OPTIQUE GÉOMÉTRIQUE Cours - FEMTO
1 LOIS DE L’OPTIQUE GÉOMÉTRIQUE 1 2 LoisdeSnell-Descartes Tab 1 1 –Quelquesindicesderéfraction Milieu air eau verre diamant Indicen 1,0003 1,33 1,5-1,8 2,42 Remarque: la lumière est une onde et, à l’instar des ondes acoustiques qui ont besoin d’un milieu élastique
Cours doptique géométrique et formation des images
Cours: Optique géométrique • Formation des images à travers un système optique • L’étude d’un système optique : l’appareil photographique, microscope, lunette astronomique, télescope,
OPTIQUE GEOMETRIQUE
à son axe optique, est également située dans un plan perpendiculaire à cet axe optique et la condition d’Abbé soit vérifiée Condition d’Abbé : 1 sin = 2 ′ ′sin ′ Avec α et α’ sont l'angle formé par l'axe du système avec la direction du rayon
Faculté de Physique Département de Physique Energétique
Dr Sid Ahmed BELDJILALI USTO-MB Cours Optique géométrique I 5 Objective de l’optique géométrique: L’étude de la marche d’un rayon lumineux à travers des milieux transparents, homogènes et isotropes séparés par des miroirs ou des dioptres plans ou sphériques I 6
Cours doptique général - CANDIS PDF Service
Cours d'optique général Optique géométrique et optique physique Martin P Lévesque RDDC – Centre de recherches de Valcartier Recherche et développement pour la défense Canada Document de référence DRDC-RDDC-2016-D049 septembre 2016
Chapitre1 Optiquegéométrique
18 Optique géométrique 2BC 1 3 Réfractiondelalumière 1 3 1 Lephénomènederéfraction Expérience 1 8 Autour d’une petite boîte contenant une pièce de 1e,
COURS DE PHYSIQUE MPSI OPTIQUE GÉOMÉTRIQUE COURS TP-COURS TP
électromagnétique de longueur d’onde λ ∈ [400 nm,700 nm] ( spectre visible )se propage dans le vide à la vitesse c=3 108 m s−1 L’approximation de l’optique géométrique consiste à tendre la longueur d’onde λ vers zéro (λ → 0); c’est à dire négliger les variations de l’amplitude de l’onde électromagnétique
Optique - 2ème édition
L’optique géométrique est une bonne approximation tant que les dimensions du système étudié sont grandes devant la longueur d’onde de la lumière qui s’y propage Nous mon-trons alors que le principe de Fermat permet d’établir les lois de Snell-Descartes qui sont les fondements de l’optique géométrique
Cours d’Optique Instrumentale
III Optique géométrique L’optique ondulatoire est nécessaire pour décrire les phénomènes de polarisation et d’interférences, mais devient vite compliquée et très lourde à utiliser pour décrire les instruments d’optique De même la théorie corpusculaire à proprement parler n’est pas nécessaire à ce niveau là
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Chapitre III Optique Géométrique
1 A. Aksas
OPTIQUE GEOMETRIQUE
I. Généralités
images par les systèmes optiques (position, grandissement, lumineux et des lois de réflexion et de réfraction et elle néglige les La lumière se propage dans le vide à la vitesse c = 3 .108 m/s et dans les milieux matériels transparents à une vitesse v caractéristique du milieu. En conséquence un milieu sera caractérisé par : son indice absolu n : n=C
v ; v<ܿ prend n=1. n2 ; n1 et n2 sont les indices absolus des milieux en présence.1. Hypothèse fondamentale
a. Principe de Fermat Dans un milieu homogène et isotope, pour aller d'un point A à un point B, la lumière emprunte un chemin tel que le trajet AB soit de durée stationnaire. b. Conséquences tout point ; toutes les directions ; Propagation rectiligne de la lumière : le plus court chemin entre deux points (A et B) est la ligne droite qui les relie ; Principe de retour inverse : le chemin suivi est indépendant du sens de parcours.Lois de DESCARTES :
Chapitre III Optique Géométrique
2 A. Aksas
o pour la réflexion : o pour la réfraction : * le rayon incident RI, le rayon transmis IT et la normale IN sont dans unRemarque :
Lorsque n13 A. Aksas
Lorsque n1>n2 (le milieu incident est plus réfringent que le milieu réfracté) : le phénomène de réflexion totale se produit. horizontal. La déviation entre le rayon incident et le rayon réfracté est ߠ liquide ? a. Systèmes optiques Un système optique est un ensemble de milieux transparents séparés par des surfaces planes ou sphériques. b. Notion d'objet et d'image-Stigmatisme Un point A a pour image A' si tous les rayons lumineux issus de ce point A concourent au point A'. Si un système satisfait à une telle propriété, c'est à dire que d'un objet ponctuel A il donne une image ponctuelle A', alors ce système est dit stigmatique.Chapitre III Optique Géométrique
4 A. Aksas
3 ǯ"- -" " "-ǡ - "± - "- -
convention les rayons réels représentent le chemin effectivement suivi par la lumière et les rayons virtuels le prolongement. c. Stigmatisme approché : Conditions de stigmatisme de Gauss Les conditions de stigmatisme sont rares ; les conditions de stigmatisme approché sont celles pour lesquelles l'image d'un point sera de dimension telle qu'elle puisse être assimilable à un point.Conditions de stigmatisme approché :
o Faisceaux lumineux étroits et paraxiaux c'est-à-dire les angles d. AplanétismeChapitre III Optique Géométrique
5 A. Aksas
Lorsque un système optique est stigmatique pour un ensemble de points à son axe optique, est également située dans un plan perpendiculaire à cet axe incident choisi et l'angle formé par l'axe et le rayon émergent correspondant. e. Formule de conjugaison leurs positions est dite formule de conjugaison.Chapitre III Optique Géométrique
6 A. Aksas
II. Éléments à faces planes
1. Le miroir plan
a. Définition : un miroir plan est une surface plane réfléchissante. b. Image d'un objet point : Un miroir plan est un dispositif stigmatique. Il associe à un point objet un point image. c. Relation de conjugaison objet Ȃ image : Objet et image sont symétriques par rapport au miroir : ܣܪ= ܪܣ que soit le rayon lumineux utilisé pour la construction de l'image. Si l'objet est réel, l'image est virtuelle et inversement. d. Déplacement du miroir :Translation
Lorsque le miroir se déplace de d, l'image correspondante se déplace de 2d.Rotation
Chapitre III Optique Géométrique
7 A. Aksas
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