Ch2 Le champ Électrostatique
Donc enfin, le champ électrique obeit le principe de superposition comme pour les forces 2 1 3 Lignes du champ électrique Comme dans le cas du champ gravitationnel, un champ électrique peut être représenté par ses lignes de force qui sont des lignes orientées tangentes en chaque point au champ électrique et passant par la charge q A B C
Champ électrostatique 1) Etude expérimental
au point M(0,4 cm) 2) En déduire les caractéristiques du champ électrique résultant E E E= +A B au point (M) 3) On place au point (M) une charge q 10 C=− −4, En déduire les caractéristiques de la force F électrostatique que subit cette charge Réponse 1) Puisque AM = BM, alors : A A B 2 0 2 2 4 A B 12 2 9 A B 1 q E E 4 AM AM 3 4
EXERCICES D ’ELECTROSTATIQUE ENONCES
Exercice 1 : Champ électrostatique crée par des charges Trois charges ponctuelles +q, -q et -q sont placées aux sommets d’un triangle équilatéral de côté a Déterminer les caractéristiques du champ électrostatique régnant au centre du triangle Application numérique : q = 0,1 nC et a = 10 cm
2 Champ électrostatique - ResearchGate
Déterminer le champ électrique au centre O du carré Application numérique : Q = 1,6 10-9 C; a = 4 2 m Solution :
DM n 2 : Les champs électrostatiques et magnétostatiques
3 Calculer le champ électrostatique créé en un point M de l’axe tel que OM = z On donnera le résultat en fonction de Q, la charge totale, du rayon R , de la permittivité du vide ε 0 et de la distancez 4 TracerlegraphedelafonctionE(z) 1 2 Champ au voisinage de l’axe : 5 On s’intéresse maintenant au champ
PHYSIQUE III : Les champs électrostatiques et
E-2 Champ au voisinage de l'axe : E-2-1 Le plan passant par l'axe Oz laisse la spire invariante donc E est appartient au plan de symétrie donc Eθ=0 E-2-2 Toute rotation autour de l'axe Oz à r et z fixés ne modifie pas le champ E" donc E ne dépend pas de θ E-2-3 Le champ E"
1BAC International Fr P H Y érie d’exercices N°6 S IQ U E I
= 0 au point O Calculer Vs potentiel électrostatique du point S de l’espace champ b) Déterminer Epo et Eps, énergies potentielles électrostatique d’un électron en O et en S dans l’espace champ, en joules et en kilo électronvolts c) En déduire Ecs énergie cinétique de sortie des électrons, en kilo électronvolts
Première partie Électrostatique
2 Appliquer ce résultat pour calculer le champ au voisinage de l'axe d'un anneau de rayon a portant la densité linéique de charge 7 Dipôle et l chargé Un dipôlep est placé au centre O d'une spire circulaire de rayon a portant la charge par unité de longueur , uniforme p fait un angle avec l'axe de la spire (cf gure 1) 1
Thème : Particules élémentaires et interactions fondamentales
Des lignes de champ électrostatique dues à un objet chargé placé au centre de l’image sont représentées ci-dessous : 1 Qu’est-ce qu’une ligne de champ ? 2 Définir le champ électrostatique 3 Déterminer si la charge de l’objet placé au centre est positive ou négative Justifier
4 Flux électrostatique Théorème de Gauss
4 Flux électrostatique Théorème de Gauss Exercice 15 ∗∗ ― Flux électrostatique créé par une charge ponctuelle 1 On place une charge ponctuelle q au centre d'un cube d'arête a
[PDF] champ électrique entre deux plaques
[PDF] vecteur champ électrique
[PDF] théorie de champ exercice corrigé
[PDF] théorie des champs pdf
[PDF] champ magnétique exercices corrigés pdf
[PDF] cours champ magnétique pdf
[PDF] pendule électrostatique exercice corrigé
[PDF] exercices champ electrostatique 1s
[PDF] exercices corrigés champs et forces 1ere s
[PDF] concours ats 2016 corrigé
[PDF] ats physique
[PDF] mouvement d'un projectile exercices corrigés
[PDF] heros d'aujourd'hui caracteristiques
[PDF] champ lexical des émotions
- 7 - PHYSIQUE III : Les champs électrostatiques et magnétostatiques E- Champ électrostatique crée par une spire : !"#$%&'()$*+,$-.'/0$1
E-1-1 Le plan passant par M et contenant le diamètre de l'anneau ne modifie pas globalement la distribution
donc le champ E!" est à l'intersection de tous ces plans donc E!" est suivant Oz.E-1-30On0projette0suivant0l?axe0OM!!!!" .
3 1..4 ospirePM kEk dlPM
!!!!""!" " avec PM = r = cte; PM.k !!!" "= r cos(α) = cte , dl = R.dθ 2 320 cos1..44 oospire
PM kEk dl RdPM r
2 220 cos 2 cos.44 oo
REEk Rdrr
22222cos sin² 2 2 oo
RzRERzRzRλααλ
23222322
42RzzQ
RzzR E oo E-1-4 OE zE-2 Champ au voisinage de l'axe :
E-2-1 Le plan passant par l'axe Oz laisse la spire invariante donc E est appartient au plan de symétrie donc
0= E.E-2-20Toute0rotation0autour0de0l?axe0Oz0à0r0et0z0fixés0ne0modifie0pas0le0champ0E!" donc E ne dépend pas de θ.
E-2-300Le0champ0E!" est à flux conservatif en l'absence de charge car d'après le théorème de Gauss :
int .0 oS QEdS Le champ E!" est toujours à circulation conservative. 22?? ??2 ??? r
E z dz r E z r rdzE r zπππ+- +=0. Alors
?????2 z r rdE zErzdz=- 252222 322
2 231
2Rzz RzR dzdE o soit
252222
22RzzRR dzdE o 22
5 222
2,24 r o rR R zrdEErzdzzRλ E-2-5-1 0Les0lignes0de0champ0divergent0de0l?anneau.
- 8 -E-2-5-2 A grande distance, la distribution est équivalente à une charge ponctuelle. On aura des droites issues
de O.E-2-5-40Sur0une0équipotentielle?0V=cte0alors0dV=00alors0 .Edl!" "=0 : E!"est orthogonal à l'équipotentielle.
On a une équipotentielle à 2 nappes donc le champ E doit être nul à l'intersection ce qui est le cas.
E-2-5-50E
r0est0<00si0
2Rz< et >0 au delà donc E s'approche de l'axe avant de s'éloigner.
F- Champ magnétostatique créé par une spire parcourue par un courant I :2"#$%&'()$*+,$-.'/0$1
F-1-1 Si on fait une symétrie par rapport au plan P passant par l'axe du disque, celui-ci transforme le courant en
son opposé alors B!" est invariant par cette symétrie donc B!" appartient à l'axe:BBk=!" "F-1-2 Une symétrie par rapport à la distribution des courants transforme z en -z sans modifier B!" donc B(z) =
B(-z).
F-1-30
2 .4 o circuitIuBk B dl krμ
.Or, 222zRr+= est une constante dans l'intégration. ( ) sinddlα?=luk!!""!" : 22
sinzRR +=θ alors B(z) = 2 22
0 4 o
IRdsinRz
2 2232? ? o IR
Rzμ
2 o I Rμ sin 3 3 322
1() sin2
1 o oIBz BRz
Rμα
avec zR=)tan(α. Au centre,
2 =donc 2 o oIBkRμ
F-1-4 -3 -2 -1 0 1 2 3 1B?z?/B?O?
rF-2 Champ au voisinage de l'axe :
F-2-1 Le plan passant par l'axe Oz laisse la spire invariante mais transforme I en -I, comme B est antisymétrique appartient au plan de symétrie donc B = 0. Toute rotation autour de l'axe Oz à r et z fixés ne modifie pas le champB!" donc B ne dépend pas de θ.
F-2-20
MF-2-4 Les lignes de champs électrostatiques divergent des sources alors que les lignes de champs magnétiques
circulent autour des sources.F-2-50Le0champ0B!" est toujours à flux conservatif et au voisinage de l'axe où il n'y a pas de courant, B!" est à
- 9 -circulation conservative. On a les mêmes propriétés que pour le champE!" donc les mêmes conclusions.
?????2 z r rdB zBrzdz=- F-2-6 ?????2 z r rdB zBrzdz=- 5222 31
2 1 o zrBRz R=+quotesdbs_dbs15.pdfusesText_21