An Introduction to Bessel Functions
Bessel’s equation Frobenius’ method Γ(x) Bessel functions For 0 < p < 1, the graph of J p has a vertical tangent line at x = 0 For 1 < p, the graph of J p has a horizontal tangent line at x = 0, and the graph is initially “flat ” For some values of p, the Bessel functions of the first kind can be expressed in terms of familiar
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1 1 2 Fonction de Bessel d™ordre entier On considŁre la fonction gØnØratrice suivante dØ–nie comme suit [4] G(z;t) = ez2 (t 1 t) (1 1 3) on a ez 2 t = X j 0 z
1 Etude de la fonction Beta - WordPresscom
4 Néanmoins, il est possible d'établir le résultat çi-dessus via une autre expression classique (1 5) de B(u;v) Master Theorem (Ramanujan) Si f: C C est une fonction développable sous forme d'une série entière : f(t) = +X1 n=0 ( 1)n (n) n tn, alors, sous ertaicnes hypothèses sur la fonction n7 (n), la transformée de Mellin de
X ការបកស្រាយ សមីការឌីផេរ៉ង់ស្សែល លីផេស្ ៊ែ ស្ែល
(fonction de Bessel d’indice 0 ) កត់ណោ K B កា L Fកស្រា Kណោ Kំណស្រ Fើ Fប្ Fែងឡាប្លែស Fប្ំ Fែង ឡាប្លែស - អា E តា្យគី J - ANN Tay Kim – site : www btkhmer com Page 5
Electrodynamique II S´erie 1 - Boston University: Physics
0 est la fonction de Bessel d’ordre z´ero L’int´egrale suivante, qu’on trouve par exemple dans Abramowitz, Eq (11 4 38) est utile pour la suite : Z
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Les fonctions de BESSEL modifiées de la première et de la seconde espèce d’ordre sont des solutions de l’équation différentielle suivante : (62)
AIDE-MÉMOIRE Mathématiques de l’ingénieur
6 6 Fonctions de Bessel 275 6 7 Série et polynômes de Legendre 283 6 8 Fonction de Weber-Hermite 285 6 9 Polynômes de Tchebycheff 288 6 10 Polynômes de Laguerre 291 7 Algèbre des transformations 293 7 1 Transformation de Laplace 293 7 2 Transformation de Fourier 313 7 3 Transformation de Mellin 315 8 Probabilités et statistiques 319
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SciPy fournit deux façons de résoudre les EDO: Une API basée sur la fonction odeint, et une API orientée-objet basée sur la classe ode odeint est plus simple pour commencer
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Remerciements
Nous tenons à remercier tout d"abord ,seigneur le tout puissant de l"univers ,qui a permis que ce travail voit la lumière.A lui toute louange
d"exprimer notre gratitude et reconnaissance à notre encadreur AZEB A.AZIZE pour son suivi et ses judicieux conseils qui nous ont permis de mener à bien notre mémoire . Nous exprimons notre sympathie et nous vifs remerciements à tous ceux qui ont contribué de prés ou de loin l"élaboration de cet ouvrage, qu"ils soit tous assurés de notre profonde reconnaissance et trouvent dans ces motsL"expression de nos sincères remerciements
En ...n, nous remercions vivement notre famille pour l"aide matérielle et morale durant la période préparation .iTable des matières
Notation1
Introduction générale 1
1 Les fonctions de Bessel : types et dé...nitions 3
1.1 Fonctions de Bessel de première espèce . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .3
1.1.1 Fonction de Bessel d"ordre N . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .3
1.1.2 Fonction de Bessel d"ordre entier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .5
1.2 Fonctions de Bessel d"ordre quelconque . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .6
1.2.1 Fonction Gamma . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .6
1.3 Fonctions de Bessel de deuxième espèce . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .8
1.3.1 Fonctions de Neumann d"ordre quelconque . . . . . . . . . . . . . . .8
1.3.2 Fonctions de Neumann d"ordre entier . . . . . . . . . . . . . . . . . .9
1.4 Fonctions de Bessel de troisième espèce . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .10
2 Représentation de quelques fonction de Bessel 13
2.1 Représentation intégrable . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .13
2.2 Développements des fonctions de Bessel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
2.2.1 Séries in...nies . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
2.3 Représentations asymptotique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .18
2.3.1 Relations de récurrence . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .19
2.4 Transformation de Fourier-Bessel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .22
iiTable des matières
3 Applications 24
3.1 Pendule de Bessel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .24
3.1.1 Equation du pendule de longueur variable . . . . . . . . . . . . . . .25
3.1.2 Equation de Bessel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .25
3.1.3 Résolution avec les conditions initiales . . . . . . . . . . . . . . . . .26
3.2 modulation de fréquence . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .27
Bibliographie 29
iiiNotation
La fonction Gamma
Fonction Digamma
B(x;w)La fonction Beta
lnlogarithme Nibire J mLa fonction Bessel N mLa fonction de Neumann H (1;2)mLa fonction de Hankel I m(x)La fonction de Besselmodifiee K m(x)La fonction de Besselmodifiee j i(x)La fonction de Bessel spherique n i(x)La fonction de Bessel spherique h (1;2) i(x)La fonction de Bessel spheriqueLa constanted0Euler
(;x)La fonction normalisee C1Espace des fonctions de classe C1
5Gradient
4Laplacien
G(r;r0;0;)La fonction de Green
Introduction générale
Les fonctions de Bessel sont connues depuis le 18 ème siècle, quand les mathématiciens et les
partielles. Ces équations ont été nommés Laplace, d"Alembert (vague), Poisson Helmholtzéquations. Le plus puissant est la séparation de la méthode de variables, qui en coordonnées
w00(z)z2+w0(z)z+ (z2v2)w(z) = 0
Cette équation avec des valeurs concrètes du paramètre apparu dans les articles de FWBessel (1816, 1824) qui a construit deux solutions partielles et de l"équation précédente sous
la forme de la série: w(z) =zv1X j=0a jzj+zv1X j=0b jzj=zv 1X k=0a2kz2k+1X
k=0a2k+1z2k+1!
+zv 1X k=0b2kz2k+1X
k=0b2k+1z2k+1!
w1(z) =zv1X
k=0A jz2k= A0=2v(v+ 1)^A1=2v2(v+ 2)^Ak=a2k=(1)k2v2k(k+v+ 1)k! w2(z) =zv1X
k=0B jz2k= B0=2v(v+ 1)^B1=2v2(v+ 2)^Bk=b2k=(1)k2v2k(kv+ 1)k!1Introduction générale
(1868) a examinévcomme un paramètre réel arbitraire, et H. Hankel (1869) considérées comme des valeurs complexes pourv. précédente a été introduite par CG Neumann (1867) comme le cas limite de la combinaison linéaire spéciale suivante des fonctionsJv(z)etJv(z) : Y v(z) = lim!vcos()J(z)J(z)sin()= v2Z J. Watson (1867) a introduit la notation pour cette fonction. D"autres auteurs (H. Hankel peut être présentée par la formule: w00(z)z2+w0(z)z+ (z2v2)w(z) = 0 ;w(z) =c1Jv(z) +c2Yv(z)
oùc1etc2sont des constantes complexes arbitraires. De la même manière, AB Basset (1888) et HM Mac Donald (1899) a introduit les fonc- modi...ée w00(z)z2+w0(z)z(z2+v2)w(z) = 0 ;w(z) =c1Iv(z) +c2Kv(z)
indépendantezàiz. Dans le premier chapitre, nous présentons les fonctions de base de Bessel et leurs pro- Dans le deuxième chapitre, nous discutons également sur le représentation intégrable de quelques fonctions de Bessel, les développementes (séries in...ni, forme asymptotique), relation de récurrence, transformation de Fourier-Bessel. En ...n, dans le troisième chapitre, nous présentons une sélection de problèmes (avec solutions) portant sur les applications des fonctions de Bessel.2Chapitre 1
Les fonctions de Bessel : types et
dé...nitionsIntroduction
En mathématiques, et plus précisément en analyse, les fonctions de Bessel découvertes par le mathématicien suisse DANIEL Bernouli, portent le nom du mathématicien allemand Friedrich Bessel, qui développa l"analyse de ces fonctions en 1817 dans le cadre de sesétudes du mouvement des planètes induit par l"interaction gravitationnelle, généralisant les
découvertes antérieures de Bernouli. Ces fonctions sont des solutions canoniquesY(x)de1.1 Fonctions de Bessel de première espèce
1.1.1 Fonction de Bessel d"ordre N
La fonctionJn(z);connue sous le nom de "fonction de Bessel d"ordrende première espèce",est dé...nie, lorsquenest un entier positif, par la série de puissance[voir le paragraphe2.2.1]
[4] J n(z) =zn2 nn!1z22:(2n+ 2)+z42:4(2n+ 2)(2n+ 4):::
=X i>0(1)ii!(n+i)! z2 n+2i (1.1.1) qui converge pour toutes valeurs dezréelle on complexes, et pourn= 0on a31.1. Fonctions de Bessel de première espèce
J0(z) = 1z22
2+z422:42z62
2:42:62+:::(1.1.2)
qui connue sous le nom de fonction de Bessel d"ordre zéro. Nous dé...nissons les séries de Bessel comme étant J n(x) =zn2 nn!1z22(2n+ 2)+z42:4(2n+ 2)(2n+ 4):::
fréquemment en physique, Posons y=Jn(z)2xn! =znzn+22(2n+ 2)+zn+42:4(2n+ 2)(2n+ 4)::: et on dérive ainsi z ddz zdydz =n2zn(n+ 2)2zn+22:(2n+ 2)+(n+ 4)2zn+42:4(2n+ 2)(2n+ 4)::: mais nous avons aussi n2y=n2z2n2zn+22(2n+ 2)+n2zn+42:4(2n+ 2)(2n+ 4):::
par soustraction z ddz zdydz n2y=zn+2+zn+42(2n+ 2):::=z2yCe qui donne ...nalement
z ddz zdydz z2n2y= 0 ce qui s"écrit également z2d2ydz
2+zdydz
+z2n2y= 0Bessel.4
1.1. Fonctions de Bessel de première espèce
1.1.2 Fonction de Bessel d"ordre entier
On considère la fonction génératrice suivante dé...nie comme suit [4]G(z;t) =ez2
(t1t )(1.1.3) on a e z2 t=X j0 z2 jtjj!etez2 1t =ez2 t1=X i>0 z2 itii!On écrit
G(z;t) =X
j>0 z2 jtjj!X i>0 z2 itii!=X j>0X i>0(1)izi+jtji2 i+ji!j!Maintenant, on posantj=i+net1 n+1on trouve
G(z;t) =1X
n=1( 1X i=0(1)iz2i+n22i+ni!(i+n)!)
t n en comparant les con...cients de la serie précédente avec l"expression(1:1:1)on obtientG(z;t) =ez2
(t1t )=1X n=1J n(z)tn;(1.1.4) de(1:1:3)et(1:1:4)on trouveG(z;t) =G(z;t) =G(z;t1)
donc 1X n=1J n(z)tn=1X n=1J n(z)1t n =1X n=1J n(z)(1)ntn:(1.1.5)Maintenant, en mettantm=n, on écrit
1 X n=1J n(z)tn=1X m=1J m(z)(1)mtm Maintenant, on posem=nde la série sur le côté droit, ce qui donne 1 X n=1J n(z)tn=1X n=1J n(z)(1)ntndonc, de ce qui précede on peut dé...nir une fonction de Bessel d"ordrende première espèce
J n(z);lorsquenest un entier négatif comme suit J n(z) = (1)nJn(z)51.2. Fonctions de Bessel d"ordre quelconque
Relations de récurrence
En utilisant(1:1:1);on a, après des calculs élémentaires et pourn0[4] (znJn(z))0=znJn1(z)etznJn(z)0=znJn+1(z) J0n(z) +nz
Jn(z) =Jn1(z); J0n(z)nz
Jn(z) =Jn+1(z)
d"oú les relations de récurrence J n1(z) +Jn+1(z) =2nzJn(z)etJn1(z)Jn+1(z) = 2J0n(z)(1.1.6)
la première relation de(1:1:6)permet d"exprimerJnen fonction deJ0etJ1.1.2 Fonctions de Bessel d"ordre quelconque
1.2.1 Fonction Gamma
La fonction Gamma est généralement dé...nie par l"intégrale suivante [6] (x) =+1Z 0 t x1etdt quand la partie réelle dexest strictement positive,Re(x)>0: La formule d"Euler donne une expression de la fonctionpour toute valeur dexcomplexe hormis les valeurs dexentières négatives où la fonction possède des pôles (x) = limn!1n!nxx(x+ 1):::(x+n)(1.2.1) En intégrant par parties l"équation(??), on peut facilement montrer que (x+ 1) =x(x)(1.2.2) en véri...ant que(1) = 1;on obtient par récurrence que (n+ 1) =n!(1.2.3)61.2. Fonctions de Bessel d"ordre quelconque
avec cette dé...nition, la fonctionapparaît comme un prolongement analytique de la fonc- tion factorielle dé...nie surN. D"après l"équation(1.2.1), la fonctiona un pôle en0et pour toutes les valeurs entières négatives. La formule suivante permet de relier la fonction entre les valeurs situées dans le demi-plan complexe oùRe(x)>1et celui oùRe(x)<1 (1x) =(x)sin(x)(1.2.4) pour calculer numériquement la fonctionpour une valeur dexen dehors des pôles, il est nécessaire de développer cette fonction sur la base des polynômes et des exponentielles. Laformule la plus précise est celle de Lanczós. Ce développement est spéci...que à la fonction
. La formule qui s"inspire de la formule stirling bien connue pour la fonction factorielle n"est valable que pourRe(x)>0et est donnée par (x+ 1) = x+ +12 x+12 e(x+ +12 )p2 c0+c1x+ 1+c2x+ 2::::::cNx+N+
(1.2.5) Oú"est la paramètre estimant l"erreur. Pour le choix particulier = 5;N= 6etc0très voisin de1, on aj"j<2:1010. Il est di¢ cile de calculer la fonctionpour des valeurs dexun peu importantes. Cela résulte de la croissance très rapide de la fonction. On peut montrer que la fonctioncroit plus vite que toute exponentielle, comme de manière Analogue on montre que l"exponentielle croit plus vite que tout polynôme. On dit parfois que la fonctiona une croissance super exponentielle Dans de nombreuses formules, la fonctionapparaît à la fois au numérateur et au dénominateur d"une expression. Chacun des termes peut être très important, mais le rapport est souvent un nombre relativement modeste. Pour calculer Numériquement ce typed"expression, il est préférable de calculerln((x)). Ainsi la fraction est alors l"exponentielle
sont exponentiellement plus petits que ceux qui apparaissent dans un calcul direct, on évite ainsi le dépassement de capacité de l"ordinateur.7