PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS: RAPPELS ET FONDAMENTAUX Emmanuel Rosencher A: Éléments d'histoire des semiconducteurs - des questions
Previous PDF | Next PDF |
[PDF] PHYSIQUE DES SEMI-CONDUCTEURS
de Marseille) du polycopier de cours de physique des semi-conducteurs de l' Ecole Nationale Supérieure d'Electronique et de Radio Electricité de Grenoble
[PDF] Cours de Physique des Semi-conducteurs
flux de trous ▫ Quelle est la particularité du dopage pour ces deux figures ? Page 38 Alain CHOVET Pascal MASSON Physique des semi-conducteurs ❑
[PDF] PHYSIQUE DES SEMI-CONDUCTEURS II Applications - ULB
Ce cours a pour but d'enseigner les éléments de base de la physique des interactions lumière-matière dans les semi-conducteurs et de présenter
[PDF] Physique des Solides, des Semiconducteurs et Dispositifs
et vient à la suite d l'enseignement de Mécanique Quantique L'objectif d ce cours es d'aborder la phy ique du emiconduct ur et d di positif électroniques afin de
[PDF] PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS - Emmanuel ROSENCHER
PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS: RAPPELS ET FONDAMENTAUX Emmanuel Rosencher A: Éléments d'histoire des semiconducteurs - des questions
[PDF] Éléments de physique des semi-conducteurs
Intermédiaires entre isolants et conducteurs, les semi-conducteurs ont des propriétés mises à profit dans les composants électroniques Quelques
[PDF] THEORIE GENERALE SIMPLIFIEE DES SEMI-CONDUCTEURS
Les semi-conducteurs (germanium et surtout silicium dont les propriétés sont l' on rapproche les deux barreaux de manière à réaliser leur contact physique au
[PDF] Les semi-conducteurs - Jonction PN
pour prévoir et analyser le comportements des diodes et des transistors (se reporter au cours sur les semi- conducteurs pour avoir une explication physique et
[PDF] Cours de physique des composants à semi-conducteurs
Cours de physique des composants à semi-conducteurs TD n◦1 2) Sachant que le matériau est un semi-conducteur intrinsèque, calculer n, p et trouver une
[PDF] diagonale d'un cube
[PDF] calculer diagonale d'un rectangle
[PDF] racine carrée de 2
[PDF] quadrilatère inscriptible demonstration
[PDF] quadrilatère circonscriptible
[PDF] quadrilatère inscrit dans un cercle exercice
[PDF] quadrilatère non croisé
[PDF] quadrilatère quelconque définition
[PDF] quadrilatère inscriptible dans un cercle
[PDF] c'est quoi un quadrilatère
[PDF] salve ultrasonore
[PDF] distance focale lentille
[PDF] grossissement microscope optique lycée
[PDF] calcul fractionnaire calculatrice
1/45PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS:
RAPPELS ET FONDAMENTAUXEmmanuel Rosencher
A: Éléments d'histoire des
semiconducteurs -des questions des pionniers... -...aux chefs d'oeuvre des bâtisseursB: Symétries et périodicité
-Réseau réciproque -États de Bloch -Zone de BrillouinC: Structure de Bandes
-Modèle de l'électron quasi-libre -Modèle chimique LCOA -Gaps (directs et indirects) -Densitéd'étatsD: Quelques éléments de réponse -métal, isolant, semiconducteur -semiconducteursIV-IV, III-V et II-VI 2/45W. Smith
1873 (Nature)Découverte de l'effet photovoltaïque et photoconducteur
Edmond Becquerel
X18361839 (CRAS)
a-Se 3/45Ferdinand Braun
Prix Nobel 1909Découverte du point contact rectifier (poste à galène)Premier radar
CuCuO2Rad labMIT
1939 -1945
4/45Michael Faraday
1883Quelques problèmes insolubles vers 1900...Cu, Au, Fe, ...Ag
2SRésistivit
éTemperature
Negativetemperaturecoefficient
Paul Drude
1896"Les électrons semblent ne pas être diffusés par les atomes du cristal »»100000»10Libre parcours moyen (nm)*0.210Distance,entre atome (nm)SC BTGaz
5/45Diffraction des rayons X vers 1910
Max vonLaue (1914)Sir W. H. Bragg, Sir
W. L. Bragg (1915)
X rays
Ecran SiC6/45Louis de Broglie découvre que
les électrons se comportent comme des ondes 1925ll 2
21m2hEl=
Relation entre la longueur d'onde et l'énergie
d'un électron Énergie des électrons 7/45Aux Bell Labs, Davisson confirme
la nature ondulatoire des électrons.... 8/45 Bande d'énergies interdites6 eV0.5 nm1930
Wigner, Seitz, Bloch décrivent la structure de bandes des solidesEm2h=l)(.
eVEnm21=l4 eV0.6 nménergie0.5 nm
9/45ZONE DE CHARGES D'ESPACE (Mott, Schottky, Pohl)STATISTIQUE DANS LES SEMICONDUCTEURS (Fermi)TROU (Wilson, Seitz)
1930-1938A cet instant, la micro-électroniquedevient un miracle annoncé...
µm1»
10/45LE COMMUTATEUR TELEPHONIQUE EN 1937
L'ORDINATEUR AVANT LE TRANSISTOR:
ENIAC11/45Il faut dire que les composants sont imposants...
LA TRIODE DE
LEE De FOREST
LE CROSSBAR
12/45UNE PROPOSITION ASTUCIEUSE...
MAIS IL MANQUE LA PHYSIQUE QUANTIQUE
13/45MelvinKelly, directeur des Bell Labs, a foi dans la nouvelle physique quantique
Il embauche les premiers spécialistes américains de physique quantique dont:John Bardeen
William Shockley
14/45Décembre 1947
Bardeen, Shockley, BrattainThefamouslabbook entree15/45Décembre 1947
Le premier transistor
1958(Jack Kilby) Le premier circuit intégré 2005
(Intel)
Circuit à1 000 000 000 de transistors
16/45L'EXPLOSION DE LA MICROELECTRONIQUE
17/45PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS:
RAPPELS ET FONDAMENTAUX
A: Éléments d'histoire des
semiconducteurs -des questions des pionniers... -...aux chefs d'oeuvre des bâtisseursB: Symétries et périodicité
-Réseau réciproque -États de Bloch -Zone de BrillouinC: Structure de Bandes
-Modèle de l'électron quasi-libre -Modèle chimique LCOA -Gaps (directs et indirects) -Densitéd'étatsD: Quelques éléments de réponse -métal, isolant, semiconducteur -semiconducteursIV-IV, III-V et II-VI 18/45GaAsCristal et périodicité
Réseau direct332211ianananRrrrr++=()()å
-=ii RrUrVrrrL'interaction cristal-électronest périodiqueCellule élémentaire19/45Réseau réciproque
Réseau réciproque***332211ianananGrrrr++=avec ijji2aadp=*rr()()rGiRRGeGVrVrr
rrråÎ~Analyse en série de Fourierax
Réseau directxk0a2
ap-=-*a2 ap=*Réseau réciproque32132
aaaaa12arrrrrr
.*p20/45Onde électronique librel
lE xkm2k22Eh=()()rErHrrY=Yˆ
()()rEr2 m22 rrhY=YÑ-Hamiltoniendécrivant l'électron libre dans le vide ()rkikerrrrµY ()m2k22 kEh=États et énergies propres21/45Conditions de Bragg
Rr rkierrRkierr rkierr'Rkierr'Terme de retard de phase entre les ondes diffractées()Rkkierrr.'-Contribution de toutes les ondes diffractées
par un milieu périodique ()()RkkiRDRekkffrrr rrr.'',-Îå»Contribution non nulles pour:
Gkkrrr+='
RRGÎr
Bragg+ vonLaüeRRkrkkrr-='2G
krr=Réflexion totale
Les points G/2 vont être interditsMiroirs de Bragg22/45Zone de Brillouin
GX LLéon Brillouin
xky k23/45Théorème de BLOCH-FLOQUET
Les états propres d'un Hamiltonien()rUH2
m22+Ñ-=hˆ peut se mettre sous la forme du produit d'une onde électronique libre et d'une fonction présentant la périodicitédu cristal: ()()rkikkerurrrr rr=Y ()()ruRrukkrrr=+avecoùle potentiel U (r) est périodique ()()rURrUrrr=+pour tout Rdu réseau directFelixBloch
192524/45Démonstration (courte!) (1)()()()()Y=+Y=+Y+=YRRTHRrrHRrRrHHTrrrrrrrrr
()()''RRrfrfTTRRrrrrrr++=1TR=Y=Yr1TTTTRRRR==-rrrr*
()()RrfrfTRrrrr+=On considère l'opérateur translation: Quelques propriétés de l'opérateur: '''RRRRRRTTTTTrrrrrr+==RRTHHTrr=Théorème de Floquet: si l'opérateur TRcommute avec l'Hamiltoniendu cristalRDRÎr
25/45Démonstration (courte!) (2)
()1Rc=rIl existe donc une base d'états propres communs àHet TRyyEH= ()yyRcTRrr= ()RkieRcrrr= ()()RDRerRrRkiÎ"Y=+Yrrrrrr ()()'Rrurukkrrrrr+=26/45PHYSIQUE DES SEMICONDUCTEURS:
RAPPELS ET FONDAMENTAUX
A: Éléments d'histoire des
semiconducteurs -des questions des pionniers... -...aux chefs d'oeuvre des bâtisseursB: Symétries et périodicité
-Réseau réciproque -États de Bloch -Zone de BrillouinC: Structure de Bandes
-Modèle de l'électron quasi-libre -Modèle chimique LCOA -Gaps (directs et indirects) -Densitéd'étatsD: Quelques éléments de réponse -métal, isolant, semiconducteur -semiconducteursIV-IV, III-V et II-VI27/45Théorie des bandes d'énergies
Bandes d'énergie
Liaisons
chimiquesDiffraction
d'ondesélectroniques
Fonction de Green
du propagateurPseudo-Momentum
28/45Electronsquasi-libresla()xV
=ÎRRGxGiGeVxVLe potentiel cristallin périodique se développe en série de Fourier ()()()xExeVxkkGxGiGkdxdççèae
å+Y-h
Les parties périodiques des fonctions de Bloch se développent aussi en série de Fourier: ()()rkikkerurrrr rr=Y()()()å =YÎ+RRGxkGiGkekCx'''
()()()()xExxgUxkkkdxd m2222Y=Y+Y-coshSimplification
PC29/45 Bande d'énergieinterditePourquoi une bande d'énergie interdite ?
()22Grr/± Y ~-2-101201234E(k)k1U.=
()2Gk//=Réseau réciproquexk 0a2Gp-=a2
Gp=30/45Théorie des bandes d'énergies: modèle des liaisons fortes (1)()amxVHm2pm2
()()amxxmnnmn-Y=Y=, ,mnEmnHnm,,=nE xm1m+1m- mn, On va chercher des solutions combinaison linéaire d'orbitales atomiques (CLOA)mn,31/45Rappel: Liaison chimique (1)()()()a1mxVamxVHm2p2
+-+-+=Hamiltoniende deux atomes voisins: {}1mnmn+,,,Approximation des liaisons fortes: 1-Les niveaux En sont indépendants2-La base est complète
L'espace de Hilbert décrivant les deux atomes voisins est de dimension 2: ()()nnEmna1mxVmnEmnHmn»+-+=,,,,Termes diagonaux ()nnA1mnamxVmn1mnmnE1mnHmn-»+-++=+,,,,,,Termes non diagonauxm1m+ nEmn,1mn+, 1nE-TunneldEn»0
32/45Rappel: Liaison chimique (2)úûù
--=nnnnEAAEHnnnAEE+=+
nnnAEE-=-()1mnmnn21 ()1mnmnn21 +-=-,,nE1nE-2A
n liantAnti-liantLinus Pauling
33/45Théorie des bandes d'énergies: modèle des liaisons fortes (2)
......nnnnnnnn nA00AEA00AEA00A
HConsidérant tout le cristal et ne prenant que les plus proches voisins:mn1mnnmnn1mnncEcAcEcA,,,,=-+-+-Suite de Fibonacci()amkimimmneec===al
,carynde carrésommableå= mmnnmnc,~,y nnnEHyy~~=Les états propres sont des CLOA ()()akA2EkEnncos-=ú