Remédiation sur les mouvements
Mouvement droites identiques et superposables translation rectiligne cercles translation curviligne concentriques en O et non superposables.
Physique: Cinématique du point matériel
Terre dans son mouvement de rotation autour des pôles et ce référentiel son abscisse curviligne il est nécessaire au ... Translation curviligne:.
I. Description dun mouvement
B est-il en mouvement par rapport à la gare ? Distinguer les deux types de mouvements (Translation et rotation); ... Ce mouvement curviligne ?????.
Mouvement de rotation dun solide indéformable autour dun axe fixe
Les nacelles dans les figures 1 et 4 ayant des mouvements de translation circulaire et la nacelle dans la figure 2 à un mouvement de translation curviligne . b-
4 Différents types de mouvements
Mouvement de translation Un solide est en mouve- cercles la translation est circulaire. ... Mouvement curviligne Sur la figure 5 est représenté.
PHY-144 : Introduction à la physique du génie Chapitre 5
Chapitre 5 : Cinématique de translation : mouvement curviligne. 5.1 Introduction d'un mouvement curviligne un tel vecteur ne serait pas suffisant.
Différents types de mouvements
8 ?.?. 2552 Téléphérique Mouvement de translation curviligne d'une cabine de téléphérique. Le segment [AB] reste parallèle à lui-même mais les points A ...
Déterminer le caractère galiléen dun référentiel - %©UFSNJOFS
translation rectiligne uniforme dans ce référentiel. exemple une pédale de vélo a un mouvement de translation ... Y est circulaire ou curviligne.
MOUVEMENTS DE TRANSLATION ET MOUVEMENTS DE
Un solide est en translation curviligne si chaque point du solide décrit une courbe au cours du mouvement. sciences physiques et chimiques – Première STI2D http
Cinématique et dynamique du point matériel (Cours et exercices
Cas d'un repère en mouvement de rotation sans translation . Le mouvement curviligne est caractérisé par une trajectoire curviligne qui nécessite la.
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Dans les mouvements de translations curvilignes si l'orientation de chaque ligne du solide est encore fixe (pas de rotation) les trajectoires des points
[PDF] Cinématique de translation : mouvement curviligne 51 Introduction
Tous les mouvements curvilignes de ce chapitre seront des mouvements dans un plan c'est-à-dire qu'il ne sera pas nécessaire d'utiliser trois dimensions (x y
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Mouvements de translation et de rotation Thème du programme : Transport Sous-thème : Mise en mouvement Type d'activités : Point cours
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MOUVEMENT DE TRANSLATION D'UN SOLIDE Au cours d'un mouvement de translation quelconque d'un solide tout segment du solide reste parallèle à lui-même
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Définition Un mouvement de translation rectiligne uniforme se réalise sans accélération (0 m/s2) et avec une vitesse constante au cours du temps Il est
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Mouvement droites identiques et superposables translation rectiligne cercles translation curviligne concentriques en O et non superposables
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La cinématique est l'étude du mouvement des solides (translation et/ou rotation) entre ces deux repères Mouvement de Translation Circulaire :
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En se basant sur le mouvement circulaire uniforme (M C U ) Newton s'aperçoit de l'existence d'une force dirigée vers le centre de la trajectoire des corps (ex
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Mouvement de translation Un solide est en mouve- cercles la translation est circulaire Mouvement curviligne Sur la figure 5 est représenté
[DOC] Chapitre 10- Mouvements de translation et rotation
Vitesse angulaire : La trajectoire du point M est un arc de cercle de rayon R Le mouvement du point M est circulaire Entre deux instants
5.1 Introduction
Dans ce chapitre, nous continuons notre étude des corps en mouvement. Au chapitre 4, nous avons commencé cette étude avec le mouvement rectiligne. Mais, très souvent, le mouvement d'un objet n'est PAS rectiligne. Le mouvement est alors " curviligne ». Nous étudierons plus particulièrement deux types de mouvement curviligne. Tout d'abord, nous nous intéresserons au mouvement d'un projectile. Par la suite (au chapitre6), nous caractériserons le mouvement d'un objet ou d'un point se déplaçant sur une
trajectoire circulaire. Tous les mouvements curvilignes de ce chapitre seront des mouvements dans un plan, c'est-à-dire qu'il ne sera pas nécessaire d'utiliser trois dimensions (x, y, z) pour les analyser.5.2 Mouvement curviligne - généralités
Comme on l'a vu au chapitre 4, même si le mouvement d'un objet est parfois complexe, le mouvement de son centre de masse est souvent assez simple. La trajectoiredu centre de masse d'un boulet de canon lancé à partir d'une colline pourrait, par
exemple, ressembler à celle qu'on peut voir à la figure 5.1. y x Orx y trajectoire du boulet de canon vecteur position boulet de canonFigure 5.1 : Mouvement curviligne.
5-25.2.1 La position
On a vu au dernier chapitre que la position d'un objet est définie par rapport à une référence. Par exemple, dans la figure 5.1, cette référence est le point O. Pour décrire la position d'un objet en mouvement rectiligne (chapitre 4), on utilisait un vecteur x?, qui était dirigé vers les x+ ou vers les x-. On voit que dans le cas d'un mouvement curviligne, un tel vecteur ne serait pas suffisant. Pour décrire la position d'un objet lors d'un mouvement curviligne dans le plan, on doit utiliser un vecteur à 2 dimensions, qu'on peut appeler r?. Si on utilise des coordonnées cartésiennes ( x, y) pour le représenter alors : vecteur position : r i jx y= +? ?? On peut aussi, si on le désire, utiliser simplement les coordonnées x et y pour décrire la position d'un objet (voir exemple 5.1). Exemple 5.1 : Quelle est la position du boulet de canon, à la figure ci-dessous? y xOr20 m
trajectoire du boulet de canon vecteur position boulet de canon 100 mLa position du boulet à cet instant est :
r 20 m i 100 m j= +? ?? ou encore : x = +20 m, y = +100 m.5.2.2 La vitesse
Rappelons la définition de la vitesse vue au chapitre 4. La vitesse est le taux de variation de la position par rapport au temps.5-3 Comme au chapitre 4, " vitesse » et " vitesse instantanée » sont des synonymes.
Pour se représenter la vitesse, il faut comparer la position r? de l'objet à un instant " t » et sa position r? tout juste après (au temps " t + Δt »). Entre ces 2 positions, il y a eu un déplacement rΔ?. L'objet est à la position A au temps " t » et à la position B au temps " t +Δt ». Si
le Δt est grand, on peut voir ce que serait le déplacement rΔ? entre la position A et la position B (voir figure 5.2). xOr(t) A r(t+Δt)BΔr
ySi on diminue l'intervalle de temps Δt :
xOr(t) A r(t+Δt) B Δr y Figure 5.2 : Le déplacement rΔΔΔΔ????devient tangent à la trajectoire lorsque ΔΔΔΔ t tend vers 0.5-4 La vitesse est définie de la même façon qu'au chapitre 4, sauf qu'on utilise
rΔ? (déplacement en 2D) plutôt queȘx? (déplacement rectiligne) .
0Șrv = limttΔ →Δ →Δ →Δ →ΔΔΔΔ
La vitesse est une division de rΔ? par un scalaire (Δt)... et on sait que l'action de diviser un vecteur par un scalaire ne change pas la direction du vecteur. Il faut donc conclure que la vitesse est dans la même direction que rΔ?, et on voit que rΔ?est tangent à la trajectoire lorsqueΔt tend vers 0. Bref,
La vitesse est un vecteur, toujours tangent à la trajectoire, dans le sens du mouvement. y xO v Figure 5.3 : La vitesse est tangente à la trajectoire.5.2.3 L'accélération
Rappelons la définition de l'accélération vue au chapitre 4. L'accélération est le taux de variation de la vitesse par rapport au temps. Șt 0Șva = limt→→→→ΔΔΔΔ 5-5 y xO v v(t+Δt) v(t)Δv Figure 5.4 : Le vecteur Șv???? n'est pas dans le sens du mouvement.Comme on le voit à la figure 5.4,
Șv? (la variation du vecteur vitesse) n'est pas du tout dans la direction du mouvement, même lorsqueΔt tend vers 0. Le vecteur a? est dans
la même direction que le vecteurȘv?.
L'accélération est un vecteur qui n'est pas nécessairement dans le sens du mouvement. Par exemple, si, pour notre boulet de canon, la résistance de l'air est négligeable, son accélération est montrée à la figure 5.5. y xO a a aa a Figure 5.5 : L'accélération du boulet de canon n'est pas dans le sens du mouvement. 5-65.2.4 Position, vitesse et accélération en coordonnées cartésiennes
Le déplacement
rΔ? peut se décomposer en composantes " x » et " y » (figure 5.6).Șr i jx y= Δ +Δ? ??
xOr(t) A r(t+Δt) B Δr yZOOMΔrB A Δy ΔxFigure 5.6 : VecteurrΔΔΔΔ????.
Alors0Șt 0Șr i jv = lim = lim ( + )tx y
t t tΔ → →Δ ΔEt comme la vitesse
v ?est un vecteur, on peut aussi l'écrire : v = i + jx yv v? ??.On voit alors que :
0 0 lim et limx t y tx yv vt tΔ → Δ →Δ Δ= =Δ Δ.
y xO v vxv yFigure 5.7 : Composantes de la vitesse.
5-7Et on peut ajouter que l'accélération est :
0 0 j iȘva = lim =lim ( + )yx t tvv t t tΔ → Δ →Et comme l'accélération
a ?est un vecteur, on peut l'écrire : a = i jx ya a+? ??.On voit que
00 lim et limyx x t y tvva a t tΔ →Δ → Comparons maintenant le mouvement rectiligne et le mouvement curviligne :Mouvement rectiligne :
0v = limtx
tΔ →Δ0a = limtv
tΔ →ΔMouvement curviligne :
x 0 y 0 v = lim v = limt tx y t tΔ → Δ →Δ Δ x 0 y 0 a = lim a = limyx ttvv t tΔ → Δ → Dans le cas du mouvement curviligne, les relations entre x, v x et ax (ou entre y, vy et a y) sont exactement les mêmes que celles qui existent entre x, v et a pour le mouvement rectiligne. Tout se passe comme si le mouvement curviligne était une combinaison d'un mouvement rectiligne en " x » et d'un mouvement rectiligne en " y » ! Au chapitre 4, nous avions déduit 3 équations simples à partir de ces relations, dans le cas où l'accélération était une constante (MRUA). Si ax et ay sont des constantes, nous devrions déduire des équations tout à fait semblables soit :Résumé : Mouvement curviligne,
ax et ay constantes. Si a x est constante : ( )fx ix x f iv v a t t= + -= + -= + -= + - 212( ) ( )f i ix f i x f ix x v t t a t t= + - + -= + - + -= + - + -= + - + -
2 22 ( )fx ix x f iv v a x x= + -= + -= + -= + -
Si a y est constante : ( )fy iy y f iv v a t t= + -= + -= + -= + - 212( ) ( )f i iy f i y f iy y v t t a t t= + - + -= + - + -= + - + -= + - + -
2 22 ( )fy iy y f iv v a y y= + -= + -= + -= + -
5-85.3 Mouvement curviligne - le projectile
Voyons maintenant un mouvement curviligne classique : celui d'un projectile. Un projectile est un objet subissant uniquement la force gravitationnelle (si l'air agit de façon non négligeable sur l'objet, on dit que son mouvement est celui d'un " projectile avec résistance de l'air »). y xO Figure 5.8 : Un boulet de canon en vol est un projectile. Si on fait le diagramme de forces du boulet de canon (la résistance l'air est considérée négligeable) : mg Si on applique la 2ème loi de Newton au boulet :
2F = a
- j = a donc a = - j = -9,81 m/s j m mg m g∑ Alors ay = -9,81 m/s2 et c'est une constante. Si tout ça semble familier, c'est que nous avons vu ces mêmes relations lorsque nous avons traité de la chute libre!Donc le
mouvement en " y » d'un projectile est, comme la chute libre, unMRUA avec a
y = - 9,81 m/s2.5-9 Aussi, comme
2 a = -9,81 m/s j??, alors ax = 0.
Donc : le
mouvement en " x » d'un projectile est un mouvement rectiligne uniforme (vitesse en " x » = constante). Les équations du mouvement pour un projectile sont alors: Résumé : Équations du mouvement pour un projectile. a x = 0 fx ixv v==== ( )f i ix f ix x v t t= + -= + -= + -= + - aquotesdbs_dbs41.pdfusesText_41[PDF] les différents métiers de laéroport
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