Exercises on Electrostatics Exercise 1
Coulomb’s law to nd the electric eld at the location from each of the objects Then add the two electric eld vectors (superposition principle) to nd the net electric eld The electric eld at the location (0,y) due to the positively charged object is E~ 1 = kq (y a)2 (+^j) (12)
CHAPITRE IV : La charge électrique et la loi de Coulomb
IV 6 : La loi de Coulomb C’est en 1785, que le physicien français Charles Augustin Coulomb établit expérimentalement la loi donnant la force existant entre deux charges électriques Pour mesurer les forces, Coulomb se servit d’une balance de torsion dans laquelle un
Troncs communs - univ-boumerdesdz
7 Loi de Coulomb 24 8 Principe de superposition 25 Enoncés des exercices 26 Solutions des exercices 3 1 Chapitre 2 : Champ électrostatique • 1 Définition duchampélectrostatique 45 2 Champ électrostatiquecréé par une charge ponctuelle 4 5 3 Champ électrostatiquecréé par un ensemble de charges ponctuelles 46 4
ELECTROSTATIQUE 1 - UPF
2 1 Loi de Coulomb • L'interaction est caractérisée par une intensité et une direction → représentation vectorielle • Coulomb, grâce à son pendule de torsion, va quantifier cette interaction On considère : - 2 charges q1 et q2-u12 un vecteur unitaire dirigé de 1 → 2 - r la distance qui sépare les 2 charges F12
Interaction électrostatique, loi de Coulomb
Augustin Coulomb (1736-1806), mette au point une expérience réalisée à l'aide d'une balance de torsion de son invention pour déterminer la force qui s'exerce entre deux corps électriquement chargés Il énoncera en 1785 une loi mathématique qui porte aujourd’hui le nom de loi de Coulomb En hommage
Corrigés des exercices 11 à 125 : 251 1
Corrigés des exercices 1 1 à 1 25 : 25 1 1 1 Exercice1 1 Les deux charges placées en A et Csont de signes contraires, donc, elles s’attirent Si on pose AC x=, alors la force d’attraction est égale à : 2 99 22 2 2 AC AC9 10 9 10 qq q FF xx = = Les deux charges placées en B et C sont de signes contraires, donc, elles s’attirent aussi
Electrostatique : révisions de Sup Conducteurs en équilibre
1 – Loi de Coulomb, calculs direct du champ et du potentiel : Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
Électrostatique et électrocinétique
Exercices 17 Corrigés 19 CHAMP ÉLÉCTROSTATIQUE DANS LE VIDE 27 2 1 Charges électriques 27 2 2 Loi de Coulomb 28 2 3 Champ et potentiel 29 2 4 Force et énergie potentielle électrostatiques 31 2 5 Circulation du champ électrique 32 2 6 Loi locale et loi intégrale 32 2 7 Exemples d’application 33 2 7 Dipôle électrostatique 38
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Electrostatique : révisions de Sup
Conducteurs en équilibre électrostatique
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2Electrostatique : révisions de Sup
Conducteurs en équilibre électrostatique
I) Electrostatique ; révisions de sup :
1 - Loi de Coulomb, calculs direct du champ et du potentiel :
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3 * Gradient d"une somme et d"un produit : ])()()()(rggradrfgradrgrfgradr r r r r r r r r * En tout point, le gradient du champ scalaire )(rfr est perpendiculaire à la surface de niveau (lasurface iso-f) passant par ce point et il est dirigé suivant la direction de variation la plus rapide de
)(rfr, dans le sens des valeurs croissantes de )(rfr.Exemple en électrostatique :
Les lignes de champs sont perpendiculaires aux équipotentielles et le champ est dirigé vers les
potentiels décroissants (car ))((rVgradEr rElectrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
4 Propriétés de symétrie du champ électrique :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
52 - Topographie du champ électrostatique, lignes de champs et surfaces équipotentielles :
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6Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
7Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
83 - Le théorème de Gauss, équations locales de l"électrostatique :
Ce théorème a été démontré en 1 ère année ; on peut l"utiliser comme point de départ pourdémontrer la relation de Green-Ostrogradsky et présenter l"interprétation locale de l"opérateur
divergence.On considère un volume élémentaire en coordonnées cartésiennes dτ = dxdydz. On montre que
le flux élémentaire sortant de ce volume vaut :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
9τdzE
yE xEd zyx)) Soit : (interprétation locale de la divergence)Edivddr
L"écriture locale du théorème de Gauss s"en déduit :0ερ
=EdivrEt on démontre ainsi le théorème de Green-Ostrogradsky : (valable finalement pour tout champ
vectoriel)ττdEdivdSnEsoitdEdivd
VS r rr rElectrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
10 Théorème de Gauss pour le champ gravitationnel :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
11Equations locales :
Remarque sur les opérateurs :
Retour sur l"opérateur " gradient » :
zyxuzVuyVuxVVVgradrrr rElectrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
12 zyxuzuyuxrrr r (opérateur " nabla ») EEdivrr rEErotr
r rOn retrouve alors facilement les expressions des ces opérateurs mais en coordonnées cartésiennes
uniquement ! (dans les autres systèmes de coordonnées, il faut soit utiliser un formulaire ou alors
retrouver l"expression de ces opérateurs quand par exemple les symétries sont fortes et seule la
distance r intervient). Les expressions suivantes ne sont pas à connaître :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
13En coordonnées cylindriques :
zA A rrrA rzrA A rrA rEt en coordonnées sphériques :
sin1 )(sin sin1 )(1)()sin()sin( sin1 2 222 A rA rrAr rrA Ar rAr rAdiv rr r * Divergence d"une somme et d"un produit : ])()()()(rWdivrVdivrWrVdivrr rr rr rr ])()()().()()(rVdivrfrVrfgradrVrfdivrr r rr r rr r
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14 * Rotationnel d"une somme et d"un produit : ])()()()(rWrotrVrotrWrVrotr r rr r r rr ])()()()()()(rVrotrfrVrfgradrVrfrotrr r rr r rr r )().()().()()(rWrotrVrWrVrotrWrVdivr r rr r r rr r r rr (Voir le chapitre sur l"analyse vectorielle et un formulaire d"analyse vectorielle)4 - Exemples de calculs de champs et de potentiels :
Voir feuilles d"exercices.
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155 - Relations de passage pour le champ :
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166 - Equation de Poisson :
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17Rq1 : le Laplacien est encore noté :
2?=Δr
7 - Energie électrostatique :
a - Energie d"interaction de deux charges ponctuelles :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
18 b - Cas d"une distribution discrète de n charges ponctuelles :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
19 c - Energie électrostatique d"une sphère uniformément chargée :On établit l"expression de l"énergie électrostatique d"une sphère de rayon a uniformément chargée
en volume, de charge totale Q et de densité volumique de charges ρ. On construit de manière réversible la sphère en amenant de l"infini la charge drrdqρπ2 4= , qui passe donc du potentiel nul au potentiel de la " sphère » en construction , de rayon r : 02 3 00 3344 1)(
41)(ερρπ
πεπεr
rr rrQrV=== Le travail élémentaire qu"il faut fournir est alors : drrrdrrrdqVVrVdqdEWWPélect4
02 02 2 3434)()()(επρ
On en déduit :
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20 aqadrrE a él 1 203154
34
02 5 02 4 02 0 On peut aussi généraliser la relation obtenue dans le cas de n charges ponctuelles :
τρdMVME
espaceél 21Ici, l"intégration se limite au volume de la sphère de rayon a. Avec : )3(6)(;)(22
0raMVcsteM-===
Alors :
5 02 2220 0
1544)3(621adrrraE
a élElectrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
21On peut également utiliser la densité volumique d"énergie électrostatique : ∞a aespaceél drrradrrrdEE 022
2 03 22
0 02 0)( 41
34321
21περπερετε
et on obtient là encore le même résultat.Par analogie, on en déduit l"énergie gravitationnelle d"une étoile (ou d"une planète) de masse M et
de rayon a : a GME grav 1 532
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22II) Dipôle électrostatique :
1 - Définition, exemples :
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232 - Calcul du potentiel dans le cadre de l"approximation dipolaire :
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243 - Champ électrique du dipôle, topographie :
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254 - Action d"un champ électrique extérieur, énergie potentielle d"interaction :
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26Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
275 - Quadripôle électrostatique : voir exercice
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28III) Equilibre électrostatique des conducteurs :
1 - Conducteur en équilibre électrostatique :
2 - Propriétés des conducteurs en équilibre :
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29On peut également obtenir ce dernier résultat à partir de l"équation de MG,
0ερ
=Edivr Localement, les charges des ions positifs sont compensées par les charges des électrons.Cette épaisseur est de l"ordre de 0,1 nm dans le cas du cuivre. La densité superficielle de charges
n"est en général pas uniforme : elle dépend de la forme du conducteur et des autres conducteurs
et charges en présence.Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
303 - Théorème de Coulomb :
du champ électrique etSens des lignes de champ :
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314 - Pression électrostatique :
On se place dans une modélisation surfacique.
Une surface élémentaire dS du conducteur est soumise à la force : extEdSfdr r où extErdésigne le champ électrique créé par les autres charges du conducteur (et éventuellement
d"autres contributions). Soit propreEr le champ dû aux charges portées par la surface dS, alors on a : nEEE totpropreext r r r r0εσ==+
Si on assimile la surface dS, localement, à un plan infini chargé σ, alors nE propre r r 02εσ
et, par conséquent, nE ext r r 02εσ
. La force qui s"exerce alors sur dS devient :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
32ndSEdSfd ext rrr 02
2)(εσσ
D"où la pression électrostatique :
022εσ
ePElectrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
335 - Exemples de topographie de champs en présence de conducteurs, résolution du
problème de Laplace :En présence de conducteurs placés dans le vide (problème de Laplace), le potentiel
électrostatique V(M) vérifie :
• L"équation de Laplace en tout point : ΔV = 0• La valeur du potentiel est imposée sur les surfaces des conducteurs (à l"infini, la valeur du
potentiel est choisie conventionnellement égale à 0) • Il y a continuité du potentielLa résolution de ce problème conduit à une solution unique qui permet d"en déduire toutes les
autres données du problème, comme le champ électrique et les densités superficielles de charges
des conducteurs par exemple.Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
34Exemple : interprétation du sens des lignes de champ
On considère le système de trois conducteurs représenté sur la figure suivante. Le potentiel à
l"infini est nul. Sans effectuer de calcul, préciser le signe des différents potentiels V 1, V2 et V
3 et la
relation d"ordre qui existe entre eux. C 1 C 2 C 3Réponses : V
3 < 0 ; V
2 > 0, V
1 > 0, V
1 > V2 et V
1 > V 3 .Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
35Exemple : influence d"une charge ponctuelle q positive sur une sphère isolée neutre
Une boule métallique de rayon R est reliée à la Terre (son potentiel est donc nul). On place à une
distance d du centre de la boule une charge ponctuelle q > 0. a) Où se trouvent les charges et commenter leur signe.b) En calculant le potentiel au centre de la boule, calculer la charge Q portée par cette dernière.
c) Tracer les lignes de champ.d) La boule est désormais isolée et porte une charge totale nulle (la charge q est toujours
présente). Quel est le potentiel de la boule ? Tracer les lignes de champ.Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
36Réponses :
a) La boule acquiert une densité surfacique de charges ; des charges (venant de la Terre) négatives
vont être attirées sur la boule. Le potentiel de la boule reste nul puisqu"elle est reliée à la Terre.
b) Le potentiel au centre de la boule est nul : qdRQsoitdqRQOV-==+=041
41)(00
On remarque bien que Q < 0.
c) L"allure des lignes de champ est obtenue à partir du logiciel " Equipotential » :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
37Comme l"infini et la boule sont au même potentiel nul, aucune ligne de champ ne peut partir de l"un pour aller à l"autre. Les lignes de champ partent donc de la charge q pour aller soit à l"infini soit sur la boule.
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38d) La boule étant isolée, sa charge reste nulle ; des charges positives se déplacent vers la droite et
des charges négatives vers la gauche.L"allure des lignes de champ est :
Son potentiel vaut :
dq dq ROV 000 41410
41)(πεπεπε
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39Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
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426 - Etude des condensateurs :
a - Définitions :Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
43b - Exemples de condensateurs, calculs de capacités :
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44Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
45Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
46Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
47Electrostatique : révisions de sup, conducteurs en équilibre, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier
48c - Aspect énergétique, exemple du condensateur plan :
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49Exercice d"application ; force exercée entre les deux armatures d"un condensateur plan :
Soit un condensateur composé de deux armatures planes, de surface S et séparées d"une distance
L et soumis à la tension U. On néglige les effets de bord.