QUANTITÉDEMOUVEMENTETCOLLISIONS:CORRECTIONS
est conservée au cours du choc (choc élastique) Note : le noyau étant en moyenne beau-coup plus lourd que le neutron, celui-ci rebondit en le heurtant - comme un bal-lon léger sur un mur La quantité de mouvement du système neutron-noyau est conservée Puisque le choc est élastique, son énergie cinétique est également conservée, soit :
Exercices: Choc élastique
Exercices: Choc élastique 1 Choc frontal : On donne les masses m 1, m 2 et les vitesses v 1, v 2 avant le choc Etablis des formules pour les vitesses v ’1, v ‘2 après le choc Applications : a) Une boule de billard a une vitesse v = 2 m/s avant de heurter de plein fouet (choc frontal) une deuxième boule au repos Calcule les vitesses
DYNAMIQUE - COMPLÉMENTS SUR LES CHOCS - corrigé des exercices
DYNAMIQUE - COMPLÉMENTS SUR LES CHOCS - corrigé des exercices I Choc élastique et détermination de la masse du neutron 1 • La conservation de la quantité de mouvement peut sʼécrire : m 1 v 1 = m 1 v " 1 + m 2 v " 2 dʼoù on tire, par projection sur les axes : m 1v 1 = m 1vʼ 1 cos(θ 1) + m 2vʼ 2 cos(θ 2) et 0 = m 1vʼ 1 sin(θ
Correction du TP 6 : Energie et Chocs - EPFL
(a) Choc mou Pour d eterminer les quantit es de mouvement P et P 0avant et apr es le choc, on a besoin de conna^ tre les vecteurs vitesse des chariots avant et apr es le choc P = m 1v 1 + m 2v 2 et P0= m 1v0+ m 2v0 2 Pour d eterminer les composantes des vecteurs vitesse, il faut choisir un rep ere Oxy On mesure
Premier exercice : (6 points) Choc et interaction
B- Nature du choc 1) Déterminer l'énergie cinétique du système [(A), (B)] avant et après le choc 2) En déduire la nature du choc C- Principe d'interaction La durée du choc est t = 0,04 s ; on peut alors considérer que P dP t dt )& )& 1) Déterminer pendant t : a) la variation du vecteur quantité de mouvement P A
Exercice I : Analyse graphique de l’énergie d’un système
Exercice II : Conservation de l’énergie mécanique Choc élastique On considère le schéma ci-dessous formé de : -(S 1) un solide de masse m 1 = 0 5 Kg placé sur un plan horizontal très poli et très lisse IAB -(S 2) un solide de masse m 2, suspendu par un fil flexible, inextensible, de masse négligeable et de longueur L= 1m Le
Contrˆole n 2 : correction - upmc
Choc On s’int´eresse a pr´esent au choc On notera v1 et v2 les vitesses avant le choc et v1′ et v′2 les vitesses apr`es le choc 3 Ecrivez la conservation de la quantit´e de mouvement R´eponse: La conservation de la quantit´e de mouvement s’´ecrit m 1v ′ +m 2 v ′ 2 = m1 v1 +m2 v2, soit, ´etant donn´e que v2 = 0, m1 v 1
Corrige TD 7 - lingxiayidufreefr
Corrigé du TD 7 : quantité de mouvement et chocs 7 7 1 Patineur et ballon : Le patineur se saisissant du ballon, il s'agit d'un choc inélastique dans lequel seule la quantité de mouvement du système formé par le ballon et le patineur est conservée au cours du choc (au moment du
Leçon 1 – Conservation de la quantité de mouvement
Pour les cinq collisions que tu as exécutées à l’exercice 5, vérifie que la quantité de mouvement totale initiale est égale à la quantité de mouvement totale finale
Corrigé du TD O8 : Matériaux organiques polymères
Corrigé du TD O8 : Matériaux organiques polymères QCM DE COURS 1/ Vrai 2/ Faux: c’est le contraire, car les chaines interagissent plus entre elles, il faut plus d’énergie pour rompre cette cohésion et obtenir un plastique visco-élastique 3/ Vrai 4/ Vrai 5/ Vrai EXERCICES DE BASE EXERCICE 1 : DU MONOMERE A LA MACROMOLECULE
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1 DYNAMIQUE - COMPLÉMENTS SUR LES CHOCS - corrigé des exercices I. Choc élastique et détermination de la masse du neutron 1. • La conservation de la quantité de mouvement peut sʼécrire : m1!
v 1 = m1! " v 1 + m2! " v 2 doù on tire, par projection sur les axes : m1v1 = m1vʼ1 cos(θ1) + m2vʼ2 cos(θ2) et 0 = m1vʼ1 sin(θ1) + m2vʼ2 sin(θ2). • La conservation de lʼénergie cinétique peut sʼécrire : !
1 2 m1v12 = ! 1 2 m1vʼ12 + ! 1 2m2vʼ22. • Ceci fournit donc trois équations, qui permettent de calculer trois quantités (par exemple vʼ1, vʼ2 et θ2) en fonction des autres. 2.a. • Dans le cas où θ1 = 0, on obtient le système dʼéquations simplifié : m1v1 = m1vʼ1 + m2vʼ2 cos(θ2) et 0 = m2vʼ2 sin(θ2) et m1v12 = m1vʼ12 + m2vʼ22. • Il y a alors deux cas envisageables (dʼaprès la seconde équation) : ◊ ou bien vʼ2 = 0 et alors vʼ1 = v1, ce qui correspond au cas limite (effleurement) où le "choc" est tellement faible quʼil est inexistant ; ◊ ou bien θ2 = 0 et m1.(v1 - vʼ1) = m2vʼ2 et m1.(v12 - vʼ12) = m2vʼ22 dʼoù : v1 + vʼ1 = vʼ2 puis : vʼ1 = v1!
m 1 "m 2 m 1 +m 2 et vʼ2 = v1!
2m 1 m 1 +m 2, ce qui correspond au cas du choc "frontal". ◊ remarque : le cas m2 > m1 donne algébriquement vʼ1 < 0 si on considère θ1 = 0 ; cela corres-pond en fait à une norme positive avec θ1 = π (retour en arrière). 2.b. • À partir de E1 = !
1 2 m1v12 et vʼ2 = v1! 2m 1 m 1 +m 2 on obtient : Eʼ2 = !
1 2 m2vʼ22 = E1! 4m 1 m 2 (m 1 +m 2 2. • Pour m1 = m2 ceci correspond à : Eʼ2 = E1 ; ce qui est cohérent avec vʼ1 = 0 et vʼ2 = v1 car lʼénergie cinétique de m1 est alors totalement transférée à m2. • Pour m1 << m2 ceci correspond à : Eʼ2 ≈ E1 4!
m 1 m 2