Loi des gaz parfaits : PV = nRT Energie interne : U = nCvT Enthalpie : H = nCpT Relation de Mayer : Cp − Cv = R R est la constante des gaz parfaits, Cv et Cp
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[PDF] PV = nRT - Matthieu Barreau
EQUATION CARACTERISTIQUE DES GAZ PARFAITS • GAZ PARFAITS L'état d'un gaz parfait est décrit par ses trois variables d'état: LOI DE JOULES
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La loi des gaz parfaits 1 À température cte : La loi de Boyle et Mariotte Expérience La température est maintenue constante Le piston permet d' augmenter ou
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2) Lois et équations : ➢ La loi de Boyle Mariotte est historiquement l'ancêtre de la loi des gaz parfaits : Elle dit : A température constante et pour une quantité de
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Equation d'état des gaz parfaits 2 P V = n R T Si l'on effectue un processus " isotherme" T = constante, P et V varient de façon inverse: PV = cte P ∝ V -1 (loi
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Thermodynamique et gaz parfaits Université Paris 7 Gaz parfaits, description microscopique Distribution des vitesses au sein d'un gaz : loi universelle
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2 1 2 Loi de distribution des vitesses On va étudier dans ce paragraphe la distribution des vitesses dans un gaz parfait en équilibre thermodynamique
[PDF] Chapitre 3 LES GAZ PARFAITS : EXEMPLES DE CALCULS DE
Loi des gaz parfaits : PV = nRT Energie interne : U = nCvT Enthalpie : H = nCpT Relation de Mayer : Cp − Cv = R R est la constante des gaz parfaits, Cv et Cp
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Loi des gaz Exercices AdM 1 La loi des gaz parfaits 1 a) A la surface de Vénus,la pression atmosphérique est de 75 atm Transformer cette pression en torrs
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14 fév 2013 · Lois des gaz parfaits (Boyle-Mariotte, Gay-Lussac, Charles, Avogadro-Ampère) ○ Loi de Dalton ○ Loi de Henry ○ Loi de Graham
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3/Loi des gaz parfaits :P V = n R T R = Constante des gaz parfaits On rappelle : une mole de gaz parfait occupe dans les conditions normales de température
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Chapitre 3
LES GAZ PARFAITS : EXEMPLES DE CALCULS DE GRANDEURSTHERMODYNAMIQUES
Entropie de mélange. - Evolution adiabatique. - Autres évolutions réversibles et irréversibles.
L'ensemble de ce chapitre doit être étudié à titre d'exercice. Les méthodes em-ployées doivent être assimilées mais la connaissance des divers résultats propres à ce cha-
pitre n'est pas exigée pour l'examen. Il est cependant recommandé desavoir rapidement retrouverles expressions des quantités mentionnées en caractères gras et de connaître lesformulesencadréesdeuxfois. Nous considéronsmoles de gaz parfaits qui occupent le volumeàlapression . La température est alorsRappelons diverses expressions déjà obtenues dans le cadre de la théorie cinétique des gaz :Loi des gaz parfaits :
Energie interne :=
Enthalpie :
Relation de Mayer :
est la constante des gaz parfaits, et sont les chaleur spécifiques molaires à volume et pression constantes. Deux autres formules, démontrées ci-dessous, méritent d'être mentionnéesEntropie :
ln()+ln¡ q¢+0
¢avec
0Détente adiabatique
=avec=3.1 Entropie d'un gaz parfait
3.1.1 Expression de l'entropieConsidéronsmoles de gaz parfait dont l'entropie est considérée comme une fonction
de la température et du volume L'identité thermodynamique 2.5 s'écrit encore=+ avec= et=d'où28Les gaz parfaits : exemples de calculs de grandeurs thermodynamiques
Supposons quereste constant :=0.Dèslors,est une fonction deseulement dont on connaît la dérivée :Rappelons queln()est une primitive de1
On en déduit=
ln()+En fait nous considérons comme constant,tout ce qui ne varie pas dans le problème étudié. Ainsi une fonction de etest ici une constante. Pour cette raison, nous écrivons la solution précédente sous la forme ln()+()où est une fonction inconnue deet Supposons maintenant quereste constant :=0. L'entropie est alors une fonction de seulement dont la dérivée est=avec= ln()+()La tem- pérature est maintenant une constante, il vient donc ==ce qui donne =ln()+ 0De même que précédemment,
0 est peut-être une fonction deet decar ce sont ()n'est pas une fonction deL'entropie s'écrit donc=
ln()+ln()+ 0 ()où la fonction 0 ()est une fonction de seulement. Utilisons maintenant la nature extensive de l'entropie pour déterminer 0 ()Considé- rons un nouveau système formé de 0 =moles occupant le volume 0 =àlamême température, que le système précédent. Nous utilisons l'expression de l'entropie obtenue ci-dessus pour le nouveau système 0 0 ln()+ 0 ln( 0 0 0 ln()+ln()+ 0 ()cependant l'entropie est une grandeur extensive sa valeur pour le nouveau système est donc 0 =.Onobtient l'expression de 0 sous la forme 0 ln()+ln()+ 0 ())Nous en déduisons ln()+ 0 ()=ln()+ 0 ()ce qui implique ln()+ 0 0 Cette relation est une relation mathématique satisfaite quels que soientetPosons =1On trouveln()+ 0 (1) =1 0 ()soit 0 0 ln()où 0 (1)est une constante que nous notons 0 En reportant cette expression dans celle deil vient ln()+lnµ 0 (3.1) estlevolumemolairetandisque 0 est une constante qui peut dépendre de la nature du gaz mais reste sans grande signification car ce sont les variations d'entropie qui présentent un intérêt pratique dans la plupart des cas Remarquons que les arguments des fonctions logarithmes sont, ici, des grandeurs pos-sédant une dimension physique. C'est, bien sur, un abus d'écriture qui conduit à cette situation.
Pour l'éviter nous pourrions introduire un volume 0 et une température 0 (constantes ne dé- pendant que de la nature du gaz) tels que 0 ln 0 ln 0L'entropie,s'écrirait
alors sous la forme lnµ W 0 +lnµ1 y 0On écrit également l'expression 3.1
0 ln[]¢(3.2) où[]=est la concentration molaire, tandis queest le nombre de molécules. En posant 0 ln[ 0 ]ce qui définit la constante[ 0 ](concentration dépendant de la température et de la nature du gaz), il vient ln[] 0 (3.3) Remarquons qu'à la limite0l'entropie ne devient pas nulle. Le troisième principe estdonc en défaut. Cela signifie que le gaz parfait est un modèle dont le domaine de pertinence est
limité.Entropie d'un gaz parfait29
Une telle expression se déduit directement du modèle probabiliste introduit et des dé- finitions posées. Elle est donc également valide pour tout ensemble de particules en nombresusceptibles de se répartir dans un volumesous les hypothèses introduites au chapitre précé-
dent. Cette expression s'applique en particulier au cas d'un soluté dilué dans un solvant.3.1.2 Entropie de mélange
Dans chacun des deux compartiments, de même volumede lafigure 3.1, nous disposonsmoles de gaz parfaits à la même température, les gazet. Remarquons que la loi des gaz parfaits implique l'égalité des pression dans les deux compartiments. Une cloison mobile peut coulisser sans eort pour assurer le mélange des deux gaz; les parois extérieures sont adiabatiques et indéformables si bien que l'énergie interne du système formé par l'ensemble des deux gaz reste constante. fig 3.1 : Entropie de mélange. Initialement l'entropie est la somme des entropies des deux gaz contenus dans chacun des compartiments : =2·( ln()+ln())+¡ 0 0 Pour le calcul de l'entropiefinale nous devons distinguer deux cas suivant que les gaz sont diérents ou non1. Les deux gaz sont diérents.
Une fois le mélange eectué, chaque gaz occupe le volume2L'entropie est alors ln()+ln(2)+ 0 ln()+ln(2)+ 0La variation d'entropie est
=2ln2Il y a eu un accroissement d'entropie due au mélange des deux gaz. Cette entropie est appelé "entropie de mélange".Le processus de mélange étant irréversible, il n'est pas surprenant que l'entropie augmente.
2. Les deux gaz sont identiques.
Dans ce cas, une fois le mélange eectué,iln'est pas possible de distinguer les moléculesdes moléculesTrier les molécules en fonction de leur compartiment d'origine n'a pas de sens. Faire coulisser la cloison pour séparer de nouveau le volume total en deux compartiment, restitue l'état initial. Le processus est ici réversible car les molécules des deux gaz sont indiscernables Lorsque le mélange est eectué, nous sommes en présence de2moles d'un seul gaz qui occupe le volume2Dans ces conditions,
=2¡ ln()+ln[(2)(2)] + 0¢avec
0 0 0On vérifie que l'entropie n'a pas varié :
=0La façon de dénombrer les microétats qui conduit à la formule 2.1 doit être modifiée pour prendre en
compte l'indiscernabilité des molécules. Cependant la formule elle-même n'est pas modifiée sensiblement.
30Les gaz parfaits : exemples de calculs de grandeurs thermodynamiques
3.2Détentes et compressions réversibles
Nous considérons
moles de gaz parfaits dont la pression, la température et le volumeévoluent respectivement de
1 2 de 1 2 et de 1 2Nous supposons que les évolutions
sont réversibles. Dans ces conditions, lors d'une transformation élémentaire le travail reçu est =et la chaleur==oùest la variation d'entropie. On peut en déduire diverses expressions : +ou encoreTravail élémentaire reçu :=
Chaleur élémentaire reçue :=
Variation d'énergie interne :=
Variation d'enthalpie :=
Variation d'entropie :=
Evolutions isobare et isochore
Dans une évolution isobare la pression reste constante. La loi des gaz parfaits permet d'exprimer le volume en fonction de la température : = Le travail reçu parmoles de gaz parfaits est donc 2 1 2 1 La chaleur reçue dans un évolution élémentaire est= la variation d'entropie est donc 2 1 =R 2 1 ln( 2 1 ln( 2 1IsobareT
S= 2 1 2 1 2 1 2 1 ln³ 2 1 ln³ 2 1 température : = Le travail élémentaire reçu est=0La chaleur reçue est donc égale à la variation d'énergie interne : 2 1La variation d'entropie est
R 2 1 ln( 2 1 ln( 2 1IsochoreT==
Y=0 2 1 2 1 ln³ 2 1 ln³ 2 1 En utilisant les résultats précédents, il est possible de calculer la variation d'entropie d'un système formé par moles de gaz parfait lorsqu'il passe de l'état{ 1 1 }àl'état{ 2 2L'entropie étant une fonction d'état, sa variation ne dépend que de l'état initial et de l'étatfinal.