Chaînette On considère un fil pesant ou une chaînette à maille fine de longueur 2L et dont la masse par unité de longueur est ρ Le fil est suspendu entre les
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Chaînette On considère un fil pesant ou une chaînette à maille fine de longueur 2L et dont la masse par unité de longueur est ρ Le fil est suspendu entre les
Calcul mécanique des lignes électriques dans le cas de longues
Tout câble en équilibre constitue un segment de chaînette ; mais, quand les points d'attache Longueur de l'arc de chaînette ;— On a appelé précédemment l
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longueur horizontale, par exemple un tablier suspendu (on néglige le poids propre du câble et des suspentes) : • la chaînette est le funiculaire d'une charge
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Le raisonnement de Jean Bernoulli est fondé sur une propriété de statique, selon laquelle le poids de la section SC du fil (proportionnel à la longueur s de cette
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Le but de ce premier exercice est l'étude du problème de la chaînette, b) La longueur de la courbe (longueur d'arc) entre deux points quelconques P = (x1,y1 )
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le poids linéique du conducteur sur une longueur de 1 m`etre On pose souvent P = T p (m), P étant souvent appelé ”param`etre de chaınette”, de facon `a ce
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unité de poids, le poids d'une unité de longueur de cette chaînette nous pourrons dire qu'en son point le plus bas la tension est a , De plus, comme les axes
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II est connu que la chaînette est la courbe diamétrale de deux logarithmiques Si s est la longueur de l'arc de chaînette AM, on a évidemment Y^—^i == wM =s
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2 jui 2008 · courbe est une chaınette, dont l'équation fait intervenir un cosinus Dans un élément de longueur δl situé entre les points d'abscisses x et x +
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Optimisation et cha
ˆınette
Gr´egory Vial?
2 juin 2008
R´esum´e
On s"int
´eresse ici la mise en oeuvre de m´ethodes d"optimisation pour le probl`eme de la cha ˆınette. Il s"agit de trouver la forme prise par une corde suspendue par ses extr´emit´es et soumise`a son seul poids.
Mots-cl´es : Optimisation, p´enalisation, m´ethode de gradient, extrema li´es, m´ethode de Newton.
1 Le probl`eme de la chaˆınette
1.1 Description du probl`eme
La photo de gauche sur la figure 1 pr
´esente la cath´edrale de BarceloneSagrada Familia.L"architecte Antoni Gaudi (1852-1926), qui en est
`a l"origine, utilisait des maquettes dites funiculairespour obtenir une repr´esentation avant construction. Le principe est simple : un syst `eme de cordes lest´ees par des poids prend la forme invers´ee du bˆatiment. FIG. 1 - LaSagrada Familiade Gaudi (Barcelone) et des maquettes funiculaires.L"objet de ce texte est l"
´etude de la forme prise par une corde soumis`a son poids qui, par r ´evolution autour d"un axe vertical, fournira la surface prise par les dˆomes de Gaudi.Ce probl
`eme-mod`ele est bien connu, et a int´eress´e les math´ematiciens d`es le XVIIesi`ecle (Bernoulli, Leibnitz et Huygens, en particulier). On peut montrer que la forme d"une telle courbe est unechaˆınette, dont l"´equation fait intervenir un cosinus hyperbolique.Afin de mod
´eliser math´ematiquement le probl`eme, on introduit un rep`ere dans lequel la courbe recherch ´ee est d´efinie par une fonctionf, voir figure 2. Si on suppose que la?D´epartement de Math´ematiques, ENS Cachan antenne de Bretagne, Campus de Ker-Lann, 35170 Bruz.
gregory.vial@bretagne.ens-cachan.fr 12Agr´egation externe de math´ematiques - ENS Cachan Bretagne
corde est soumise `a son seul poids, seule la pesanteur contribue`a l"´energie m´ecanique du syst `eme. Dans un´el´ement de longueurδ?situ´e entre les points d"abscissesxetx+δx (voir encore figure 2) l" ´energie potentielle´el´ementaire s"´ecrit au premier ordre δH(f) =ρδ?gf(x) =ρgf(x)?1+f?(x)2δx, o`uρest la masse lin´eique de la corde, etgl"intensit´e de la pesanteur. L"´energie potentielle
globale de la corde a donc pour expression (dans la suite, on supposeraρg=1)H(f) =ρg?
10f(x)?1+f?(x)2dx. (1)y
x y=f(x)O •(1,0)•δ? x••x+δx FIG. 2 - Rep`ere de d´efinition et´el´ement de longueurLa corde prend une position qui tend
`a minimiser cette´energie potentielle, sous les contraintes de longueur et de fixation enx=0 etx=1. Pr´ecis´ement, on est conduit au probl `eme de minimisation suivant min ?H(f);f(0) =f(1) =0 etL(f) =?0?, (2) o `u l"´energie potentielleHest d´efinie par (1) et la longueur a pour expressionL(f) =?
10?1+f?(x)2dx. (3)
On est capable d"obtenir explicitement la solution du probl `eme (2)`a l"aide du calcul des variations. Par exemples, pour?0=2sinh(1/2), la fonctionf?qui r´ealise le minimum est donn´ee par
f ?(x) =cosh(x-12 )-cosh12Dans la suite, on s"int
´eresse`a la mise en oeuvre d"algorithmes d"optimisation pour la r ´esolution du probl`eme (2). La probl´ematique est acad´emique, mais permet de valider les m ´ethodes num´eriques dans le but de les utiliser ensuite dans des cas o`u la solution optimale est inconnue.1.2 Discr´etisation du probl`eme
Pour utiliser des algorithmes d"optimisation en dimension finie, on introduit un entierN et un pas de discr ´etisationh=1/(N+1). La subdivision uniforme(xi)est d´efinie par x i=ihpouri=0,1,...,N+1, et la fonctionfsera repr´esent´ee par ses valeurs sur cette grille : Y i?f(xi).Les contraintes de fixation imposent
´evidemmentY0=YN+1=0, et l"optimisation porte
ainsi sur le vecteurY= (Y1,Y2,...,YN)?RN.Texte.Optimisation et chaˆınette3
On obtient une version discr
`ete du probl`eme (2) min ?HN(Y);LN(Y) =?0?, (4) o `u les fonctionnellesHNetLNd´efinies surRNsont les approximations respectives deH etLpar la m´ethode des rectangles (avec la conventionY0=YN+1=0) HN(Y) =N∑
i=0Y i?h2+ (Yi+1-Yi)2etLN(Y) =N∑
i=0?h2+ (Yi+1-Yi)2.
2 Fonctionnelle p´enalis´ee et algorithme du gradient
A cause de la contrainte de longueur, l"utilisation d"un algorithme de gradient projet´e est malais ´ee pour r´esoudre le probl`eme (4). On va donc minimiser la fonctionnelle p´enalis´ee suivante surRNtout entier Fε(Y) =HN(Y) +1ε
?LN(Y)-?0? 2.La diff
´erentiation deHNetLNest requise pour mettre en place une m´ethode de gradient.Avec la notation?k=?h
2+ (Yk+1-Yk)2pourk=1,...,N, on obtient
∂HN∂Yk(Y) =?k-Yk(Yk+1-Yk)? k+Yk-1(Yk-Yk-1)? k-1 ∂LN∂Yk(Y) =-Yk+1-Yk? k+Yk-Yk-1? k-1La figure 3 pr
´esente les r´esultats obtenus pour diff´erentes it´erations de la m´ethode du gradient `a pas fixe appliqu´ee`a la fonctionnelle p´enalis´eeFε. La m´ethode se r´esume`a l"it´eration
Y -0.12 -0.1 -0.08 -0.06 -0.04 -0.02 0 0.02Iteration 0
Iteration 100
Iteration 1000
Solution exacteFIG. 3 - Courbes obtenues par la m´ethode de gradient p´enalis´e avec les param`etres
N=18,ε=10-3et?=5·10-4.
4Agr´egation externe de math´ematiques - ENS Cachan Bretagne0200400600800100012001400160018001.04
1.05 1.06 1.07 1.08 1.09 1.1Iterations
Longueur
Longueur de la courbe au fil des iterations
020040060080010001200140016001800-0.094
-0.092 -0.09 -0.088 -0.086 -0.084 -0.082NRJ potentielle au fil des iterationsIterations
NRJ potentielle
1.06 1.08 1.1 1.12 1.14Iterations
Longueur
Longueur de la courbe au fil des iterations
-0.125 -0.12 -0.115 -0.11 -0.105 -0.1 -0.095NRJ potentielle au fil des iterationsIterations
NRJ potentielleFIG. 4 - Historiques de convergence pour la m´ethode de gradient p´enalis´e avec les pa-
ram `etresN=18,?=5·10-4etε=10-3(gauche) ouε=10-1(droite). La m ´ethode fournit une approximation raisonnable de la solution exacte en un millier d"it´erations environ. La figure 4 laisse apparaˆıtre l"influence du param`etre de p´enalisa-
tionε: dans le cas d"unεtrop grossier, la p´enalisation n"est pas assez forte, et la longueur
de la corde obtenue est sup ´erieure`a celle prescrite, ce qui permet d"abaisser l"´energie potentielle, mais ne respecte plus la contrainte!Le choix du param
`etre?est crucial lui-aussi - et li´e`a la valeur deε. Une valeur trop gence. 3 ´Equations d"Euler-Lagrange et m´ethode de NewtonUne autre approche pour r
´esoudre le probl`eme (4) consiste`a recherche les points cri- tiques, i.e. solutions des ´equations d"Euler-Lagrange. En effet, siY?d´esigne la solution du probl `eme de minimisation, il existe un multiplicateurλ??Rtel que ?HN(Y?) +2λ??LN(Y?) =0 LN(Y?) =?0.(5)
Il est possible d"utiliser la m
´ethode de Newton pour r´esoudre le syst`eme d"´equations pr´ec´edentes. Bien sˆur, cela n´ecessite le calcul des hessiennes deHNetLN. Ces derni`eres
sont tri-diagonales :2HN∂Yk∂Yk(Y) =3Yk-2Yk+1?
k-Yk(Yk+1-Yk)2?3k+Yk-1?
k-1-Yk-1(Yk-Yk-1)2? 3k-12HN∂Yk∂Yk-1(Y) =Yk-2Yk-1?
k-1+Yk-1(Yk-Yk-1)2? 3k-12HN∂Yk∂Yk+1(Y) =Yk+1-2Yk?
k+Yk(Yk+1-Yk)2? 3kTexte.Optimisation et chaˆınette5
2LN∂Yk∂Yk(Y) =1?
k-(Yk+1-Yk)2? 3k+1? k-1-(Yk-Yk-1)2? 3k-12LN∂Yk∂Yk-1(Y) =-1?
k-1+(Yk-Yk-1)2? 3k-12LN∂Yk∂Yk+1(Y) =-1?
k+(Yk+1-Yk)2? 3kLa figure 5 pr
´esente les courbes obtenues`a l"aide de la m´ethode de Newton pour la re- cherche des points critiques ( ´equations (5)). La convergence est beaucoup plus rapide que pour la m ´ethode du gradient : 7 it´erations suffisent pour obtenir une pr´ecision inf´erieure 10 -3(en norme uniforme sur[0,1]).00.10.20.30.40.50.60.70.80.91-0.18 -0.16 -0.14 -0.12 -0.1 -0.08 -0.06 -0.04 -0.02 0Iteration 0
Iteration 1
Iteration 7
Solution exacteFIG. 5 - Courbes obtenues par la m´ethode de Newton pourN=18.Suggestions.(le candidat est libre de ne pas les suivre)