Chapitre 48 – Le champ magnétique généré par une boucle de
Une bobine est un regroupement de spire que l’on peut approximer comme étant superposé les uns sur les autres Le module du champ magnétique produit au centre d’une bobine parcourue par un courant I est défini à l’aide de l’équation suivante : R I B N 2 = µ0 R B I I I I où B: Champ magnétique produit au centre de la bobine en
La bobine et le magnétisme
Figure 3 : champ magnétique d'une bobine Ainsi, si l'on approche le pôle Nord de l'aimant de la bobine par la droite, le courant induit fait apparaître un pôle Nord dans la bobine à droite, pour repousser l'aimant (les pôles de même nature se repoussent)
01 Champ magnétique
la bobine, les lignes de champ magnétique ainsi que les pôles des deux faces de la bobine b) Déterminer la valeur du champ magnétique si le solénoïde à une longueur de 5 cm, contient 1000 spires et est parcourue par un courant de 6 A (151 mT)
Le champ magnétique créé par un courant - AlloSchool
Champ magnétique créé par une bobine plate : II 1- Définition d'une bobine : Une bobine est constituée d’un enroulement de fil conducteur sur un cylindre de rayon r Si L et r sont du même ordre de grandeur on a un solénoïde Si L > 10 r on a un solénoïde infini Si r >>L on a une bobine plate II 2-Etude de la bobine plate : a
Chap 6 Champ magnetique - Free
Le champ magnétique dépend du milieu dans lequel il se trouve Par exemple, si on place un noyau de fer à l'intérieur d'une bobine, la valeur du champ magnétique augmente ; cette valeur est multipliée par ce qu'on appelle la perméabilité relative du matériau µR ( Cela signifie que le
Champs magnétiques (Solénoïde, bobines plates)
Cf "Champ magnétique le long de l'axe du solénoïde (2 enroulements) en fonction de l'intensité" 2 Bobines plates 2 1 Champ magnétique le long de l'axe d'une bobine plate Cf "Champ magnétique le long de l'axe d'une bobine plate" 2 2 Champ magnétique le long de l'axe des bobines de Helmholtz distantes de 2R
Chapitre7 Électromagnétisme
Une aiguille placée au voisinage immédiat d’un fil conducteur parcouru par un courant électrique subit unedéviation Un courant électrique crée un champ magnétique Nous allons étudier les spectres magné-tiques d’un fil rectiligne, d’une bobine plate et d’un solénoïde parcourus par un courant électrique Filrectiligne
Champ magnétique I Introduction
Champ magnétique I Introduction 1 Si on note Rle rayon d’une spire, plus L˛rplus le champ est uniforme à l’intérieur du solénoïde À la limite du
TD corrigés d’électromagnétisme
4) Energie magnétique stockée dans une bobine : Une bobine de longueur l, de rayon a et d’axe (Oz), est constituée par un enroulement de n spires circulaires jointives par unité de longueur On utilisera pour l’étude qui suit l’approximation du solénoïde infini et on se place dans l’ARQS 1) Déterminer le champ magnétique
Electromagnétisme pourlalicencedeSciencespourl’Ingénieur
un champ électriqueet est le siège d’une action mécanique pour le doublet, dipôle magnétique pour l’aimant ou la bobine), dont la carte de champ est
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1
Préparation au Concours Cycle Polytechnicien
Filière universitaire : candidats internationaux (O.Granier, ITC, du 24 au 29 octobre 2011)TD corrigés d'électromagnétisme
1) Bobines de Helmholtz :
On considère une distribution de courants cylindriques autour de l'axe (Ozà qui crée un
champ magnétique sur l'axe Oz colinéaire à cet axe.1) Rappeler l'expression du champ créé par une spire de rayon a parcourue par une intensité I
à la distance z du centre de cette spire sur l'axe de la spire.2) On se place maintenant (tout en étant toujours à la côte z) à une distance r relativement
faible de l'axe. En écrivant la conservation du flux du champ magnétique, montrer que le champ possède une composante radiale donnée par : 2 z rBrB z2) Champ électrique et champ magnétique :
Soit C un cylindre de révolution d'axe (Oz), de rayon a et de longueur très grande devant a. C,
chargé uniformément avec la densité volumiqueρ, est mis en rotation autour de (Oz) avec la
vitesse angulaire ω (supposée indépendante du temps jusqu'à la dernière question) sans que cette rotation affecte la répartition des charges dans C. a) Déterminer dans tout l'espace le champ électrique Er. b) Déterminer dans tout l'espace le champ magnétique Br. c) Déterminer de même un potentiel vecteurAr du champ Br.
d) Que peut-on dire si ω varie dans le temps "pas trop rapidement" ? Quel est dans ce dernier cas l'intérêt du calcul deAr fait en (3) ?
2Solution :
a) On utilise la théorème de Gauss : (le champ électrique est radial)Pour r > a :
2 20012 ( ) ( )2arhE r a h soit E rr
Pour r < a :
20012 ( ) ( )2rhE r r h soit E r rρπ π ρε ε= =
On vérifie que le champ électrique est continu à la traversée du cylindre (en r = a).b) On utilise le théorème d'Ampère : (le champ magnétique est selon l'axe du solénoïde et on
sait qu'il est nul à l'extérieur). On choisit un contour rectangulaire dont un côté parallèle à
l'axe est dans le solénoïde et un autre à l'extérieur. Alors : 2 200( ) ' ' ( )2
a rB r r dr a rμ ρωμ ρω= = -∫ (Pour r < a) c) Le potentiel vecteur est défini par B rotA=uuurrr. Le calcul est identique au calcul du potentiel vecteur créé par un solénoïde classique infini.On considère un solénoïde infini de section circulaire de rayon R, constitué de n spires
jointives par unité de longueur et parcouru par un courant d'intensité I.Le plan contenant l'axe du solénoïde et le point M étant un plan d'antisymétrie :
θurAMArr)()(=
En prenant comme contour un cercle centré sur l'axe (Oz) et perpendiculaire à cet axe : dSnBdA SC rrlrr..On obtient : Si r > R :
4 4 4 2 200 0012 ( ) ( )2 ( )
2 2 4 4
aa a arA r a r rdrπ μ ρω π πμ ρω πμ ρω= - = - =∫, soit : 4 0( )8 aA rrμ ρω=Si r < R :
2 2 42 22 2 2
00 00112 ( ) ( ' )2 ' ' ( ) 2
2 2 4 4
ra r rrA r a r r dr a r rπ μ ρω π πμ ρω πμ ρω= - = - = -∫
Soit :
2 201( ) 2
8A r a r rμ ρω= -
On constate que le potentiel vecteur est continu à la traversée de la surface r = a du solénoïde.
d) Ces calculs restent valables dans l'ARQS et la connaissance du potentiel vecteur permet detraiter les problèmes d'induction faisant intervenir le champ électromoteur de Neumann,
A t r 33) Condensateur alimenté à haute fréquence :
Un condensateur plan, constitué de deux plaques circulaires d'axe (Oz) et de rayon R,
séparées par une distance e faible devant R, est alimenté par un générateur de tension
sinusoïdale de pulsation ω.a) Pour ce système à symétrie cylindrique, on écrira le champ électrique sous la forme :
zutrEErrωcos)(= Quelle est l'équation différentielle vérifiée par la fonction E(r) ?Déterminer la solution sous la forme d'une série entière développée en puissances de la
variable sans dimension c rxω=. b) Pour cmRetMHz520==πω, que peut-on dire de la fonction E(r) à l'intérieur du condensateur ?L'ARQS est -elle convenable ?
c) Que vaut le champ magnétique à l'intérieur du condensateur ? Donnée : en coordonnées cylindriques, le laplacien d'une fonction ),,(zrfθ est : 2222
2 11 zff r rfrrrf∂∂+∂∂+)
Solution :
a) Le champ électrique vérifie, en l'absence de courants et de charges :0)()(0122
222=+Δ=∂∂-ΔrEcrEsoittE
cEωrrr Avec l'expression précédente du laplacien, il vient :0122=+)
EcdrdErdrd
rωSoit :
012222=++EcdrdE
r drEdω. On pose c rxω= et on cherche une solution de la forme (E0, valeur du champ sur l'axe (Oz)) : 10 nn n xaExEAlors :
2 1 221 1 22
1
1)1(;-
n n nn n nn n nxanncxnacdxd c drEdxnacdrdx dxdE drdEωωωωEt, par conséquent :
01)1( 1221 12 1 22
=n n nn n nn n n xacxnacxcxanncωωωω
D'où :
0 1221 =n n nn n n xaxan
Soit :
22naann--= 4 avec a1 = 0 (diverge en 0 sinon).
La solution recherchée est donc de la forme :
p pp p cr pErE 2 2200 )!(2)1()() b) On pose
210-==c
RXω ; le champ peut s'écrire :
p ppp p Rr XpErE 2 222001 )!(2)1()() Le champ est pratiquement uniforme à l'intérieur du condensateur et vaut :
0)(ErE=
L'ARQS est bien vérifiée ; en effet, les retards sont bien négligeables vis-à-vis du temps
caractéristique T : sTscRt71010210.67,1--==<<=≈Δω
Par contre, si
[]10,1?X, les termes de la série donnant E(r) ne sont pas négligeables et le champ E(r) n'est plus uniforme.c) Dans le condensateur, le champ magnétique est, pour ce problème à géométrie cylindrique,
de la forme :θutrBBrr),(=
Le théorème d'Ampère généralisé indique que la circulation du champ magnétique sur un
cercle de rayon r (r < R) et d'axe (Oz) est égale au flux du courant de déplacement à travers le
disque correspondant, multiplié par μ 0 : )sin)((),(202 0020trErt
Soit :
θωωutrrEctrBrrsin)(21),(2-=
Si l'ARQS est vérifiée, alors
0)(ErE= et : θωωutrEctrBrrsin21),(02-=
4) Energie magnétique stockée dans une bobine :
Une bobine de longueur l, de rayon a et d'axe (Oz), est constituée par un enroulement de nspires circulaires jointives par unité de longueur. On utilisera pour l'étude qui suit
l'approximation du solénoïde infini et on se place dans l'ARQS.1) Déterminer le champ magnétique créé par la bobine parcourue par le courant I.
2) Quelle est l'énergie magnétique de la bobine ? En déduire la valeur de l'inductance L de la
bobine.3) La bobine est placée dans un circuit série avec une résistance R et un générateur de fém
constante U0. Déterminer l'expression I(t) du courant dans la bobine en fonction du temps.
4) Calculer les champs magnétique et électrique créés par la bobine en tout point à l'instant t.
5) Déterminer les densités volumiques d'énergies magnétique et électrique. Que peut-on dire
du rapport de ces deux énergies ? Conclure. 56) Quelle est l'expression du flux du vecteur de Poynting à travers la surface délimitant le
volume de la bobine ? Commentaires.Solution :
1) Le champ magnétique est zutnIBrr)(0μ=.
2) L'énergie magnétique s'écrit de deux manières :
mHanLoudLIaB100'21)(222 02202===πμπμll
3) Classiquement :
R Lt R etI=--=ττ)),/exp(1()( .4) On note
R neB00μ= ; à l'intérieur, ztueBBrr)1(/
0τ--=. A l'extérieur, le champ est nul.
Le champ électrique est orthoradial (faire une étude de symétries) ; il dépend de r et du temps.
On applique le théorème de Stokes en prenant un cercle comme contour :