CHAPITRE VIII : Les circuits avec résistances ohmiques

en combinant les résistances placées en série et en parallèle et en utilisant la loi d'Ohm Dans les circuits complexes, dans lesquels les résistances ne sont ni en série, ni en parallèle (voir figure VIII 4 a) ou lorsqu'il y a plusieurs sources de f é m (voir figure VIII 4 b), cette méthode ne

RÉSISTANCE ÉLECTRIQUE - myDataLogger

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Standard Series Values in a Decade for Resistances and

Series and parallel combinations - Iowa State University

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Resistance-42-A4 - lewebpedagogiquecom

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CIRCUIT RLC SÉRIE EN RÉGIME SINUSOÏDAL FORCÉ

vt en régime sinusoïdal forcé Méthode de résolution des exercices en régime sinusoïdal forcé : ¾ Redessiner le circuit en indiquant les amplitudes et impédances complexes Simplifier le circuit en utilisant les lois d’association série, parallèle ¾ Écrire () S vt sous la forme : () cos( ) Sm vt S t=+ω ϕ ¾ On cherche à

Chapitre 4 CIRCUITS EN SÉRIE ET EN DÉRIVATION

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VIII. 1

CHAPITRE VIII : Les circuits avec résistances ohmiques Ce chapitre porte sur les courants et les différences de potentiel dans les circuits. VIII.1 : Les résistances en série et en parallèle

On dit que deux ou plusieurs résistances sont branchées en série lorsqu'elles sont reliées

l'une à l'autre bout à bout par un conducteur, de telle sorte à former un seul conducteur dans

lequel un même courant peut passer (voir figure VIII.1).

Figure VIII.1.

La différence de potentiel aux bornes de R

1 vaut : V 1 = V a - V b = R 1 I, en vertu de la loi d'Ohm. De même, aux bornes de R 2 V 2 = V c - V d = R 2 I

La différence de potentiel aux bornes de l'ensemble formé par les deux résistances en série vaut :

V = V a - V d = V a - V b + V b - V d = V a - V b + V c - V d En effet, puisque la résistance du fil conducteur qui lie b à c est négligeable, V b - V c

0 I 0

et V b = V c . Dès lors, en vertu des relations précédentes : V = V 1 + V 2 = R 1 I + R 2

I = (R

1 + R 2 ) I

Donc, la différence de potentiel aux bornes de deux résistances placées en série est égale à la

somme des différences de potentiel aux bornes de chacune des résistances

L'ensemble formé par les résistances R

1 et R 2 en série, offre donc au passage du courant une résistance équivalente :

VIII. 2

R éq V I = R 1 + R 2.

On peut facilement généraliser le raisonnement ci-dessus à un nombre n de résistances en série.

Celles-ci auront une résistance équivalente : R éq = R 1 + R 2 + ... + R n , pour des résistances en série (VIII.1)

La résistance équivalente à plusieurs résistances associées en série est égale à la somme des

résistances.

Lorsque les résistances groupées ont leurs

deux extrémités connectées ensembles au reste du circuit (voir figure VIII.2), on dit qu'elles sont placées en parallèle.

Figure VIII.2.

Cette fois, la différence de potentiel aux bornes de l'ensemble est égale à celle aux bornes de

chaque résistance placée en parallèle. V = V a - V b = V 1 = V 2

Par contre,

le courant total I se divise lorsqu'il arrive en a, une partie, I 1 , passant par R 1 , l'autre, I 2 , passant par R 2 I = I 1 + I 2 (VIII.2)

La résistance équivalente offerte au passage du courant par l'ensemble des deux résistances en

parallèle est donnée par : R éq V I , d'où l'on tire I = éq V R . Dès lors, en appliquant la loi d'Ohm aux courants I 1 et I 2 de la relation (VIII.2), on obtient :

éq 1 2

VVV.RRR

VIII. 3

En divisant membre à membre par

V, il vient :

éq 1 2

111
RRR

En généralisant le raisonnement ci-dessus au cas de n résistances placées en parallèle, on obtient :

éq 1 2 n

111 1....RRR R

, pour des résistances en parallèle (VIII.3)

Exemple :

Une pile ayant une f.é.m. de 9 V et une résistance interne de 0,5 alimente le circuit schématisé sur la figure VIII.3.

Figure VIII.3.

On demande : a) la résistance équivalente du circuit, b) le courant débité par la pile, c) la tension

aux bornes de celle-ci. a) les résistances R 2 et R 3 placées en parallèle ont une résistance équivalente R 23
, donnée par :

23 2 3

11111

RRR4,08,0,

de sorte que R 23
= 2,7 . Ce système se trouve groupé en série avec la résistance R 1 , ce qui donne pour la résistance équivalente de la branche supérieure du circuit : R 123
= R 1 + R 23
= 6,0 + 2,7 = 8,7 . Cette résistance de la branche supérieure est placée en parallèle avec R 4 , ce qui donne en les combinant :

1234 123 4

11111

R R R 8,7 10,0 et conduit à : R

1234
= 4,8 . Pour obtenir la

VIII. 4

résistance équivalente de tout le circuit branché aux bornes (a) et (b) de la pile, il faut encore

lui ajouter R 5 , branchée en série : R éq = R 1234
+ R 5 = 4,8 + 5,0 = 9,8 .

b) pour calculer le courant débité par la pile, il faut tenir compte de sa résistance interne qui

s'ajoute en série avec la résistance du circuit proprement dit, de sorte que : R tot = R éq + r = 9,8 + 0,5 = 10,3 .

Et : I = /R

tot = 9,0 / 10,3 = 0,87 A. c) la différence de potentiel aux bornes (a) et (b) de la pile sera par conséquent : V a - V b = -r I = 9,0 - 0,5 0,87 = 8,6 V.

VIII.2 : Les lois de Kirchhoff

Dans l'exemple précédent, nous avons déterminé l'intensité du courant débité par la pile

en combinant les résistances placées en série et en parallèle et en utilisant la loi d'Ohm. Dans les

circuits complexes, dans lesquels les résistances ne sont ni en série, ni en parallèle (voir

figure VIII.4.a) ou lorsqu'il y a plusieurs sources de f.é.m. (voir figure VIII.4.b), cette méthode ne

s'applique plus et il faut faire appel à d'autres méthodes, notamment celle basée sur les lois de

quotesdbs_dbs49.pdfusesText_49

[PDF] CHAPITRE VIII : Les circuits avec résistances ohmiques

VIII. 1

Figure VIII.1.

La différence de potentiel aux bornes de R

0 I 0

I = (R

L'ensemble formé par les résistances R

VIII. 2

Lorsque les résistances groupées ont leurs

Figure VIII.2.

Par contre,

éq 1 2

VVV.RRR

VIII. 3

En divisant membre à membre par

V, il vient :

éq 1 2

éq 1 2 n

111 1....RRR R

Exemple :

Figure VIII.3.

23 2 3

RRR4,08,0,

1234 123 4

R R R 8,7 10,0 et conduit à : R

VIII. 4

Et : I = /R

VIII.2 : Les lois de Kirchhoff