Chapitre 11 : Mouvement de projectiles dans un champ de
Chapitre 11 : Mouvement de projectiles dans un champ de pesanteur uniforme Connaissances et savoir-faire exigibles : (1) Appliquer la deuxième loi de Newton à un projectile dans un champ de pesanteur uniforme (2) Montrer que le mouvement est plan (3) Établir l’équation de la trajectoire à partir des équations horaires paramétriques
Mouvements dans un champ uniforme - Que la force soit avec
trajectoire On a =(????0 ????) soit = ????0 ???? En remplaçant cette expression dans l’équation horaire de y, il vient: =−1 2 ( ????0 ????)2+(???? 0 ???? ????) ????0 ???? L’équation de la trajectoire est donc: =− 2????0 2 2???? ²+( ???? ????)
APPLICATION DES LOIS DE NEWTON I) E
l’équation horaire de l’altitude y(t) du projectile est une fonction parabolique : 1-3/ Equation de la trajectoire : Pour obtenir l'équation de la trajectoire, il faut isoler t dans l'équation horaire (1) puis le remplacer dans l'équation horaire (2) : De (1) , on a : 0 xt t = V cosuD On remplace dans (2) : 0 2 0 00 1 x t x t
Niveaux: SM PC SVT Matière: Physique PROF :Zakaryae Chriki
Les trois équations représentent les équations différentielles dumouvement du projectile dans le repère R d2x dt2 =0 d2y dt2 =−g d2z dt2 =0 On néglige la résistance de l’air , bilan des forces exercées sur la bille au cours de son mouvement est une seule force le poids de la bille : Σ −→ F ext = →− P =m −→a Gm−→a
I- Mouvement d’un électron dans un champ électrique uniforme
Un électron est placé sans vitesse initiale dans une région de l’espace où règne un champ magnétique uniforme et permanent (constant dans l’espace et dans le temps) : B B e= z (avec B >0) A t = 0 l’électron, est à l’origine du repère Nous rappelons l’expression de la force de Lorentz : F = q v ∧B
Chapitre 11 : Décrire un mouvement - Plus De Bonnes Notes
alors une force appelée réaction du support Dans le cas d’un corps immobile sur lequel ne s’exerce que le poids et force exercée par le support, la force 4⃗ compense exactement la poids de ce corps : 4⃗ =− 2⃗ Cette force est notamment appelée la force de réaction C Force d’interaction gravitationnelle
cons tan =− + θ = θ
que nous faisons de la trajectoire (voir ci -contre) θ0 = 1,1 rad = 63° II-Lancement d’un objet dans l’espace 1°) On sait qu’un mouvement à force centrale est plan, on travaille en coordonnées polaires dans le plan de la trajectoire Le déplacement élémentaire θ dOM =d = dr e + θr d e r ℓ nous avons donc :
Exercice 1
L’étude du mouvement sera faite dans le référentiel terrestre, galiléen, dans lequel on choisit un repère Oxyz comme l’indique le schéma ci-dessus : 1 Équations horaires paramétriques et trajectoire 1 1 Faire le bilan des forces appliquées à la balle pendant son mouvement entre D et B
Chapitre 2 ORBITES ET GEOMETRIE TERRE SATELLITE 2-1
Cette force F A se décompose dans le plan xOy selon une composante en x et une composante en y qui sont : ² ² ² ² dt dy m dt dx m F A = De l’équilibre entre la force d’attraction F N et la force d’accélération F A naît une trajectoire fermée de la famille des coniques, définie dans le plan osculateur
[PDF] trajectoires au billard - Mathématiques
[PDF] Chap1 : Les caractéristiques d 'un mouvement
[PDF] Réseau M 'dina Bus
[PDF] ' ° #8221 sésame DE LA CARTE RÉGIONALE - Mairie de Cantenac
[PDF] Livre p 62/63 Représenter le trajet de l 'ovule et celui des - Lyon
[PDF] CIRCULATION DU SANG ET ÉCHANGES AVEC LES ORGANES
[PDF] LE C #338 UR ET LA CIRCULATION SANGUINE
[PDF] Introduction I Le trajet des aliments dans l 'appareil digestif
[PDF] Radiculalgie et syndrome canalaire
[PDF] lombo-radiculalgies d 'origine discale - Campus de Neurochirurgie
[PDF] Réseau Twisto
[PDF] horaires - Twisto
[PDF] GRENOBLE Presqu 'île GIÈRES Plaine des Sports - Tag
[PDF] les stations - le Tramway - Grand Besançon