ?Conservation of energy ÎDamped oscillations in RLC circuits ?Energy loss ÎAC current ?RMS quantities ÎForced oscillations ?Resistance, reactance, impedance ?Phase shift ?Resonant frequency ?Power ÎTransformers ?Impedance matching
Why do we use the impedance method?
s = v cos( The impedance method allows us to completely eliminate the differential equation approach for the determination of the response of circuits. In fact the impedance method even eliminates the need for the derivation of the system differential equation.
1 . Rappels et compléments
1 . 1 . Les caractéristiques des dipôles les plus communs
Un conducteur ohmique est un dipôle caractérisé par sa résistance R mesurée en ohms (Ω).
Un condensateur est un dipôle caractérisé par sa capacité C mesurée en farads (F).Une bobine est un dipôle caractérisé par sa résistance R mesurée en ohms (Ω) et par son
inductance L mesurée en henry (H). Une bobine est constituée d'un enroulement de cuivre sur un noyau
de fer doux.On différencie les bobines parfaites ou idéales des bobines réelles : l'enroulement de cuivre
possède obligatoirement une résistance (plus ou moins grande suivant la qualité de la bobine). La bobine
réelle possède une inductance L et une résistance R, alors que la bobine idéale ne possède qu'une
inductance L (R = 0).1 . 2 . Rappel sur la représentation de Fresnel
Une tension alternative sinusoïdale s'écrit : u = U2 sin (ωt + ?)
avec u : valeur instantanée,U : valeur efficace,
UM : valeur maximale ou amplitude, UM = U
2 , ω : pulsation (en rad/s), ω = 2πf (avec f fréquence en hertz (Hz)), ? : phase à l'origine (rad). Par définition, le facteur de puissance (nombre sans unité) est donné par : cos ?.1 . 3 . Lois des tensions et des intensités
En régime sinusoïdal, les lois du courant sont vectorielles. Pour additionner des intensités ou des
tensions, il faut tracer un diagramme de Fresnel.2 . Impédance
2 . 1 . Définition
En régime sinusoïdal, le rapport
I U ou MM IU s'appelle impédance et se note Z et s'exprime en Ω. Remarque : en régime continu, le rapport précédent s'appelle résistance : R = I U.?JLG 2/4 En régime sinusoïdal, on a pour : • un conducteur ohmique de résistance R : ZR = R,
• un condensateur de capacité C : ZC = ωC 1, • une bobine idéale d'inductance L : ZL = Lω.2 . 2 . Cas du conducteur ohmique
La tension instantanée u
R(t) aux bornes d'un conducteur
ohmique de résistance R, parcouru par un courant d'intensité instantanée i(t), s'écrit : uR(t) = R × i(t).
On en déduit que u
R(t) et i(t) sont en phase, donc que l'angle
entre I ?→ et UR??→ est nul.
2 . 3 . Cas du condensateur
La tension instantanée u
C(t) aux bornes d'un condensateur est
en retard de 2 π rad sur le courant d'intensité instantanée i(t).On dit aussi que le déphasage de u
C(t) par rapport à i(t) est de
2π rad.
On en déduit que l'angle entre I
?→ et UC??→ vaut -
2π rad soit -90°.
2 . 4 . Cas de la bobine idéale
La tension instantanée u
L(t) aux bornes d'une bobine idéale est
en avance de 2 π rad sur le courant d'intensité instantanée i(t).On dit aussi que le déphasage de u
L(t) par rapport à i(t) est de
2π rad.
On en déduit que l'angle entre I
?→ et UL??→ vaut
2πrad soit 90°.
i(t) uR(t)I?→ UR??→
I?→ U
L??→
i(t) uC(t)I?→
UC??→
i(t) uL(t) ?JLG 3/4 3 . Exemple de calcul d'impédance : cas de la bobine réelleOn assimile une bobine réelle à une bobine idéale d'inductance L en série avec un conducteur
ohmique de résistance R On souhaite calculer l'impédance Z d'une bobine réelle.La tension U
?→ aux bornes de la bobine réelle est donnée par U?→ = Z × I?→ .La tension U
R??→ aux bornes du conducteur ohmique est donnée par UR??→ = ZR × I?→ , soit UR??→ = R × I?→ .
La tension U
L??→ aux bornes de la bobine idéale est donnée par UL??→ = ZL × I?→ , soit U
L??→ = Lω × I?→ .
On peut écrire : U
?→ = UR??→ + UL??→ .
On trace le diagramme de Fresnel pour calculer U.
On obtient un triangle rectangle dont les longueurs de deux des cotés sont connues : A l'aide du théorème de Pythagore, on peut déterminer la valeur de Z : Z2 = R2 + (Lω)2
donc Z = ( )22LRω+.On a aussi : cos ? =
ZR, donc cos ? =
( )22LRRApplication : déterminer l'impédance d'une bobine réelle d'inductance L = 0,5 H et de résistance interne
R = 50 Ω utilisée sur un montage fonctionnant sur le secteur (f = 50 Hz). En déduire le facteur de puissance, puis la phase à l'origine. Z = ( )225025,050×π×+, donc Z = 165 Ω. cos ? = ( )225025,05050 ×π×+, donc cos ? = 0,303, donc ? = 72,34°.L R i(t)
u(t) uR(t) uL(t) IUR??→
UL??→ U
? 2 RLω Z
?JLG 4/4 I UR I UL I UL UR U ? I UC UR U I UC I UL UR U ? UCNOTION D'IMPEDANCE : RESUME
Impédance : Z
Facteur de puissance : cos ? Déphasage : ? SchémaConducteur ohmique R 1 0
Inductance Lω 0
2πCondensateur
ωC1 0
2π-
Circuit RL
22LRω+
ZR Valeur à calculer
Circuit RC
2 2 C1R)ZR Valeur à calculer
Circuit RLC
2 2 C1LR)ZR Valeur à calculer
Formules : U = Z × I ; ω = 2πf.
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