Les Th´eories Electriques de J Clerk´ Maxwell Etude

LES CIRCUITS ELECTRIQUES 1- Les circuits électriques Pour réaliser un circuit électrique il faut au minimum un générateur, un récepteur (lampe, moteur ) et des fils de liaison Le générateur et le récepteur possèdent deux bornes chacun : ce sont des dipôles 1-1 : Nœud, branche, maille Un nœud est une connexion qui réunit plus

Lois de l’électrocinétique - Le Mans University

Lois de l’électrocinétique 1 – Courant électrique 1 1 – Notion de courant Un conducteur est un matériau contenant des charges libres capables de se déplacer Dans les électrolytes les charges mobiles sont des ions Dans les autres conducteurs, les charges sont des électrons

Électronique - Tout le cours en fiches - Dunod

rigueur et méthode Elle nécessite toutefois que le lecteur soit familiarisé avec les lois fondamentales de l’électrocinétique, que ce soit en régime continu, sinusoïdal ou transi-toire Ces notions sont rappelées dans le premier chapitre qui rassemble les principaux résultats et théorèmes qu’il est indispensable de connaître

CHAPITRE IV : La charge électrique et la loi de Coulomb

IV 2 IV 2 : La charge électrique La force électrique ne se produit qu’entre deux objets qui ont une propriété particulière, qu’on appelle la charge électrique et qui apparaît notamment lorsqu’on frotte deux objets l’un

Chapitre 1 LES BASES DE LELECTROCINETIQUE

II 3 d Lois d'association - En série : Leq =L1 +L2 (I-20) - En parallèle: 1 2 1 2 eq L L L L L + ⋅ = (I-21) Remarques : - Les lois précédentes ne sont valables que pour des inductances non couplées magnétiquement - Les bobines utilisées comme inductances sont réalisées à l'aide de bobinage de fil de cuivre La

6 Lois des circuits - LN w

6 LOIS DES CIRCUITS III Electricité 6 Lois des circuits 6 1 Circuit série Considérons le circuit suivant, où deux résistances sont branchées en série à un générateur de courant : R 1 R 1 I 1 I 2 I 3 U 1 U 2 U tot Figure III 11 – deux résistances en série 6 1 1 Intensité du courant

04 Lois générales des circuits électriques

2e B et C 4 Lois générales des circuits électriques 30 d) Exemple Une portion du circuit comprend 4 résistors montées en parallèle, de résistances respectives 5 , 10 , 15 et 20 La tension aux bornes de cette portion est 24 V Calculer : o la tension aux bornes de chacun des résistors ;

Recueil de données de physique - IB Documents

Lois de Kirchhoff sur les circuits : ΣV = 0(boucle) Fk qq r = 12 2 ΣI = 0(jonction) k = 1 4πε 0 R V = I V W q = PV R V R = =II 2 = 2 E F q = RR totale =+ 12 R + I =nAvq 11 1 RR totale 12 R =+ + ρ= RA L Sujet 5 3 Piles électriques Sujet 5 4 Effets magnétiques des courants électriques ε=+I()Rr Fq= vBsinθ FB= ILsinθ Sujet 6 1

Les Th´eories Electriques de J Clerk´ Maxwell Etude

hypoth`eses relatives `a la loi g en´ ´erale des forces electriques; enﬁn, H Helm-´ holtz d’abord, W Thomson ensuite, avaient tent´e de passer des lois d’Amp `ere aux lois decouvertes par F E Neumann et par W Weber, en prenant pour in-´ termediaire le principe, nouvellement afﬁrm´ e, de la conservation de l’´ energie ´

[PDF] lois fondamentales de l'électricité pdf

[PDF] lois fondamentales electricité

[PDF] Lois générales de l'Électricité

[PDF] lois générales de l'électricité pdf

[PDF] lois internet france

[PDF] lois mémorielles france

[PDF] lois physiques de l'univers

[PDF] lois physiques fondamentales

[PDF] lois physiques plongée sous marine

[PDF] lois référendaires

[PDF] Lois sur intensité et tension

[PDF] lol mdr xd

[PDF] lombalgie exercices a ne pas faire

[PDF] lombricarium

[PDF] LONDON

Les Th

´eories´Electriques de J. Clerk

Maxwell

´Etude Historique et Critique

Pierre Maurice Marie Duhem

3 juillet 2014

Table des mati

`eres

1 Introduction

1 1.1 1 1.2 4 1.3 7 1.4 10 I Les

´Electrostatiques de Maxwell15

2 Les propri

´et´es fondamentales des di´electriques. Les doctrines de

Faraday et de Mossotti

2.1 La th

´eorie de l"aimantation par influence, pr´ecurseur de la th ´eorie des di´electriques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17

2.2 La polarisation des di

´electriques. . . . . . . . . . . . . . . . 24

2.3 Propositions essentielles de la th

´eorie des di´electriques. . . . 32

2.4 L"id

´ee particuli`ere de Faraday. . . . . . . . . . . . . . . . . 38

3 La premi

`ere´electrostatique de Maxwell45

3.1 Rappel de la th

´eorie de la conductibilit´e de la chaleur. . . . . 45

3.2 Th

´eorie des milieux di´electriques, construite par analogie avec la th ´eorie de la conduction de la chaleur. . . . . . . . . 48

3.3 Discussion de la premi

`ere´electrostatique de Maxwell. . . . . 51

4 La deuxi

`eme´electrostatique de Maxwell55

4.1 L"hypoth

`ese des cellules´electriques. . . . . . . . . . . . . . 55

4.2 Les principes pr

´ec´edents dans les´ecrits ult´erieurs de Maxwell59

4.3 L"

´equation de l"´electricit´e libre. . . . . . . . . . . . . . . . . 62 3

4TABLE DES MATI`ERES

4.4 La deuxi

`eme´electrostatique de Maxwell est illusoire. . . . . 65 4.5 D ´etermination de l"´energie´electrostatique. . . . . . . . . . . 68

4.6 Des forces qui s"exercent entre deux petits corps

´electris´es. . 72

4.7 De la capacit

´e d"un condensateur. . . . . . . . . . . . . . . . 78

5 La troisi

`eme´electrostatique de Maxwell81

5.1 Diff

´erence essentielle entre la deuxi`eme et la troisi`eme electrostatiques de Maxwell 81
5.2 D ´eveloppement de la troisi`eme´electrostatique de Maxwell. . 94

5.3 Retour

`a la premi`ere´electrostatique de Maxwell. . . . . . . . 97 II L"

´Electrodynamique de Maxwell101

6 Flux de conduction et flux de d

´eplacement103

6.1 Du flux de conduction

103

6.2 Du flux de d

´eplacement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 105

6.3 Dans la th

´eorie de Maxwell, le flux total est-il un flux uniforme?109

6.4 Retour

`a la troisi`eme´electrostatique de Maxwell. Jusqu"`a quel point on peut la mettre d"accord avec l"

´electrostatique

classique. 118

7 Les six

´equations de Maxwell et l"´energie´electromagn´etique127

7.1 Les trois relations entre les composantes du champ

´electrique

et les composantes du flux. 127

7.2 L"

´etat´electrotonique et le potentiel magn´etique dans le m ´emoire: ONFARADAY"SLINES OFFORCE.. . . . . . . . . 131

7.3 Examen de la th

´eorie pr´ec´edente.. . . . . . . . . . . . . . . . 137

7.4 L"

´etat´electrotonique et l"´energie´electromagn´etique dans le m ´emoire: ON PHYSICALLINES OFFORCE. . . . . . . . . .141

7.5 L"

´etat´electrotonique et l"´energie´electromagn´etique dans le m

´emoire: ADYNAMICAL THEORY OF THE ELECTROMA-

GNETIC FIELD.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 151

7.6 La th

´eorie du Magn´etisme dans le TRAIT´E D"´ELECTRICIT´E ET DEMAGN´ETISME.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 160

7.7 La th

´eorie de l"´electromagn´etisme dans le TRAIT´E D"´ELECTRICIT´E ET DEMAGN´ETISME.. . . . . . . . . . . . 165

TABLE DES MATI

`ERES5

8 La th

´eorie´electromagn´etique de la lumi`ere173

8.1 La vitesse de la lumi

`ere et la propagation des actions electriques; recherches de W. Weber et de G. Kirchhoff. 173

8.2 La vitesse de la lumi

`ere et la propagation des actions electriques; recherches de B. Riemann, de C. Neumann, et de L. Lorenz. 178

8.3 L"hypoth

`ese fondamentale de Maxwell. - Polarisation electrodynamique des di´electriques. . . . . . . . . . . . . . . 186

8.4 Premi

`ere´ebauche de la th´eorie´electromagn´etique de la lumi `ere de Maxwell. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 193

8.5 Forme d

´efinitive de la th´eorie´electromagn´etique de la lumi`ere de Maxwell 197

9 Conclusion

205

6TABLE DES MATI`ERES

Chapitre 1

Introduction

1.1

Au milieu de ce si

`ecle, l"´electrodynamique semblait fond´ee en toutes ses parties essentielles.´Eveill´e par l"exp´erience d"OErstedt, le g´enie d"Amp`ere avait cr ´e´e et port´e`a un haut degr´e de perfection l"´etude des forces qui s"exercent soit entre deux courants, soit entre un courant et un aimant;

Arago avait d

´ecouvert l"aimantation par les courants; Faraday avait mis en lumi `ere les ph´enom`enes d"induction´electrodynamique et d"induction electromagn´etique; Lenz avait compar´e le sens des actions´electromotrices des courants au sens de leurs actions pond

´eromotrices; cette comparaison [2]

avait fourni `a F. E. Neumann le point de d´epart d"une th´eorie de l"induction; cette th ´eorie, W. Weber l"avait formul´ee de son cˆot´e, en s"appuyant sur des hypoth `eses relatives`a la loi g´en´erale des forces´electriques; enfin, H. Helm- holtz d"abord, W. Thomson ensuite, avaient tent

´e de passer des lois d"Amp`ere

aux lois d ´ecouvertes par F. E. Neumann et par W. Weber, en prenant pour in- term ´ediaire le principe, nouvellement affirm´e, de la conservation de l"´energie.

Deux objets seulement semblaient s"offrir

`a l"activit´e du physi- cien d ´esireux de travailler au progr`es de l"´electrodynamique et de l"

´electromagn´etisme.

Le premier de ces objets

´etait le d´eveloppement des cons´equences impli- citement contenues dans les principes qui venaient d"

ˆetre pos´es;`a la pour-

suite de cet objet, les g ´eom`etres employ`erent toutes les ressources de leur analyse; les exp ´erimentateurs mirent en oeuvre leurs m´ethodes de mesure les plus pr ´ecises; les industriels prodigu`erent l"ing´eniosit´e de leur esprit inventif; 1

2CHAPITRE 1. INTRODUCTION

et, bient ˆot, l"´etude du courant´electrique devint le chapitre le plus riche et le plus vaste de la physique tout enti `ere.

Le second de ces objets, d"une nature plus sp

´eculative et plus philoso-

phique, ´etait la r´eduction`a une commune loi des principes de l"´electrostatique et des principes de l" ´electrodynamique. Amp`ere lui mˆeme l"avait propos´e aux efforts des physiciens :

Il est donc compl

`etement d´emontr´e, disait-il,1qu"on ne saurait rendre raison des ph

´enom`enes produits par l"action de

deux conducteurs volta

¨ıques, en supposant que des mol´ecules

electriques agissant en raison inverse du carr´e de la distance fussentdistribu rer flux ´ees et`a pouvoir, par cons´equent,ˆetre regard´ees comme invariablement li

´ees entre elles. On doit en conclure que ces

ph ´enom`enes sont dus`a ce que les deux fluides´electriques par- courent continuellement les fils conducteurs, d"un mouvement[3] extr ˆemement rapide, en se r´eunissant et se s´eparant alternative- ment dans les intervalles des particules de ces fils...

C"est seulement dans le cas o

`u l"on suppose les mol´ecules electriques en repos dans les corps o`u elles manifestent leur pr ´esence par les attractions ou r´epulsions produites par elles entrecescorps,qu"ond acc ´el´er´e ne peut r´esulter de ce que les forces qu"exercent les mol ´ecules´electriques dans cet´etat de repos ne d´ependent que de leurs distances mutuelles. Quand l"on suppose, au contraire, que, mises en mouvement dans les fils conducteurs par l"action de la pile, elles y changent continuellement de lieu, s"y r

´eunissent`a

chaque instant en fluide neutre, se s

´eparent de nouveau et vont

se r ´eunir`a d"autres mol´ecules du fluide de nature oppos´ee, il n"est plus contradictoire d"admettre que des actions en raison inverse des carr ´es des distances qu"exerce chaque mol´ecule, il puisse r ´esulter entre deux´el´ements de fils conducteurs une force qui d ´epende non seulement de leur distance, mais encore des directions des deux ´el´ements suivant lesquelles les mol´ecules electriques se meuvent, se r´eunissent`a des mol´ecules de l"esp`ece oppos ´ee, et s"en s´eparent l"instant suivant pour aller s"unir`a d"autres...1. Amp `ere.Th´eorie math´ematique des ph´enom`enes´electrodynamiques uniquement d´eduite de l"exp ´erience, Paris, 1826. Deuxi`eme´edition (Paris, 1883), pp. 96 et sqq. 1.1.3 S"il ´etait possible, en partant de cette consid´eration, de prou- ver que l"action mutuelle des deux

´el´ements est, en effet, propor-

tionnelle `a la formule par laquelle je l"ai repr´esent´ee, cette expli- cation du fait fondamental de toute la th

´eorie des ph´enom`enes

electrodynamiques devrait´evidemmentˆetre pr´ef´er´ee`a toute autre...

A la question qu"Amp

`ere avait seulement pos´ee, Gauss2formula une r ´eponse qu"il ne publia point : l"action r´epulsive mutuelle de deux charges du mouvement relatif de l"une par rapport `a l"autre; lorsque les deux charges sont en repos relatif, cette action se r

´eduit`a la force inversement proportion-

nelle au carrquotesdbs_dbs18.pdfusesText_24

[PDF] Les Th´eories Electriques de J Clerk´ Maxwell Etude