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Comment comprendre l électromagnétisme ?
L'électromagnétisme, aussi appelé interaction électromagnétique, est la branche de la physique qui étudie les interactions entre particules chargées électriquement, qu'elles soient au repos ou en mouvement, et plus généralement les effets de l'électricité, en utilisant la notion de champ électromagnétique.Quels sont les différents types d'ondes électromagnétiques ?
Les ondes sonores, les ondes radio et les infrarouges sont des exemples d'ondes qui peuvent être émises à même notre domicile. Elles font partie de notre quotidien.Comment calculer l'énergie électromagnétique ?
E = h ? où : ? est la fréquence de l'onde, exprimée en Hz ; h est la constante de Planck.- La grande avancée théorique fut la synthèse des lois de l'électromagnétisme par James Clerk Maxwell, ses équations prédisaient l'existence d'ondes électromagnétiques, et leur vitesse, permettant l'hypothèse que la lumière soit une onde électromagnétique.
Documents de cours - Équations locales de
l"électromagnétismeIntroductionNous avons sommes pour l"instant limités à l"électrostatiqueet à lamagnétostatique, pour lesquels les
champs électrique-→Eet magnétique-→Bétaient découplés. Nous allons ici aborder l"électromagnétisme dans
un domaine plus large, comprenant les régimes variables, pour lesquels champs électrique et magnétique sont
indissociables et forment lechamp électromagnétique. Nous introduirons notamment leséquations de
Maxwellrégissant le couplage entre ce champ et les sources (charges et courants).MP2- Année 2021/2022 1 Lycée Janson de Sailly
Physique Documents de cours - Équations locales de l"électromagnétismeI Un peu d"analyse vectorielle...
Nous aurons besoin de nouveaux opérateurs mathématiques afin de formaliser de façon compacte les notions
d"électromagnétisme. Nous les introduisons ici de façon non exhaustive1, et nous verrons leur signification
physique par la suite.I.1 Opérateurs scalaires et vectoriels
On notera que tous les opérateurs présentés ensuite sont linéaires. a) Opérateur gradientLegradientqui est un opérateurvectorielagissant sur unscalaire.Par exemple, en coordonnées cartésiennes
2, pour une fonctionfscalaire:
grad f=∂f∂x -→ux+∂f∂y -→uy+∂f∂z -→uz=( (((((((∂f∂x ∂f∂y ∂f∂z )))))))En coordonnées cylindriques : --→grad f=∂f∂r -→ur+1r ∂f∂θ -→uθ+∂f∂z -→uzEn coordonnées sphériques : --→grad f=∂f∂r -→ur+1r ∂f∂θ -→uθ+1rsinθ ∂f∂? -→u?b) Opérateur divergence Ladivergenceest un opérateurscalaireagissant sur une grandeurvectorielle.Par exemple, en coordonnées cartésiennes
3: Div -→a=∂ax∂x +∂ay∂y +∂az∂zAfin de retenir cette expressionen coordonnées cartésiennes uniquement, on peut l"écrire sous la forme
d"un produit scalaire : Div -→a=( (((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z (a x a y a z) )1. On se reportera au formulaire d"analyse vectorielle pour davantage de détails.2. Les expressions en coordonnées cylindriques et sphériques seront systématiquement données dans les énoncés des problèmes.
3. Les expressions en coordonnées cylindriques et sphériques seront systématiquement données dans les énoncés des problèmes.MP
2- Année 2021/2022 2 Lycée Janson de Sailly
Physique Documents de cours - Équations locales de l"électromagnétisme c) Opérateur rotationnel Larotationnelest un opérateurvectorielagissant sur une grandeurvectorielle.En coordonnées cartésiennes
4:Rot-→a=?∂az∂y
-∂ay∂z -→ux+?∂ax∂z -∂az∂x -→uy+?∂ay∂x -∂ax∂y -→uz=( (((((((∂a z∂y -∂ay∂z ∂a x∂z -∂az∂x ∂ay∂x -∂ax∂y)))))))Afin de retenir cette expressionen coordonnées cartésiennes uniquement, on peut l"écrire sous la forme
d"un produit vectoriel :Rot-→a=(
(((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z (a x a y a z) )d) Opérateurs Laplacien scalaire et Laplacien vectorielLeLaplacienest :
soit un op érateurscalaireagissant sur une grandeurscalaire, et on le noteΔ. Pour une fonctionf
scalaire, en coordonnées cartésiennes5:Δf=∂2f∂x
2+∂2f∂y
2+∂2f∂z
2Afin de retenir cette expressionen coordonnées cartésiennes uniquement, on peut l"écrire sous la forme
d"un produit scalaire :Δf=(
(((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z (((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z)))))))f-soit un op érateurvectorielagissant sur une grandeurvectorielle, et on le note-→Δ. Pour une grandeur-→avectorielle, en coordonnées cartésiennes6:
Δ-→a=?∂2ax∂x
2+∂2ax∂y
2+∂2ax∂z
2? -→ux+?∂2ay∂x2+∂2ay∂y
2+∂2ay∂z
2? -→uy+?∂2az∂x2+∂2az∂y
2+∂2az∂z
2?-→uzAfin de retenir cette expressionen coordonnées cartésiennes uniquement, on peut l"écrire sous la forme
d"un produit scalaire :Δ-→a=(
(((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z (((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z (a x a y a z))4. Les expressions en coordonnées cylindriques et sphériques seront systématiquement données dans les énoncés des problèmes.
5. Les expressions en coordonnées cylindriques et sphériques seront systématiquement données dans les énoncés des problèmes.
6. Les expressions en coordonnées cylindriques et sphériques seront systématiquement données dans les énoncés des problèmes.MP
2- Année 2021/2022 3 Lycée Janson de Sailly
Physique Documents de cours - Équations locales de l"électromagnétisme d) Opérateur NablaUn moyen mnémotechnique pour retenir les expressions des trois opérateurs précédentsen coordonnées
cartésiennes uniquement, est de les exprimer à l"aide de l"opérateurvectorielNabla, noté-→?et défini par :
(((((((∂∂x ∂∂y ∂∂z )))))))On peut ainsi écrire : --→grad f=-→?fDiv -→a=-→? ·-→a--→ Rot-→a=-→? ?-→aΔf=-→? ·-→?f=-→?2fet-→Δ-→a=-→? ·-→?-→a=-→?2-→aOn veillera cependant bien à ne pas utiliser cette notation dans les devoirs.
•-→A2=K[x-→ux-y-→uy] 1.Calculer les op érateursdiver gence,r otationnelet L aplacienve ctorielasso ciésà chaque champ
de vecteurs. 2. Déterminer l"al luredes lignes de champ. Exemple MP2- Année 2021/2022 4 Lycée Janson de Sailly
Physique Documents de cours - Équations locales de l"électromagnétismeI.2 Théorèmes d"analyse vectorielle
Introduisons maintenant deux théorèmes d"analyse vectorielle qui nous seront utiles dans tout le cours
d"électromagnétisme. a) Théorème d"OstrogradskyThéorème d"Ostrogradsky : -→a ,?(Σ)fermée,? (Σ)dΦ???? -→a·-→dSext flux de-→a= (V)Div-→a dτ où (Σ) est une surfaceferméede volume intérieur (V), orientée vers l"extérieurpar convention.dS(V) (S)ext????????Ce théorème permet de comprendre l"origine du terme de "divergence" : localement,dΦ =Div-→adτ,
et donc : •siDiv-→a >0,dΦ>0donc-→adiverge; •siDiv-→a <0,dΦ<0donc-→aconverge.Remarque MP2- Année 2021/2022 5 Lycée Janson de Sailly
Physique Documents de cours - Équations locales de l"électromagnétisme b) Théorème de Stokes Théorème de Stokes :?-→a ,?(C)fermé,? (C)dC???? -→a·-→d?orienté circulation de-→a=(S)--→Rot-→a·-→dSorientéeoù (C) est un contourferméetorienté, et (S) une surface quelconque s"appuyant sur (C), etorientée avec la
règle du tire-bouchon de Maxwell ou la règle de la main droite.dS(V) (S)ext a) b) (C)dS (S) (C)dS (S) orientéeorientéeFigure1 -a) Par convention, pour une surface fermée, on oriente toujours le vecteur surface élémentaire?dS
vers l"extérieur de celle-ci. b) En revanche, lorsque la surface considérée est ouverte, le sens de?dSdépend de
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