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ccp physique 2 pc 2013 — Énoncé 1/12 /hvg hx[s ureoqphvv rqwl qgpshqgdqwvh wrqw v hqvleohphqwo hp rphs rlgv 3ureoqph $ ˛ wkhupltxh gdqv xq u pdf whxu j hdx suhvvxulvph /hv u pdf whxuv qxfopdluhv j hdx suhvvxulvph 5(3 h[sorlwhqw o¶pqhujlh olepuph sdu od ilvvlrq gh
EPREUVE SPECIFIQUE - FILIERE PC
CCP Physique 1 PC 2013 — Énoncé 3/10 3/10 A1 5-Montrer que l™intensitØ recueillie à l™infini I = I(ϕ) peut se mettre sous la forme : 0 2 1sin 2 I I m ϕ ϕ = + oø m s era xpri Ø en fonc tion de r tI0 n fonc A0,
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SESSION 2013 PCP2008 EPREUVE SPECIFIQUE - FILIERE PC _____ PHYSIQUE 2 Durée : 4 heures _____ N B : Le candidat attachera la plus grande importance à la clarté, à la précision et à la concision de la rédaction
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Correction CCP 2008 PC F evrier 2013 Correction CCP 2008 PC
PSI Moissan 2012 Correction CCP 2008 PC F evrier 2013 II 3 1 On applique le PFD 4 3 ˇa3ˆ b du dt 4 3 ˇa3ˆ bg onomooooooolo Poids 4 3 ˇa3ˆg onomooolo Archimede 6onomoloˇ au frottements donc du dt 9 2ˆ ba2 u 1 ˆ ˆ b g qui a pour solution (up t 0q 0) up tq 2g 9 p ˆ b ˆq a2 1 exp t ˝ avec ˝ 2gˆ ba2 9 La vitesse limite vaut u lim 2g 9
CCP Physique 2 PC 2013 — Corrigé
CCP Physique 2 PC 2013 — Corrigé Ce corrigé est proposé par Vincent Freulon (ENS Ulm); il a été relu par Nicolas Bruot (ENS Cachan) et Emmanuel Bourgeois (Professeur en CPGE) Ce sujet est composé de deux parties indépendantes La première porte sur la diffusion thermique en géométrie cylindrique La seconde propose d’étudier
Problème 1 : Balançoire (CCP PC 2013)
Problème 1 : Balançoire (CCP PC 2013) 1 1 1 Système : enfant Référentiel : terrestre supposé galiléen Forces : poids P mg=, conservative ; action de la tige F Fu= r r, qui ne travaille pas Principe fondamental de la dynamique : ma P F= + On a 2 r u v u a u u= ⇒ = ⇒ =− + r θ θ θθ θr ɺ ɺ ɺɺ ℓ ℓ ℓ ℓ Selon uθ
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CCP 2010 PC ysique Ph 1 Problème I:oscillateurs à relaxation 3 o ctobre 2013 1 Vidange d'un oir réserv 1 1 lignes de t couran A B 1 2 Théorème de Bernoulli En régime ts d'écoulemen stationnaires on p eut écrire le long d'une ligne de t couran: 1 2 ρ v2 +ρ g z +P =Cste Le premier terme te représen l'énergie cinétique olumique, v le
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CCP MP PHYSIQUE I 2008 Corrigé Par Mohamed ELABDALLAOUI Professeur agrégé de physique chimie CPGE Lycée Ibno Timia MARRAKECH – MÉCANIQUE – I Étude sommaire 1 Détermination des caractéristiques de l’oscillateur 21-a) La RFD donne mx x kxɺɺ ɺ+ + =β 0 ɺɺ ɺx x x+ + =2 0λ ω0 1-b) le régime est pseudo-périodique 2 2
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PSI Moissan 2012Correction CCP 2008 PCFevrier 2013Correction CCP 2008 PC partie II
II.1.1
?~v?t? ?~v????grad?~v?~g?1 gradPtII.1.2Au repos,~v???0 donc
~g?1 ???gradPt?dP? ?gdz?P?z? ? ?gz?csteII.2.1div~v?0.
II.2.2
??rot~v???rot????grad? ???0II.2.3u?uzdonc???gradu?u~ez.
II.2.4u?urcos??donc
~v u?? ?ucos?? ?usin?? 0II.2.5
~v S??3?cos??
??u?br3?sin??
0II.2.6
div~vS?2r vr??vr?r?cos??rsin??v?1r ?v? 2r ?u?2br3?cos?? ?cos??6br
4?cos??rsin?????u?br
3?sin??? ?1r
???u?br3??cos??
?cos??? u?2r ?1r ?1r ?br4??4?6?1?1??
?0 1 PSI Moissan 2012Correction CCP 2008 PCFevrier 2013II.2.7vr?0 implique u?2ba3?b?ua32
donc ~v S?? r3?cos?? ?ucos???
1?ua3r
3? ??u?ua 32r
3?sin?? ? ?usin???
1?ua32r3?
0II.2.8rv
rv rv rv a0002a07 80a 40?
32
?22a 47
8 ?2? 1716
?2a 20? 322a
20?
1716a340?
32?22a34? 78
?2? 1716
?2a002a? 780
II.2.9
II.2.10En regime stationnaire, les derivees par rapport au temps sont nulles, donc grad~v22 ? ?1 gradPOn peut donc ecrire
???grad?~v22 ?P ???0 et donc ~v22 ?P ?C qui est le theoreme de Bernoulli.Quandr? ?,~vs?~vusoit
~v S?? ?ucos?? ?usin?? 0 et doncv2?u2. Par ailleurs,P??? ?0, doncC?u2?2.II.2.11Enr?a,vr?0 etv? ?usin???
1?ua32a3?
? ?32 usin??doncv2?94 u2sin2??donc 98u2sin2?? ?P ?u22 ce qui donne P?u22 1?94 sin2???
Par symetrie, la pression est la m^eme au dessus et en dessous de la sphere, donc il n'y a pas de trainee.
2 PSI Moissan 2012Correction CCP 2008 PCFevrier 2013II.3.1On applique le PFD 43a3bdudt ? ?43
Poids?
43Archimede?6au???????
frottements donc dudt ?92ba2u? ?? 1? b? g qui a pour solution (u?t?0? ?0) u?t? ? ?2g9?b??a2?1?exp?
?t avec?2gba29La vitesse limite vaut
u lim? ?2g9?b??a2 II.3.2Numeriquement pour le brouillard?ulim? ?1;23?10?4m?s?1et pour la pluie?ulim? ?123m?s?1.La vitesse de chute pour la goutte de pluie semble bien trop grande et donc, probablement hors du cadre
d'application de la formule de Stokes.II.3.3Re?rv
, numeriquement pour le brouillardRe?10?6donc inferieur a 1 et la formule de Stokesest bien valide. Pour la pluie,Re?900 et donc la formule de Stokes n'est eectivement plus valide.A grande vitesse, on peut modeliser la loi de frottement par une loif? ?u2.
II.4.1v
rv 0?20 4? ?21?2 20134?21?220
II.4.2Le
uide s'ecoulant a la vitesse~vautour des billes, la force donnee par la formule de Stokesexercee sur les billes est de m^eme sens que la vitesse~v. La direction et la norme sont donnees par le
tableau precedent. II.4.3En regime permanent, l'acceleration est nulle, soit m~g?6a?~u?~v? ???0?6a~u?m~g?6a~v