Gfkgjogùfjopùjophblkgmù jkhgùf johpù jop
14 juin 2013 Étudier les mouvements d'un pendule simple en considérant l'angle initial et les frottements
Pendule simple amorti
Avec cette hypothèse l'équation du mouvement devient : Si l'on considère que le pendule est également soumis à un frottement visqueux de.
Oscillateur-Pendule
15 juin 2015 d'un pendule simple sans frottements au travers du calcul exacte de la ... de manière à intégrer l'équation différentielle du pendule simple ...
Cours de mécanique - M13-Oscillateurs
retrouver l'équation différentielle de l'oscillateur harmonique à deux dimensions
TP n°1 : Introduction au Systèmes Non linéaires « Pendule simple
Le pendule simple est l'exemple typique pour ce sujet. et avec K=0 on aura: ... enseigne plutôt l'équation différentielle linéaire ".
TP no 4 – Introduction à la résolution approchée dEDOs 1
On s'intéresse dans ce texte au mouvement d'un pendule simple. Montrer que l'équation différentielle ordinaire du second ordre (2) peut être mise.
Exp09 - Pendules mecaniques.pdf
Les équations du mouvement du pendule simple et du pendule physique ont lâche le pendule sans vitesse initiale avec un angle de départ ?0 on obtient:.
Le pendule pesant
mg Poids du pendule. R Réaction de l'axe f. Force de frottement fluide sur le pendule. 2. Etude du mouvement du pendule pesant. 2.1 Équation différentielle
PHQ114: Mecanique I
30 mai 2018 Il s'agit donc d'un système de trois équations différentielles couplées ... Considérons un pendule simple tel qu'illustré à la figure 4.2.
Chapitre 3 :Aspect énergétique de la mécanique du point
3) Force de frottement fluide proportionnelle à ?. L'intégrale première du mouvement c'est l'équation différentielle du premier ... 2) Pendule simple.
[PDF] Etude du pendule simple
La résolution de l'équation différentielle du mouvement du pendule simple n'est étudiée ordinairement que dans le cas de petites oscillations car la résolu-
[PDF] le pendule simple
Dans un premier temps on néglige les forces de frottements subies par la masse au cours de son déplacement On note ? l'angle entre la verticale et la bille et
[PDF] etude dun oscillateur – le pendule - Moodle INSA Rouen
14 jui 2013 · Nous avons adapté le code Pascal de manière à intégrer l'équation différentielle du pendule simple avec des frottements quadratiques selon la
[PDF] Pendules mecaniquespdf - UniNE
Nous présentons dans cette annexe le calcul des équations du mouvement pour le cas du pendule simple (§4 1) et du pendule physique (§4 2) 4 1) Le pendule
[PDF] Oscillateurs Mécaniques :Pendule ppPesant - Chimie Physique
La solution de cette équation différentielle est de la forme : ?(t) = ?mcos( 2? T0 t+?0) ?m est l'amplitude des oscillations (rad) ?0 est la phase à l'
TP pendules - La physique à lENSCR
Ce TP aborde l'étude de deux oscillateurs mécaniques : le pendule élastique et le pendule simple Vous ferez l'acquisition des oscillations d'un pendule
[PDF] pendule-simplepdf - WordPresscom
L'équation nous permet d'obtenir la tension du fil tandis que l'équation nous donne l'équation différentielle du mouvement Trouver cette équation différentielle
Le pendule simple [Équations différentielles du 2ème ordre]
Un pendule simple est constitué d'un objet ponctuel M de masse m suspendu à un fil inextensible de longueur l On le lâche sans vitesse initiale de la
[PDF] Le pendule pesant
Pour un pendule simple J = mL Force de frottement fluide sur le pendule Remarque : En dérivant on retrouve l'équation différentielle du mouvement
[PDF] Pendule simple amorti
Avec cette hypothèse l'équation du mouvement devient : Si l'on considère que le pendule est également soumis à un frottement visqueux de
L'idée de ce TP est d'apprendre la notion de systèmes non linéaires. Le pendule simple est l'exemple typique
pour ce sujet. Le but est d'étudier l'influence de l'approximation sin θ ≈ θ (dite approximation aux petits angles) faite classiquement dans l'étude du pendule simple soumis à une force de frottement (de friction).Principe
Rappelons que l'angle θ( t) que fait un pendule avec la verticale vérifie l'équation différentielle non linéaire :
()2 ". . .sin . ' 0ml mgl Kθ θ θ+ + = tel que : m : masse de la tige ; l : sa longueur ; K : coefficient de frottement et avec K=0, on aura: "sin 0g lθ θ+ =" Les oscillations sont libres s'il n'y aucune intervention extérieure. Elles sont non amorties si les frottements peuvent être négligés »
Les solutions de cette équation ne peuvent pas s'écrire avec les fonctions usuelles. Dans les études passées, on
enseigne plutôt l'équation différentielle linéaire "0g lθ θ+ = en supposant que le déplacement angulaire est petit. On retrouve alors une équation différentielle homogène du 2 nd ordre ; les solutions en sont des fonctions sinusoïdales dont la période propre0T apparaît dans l'équation sous la forme 02 .lTgπ= , tel que 2g
lω=.Cependant, il existe des méthodes permettant de résoudre l'équation différentielle non linéaire
"sin 0glθ θ+ = de manière approchée, MATLAB fournit de telles méthodes. L'usage de ces méthodes approchées
va nous permettre de voir dans quelle mesure l'approximation sin θ ≈ θ impacte les solutions quand θ n'est pas nécessairement petit. Pour ce pendule, on supposera dans la suite que m=0.1kg ; g=10m/s2,l = 0,23m.
Etude du système par Matlab
1/ Cas linéaire :
1.a/ Pour ()00θ θ= et ()'0 0θ= et faibles θ, trouver l'expression "0g
lθ θ+ = ?1.b/ Déduire la solution de cette équation différentielle ainsi que la période T0 ?
La forme de la solution est ()()sint A tθ ω ϕ= + sa dérivée est ()()' cost A tθ ω ω ϕ= +
Pour ()()' 0 cos 0Aθ ω ϕ= = alors 2
implique : ()()0cost tθ θ ω=1.c/ Mettre l'équation différentielle sous la forme d'équations d'état ()',x f t x= ? Dans notre cas, cela nécessite de
mettre l'équation du second ordre sous la forme d'un système d'équations de premier ordre. 2NB. Choisir la variable d'état x
1 qui représente la position angulaire 1xθ= et x2 et celle de la vitesse angulaire
2'xθ=
Alors le système d'équations d'état sera : 1 2 2 1 x x gx xl NB : Le déplacement angulaire θ est 1x modulo 2π2/ Cas non linéaire :
Refaire la question (1.c) pour le système ( )
"sin 0g lθ θ+ =?Choisir la variable d'état x1 égale à la position angulaire 1xθ= et x2 égale à la vitesse angulaire 2'xθ=
Alors le système d'équations d'état sera : 1 22 1sin
x x g x xl3/ Simulation par Matlab des deux cas
3.1/ Tracer l'allure de x1 sur la même figure des deux cas (linéaire et non linéaire) ainsi que x2 en utilisant l'outil
Matlab pour les différentes valeurs initiales: ()()()()()()()0 0, 0.5,0 ; 1,0 ; 2,0 ; 3,0 ; 4,0 ; 2,8θ θ=ɺ. Quels sont vos
commentaires ?3.2/ Tracer l'évolution dans l'espace de phase (),θ θɺdes deux systèmes (système linéarisé et non linéaire) dans la
même figure pour les différentes valeurs initiales: ()()()()()()()0 0, 0.5,0 ; 1,0 ; 2,0 ; 3,0 ; 4,0 ; 2,8θ θ=ɺ. Conclure ?
Position
d'équilibre stablePosition
d'équilibre stablePosition d'équilibre stable
Position d'équilibre instable
3Programme
% Système non linéaire "Pendule simple" % % dx1_L/dt=x2_L ;dx2_L/dt=(-g/l).x1_L-(K/m).x2_L cas linéaire % % dx1_NL/dt=x2_NL ; dx2_NL/dt=(-g/l).sinx1_NL-(K/m).x2_NL cas non linéaire % clear all clc %Intervalle temps=3;%0.1; %0.1 pour le cas K=-1 %état initial %valeurs des paramètres g=10; l=0.23; %longueur du pendule m=0.1; %masse du pendule K=0; %coefficient de friction nul %K=1; %coefficient de friction positif %K=-0.1;%-0.01 %coefficient de friction négatifT=0.0005;
k=temps/T; %MODELE DU SYSTEME for t=1:k; x1_L(1,t+1)=T*x2_L(1,t)+x1_L(1,t); x1_NL(1,t+1)=T*x2_NL(1,t)+x1_NL(1,t); end b=0:k-1; t=1:k; ylabel('x1lin rouge et\ x1_nl bleu'); xlabel('Temps(seconde)'); %AXIS([0 temps -4 4]) ylabel('x2lin rouge et\ x2_nl bleu'); xlabel('Temps(seconde)'); pause figure, plot(x1_L(1,t),x2_L(1,t),'r',x1_NL(1,t),x2_NL(1,t),'b'); % Représentation dans le plan de phase linéaire et non linéaire ylabel('x2lin rouge et\ x2_nl bleu'); xlabel('x1lin rouge et\ x1_nl bleu'); %pause %figure, %plot(x1_L(1,t),x2_L(1,t),'r'); % Représentation dans le plan de phase cas linéaire %ylabel('x2lin'); xlabel('x1lin'); %pause %figure, %plot(x1_NL(1,t),x2_NL(1,t),'b'); % Représentation dans le plan de phase cas non linéaire %ylabel('\x2_nl');xlabel('\x1_nl'); 4 ()()0 0, 0.5,0θ θ=ɺ et K=000.511.522.53-1
-0.5 0 0.5 1 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-4
-2 0 2 4 x2lin rouge et\ x2_nl bleuTemps(seconde)
-0.8-0.6-0.4-0.200.20.40.6-4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4 x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu ()()0 0, 1,0θ θ=ɺ et K=000.511.522.53-2
-1 0 1 2 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-10
-5 0 5 10 x2lin rouge et\ x2_nl bleuTemps(seconde)
-1.5-1-0.500.511.5-8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu ()()0 0, 2,0θ θ=ɺ et K=0 500.511.522.53-4
-2 0 2 4 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-20
-10 0 10 20 x2lin rouge et\ x2_nl bleuTemps(seconde)
-2.5-2-1.5-1-0.500.511.522.5-15 -10 -5 0 5 10 15 x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu ()()0 0, 3,0θ θ=ɺ et K=000.511.522.53-4
-2 0 2 4 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-40
-20 0 20 40x2lin rouge et\ x2_nl bleu
Temps(seconde)
-4-3-2-101234-25 -20 -15 -10 -5 0 5 10 15 20 25x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu ()()0 0, 4,0θ θ=ɺ et K=0
00.511.522.53-5
0 5 10 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-40
-20 0 20 40x2lin rouge et\ x2_nl bleu
Temps(seconde)
-50510-30 -20 -10 0 10 20 30x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu 6 ()()0 0, 2,8θ θ=ɺ et K=0
00.511.522.53-10
0 10 20 30x1lin rouge et\ x1_nl bleu
Temps(seconde)
00.511.522.53-20
-10 0 10 20 x2lin rouge et\ x2_nl bleuTemps(seconde)
-5051015202530-20 -15 -10 -5 0 5 10 15 20 x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleuConclusions :
- On a un phénomène physique oscillatoire en l'absence d'amortissement pour le système linéarisé
- On a une divergence de la réponse du système non linéaire une fois on a dépassé une certaine limite de la
condition initiale (écartement de la plage linéaire pour un comportement non linéaire du système) ce qui exige
une commande externe. - Le plan de phase pour()()0 0, 0.5,0θ θ=ɺ et K=0 montre que les deux modèles sont stables autour de la
position d'équilibre0eqradθ≈ mais le cas où ()()0 0, 4,0θ θ=ɺ et K=0 montre que le système non linéaire est
stable autour de la position d'équilibre6 (2 )eqradθ π≈
4/ Influence de K
4.1/ Trouver le nouveau système d'équations d'état pour un coefficient K non nul ?
Avec ()2 ". . .sin . ' 0ml mgl Kθ θ θ+ + = Le système d'équations d'état s'écrit : 1 22 1 22sin.
x x g K x x xlml4.2/ Pour des valeurs positives ou négatives (exemple : K=0,1 ; K=-0,01 ; -0,03) et ()()0 0, 2,0θ θ=ɺ, tracer l'allure de
x1 et de x2 ?. Quels sont vos commentaires ?4.3/ Tracer l'évolution dans l'espace de phase (),θ θɺdes deux systèmes ?. Déduire.
7 ()()0 00,1; , 2,0Kθ θ= =ɺ00.511.522.530
0.5 1 1.5 2 x1lin rouge et\ x1_nl bleuTemps(seconde)
00.511.522.53-4
-3 -2 -1 0 x2lin rouge et\ x2_nl bleuTemps(seconde)
00.20.40.60.811.21.41.61.82-4
-3.5 -3 -2.5 -2 -1.5 -1 -0.5 0 x2lin rouge et\ x2_nl bleux1lin rouge et\ x1_nl bleu Le retour à l'équilibre du système se fait là encore sans osciller car l'amortissement est devenu trop
important. Il s'agit du cas où le retour à l'équilibre est le plus rapide. ()()0 00,01; , 2,0Kθ θ= - =ɺ00.511.522.53-1000
-500 0 500x1lin rouge et\ x1_nl bleu
Temps(seconde)
00.511.522.53-2000
-1000 0 1000x2lin rouge et\ x2_nl bleu
Temps(seconde)
-1000-800-600-400-2000200-1800 -1600 -1400 -1200 -1000 -800 -600 -400 -200 0 200x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu ()()0 00,003; , 2,0Kθ θ= - =ɺ
00.511.522.53-10
0 10 20 30x1lin rouge et\ x1_nl bleu
Temps(seconde)
00.511.522.53-40
-20 0 20 40x2lin rouge et\ x2_nl bleu
Temps(seconde)
-5051015202530-30 -20 -10 0 10 20 30x2lin rouge et\ x2_nl bleu x1lin rouge et\ x1_nl bleu 8
Etude du système par Simulink
a/ Pour le système 1 22 1 22sin.
x x g K x x xlml ɺ , construire par Simulink la représentation d'état ?Condition initiale de l'intégrateur 0,1
Gain3=K/m.l
2Gain5=g/l
b/ Visualiser la sortie x1 pour (K=0 ; 0.1 ) ?K=0 K=0,1
quotesdbs_dbs42.pdfusesText_42[PDF] problème périmètre cm1
[PDF] formule du périmetre d'un cercle
[PDF] exercices périmètre cercle cycle 3
[PDF] activité découverte du périmètre d un cercle
[PDF] dessiner un pavé droit en perspective cavalière un aquarium
[PDF] exercice corrigé fonction d onde
[PDF] mecanique quantique 2 exercices corrigés pdf
[PDF] exercices corrigés de diagraphie pdf
[PDF] algorithme exercice corrigé 1ere année
[PDF] phalène du bouleau svt 3eme
[PDF] exercice svt la phalène du bouleau
[PDF] exercice sélection naturelle 3ème
[PDF] tentoxine
[PDF] exercice php en ligne