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COURS DE TRANSFERTS THERMIQUES
Conduction et rayonnement
Philippe Marty
2012-2013
G´ENIE DES PROC´ED´ES
Licence L3
Universit´e Joseph Fourier, Grenoble
version 9 Juillet 2012Philippe.Marty@hmg.inpg.fr
Contents1 Introduction aux transferts thermiques3
1.1 Les diff´erents modes de transferts . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3
1.1.1 La conduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . 3
1.1.2 Le rayonnement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . 3
1.1.3 La convection . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . 3
1.2 Combinaison des diff´erents modes de transferts . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
2 La conduction de la chaleur5
2.1 La loi de Fourier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . 5
2.1.1 D´efinitions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . 5
2.1.2 Enonc´e de la loi de Fourier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . 7
2.1.3 Orthogonalit´e du gradient et de l"isotherme . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . 7
2.2 La conductivit´e thermique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.2.1 G´en´eralit´es . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . 9
2.2.2 Mat´eriaux anisotropes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.3 L"´equation de la chaleur en conduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.3.1 D´emonstration . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . 9
2.3.2 Conditions aux limites . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . 12
2.3.3 Conductivit´e et diffusivit´e thermique . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . 14
2.3.4 Equation de la chaleur en r´egime permanent . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . 16
2.4 Exemples de r´esolution de l"´equation de la chaleur en conduction. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
2.4.1 Cas d"un mur plan . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . 16
2.4.2 Association de murs en s´erie ou en parall`ele . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17
2.4.3 Mur avec sources internes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . 17
2.4.4 Mur avec conditions de convection aux parois . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . 18
2.4.5 Conduction dans une coque cylindrique . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . 20
2.4.6 Conduction dans une coque sph´erique . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . 20
2.4.7 Remarques finales sur la conduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . 21
3 Le rayonnement ´electromagn´etique23
3.1 G´en´eralit´es . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . 23
3.2 Le corps noir . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . 25
3.2.1 D´efinition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . 25
3.2.2 La loi de Stefan-Boltzmann . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . 26
3.2.3 La loi de Planck . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . 26
3.3 Loi de Wien . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . 26
3.3.1 Enonc´e . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . 26
3.3.2 Energie ´emise par le corps noir entre deux longueurs d"onde . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
3.4 Corps r´eels . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . 28
3.5 Loi de Kirchhoff : relation entre absorption et ´emission . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29
3.6 Flux radiatif ´echang´e entre deux surfaces noires . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29
4 Exercices34
1Notations Conduction
Ttemp´erature (K)
??densit´e de flux de chaleur (W.m-2)Φ Flux de chaleur (W)
λconductivit´e thermique (W.m-1.K-1)
Rr´esistance thermique (K.W-1)
ρmasse volumique (kg.m-3)
CChaleur massique (J.Kg-1.K-1)
2= Δ operateur laplacien
qsources de chaleur volumiques (W.m-3)Qchaleur, energie (J)
a=λρCdiffusivite thermique (m2.s-1)
Notations Rayonnement
λlonguer d"onde (m)
λdensit´e de flux monochromatique (W.m-1)
M0Emittance du corps noir (W.m-2)
M0λEmittance monochromatique du corps noir (W.m-3)
σConstante de Stefan-Boltzman (5.67 10-8W.m-2.K-4) ?Emissivit´e d"un corps r´eel aabsorptivit´e 2Chapter 1Introduction aux transferts thermiques1.1 Les diff´erents modes de transfertsLorsque deux syst`emes sont `a des temp´eratures diff´erentes, le syst`eme le plus chaud c`ede de la chaleur au plus froid. Il y a
´echange thermique ou encore transfert thermique entre ces deux syst`emes. Cette situation se rencontre dans de nombreuses
situations industrielles (moteurs thermiques ou mˆeme ´electriques, centrales ´electriques au fuel au gaz, etc..., ´electronique) ou
domestique (chauffage de l"habitat). Un transfert d"´energie donne lieu `a un flux de chaleur qui correspond `a un d´eplacement
de l"´energie du plus chaud vers le plus froid. Comme on le verra par la suite, le flux de chaleur dont la densit´e locale est
not´ee??est une grandeur vectorielle, ce qui signifie qu"un flux de chaleur est caract´eris´e non seulement par son intensit´e mais
aussi par sa direction. Il est d´efini en chaque point de l"espace eta l"unit´e d"une densit´e surfacique de puissance (W/m2). Il
existe trois modes essentiels de transferts de chaleur: la conduction, le rayonnement et la convection.
1.1.1 La conduction
On sait que la temp´erature est une fonction croissante de l"agitation mol´eculaire dans un corps, qu"il soit solide, liquide ou
gazeux. Consid´erons pour l"instant un corps solide au sein duquel latemp´erature varie. L"agitation mol´eculaire ´elev´ee de la
zone chaude communiquera de l"´energie cin´etique aux zones plus froides par un ph´enom`ene appel´e conduction
de la chaleur.La conduction est un ph´enom`ene de diffusion qui permet donc `a lachaleur de se propager `a l"int´erieur d"un corps solide.
Il en est de mˆeme pour un liquide ou un gaz mais on verra par la suite que pour eux, la convection est un autre mode de
transfert de chaleur possible. Notons enfin que la conduction de la chaleur n"est pas possible dans le vide puisqu"il n"y a pas
de support mol´eculaire pour cela.1.1.2 Le rayonnement
La chaleur du soleil frappe pourtant notre plan`ete alors qu"il n"y a aucun support solide, liquide ou gazeux au del`a de
l"atmosph`ere terrestre. Ceci signifie donc que l"´energie thermique peut tout de mˆeme traverser le vide. Ce mode de transfert
s"appelle le rayonnement. Il correspond `a un flux d"ondes ´electromagn´etiques ´emises par tout corps, quelle que soit sa
temp´erature. Comme on l"imagine, le rayonnement ´electromagn´etique est d"autant plus ´elev´e que sa temp´erature est grande.
Comme pour la conduction, ce sont les interactions entre atomes etmol´ecules qui sont `a l"origine de ce rayonnement. Elles
peuvent le g´en´erer , ce qui diminue leur ´energie, ou encore l"absorber, ce qui l"augmente. De par sa nature, le rayonnement
n"intervient que dans les milieux transparents (gaz, verre, vide) ousemi-opaque (gaz + fum´ees de CO2, gaz + vapeur d"eau).
1.1.3 La convection
Un d´ebit ou une circulation de liquide ou de gaz peut transporter avec lui une certaine quantit´e d"´energie thermique. Ce
transport de chaleur porte le nom de CONVECTION thermique. Ce transport de l"´energie par un ´ecoulement est analogue
au transport d"autres quantit´es scalaires (non vectorielles): transport d"une concentration de sel par de l"eau, transport de
l"humidit´e par l"air, ... On retiendra donc que dans la convection, la chaleur se sert du fluide comme v´ehicule
pour se d´eplacer. Sans entrer dans les d´etails, notons qu"il existe deux types de transferts convectifs:La convection forc´ee dans laquelle l"´ecoulement du fluide est forc´e par un dispositif m´ecanique quelconque (pompe ou
gravit´e pour un liquide, ventilateur pour de l"air).La convection naturelle: lorsqu"il existe une diff´erence de temp´erature entre deux points d"un fluide, le fluide chaud, qui
aura une masse volumique plus faible que le fluide froid aura tendance `a monter sous l"effet de la pouss´ee d"Archim`ede.
3Il y aura ainsi circulation naturelle du fluide sous l"effet de la chaleur qui, par ailleurs, sera transport´ee avec lui: on parle
de convection naturelle. Si l"on prend l"exemple d"un chauffage domestique, l"eau chaude qui arrive dans les radiateurs
circule par convection forc´ee, entretenue par le circulateur (petite pompe situ´ee dans la chaufferie) tandis que l"air des
pi`eces de la maison circule par convection naturelle depuis le radiateur autour duquel il s"´echauffe jusqu"au plafond vers
lequel il s"´el`eve avant de redescendre pour former un circuit ferm´e.En convection on caract´erise le flux de chaleur Φ qui est extrait par le fluide de temp´eratureT0d"une paroi de surfaceS
`a la temp´eratureTPpar :Φ =h S(TP-T0)
o`u Φ est enWatt,Senm2,TenKelvinet o`uhd´esigne le coefficient d"´echange entre la paroi et le fluide (enW.m-2.K-1).
1.2 Combinaison des diff´erents modes de transferts
Dans beaucoup de situations, il y a coexistence de 2 ou mˆeme 3 des modes de transferts thermiques d´ecrits pr´ec´edemment.
Fort heureusement, il est fr´equent qu"un mode soit pr´epond´erant et simplifie l"analyse. Avant de finir ce paragraphe, signalons
que certains ´echanges de chaleur s"accompagnent d"un changement d"´etat (vaporisation, condensation, fusion, cong´elation).
Ces ph´enom`enes se comportent alors comme une source (ex. dela condensation) ou un puits de chaleur (ex. de la vaporisa-
tion).Le dessin de la figure 1.1 qui repr´esente une fenˆetre `a double vitrage synth´etise l"ensemble des exemples cit´es.
Transferts par convection dû au gaz
situé dans le double vitrageTransferts par conduction
dans le verreÉchange par rayonnement avec l"extérieurÉchange par rayonnement avec l"intérieurIntérieur
(chaud)Extérieur (froid) Figure 1.1: Exemple illustrant les diff´erents types de transferts dechaleur.Ce cours constitue une introduction `a la conduction et au rayonnement. La convection n"y est pas abord´ee.
4Chapter 2La conduction de la chaleur2.1 La loi de FourierRappelons que la conduction est le seul mode de transfert de chaleur possible dans un solide (sauf pour quelques solides
transparents comme le verre qui laissent passer un rayonnement´electromagn´etique). C"est un mode de transfert sans transport
de mati`ere.2.1.1 D´efinitions
Temp´eratureT: elle se d´efinit en chaque point d"un corps liquide, solide ou gazeux. C"est une fonction scalaire de
l"espace et du temps lorsque le probl`eme en d´epend (probl`eme instationnaire). L"unit´e de temp´erature est le degr´e
Kelvin [K] ou encore le degr´e Celsius [
oC].Flux de chaleur : c"est la quantit´e de chaleur qui traverse une surfaceSpar unit´e de temps :
dQ dten Watt Densit´e de flux??: elle repr´esente la puissance qui traverse l"unit´e de surface. Pour une surface perpendiculaire au flux de chaleur : ?=dΦ dS Si le flux est homog`ene en tout point de la surface alors : S ?s"exprime enW.m-2.Pour une surface dont la normale?nest orient´ee de mani`ere quelconque par rapport au flux (cf. figure 2.1) alors :
dΦ =??.?n dS=?.Scosα Le flux `a travers une surface quelconque s"´ecrira donc : S ??.?n dSL"exemple de la figure 2.2 illustre l"importance de l"orientation de la surface par rapport `a la densit´e de flux : soit un
solide carr´e dont les deux faces (ABCD et EFGH) sont maintenues `a une temp´erature constante (respectivementT+
etT-) et dont les 4 autres sont isol´ees (par de la laine de verre par exemple). Un flux de chaleur Φ0circulera de la
faceABCDvers la faceEFGH. En tout point du cube, la densit´e de flux??est donc parall`ele `aOxet vaut :
?=Φ0 SLe flux `a travers les 4 faces isol´ees est nul. Comme on le verra parla suite, s"il n"y a pas de sources de chaleur internes
au cube, le flux de chaleur se conserve. Ainsi, si l"on calcule le flux Φ1qui traverse la surface diagonaleDCEFinclin´ee
`a 45 oon trouvera Φ1= Φ0(`a faire en application). 5Figure 2.1: Notations
Figure 2.2: Exemple
6Surface isotherme : si dans un milieu on rel`eve les temp´eraturesen tout point `a un instant donn´e et qu"on relie entre
eux les points de mˆeme temp´erature on obtient des surfaces isothermes en 3Det des lignes isothermes en 2D(voir
figure 2.3).Figure 2.3: Exemples de courbes isothermes
2.1.2 Enonc´e de la loi de Fourier
Consid´erons `a nouveau le montage de la figure 2.2. Imposons une diff´erence de temp´eratureT+-T-= ΔT0entre les deux
faces non isol´ees : un flux de chaleur Φ0circulera. Doublons cette diff´erence de temp´erature : un flux ´egal `a 2Φ0circulera
alors. Pour une valeur donn´ee de l"´ecart de temp´erature, remplacons le cube par un mat´eriau diff´erent. La valeur du flux en
sera affect´ee. Ceci donne l"intuition que le flux qui circule par conduction est proportionnel `a `a la diff´erence de temp´erature
et `a l"aptitude du mat´eriau `a conduire la chaleur. En 1811, Fourier propose une formulationlocalede cette loi, donc valable en tout point : ??=-λ.?gradTqui relie la densit´e de flux??enW.m-2`a la conductivit´e thermiqueλdu mat´eriau (W.m-1.K-1) et au gradient local de
temp´erature. Le signe-de la loi de Fourier r´esulte d"une convention qui rend positif un flux de chaleur s"´ecoulant du chaud
vers le froid, donc dans le sens d"un gradient n´egatif.Cette loi est l"analogue thermique de la loi d"Ohm :?j=σ?E=σ?gradVo`u?jest la densit´e de courant ´electrique,σla
conductivit´e ´electrique du m´etal etVle potentiel ´electrique. Le flux thermique est l"analogue du courant´electrique et la
temp´erature est l"analogue du potentiel ´electrique. Comme on d´efinit la r´esistance ´electriqueRe=1
σlSd"un conducteur de
longueurlet de sectionS, on d´efinit la r´esistance thermique par : R th=1λlSenK.W-1
telle que:ΔT=RthΦ
2.1.3 Orthogonalit´e du gradient et de l"isotherme
Consid´erons le dessin de la figure 2.4. Entre les pointsMetM?distants de?dM, la diff´erence de temp´erature vaut :
dT=?gradT.?dM? cardT=∂T 7 Si l"on place le pointM?sur la mˆeme isotherme queM, on obtient : gradT.?dM= 0ce qui signifie que le gradient de temp´erature en chaque point est perpendiculaire `a l"isotherme passant par ce point. On
en d´eduit aussi que les lignes de flux??sont elles aussi perpendiculaires aux isothermes. Ceci permet de d´efinir la notion de
tube de flux. Sur la figure 2.5 les courbes ferm´eesC1,C2,C3appartiennent aux surfaces isothermesT1,T2etT3et sont
li´ees entre elles par une mˆeme ligne de flux. Les lignes de flux ´etantpar d´efinition des surfaces adiabatiques (aucun flux ne
les traverse), les surfacesC1,C2,C3sont donc travers´ees par le mˆeme flux. Le tube ainsi form´e s"appelle untube de flux. Il
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