CAHIER COURS SIMPLIFIES 100 EXERCICES CORRIGES
physique…………………………………….................................... 9. 2. Notion de ... ➢ Le module du vecteur D : 2. 2. 1. 2. 1 2. 2 cos. D. V. V. VV θ. = +. -. (2.6) ...
ASCO2021
08/06/2021 posée » estime le Pr Fizazi « gagner 2 ans et demi supplémentaires de survie sans progression ... de vie physique
Polycopié de Cours PHYSIQUE 2
[2] M.Berlin J.P. Faroux et J. Renault
Cours et Exercices de mécanique du point matériel
[1] AHMED FIZAZI Cahier de la Mécanique du Point Matériel
اﻟـﮐﻬرﺒـﺎء و اﻟـﻤـﻐـﻨﺎطـﻴـﺴـﻴـﺔ
-2. ) Programme : électricité et magnétisme (PHYSIQUE-2). (. اﻟدرس. 3. ﺴﺎ ؛ اﻷﻋﻤﺎل اﻟﻤوﺠﺔ. 1. ﺴﺎ. 30. )د. COURS : Ahmed FIZAZI. E-mail :afizazi@mail.univ-bechar
Cinématique et dynamique du point matériel (Cours et exercices
[2] AHMED FIZAZI Cahier de la Mécanique du Point Matériel
Etude prospective de la symptomatologie clinique précoce après
FIZAZI M.P. CHAILLET
Prise en charge du cancer de la prostate résistant à la castration et
2. Food and Drug Administration des États-Unis. Drug Development and Drug Fizazi K et al. N Engl J Med 2019;380:1235–46.. 5. ClinicalTrials.gov; numéro ...
اﻟـﮐﻬرﺒـﺎء و اﻟـﻤـﻐـﻨﺎطـﻴـﺴـﻴـﺔ
-2. ) Programme : électricité et magnétisme (PHYSIQUE-2). (. اﻟدرس. 3. ﺴﺎ ؛ اﻷﻋﻤﺎل اﻟﻤوﺠﺔ. 1. ﺴﺎ. 30. )د. COURS : Ahmed FIZAZI. E-mail :afizazi@mail.univ-bechar
RECUEIL DES ACTES ADMINISTRATIFS SPÉCIAL N°13-2022-033
02/02/2022 ... FIZAZI Inspectrice du Travail à l'exception de l'établissement suivant ... Article 2 : L'agrément est délivré pour une durée de six ans à ...
CAHIER COURS SIMPLIFIES 100 EXERCICES CORRIGES
De la mesure de toute grandeur physique ne peut résulter qu'une valeur approchée et ce A.FIZAZI. Univ-BECHAR. LMD1/SM_ST. 15. ?. 1. C. C. 2.
Cinématique et dynamique du point matériel (Cours et exercices
II. Calcul vectoriel. 1. Introduction : On classe les grandeurs physiques suivant deux catégories : les grandeurs scalaires et les grandeurs vectorielles.
Mécanique du Point Matériel
I.1.1 Les grandeurs physiques. 2. I.1.2 Les grandeurs de base. 2 FIZAZI Ahmed Mécanique du point Matériel
Cours et Exercices de mécanique du point matériel
Chapitre II : Cinématique du point matériel II.3. Exercices supplémentaires sans solution ... Le vecteur permet en physique
ASCO2021
8 juin 2021 Pr Karim Fizazi oncologue à Gustave Roussy
Vibrations et Ondes Mécaniques
Page 2. Avant-propos. Le présent polycopié de cours intitulé : « Vibrations et Ondes Mécaniques ». (physique 3) est élaboré et présenté en conformité au
????????
Rappel sur le calcul vectoriel. ????? ??????? ???????. A.FIZAZI. Univ-BECHAR. LMD1/SM_ST. 3. ????? ??????? ???? ?. ???. (:. ??? ?????. 5.2. )5. 4. 3. 2.
Vibrations et Ondes (F312) : Cours et Exercices Corrigés Partie I
problèmes physiques des différents domaines. Ce document est un cours détaillé Chapitre II : Oscillations libres des systèmes à un degré de liberté.
Polycopié de Cours PHYSIQUE 2
Fizazi " Electricité et Magnétisme"
LES PRINCIPALES MESURES FISCALES PREVUES PAR LE
22 nov. 2018 paragraphe II de l'article 82. ? La Déclaration annuelle des revenus fonciers versés à des personnes physiques par des personnes morales de.
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 1
Centre universitaire : Nour Bachir-EL Bayadh
Institut : des sciences
Département : Technologie
Domaine : ST
POLYCOPIE :
Vibrations et Ondes Mécaniques
Module : PHYSIQUE 03
Niveau : 2eme Année Licence
Présenté Par :
Dr. BOUZOUIRA Nour Eddine
Année Universitaire : 2017/2018
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 2
AAvvaanntt--pprrooppooss
Le présent polycopié de cours, intitulé : " Vibrations et Ondes Mécaniques » (physique 3) est élaboré et présenté en conformité au canevas relatif à la formation Licence LMD-͵ǮǯȋȌCe cours est structuré en deux parties :
La première, répartie en Cinq chapitres, traite le problème des vibrations. Le faible amplitude) libres des systèmes à un degré de liberté est présentée dans le deuxième chapitre. Le troisième chapitre traite le mouvement amorti qui prend en compte les forces de frottements de viscosité proportionnelles à la vitesse du mobile. La notion de résonance consacrée aux oscillations forcées est présentée au quatrième chapitre. Le cinquième chapitre présente les vibrations aux plusieurs degrés de liberté. La deuxième partie, que constituent les deux derniers chapitres, est consacrée au traitement des phénomènes de propagation des ondes. Le cours présenté avec un enchaînement logique, chaque nouveau concept défini est clarifié par des exemples simples et utiles, une série de problèmes venant enrichir le cours, le tout ǯDr. Nour Eddine BOUZOUIRA
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 3
Sommaire
AvantPREMIERE PARTIE : VIBRATIONS
CHAPITRE .1 . Généralité sur les oscillations.) ...............................................................6
.6 1.1.11.2.1 Exemples .......................................................................................................................7
1.3 La représentation complexe ...............................................................................................7
1.3.1 Exemples ........................................................................................................................7
1.4 Superposition des grandeurs périodique ............................................................................7
1.4.1 Grandeurs sinusoïdal de même pulsation........................................................................ 7
1.4.2 Exemples ....................................................................................................................... 8
1.4.3 Grandeurs sinusoïdal de même amplitude ...................................................................... 8
1.4.4 Exemple ...........................................................................................................................8
1.4.5 Grandeurs sinusoïdales quelconques .............................................................................. 8
1.4.6 Exemples ......................................................................................................................... 8
1.5 Définition des sériés de fourrier ......................................................................................... 8
1.5.1 Cas des fonctions paires et impaires ................................................................................ 9
1.5.2 Exemple ...........................................................................................................................9
CHAPITRE .2 . Systèmes linéaires libres à un degré de liberté .........................................10
2.1 Oscillateurs libres ................................................................................................................10
2.2 Oscillateur harmonique ...................................................................................................... 10
2.2.1 Exemples .......................................................................................................................... 10
.......... 102.3.1 Exemples ..........................................................................................................................11
............................................................................... 112.4.1 Exemple ............................................................................................................................12
.................................................................................................... 12
2.5.1 Exemple ........................................................................................................................... 13
2.6 Equation de Lagrange (1788) .............................................................................................13
2.6.1 Exemple ........................................................................................................................... 13
2.6.2 Exercices .......................................................................................................................... 14
CHAPITRE.3. Systèmes linéaires libres amortis à un degré de liberté...............................16
3.1 Force d
3.2 Equation de Lagrange des systèmes amortis ....................................................................... 16
3.3 Equation du mouvement des systèmes amortis ................................................................... 16
3.5 Décrément logarithmique .................................................................................................... 18
3.5.1 Exemples .......................................................................................................................... 18
3.5.2 Exercices .......................................................................................................................... 19
CHAPITRE.4. Systèmes linéaires forcés à un degré de liberté ..........................................21
4.1 ion............................................................................................................... 21
4.2 Equation de Lagrange des systèmes forcés .................................................................. 21
4.3 Equation du mouvement des systèmes forcés......................................................................21
4.5 Résonance ............................................................................................................................22
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 4
4.6 Bande passante et facteur de qualité ................................................................................... 23
4.6.1Exercices ........................................................................................................................... 25
CHAPITRE.5. Systèmes linéaires forcés à plusieurs degrés de liberté .............................. 27
5.1 Degrés de libertés................................................................................................................ 27
5.2 Systèmes libres à deux degrés de libertés ................................................................... 27
5.2.1 Equation du mouvement.................................................................................................... 27
5.2.2 Modes propres (normaux) ................................................................................................ 27
5.3 Système forces a deux degrés de libertés ............................................................................28
5.3.1 Equations de mouvement ................................................................................................. 28
5.3.2 Résonance et antirésonance ............................................................................................. 29
05.3.4 Exercices .......................................................................................................................... 31
DEUXIEME PARTIE : ONDES MECANIQUES
CHAPITRE.6. Généralité sur le phénomène de propagation ............................................ 34
6.1 Rappel théorique.................................................................................................................. 34
6.2 Applications ........................................................................................................................ 37
CHAPITRE.6. ....................... 41
7.1 Rappel théorique.................................................................................................................. 41
7.2 Applications ........................................................................................................................ 42
Références bibliographiques
Liste des figures
.......................... 34Figure 6.2 Onde longitudinal................................................................................................... 35
Figure 6.3 Onde transversale ..................................................................................................35
Figure 6.4 ǯ ............................................................. 35Figure 6.5 phénomène de diffraction est caractéristique des ondes. ................................. 36
Figure 6.6 Expérience de Young ..............................................................................................37
Figure 6.7 ondes émises par deux hauts parleurs ...............................................................37
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 5
PARTIE I :
Vibrations
Chapitre 1 : Généralité sur les oscillationsDr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 6
1.1 ǯȋȌ
mécaniques.)1.1.1 Exemples
a) Masse-ressort b) Circuit électrique oscillant c) cylindre flottant dans
un liquide1.2 ǯdique
ǯ -même pendant des
intervalles de temps égaux. Le plus petit intervalle de répétition est appelé période
(notée T, mesurée en secondes s.) le nombre de répétitions par seconde est appelé
fréquence (notée f, mesurée en Hertz ou s-1.) Elle est reliée à la période par Le nombre de tours par seconde est appelé pulsation (notée ɘ, mesurée en rad/s.) appelée amplitude, ɘ : la pulsation, ɔ : la phase initiale. Parmi les grandeurs physiques étudiées des systèmes oscillants, on trouve :Le déplacementݔ.
La chargeݍ.
Le courant݅.
La tensionܷ
Un champܧ
1.2.1 Exemple
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 7
1.3 La représentation complexe
Pour faciliter les calculs, nous transformons les grandeurs sinusoïdales en des exponentielles qui sont plus simples à manipuler. Ceci possible ǯler1.3.1 Exemples
1.4 Superposition des grandeurs périodique
ǯmême nature est appelée superposition.
1.4.1 Grandeurs sinusoïdales de même pulsation
La superposition de deux grandeurs sinusoïdales de même pulsation ɘ est une grandeur sinusoïdale de pulsation ɘ.1.4.2 Exemple
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 8
1.4.3 Grandeurs sinusoïdales de même amplitudes
La superposition de deux grandeurs sinusoïdales de même amplitude est une grandeur sinusoïdale à amplitude modulée si les deux pulsations sont différentes.1.4.4 Exemple
1.4.5 Grandeurs sinusoïdales quelconques.
La superposition de deux grandeurs sinusoïdales de pulsations différentes ɘ1 et ɘ2 ne sera une grandeur périodique que si le rapport entre leur périodes est un nombre rationnel : ்భ1.4.6 Exemple
Comme ்భ
est un nombre rationnel1.5 Définition des séries de fourrier
cosinus qui sont plus simples à manipuler physiquement et mathématiquement. Cette somme est appelée série de fourrier (1807). La série de Fourier ǯf (t) périodique de période T, est définit par :Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 9
Le a0 , les ܽ, et les ܾ
் est appelée la pulsation fondamentale.Les pulsations supérieures ݊߱
Les coefficients de Fourier sont définit par :
a0 = ଵ spectre de la fonction.1.5.1Cas des fonctions paires et impaires
Dans la série de Fourier des fonctions paires, ǯcosinus et parfois la constante a0 qui est la valeur moyenne de la fonction : ܾǡǯsinus :
a0 = ܽ1.5.1 Exemple
1. La période de la fonction est T=2s.
2. ܽ
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 10
en fonction de ݊߱ Chapitre 2. Systèmes linéaires libres à un degré de liberté.2.1 Oscillateurs libres
Un système oscillant en absence de toute force ǯ, est appelé oscillateur libre. Le nombre des grandeurs indépendantes intervenant dans le mouvement est appelée degré de liberté.2.2 Oscillateur harmonique
En mécanique, on appelle oscillateur harmonique ǡǯǯǯݔ (ou angle ߠ
ǯécartement ݔ(ou ߠ
2.2.1 Exemples
2.3 ǯ harmonique
ǯǯoscillateur harmonique est linéaire et de la forme (En mécanique ݍൌݔǡݕǡݖǡߠǡ߮ɘ0 est appelée pulsation propre car elle ne dépend que des grandeurs propres à
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 11
ǯɔ dépendant des conditions initiales.
2.3.1 Exemples
- Calculer sa pulsation propre pour ݉ൌͳ݇݃݁ݐ݇ൌ͵ܰ - ǯܣ et la phase masse est poussée ʹܿ vitesse de ʹܿLa pulsation propre est ߱
ൌξ͵rad/s. initiales pour trouver ܣ et circuit ci-contre, puis déduire la pulsation propre ߱La pulsation propre est donc ߱
ǯ ǯun oscillateur harmonique est la somme de ses énergies cinétiques et potentielles :ǯénergie ǯ݉ et de vitesse ݒ est
ǯο et de vitesse angulaire ߠ
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 12
ǯénergie ǯ݉ dans un champ gravitationelle constant݃ est : ܷ
ǯénergie ǯ ݇ ǯ
déformation ݀ est :ǯénergie ǯ ݇ ǯ
déformation ߠ Cette équation de conservation ǯéquation du mouvement des systèmes conservés.2.4.1 Exemple
2.5 Condition dǯéquilibre
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 13
retourne. Le système retourne a son équilibre si ܨ est une force de rappel. Puisque ܨComme ൌെడி
డ௫మ ǡǯéquilibre stable sǯécrit :Cette condition est aussi une ǯ.
ǯǯǯun
écartement, c.-à-d. si ܥ
(pour les rotation, (2.13), (2.14), et (2.15) deviennent డ2.5.1 Exemple
ǯci-contre.
2.6 Equation de Lagrange (1788)
ǯȋǯ-Lagrange) est :
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 14
ǯéquation de Lagrange ǯéquation du mouvement. (Pour les translationsݍൌݔǡݕǡݖ. Pour les rotations ݍൌߠǡ߮2.6.1 Exemple
2.6.2 Exercices
Exercice n° 1 :
On considère les trois systèmes mécaniques de la figure ci-contre. La masse m peut coulisser sans frottement sur le plan horizontal.1- Trouver le ressort équivalent pour chaque système.
4- ǯǯǡǯǡ
pulsation propre de chaque système.Exercice n° 2 :
Deux ressort de même raideur K ont une longueur a vide l0 ᦪ d0 .une2- Monter que pour les petits mouvements (x " d0) ǯ :
U = K [(1 Ȃ l0 / d0) x2 + (d0 Ȃ l0)2].
3- ǯǯαΪ
système.4- ǯǯǯ
pulsation propre ɘ0 du système.Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 15
Exercice n° 3 :
Une tige de longueur totale L+l et de masse négligeable, porte a son ressort de raideur k. Celui-ǯǯ horizontal lors des petits mouvements. La tige peut tourner librement autour du1- ǯǯystème si
2- ǯɘ0 Ǣǯ
Exercice n°4 :
Une masse m est suspendue par un fil inextensible et non glissant enroulé ǯ masse M. Le disque, pouvant tourner librement autour de son centre, est suspendu par un ressort de raideur k.3. ǯgie cinétique T du système.
5. Trouver la pulsation propre ɘ0. (A.N; m = 1 kg, k=44N, M= 1kg).
Exercice n°5 :
Deux disque de taille différents et relies par un fil non glissant et inextensible, peuvent tourner librement autour de leurs axes fixes. Le grand disque porte a sa verticale (représenter en pointillé).1. ǯǯe U du
système en termes de la variable2. ǯɘ0 .
3. ǯǯǯ
mouvement.Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 16
Exercice n° 6 :
La tige de longueur l (masse négligeable) peut tourner sans frottement autour de1. Remplacer les deux ressort par un seul ressort équivalent de raideur k,
ǯlle U du système en fonction de .
2. ǯǯ0 ǯ
4. Trouver le lagrangien ǯǡ
propre ɘ0. Chapitre 3. Système linéaire libres amortis à un degré de liberté. Un système soumis à un frottement est dis amorti. Le frottement le plus simple est le frottement visqueux. Les frottements visqueux sont de la forme Est une Constante positive appelé coefficient de frottement et ݒ est la vitesse du corps en mouvement. En mécanique, lǯamortissement estschématisé par : la vitesse ݒ est dans ce cas la vitesse relative des deux bras de
lǯamortissement.3.2 Equation de Lagrange des systèmes amortis
Sǯil existe un frottement ݂ൌെߙécrire : ݂ൌെߙ
3.3 Equation du mouvement des systèmes amortis
ǯéquation du mouvement des systèmes linéaires amortis par ݂ൌെߙDr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 17
propre.appelé lǯéquation caractéristique. On distingue alors trois cas suivant le signe du
discriminant réduitLe mouvement est dit apériodique.
Le mouvement résultant est :
Le mouvement est dit en régime critique
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 18
Deux solutions complexes pour lǯéquation caractéristique : pulsation.3.5 Décrément logarithmique
périodique, nous utilisons le logarithme. Le rapport ߜ est appelé le décrément logarithmique. En utilisant (3.6), on trouve ߜ3.5.1 Exemples
avec le Lagrangien puis avec PFD.ǯ ǯ ors : ௗ
ݔ=0.Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 19
ݔ=0.mouvement si ܯൌͳ݇݃ǡ݇ൌʹܰȀ݉ , ܴൌͳͲܿ݉ǡݎൌͷܿ݉ǡߙൌͺܰ
A ǯ :
3.5.2 Exercices
Exercice n° 1 :
le ressort au repos. Le fil autour du disque est inextensible et non glissant.2. ǯȋɅ " 1).
3. Trouver le lagrangien et la fonction de dissipation D.
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 20
Exercice n°2 :
ǯ0.
3. Trouver le lagrangien et la fonction de dissipation D.
Exercice n°3 :
En tournant le disque ci-contre peut monter et descendre grâce au fil non glissant et inextensible enroulé autour du sillon circulaire de rayon r.ǯ ǯ 0.
ǯȽrottements.
4. Trouver le lagrangien et la fonction de dissipation D. et Déduire
5. Sachant que M = 2kg , R = 50 cm , r = 25cm k = 10N/m , trouver la
que le système oscille.7. Calculer le décrément logarithmique.
Exercice n°4 :
Soit le circuit électrique ci-contre.
1. ǯǯ
la charge q dans le circuit.3. ǯL aux bornes de L.
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 21
Chapitre 4. Systèmes linéaire forcés à un degré de libertéǡǯexcitation.
4.2 Equation de Lagrange des systèmes forcés
4.3 Equation du mouvement des systèmes forcés
cours du temps (voir chap. III.) Elle est appelée permanente car elle dure tout au long du mouvement. Elle représentation complexe comme suit :Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 22
Finalement la solution du mouvement en régime permanent est :4.5 Résonnance
ǯ߱ pour laquelle lǯamplitude ܣ
pulsation de résonance (ǯȌɘୖ. ܣ (4.4) : Le facteur de qualité doit donc être supérieur a ଵ Cette pulsation est appelée pulsation de résonance de phaseDr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 23
4.6 Bande passante et facteur de qualité
En utilisant (4.6), on trouve :
La puissance moyenne est ۃۄ
(4.4) et (4.5) : ۃۄ est maximale lorsque డۃۄ (4.10), ۃۄൌۃۄ Les graphes de ܣǡ߮ǡ݁ݐۃۄ ǯ ߱Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 24
Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 25
4.6.1Exercices
Exercice n° 1 :
Le fil autours des disques ci-contre est inextensible et non glissant tFtFsin)(05. Trouver T, U, et la fonction de dissipationܦ
6. Trouver le lagrangien puis ǯon du mouvement en fonction de ݔ.
).1(7. Trouver en utilisant la représentation complexe la solution permanente de
8. Donner la pulsation de résonance
.R9. Donner les pulsations de coupures
21,CCZ
).(0G10. Calculer
R , B, et le facteur de qualité pour ./.6,0,/27,1,2msNmNKKgmKgM DExercice n°2 :
Soit le circuit excité ci-contre
.cos)(00tEtE ressort K1 était comprimé et K2 ǯ0.5. ǯtion du mouvement de la charge ݍ
6. Trouver en utilisant la représentation complexe la
amplitude réelle A et sa phase7. Donner la pulsation de résonance
.R8. Donner les pulsations de coupures
21,CCZ
).(0G9. Calculer
R , B, et le facteur de qualité pourHLFCR5,1,20 : P
Exercice n°3 :
Soit Le système ci-contre. Un déplacement
.cos)(0tStS1. Trouver T, U, et la fonction de dissipation D.
2. ǯ
fonction de x. ).1(3. Trouver en utilisant la représentation complexe la solution
sa phase4. Donner la pulsation de résonance
.RDr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 26
5. Donner les pulsations de coupures
21,CCZ
, et déduire la bande passante B ).(0G6. Calculer
R , B, et le facteur de qualité pour cmrmRmsNmNkKgM75,1,/.6,0,/19,2 DExercice n°4 :
Soit le système excité ci-contre
.cos)(0tFtF4. Trouver T, U, et la fonction de dissipation D.
6. Trouver en utilisant la représentation complexe la solution
phase7. Donner la pulsation de résonance
.R8. Trouver la puissance moyenne
fournie au système.9. Déduire la puissance moyenne
max fournie au système.10. Donner les pulsations de coupures
21,CCZ
, pour lesquelles 2 max 5 , déduire la bande passante .21CCBZ (On suppose que ).(0G amortissement très faible).11. Trouver la puissance moyenne
r dissipé par frottement.Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 27
Chapitre 5. Systèmes linéaires à plusieurs degrés de liberté5.1 Degrés de libertés
équations de Lagrange :
5.2 Systèmes libres à deux degrés de libertés
5.2.1 Equation du mouvement
Soit le système libre ci-contre. Les deux variables couplage.Les deux ǯ :
5.2.2 Modes propres (normaux)
En mode normale (ou propre) la solution de (5.1) est complexe :Dr. Nour Eddine BOUZOUIRA Page 28
(5.1) devient Pour que (5.3) soit vrai sans que ܣଵ et ܣ déterminant caractéristique soit nul :Ceci nous donne ǯ :
Les deux solutions réelles et positives ߱ଵ et ߱ pulsations propres ou normales. La plus petite est appelée la fondamentaleǡǯǯharmonique.
quotesdbs_dbs16.pdfusesText_22[PDF] couple solution systeme d'équation
[PDF] trouver couple solution
[PDF] combien d'argent liquide peut on avoir sur soi en france
[PDF] limite d'argent liquide sur soi en france
[PDF] argent liquide maximum autorisé sur soi
[PDF] somme d'argent autorisée pour voyager en avion algerie
[PDF] combien d'argent peut on prendre en avion
[PDF] somme d'argent autorisée pour voyager en avion au maroc
[PDF] argent liquide avion maroc
[PDF] detention argent liquide
[PDF] 5+2x10 solution
[PDF] 4-4x7+3 resultat
[PDF] qcm corrigé système d information
[PDF] chaine d'énergie d'un véhicule hybride