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Comme le courant grille est nul, le potentiel de grille est nul. Le courant drain produit dans la résistance de source une chute de tension égale à RS.ID . La tension grille-source vaut donc : VGS = VGM – VSM = – RS.ID .- Ils fonctionnent de la même manière que les transistors bipolaires : comme ces derniers, ils peuvent servir d'interrupteurs ou d'amplificateurs. Cependant, les transistors à effet de champ sont un petit peu différents du transistor bipolaire, ce qui fait qu'ils sont vus dans des chapitres à part.
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Les transistors à effet de champ
A - TRANSISTORS à JONCTION (JFET)
1 - Structure
Contrairement aux transistors bipolaires dont le fonctionnement repose sur deux types de porteurs les trous et les électrons, les transistors unipolaires fonctionnent avec un seul type de charges, les trous ou les électrons. Le transistor à effet de champ à jonction est un premier exemple de transistor unipolaire.Sur un
substrat (P ) très fortement dopé, on diffuse une zone dopée N : le canal. Au centre du dispositif, on diffuse une grille nommée aussi porte ou gate, dopée P+ reliée au substrat et de part et d'autre de cette grille, deux îlots très fortement dopées N : la source (zone d'entrée des électrons dans le dispositif) et le drain (zone de sortie des charges). Il existe aussi des JFET (acronyme pour Junction Field Effect Transistor) ayant un canal P qui sont complémentaires des transistors canal N. Pour ces transistors canal P, toutes les tensions et les courants sont à inverser. Le symbole utilisé pour les représenter est donné ci-dessous. Le trait qui correspond au canal est continu. La grille et le canal forment une jonction PN ; la flèche correspondante est orientée dans le sens passant de cette jonction. Sur les schémas, elle est parfois décalée du côté de la source.2 - Fonctionnement
2.1 - Etude expérimentale
On procède au relevé des caractéristiques en utilisant le montage ci-après. En fonctionnement normal la jonction grille-canal est polarisée en inverse : le courant d'entrée I G est très faible et les courants drain et source sont identiques. DD GG SSCanal N Canal P
Fig. 2P+
Canal N
Substrat P+Mur
d'isolementSourceDrainGrille
N+ N+ Fig 1 Dans le réseau des caractéristiques de sortie I D = f(V DS ), on observe quatre zones différentes. Une zone linéaire dite résistive, un coude, une zone de saturation (I D ≈ constant) et une zone d'avalanche. mV V GS VVRésis Coude Saturation Avalanche
Ugs = 0
Ugs = -1,5
Ugs = -3
Ugs = -6
U GFig. 3
DS DS R G I D I DSS I D2.2 - Interprétation du fonctionnement
" Zone résistive Dans une jonction polarisée en inverse existe une zone isolante (sans porteurs libres) dont l'épaisseur e est fonction de la tension inverse (e ≈ kV GS ). Cette zone isolante qui correspond aux jonctions grille-canal et substrat-canal diminue la largeur effective du canal. N+ NN+ P+P+ SGDSubstratN+
NN+ P+P+ SGDSubstrat
Fig. 4-bFig. 4-a
-3V-1VPour les tensions V
DS faibles, le canal se comporte comme une résistance ohmique dont la valeur est fonction de sa section et donc de la tension inverse entre la grille et la source. Le JFET est alors équivalent à une résistance commandée par une tension. Pour une valeur V P suffisamment négative de V GS , la conduction s'annule. On dit que le canal est " pincé » et que V P est la tension de pincement.Zone du coude
La largeur de la zone isolante est également influencée par la tension entre le drain et la source. Du côté de la source sa largeur est : e 1 = kV GSDu côté du drain, elle est : e
2 = kV GD . Quand V DS augmente, la valeur du courant drain résulte de deux phénomènes compétitifs : une croissance liée au caractère ohmique du canal et une diminution liée au pincement progressif de ce canal.Zone de saturation
Dans cette zone tout accroissement de V
DS qui augmenterait le courant I D augmente aussi le pincement. Quand le canal se pince, la densité du courant augmente jusqu'à ce que les porteursatteignent leur vitesse limite : le courant drain reste constant et le transistor est dit saturé. La
valeur maximum de I D pour V GS = 0, qui correspond au pincement du canal est notée I DSSZone d'avalanche
Elle résulte d'un claquage inverse de la jonction drain-grille. Ce claquage est destructeur du dispositif si rien ne limite le courant drain. N+ NN+ P+P+ S0 125GD
Substrat
Fig. 5
" Influence de la température La largeur de la zone de déplétion diminue avec la température ce qui induit une croissance du courant drain. Mais la mobilité des porteurs diminue avec la température. C'est le second effet qui est prépondérant pour les courants drain élevés et il n'y a pas de risque d'emballement thermique avec les transistors à effet de champ.3 - Réseaux de caractéristiques
3.1 - Réseau d'entrée
IgFig. 6
Les transistors JFET doivent uniquement être utilisés avec des tensions V GS négatives et inférieures à la tension de claquage inverse. La caractéristique d'entrée est celle d'une diode polarisée en inverse. On a donc toujours : 0I G3.2 - Réseau de sortie
IdIdss
UdsUgsUgs = 0
Ugs = -1,5
Ugs = -3
Ugs = -6
-6 UpFig. 7
C'est le réseau des courbes I
D = f(V DS ) avec V GS = Constante. Ce réseau est caractérisé par trois régions utiles : la région ohmique, la zone de coude, la zone de saturation. Dans cette zone, on note une légère croissance de I D avec V DS car la longueur effective du canal diminue.3.3- Réseau de transfert ou de transconductance
Ce réseau correspond aux courbes I
D = f(V GS ) pour V DS = Constante. Les caractéristiques sont des droites pour la partie ohmique. Dans la zone de saturation pour les valeurs supérieures de V DS , la caractéristique est parabolique et on peut écrire en première approximation que : 2 P GS DSSDVV1II))
Les JFET sont caractérisés par une grande dispersion des valeurs des paramètres. Pour un même type, le courant drain maximum I DSS et la tension V GS de pincement V P peuvent varier d'un facteur 4 à 5. Ainsi pour un 2N 5459, on note les valeurs suivantes :4 mA < I
DSS < 16 mA et - 2 V > V P > - 8 V.4 - Polarisation des transistors à effet de champ
A cause de cette dispersion des paramètres, il est impossible de régler le point de fonctionnement en imposant le potentiel de grille car I D peut varier de manière trop importante pour un V GS donné. EXERCICE : en utilisant l'expression de I
D en fonction des valeurs de I DSS et de V P montrer que pour un 2N 5459, on a : 1ma < I D < 12 mA si on choisit V GS = - 1 V.4.1- Polarisation automatique
R R RR D G S S V EFig. 8
IdIdss
UdsUgsUgs = 0
-1,5 -3Ugs = -6
-6 La grille est reliée à la masse par une résistance R G de forte valeur. Comme le courant grilleest nul, le potentiel de grille est nul. Le courant drain produit dans la résistance de source une
chute de tension égale à R S .I D . La tension grille-source vaut donc : V GS = V GM - V SM R S .I D . La grille est bien négative par rapport à la source.L'équation de la droite d'attaque est : V
GS = - R S .I D et celle de la droite de charge est : V DS = E - (R S + R D ).I DL'intersection de I
D = - V GS /R S avec la caractéristique de transfert définit la tension V GS et la valeur de I D . L'intersection de la droite de charge et de la caractéristique qui correspond à V GS donne la valeur de V DS Si le courant drain augmente, la chute de tension dans la résistance de source augmente ce qui diminue la conduction du canal et donc le courant drain. Il y a une contre-réaction qui stabilise le point de fonctionnement.4.2- Polarisation par pont diviseur
On utilise comme pour les transistors bipolaires une polarisation par pont de base et résistance de source. RV R 1 2D DD S RRFig. 9
Le potentiel appliqué à la grille est :
V GM = R 2 /(R 1 + R 2Le potentiel de la source est V
SM = R S .I D . Comme V SM = V GM V GS , la valeur du courant drain est donc : I D = (V GM - V GS )/R SSi l'on prend V
GM beaucoup plus grand que V GS , la stabilisation sera assurée. Si l'on souhaite une stabilisation parfaite, il est possible d'utiliser un transistor bipolaire monté en source de courant constant dont la charge sera constituée par le transistor à effet de champ.5 - Schéma équivalent en petits signaux
L'examen des caractéristiques d'un JFET polarisé dans la zone de saturation montre que les équations qui régissent le fonctionnement sont :En entrée : i
G = 0En sortie : i
D = s S .v GS + 1/ρ.v DSOn définit la pente ou transconductance par :
sI Vi v D GSD GSV Const
DS et la résistance interne par : ΔV Iv i DS DDS DV Const
GSEn utilisant la relation I
D = I DSS .(1 - V GS /V P )², on obtient l'expression suivante pour la valeur de la pente : SG D vvi R s.vGS DSD
D S GSquotesdbs_dbs33.pdfusesText_39[PDF] circulaire mission prof principal
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