Introduction à la chimie organique - AlloSchool
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Chimie Générale : Syllabus 1
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INTRODUCTION A LA CHIMIE MINERALE INDUSTRIELLE I DEFINITION On définit la chimie industrielle comme la branche de la chimie qui applique des procédures physiques et chimiques à travers la transformation de matières premières
Introduction à la chimie organique - AlloSchool
Introduction à la chimie organique I- Introduction à la chimie organique : 1- Définition : Historiquement, la chimie organique est la chimie des composés de carbone issues des êtres vivants animal ou végétal, par opposition à la chimie minérale qui s’intéressait aux molécules issues du monde minéral (terre, eau, atmosphère)
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Introduction à la chimie des surfaces 2
6rppdluh , *(1(5$/,7(6 (7 127,216 685 /(6 685)$&(6 , 7hqvlrq vxshuilflhooh hw (qhujlh gh vxuidfh , 0lvh hq pylghqfh , 2uljlqh ghv irufhv gh whqvlrq vxshuilflhooh
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Introduction à la mécanique quantique
Introduction à la mécanique quantique
Emmanuel FromagerInstitut de Chimie de Strasbourg - Laboratoire de Chimie Quantique -Université de Strasbourg /CNRS
ECPM, Strasbourg, France
ECPM, Strasbourg, France
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Introduction à la mécanique quantique
Chimie ...!!!!!
$90>0#-);32+>:)$90+;3%)=2+3?ECPM, Strasbourg, FrancePage 2Introduction à la mécanique quantique
... quantique**********************************************************************C PURPOSE:
C calculate the second-order MP-SRDFT correction D^{(2),SRDFT} to the density matrix C from the "long-range" second order contribution D^{(2),LR}, which is C the standard MP2 correction to the density matrix where HF-SRDFT C orbitals and epsilons are used and where 1/r12 is replaced by theC long-range interaction.
C D^{(2),SRDFT} = sum^{+infty}_{n=0} F^{n}(D^{(2),LR}). CC The F operator is defined as follows :
C C F : DMO (density matrix contribution) ---> F(DMO) (new density matrix contribution) CC i,j -> hole orbitals
C r,s -> virtual orbitals
C p,q -> hole or virtual orbitals
C F(DMO)_{ri}= 2/(epsilon_i-epsilon_r) *
C int dx dx' K_{Hxc}^{sr}(x,x')*Omega^{MO}_{ri}(x)*sum_{pq}(DMO)_{pq} * Omega^{MO}_{pq}(x').C F(DMO)_{ir}=F(DMO)_{ri}
C F(DMO)_{ij}=F(DMO)_{rs}=0
C K_{Hxc}^{sr}(x,x') is the second functional derivative of the SR Hxc functionalC calculated at the HF-SRDFT density.
CC input : DONE
C output : DONE = sum^{+infty}_{n=0} F^{n}(DONE)
CC /* Function getnormf */
FUNCTION GETNORMF(NFROZ,DONE,CMO,ORBEN,WRK,LFRSAV) #includeDIMENSION DONE(NORBT,NORBT),NFROZ(8),ORBEN(*)
DIMENSION CMO(*),WRK(*)
C double precision matnormf CPARAMETER ( D1 = 1.0D0 , D2 = 2.0D0 )
C DOUBLE PRECISION D2LRNORMF, FOPNORMF0, FOPNORMF1, FOPNORMFDOUBLE PRECISION FOPNORMF2
C #includeKFRSAV = 1
KFREE = KFRSAV
LFREE = LFRSAV
C C Calculate the length NRFMO of the array RFMO that contains the lower C (virtuals-holes) rectangles of the density matrix (one for eachC symmetry isym)
CNRFMO = 0
DO ISYM = 1,NSYM
NORBI = NORB(ISYM)
NRHFI = NRHF(ISYM)
NFROZI = NFROZ(ISYM)
NRFMO = NRFMO + (NORBI-NRHFI)*(NRHFI-NFROZI)
END DOECPM, Strasbourg, FrancePage 3
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ECPM, Strasbourg, France
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Interférence constructive
'= 2navecn= 0;1;2;:::xpartie réelle 1 2 0ECPM, Strasbourg, France
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Introduction à la mécanique quantique
Interférence destructive
'= (2n+ 1)avecn= 0;1;2;:::xpartie réelle 1 2 0ECPM, Strasbourg, France
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Introduction à la mécanique quantique
Interprétation de l"expérience des fentes de YoungOn suppose que l"écran est à l"infini (très éloigné des fentes) et est "petit" (sin).Introductionla mcaniquequantique
InterprtationdelÕexprience desfentes deYoung dÑLesdeuxondes sontdphasesde "=2#
d 2 =4 2 0 cos 2 d ECPM,Strasbourg, FrancePage15-Les deux ondes sont déphasées de '2d ! j()j2420cos2 dECPM, Strasbourg, France
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Intensité lumineuse dans la directionj()j20
2d32d 2d32dECPM, Strasbourg, FrancePage 16
Introduction à la mécanique quantique
Intensité lumineuse dans la directionpourd= 0:01j()j20ECPM, Strasbourg, France
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Introduction à la mécanique quantique
Intensité lumineuse dans la directionpourd= 5j()j20ECPM, Strasbourg, France
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Introduction à la mécanique quantique
Intensité lumineuse dans la directionpourd= 20j()j20ECPM, Strasbourg, France
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Mécanique ondulatoire
Par analogie avec le champ électr omagnétiquedans le vide (qui est donc "libr e"),on décrira en mécanique ondulatoire une particule libr e de masse met de vecteur vitessevà l"aide d"uneonde plane . La fonction d"onde correspondante s"écrit (r;t) = 0ei k:r!tRelations de
Louis de Br oglie
: !=E~ ;k=p~ -pest laquantité de mouvement de la particule : p=mv -Eest l"énergie (ici cinétique) de la particule :E=12 mv2=p22mECPM, Strasbourg, FrancePage 20Introduction à la mécanique quantique
La fonction d"onde associée à la particule libr es"écrit finalement (r;t) = 0ei~ p:rp22mtElle vérifie donc i~@(r;t)@t
=p22m(r;t) =~22mh p2x~ 2p2y~ 2p2z~ 2i (r;t) |{z}2(r;t)@x
2+@2(r;t)@y
2+@2(r;t)@z
2=r2(r;t)
Introduction à la mécanique quantique
Généralisation
à une particule pour laquelle l"éner giepotentielle d"interaction V(r)est non nulle (postulat) dépendante du temps(ESDT) Séparation des variables d"espace et du temps (solution stationnair e (r;t) ='(r)eiE~ tE: énergie en mécanique ondulatoireComme i~@(r;t)@t
=E'(r)eiE~ t, il vient de l"ESDT indépendante du tempsECPM, Strasbourg, FrancePage 22Introduction à la mécanique quantique
du temps : la fonction d"onde spatiale'(r)mais également l"énergie associéeE.Dès lors que la particule est
confinée dans l"espace (comme les électr onsle sont dans les moléculesdu fait de l"attraction nucléaire), l"énergieEprend des valeurs discrètes. L"énergie est alors
quantifiée -Oscillateur harmoniquequantique unidimensionnel : ~22md