Champ magnétique I Introduction
En première approximation le champ magné- Pour visualiser l’inclinaison du champ magnétique terrestre par rapport au plan horizontal, on peut utiliser une
TRAITEMENTS ET INTERPRÉTATION DE LA CARTE MAGNÉTIQUE DE BODENNEC
FI 1 - La carte du champ magnétique total PI 2 - La carte du champ magnétique dérivé,réduit au pôle PI 3 - La carte du champ magnétique intégré»réduit au pôle PI 4 - La planche des profils gravimétriques rabattus PI 5 - Le schéma de structures
electrostatiques ipoles - AlloSchool
La Terre possède un champ magné-tique intrinsèque appelé champ géo-magnétique, provenant du mouvement de particules chargées dans son noyau fluide En première approximation, ce champ est celui d’un dipôle magné-tique placé au centre O de la Terre de moment dipolaire M, présentant une inclinaison α = 110 par rapport
Chapitre7 Électromagnétisme
L’effet magnétique du courant électrique fut découvert par Christian Œrsted Une aiguille placée au voisinage immédiat d’un fil conducteur parcouru par un courant électrique subit unedéviation Un courant électrique crée un champ magnétique Nous allons étudier les spectres magné-
L’EXCURSION DE LASCHAMP
rente de celle du champ magnétique terrestre des autres régions de France à ce moment-là C’est la première détermination du champ an-cien (déclinaison et inclinaison) par la mesure du vecteur aimantation rémanente des roches Mais la méthode est longue, délicate : Il faut d’abord repérer, dans l’espace géographique, par
WOLFVON LANGA SON Excitantes Son
linéaire Ensuite, le principe du cir cuit magnétique à excitation a été privilégié, un principe qui a été éla boré dès la création du haut-parleur électrodynamique Cette méthode de génération du champ magné tique présente des avantages cer tains La valeur de l'induction reste totalement prévisible dans le temps
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Math´ematiques sp´ecialesMP3
Semaine n°137d´ecembre2017
TDn° 10:Dipôles électrostatique et magnétostatiqueTDn° 10: Electromagn´etisme
Dipôles électrostatique et magnétostatiqueDipˆoles´electrostatiques
Exercice n°1:
Equivalence d'un système de deux sphères
On considère la superposition de deux sphères S1etS2de même rayon
R, de centre O1et O2, chargées uniformément en volume avec les densités volumiques respectivesρ1=ρ etρ2= +ρ
. On poseO1O2=a
etρa=σ
0. On supposera
a<R, de centre le milieu
O de [O 1O2], en équilibre et portant en chaque pointPune charge surfacique:
0cosθavecθ=(O
1O2,OP)
Exercice n°2:
Modélisation de la molécule de dioxyde de carboneCO 2 - QuadrupôleSoit un repère (O,e x,e y). On considère une molécule de dioxyde de carbone, de géométrie linéaire, forte- ment polarisée, modélisée par un ensemble de 3 charges:Une charge
+2q représentant l'atome de carbone situé au centre du repère.Deux charges
q représentant chacune un atome d'oxygène, et situées l'une en a,0 , et l'autre en (+a,0) Donner sans aucun calcul l'allure probable des lignes de champ, ainsi que des équipotentielles. Ces dernières peuvent-elles se couper? Parmi les propositions suivantes, lesquelles pourraient représenter la forme du potentiel en un pointM(r,θ)
(coordonnées polaires) à grande distance r de l'origine du repère. On justifiera la réponse qui sera donnée en revanche sans aucun calcul.a2Acos 2θ r3 bA(13cos2θ)
r3 cA(1cos2θ)
r3 d2Acosθ r3 e2Bcos 2θ r2 fB(13cos2θ)
r2 gB(1cos2θ)
r2 h2Bcosθ r2Déterminer l'expression de
AouBsuivant la proposition à retenir en calcu-
lant cette fois explicitement le potentiel scalaire dit "quadrupôlaire"V(M,θ)
engendré par cette disposition de charges.En déduire l'expression du champ
E au point M Montrer que ce champ "vérifie" le théorème de Gauss.On donne le développement limité suivant :
1 (1+x) 1/2 1x 2+3 8x 2+o(x 3)Lyc´eeMichelMONTAIGNE
GRAYE Jean-Laurent
1/4Année 2017-2018
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Semaine n°137d´ecembre2017
TDn° 10:Dipôles électrostatique et magnétostatiqueDipˆoles magn´etostatiques
Exercice n°3:
Dipôle magnétique glissant
On considère un dipôle magnétique de moment M=Me z(constant) mobile le long de l'axe [Oz) d'une spire de rayonRparcourue par le courant
Iconstant
délivré par un générateur de courant parfait. On donne le champ magnétique engendré par une spire de courantIcentrée en
O origine, et de rayonRen un point
M(z) appartenant à son axe [Oz) de cote z:B=μ
0I2R R R2+z 23ez Etudier les actions mécaniques subies par le dipôle, puis discuter de l'existence et de la stabilité des éventuelles positions d'équilibre. On pourra tracer l'allure de la courbe donnant la composante de force sur l'axe [Oz) par exemple. En supposant que le dipôle reste proche de l'origine O, montrer que la péri- ode des petites oscillations autour de O s'écrit: