Epreuve de Physique – Chimie PSI Corrigé
Corrigé. PARTIE PHYSIQUE. I – Haut-parleur électrodynamique. A – Etude générale. Figure 2. Q.1. On oriente le circuit dans le sens représenté par le courant
PSI Physique-chimie 2020 : corrigé
PSI Physique-chimie 2020 : corrigé. Problème 1 : Transmission d'énergie électrique sans fil. Partie A / Étude des bobines utilisées.
Corrigé e3a-polytech PC physique 2020
Corrigé e3a-polytech. PC physique 2020 Il est absolument nécessaire de corriger l'in- fluence de l'ionosphère. Q30 - CET =.
Correction Sujet principal e3a MP 2021 Les caractéristiques de Jupiter
MJ = 19·1027 kg en cohérence avec la valeur indiquée dans le sujet. 2. La masse volumique moyenne : ? = Analyse de la pertinence physique du résultat :.
Correction e3a-polytech 2021 PC partie Physique Partie I
Correction e3a-polytech 2021 PC partie Physique. Partie I - Homéothermie des phoques. Q1. Nom de ? : conductivité thermique. Dimension [ =.
Corrigé e3a 1999 MP/PC physique-chimie
Corrigé e3a 1999 MP/PC physique-chimie. Premier problème. I Grandeurs standards. 1°). Puisqu'il s'agit de corps simples ?fS°(H 2¢) = ?fS°(N 2¢) = 0.
Proposition de corrigé de lépreuve de « Physique et Modélisation
Proposition de corrigé de l'épreuve de « Physique et Modélisation – PC. » E3A 2016. Microscopie « STED ». Proposée par Thierry Pré – Physique PC – Lycée
Corrigé E3A PSI 2013 Epreuve de Physique Chimie
Corrigé E3A PSI 2013. Epreuve de Physique Chimie. A1. On peut supposer un écoulement suivant x donc = . A2. Le problème est invariant par translation
E3A 2020 MP Physique – Chimie Éléments de correction
E3A 2020 MP Physique – Chimie. Éléments de correction. Partie I – Modélisation d'un haut-parleur électrodynamique FIN du corrigé.
Proposition de correction physique e3a 2012 PC
Proposition de correction physique e3a 2012 PC. A1. On a : vS@tA a vS1@tA C uP@tA a kuI@tAuP@tA C uP@tA a kUmUHcos@!mtAcos@!ptA a UHcos@!ptA@I C kUmcos@!
Correction Sujet principal e3a MP 2021
Mission prolongée pour la sonde Juno
Première partie
Les caractéristiques de Jupiter
I.1 Observer Jupiter depuis la Terre
1. La troisième loi de Keplerdans le cadre du système{Jupiter et ses satellites}:
Le rapport du carré de la période de révolution des satellites et du cube du demi grand axe de l"ellipse décrite
par le centre de ces satellites est égale à4π2
?MJoùMJdésigne la masse de Jupiter soitT2a3=4π2?MJ.En s"appuyant sur la troisième loi de Kepler, on effectue par exemple la régression linéaireT2=f(a3):
T2=3,1·10-16
=α×a3avecR2=0,999Les résultats issus de l"observation s"accordent bien avec une telle loi et alors4π2?MJ=αsoitMJ=4π2?α.
Application numérique :
MJ=1,9·1027kgen cohérence avec la valeur indiquée dans le sujet.2.La masse volumique moyenne :?=MJ
43πR3
J=3MJ4πR3
J.Application numérique :
?=1,32·103kg·m-3. STJ dTdJ un angle maximal est la suivante : Alors dans l"approximation des petits anglesαmax≈2RJ dJ-dTsoitApplication numérique :
αmax≈2,2·10-4rad.
4.En appliquant la troisième loi de Kepler au{système solaire}:
T 2 J d3 j=T2 Td3 T=4π2?MsoùMsdésigne la masse du Soleil doncTJ=!dJdT! 3/2 T T. La valeur de la période sidérale de Jupiter :Application numérique :TJ=4,33·103j.
La duréeΔtséparant deux oppositions de Jupiter vérifie : 2πΔtΔt=3,99·102j
(Terre et Jupiter décrivant leurs orbites respectives dans le même sens).5.L"oeil n"accommode pas lorsque l"objet examiné est situé au PR de l"oeil c"est-à-dire pour un oeil emmétrope
à l"infini.
la lunette astronomique pour une vision sans accommodation : A 1A? 1=F?1=F2----→?
2A?∞
de l"oculaire?2c"est-à-dire que la distance entre l"objectif et l"oculaire est?=f? 1+f? 21Correction e3A - Sujet MP 2021
Dans ce cas, les foyers de la lunette sont rejetés à l"infini et le système est qualifié desystème afocal.
6.Lesconditions de Gauss :
les rayons lumineux sont peu inclinés par rapport à l"axe optique; les rayons lumineux sont peu écartés de l"axe optique. (L1)(L2)O 1O2F' 1=F2 F'2( ?)A8 B8 B'8 A'1 B' 17.Dans l"approximation des petits angles (non orientés) :
tanα≂α=A?
1B? 1 f?1;tanα?≂α?=A?
1B? 1 f?2.AlorsG=f?
1 f?2soitApplication numérique :G=10.Dans une configuration d"opposition de Jupiter :αmax=2,2·10-4rad alors l"angle sous lequel est vue Jupiter
à travers la lunette estα?max=Gαmax
soitα?max=2,2·10-3rad.Constatant queα?max≈5?oeilavec?oeil=4,4·10-4rad, Jupiter pourra être discernée correctement avec cette
lunette.I.2 La trajectoire de la sonde Juno
I.2.1 S"échapper de la Terre
8.Le référentiel d"étude est le référentiel géocentrique supposé galiléen.
Le système étudié est{l"objet M de massem}soumis uniquement à la force d"interaction gravitationnelle
exercée par la Terre.Ce système est conservatif.
Par définition de la vitesse de libération de M, l"état considéré est unétat de diffusionet la vitesse de M infi-
niment éloigné de la Terre est nulle. Donc dans cet état particulier, l"énergie mécanique de M est nulle.
Initialement, M est à la surface de la Terre.
Par conservation de l"énergie mécanique :1
2mv2 ?-?mMTRT=0 soitv?=?? 2?MTRT=2gRT.
Application numérique :
v?=11,2 km·s-1.I.2.2 Caractéristiques de la trajectoire
9.On peut approximer le mouvement du référentiel jupiterocentrique à unmouvement de translation rec-
tiligne uniformedans le référentiel héliocentrique sur la duréeTJunosi la période de révolution de la sonde
JunoTJunoestlargement inférieure à la période de révolution sidérale de Jupiter. Ceci est bien vérifié puisqueTJuno=53j?TJ=4,33·103jL"affirmation précédente assure son caractèreapproximativementgaliléen au référentiel jupiterocentrique,
le référentiel héliocentrique étant lui-même considéré comme galiléen.En effet :???
-→Fie??? ?----→Fg,J→Σ???≂dJa"TJunoTJ"
2 ≂2·10-2?1aveca: demi-grand axe de l"ellipse décrite par le centre de Juno.2Correction e3A - Sujet MP 2021
10.Le théorème du moment cinétique stipule que :#d----→LO,P/?dt#
=--------→MO---→FO→P
et comme---→FO→Pest uneforce centrale de pôle O MO---→FO→P
=-→0Le moment cinétique
----→LO,P/?est alors conservé lors du mouvement de la sonde ce qui se traduit par :En supposant les vecteurs vitesse-→v0àt=0 et position-→r0àt=0 non colinéaires, on en déduit que quelque
soit l"instanttconsidéré, les vecteurs position-→r(t)et vitesse--→vP/?(t)sont orthogonaux à----→LO,P/?=-→Cte?=-→0
garantissant que le mouvement estplan.Il s"agit du plan?O,-→r0,-→v0
de normale----→LO,P/?. Ce plan doit contenir le centre du champ de force.11.On se place alors en paramétrage cylindrique de base?-→ur,-→uθ,-→uztel que-→uzsoit colinéaire de même
sens à----→LO,P/?.Alors :
-→r=r-→ur et--→vP/?="d-→rdt" r-→ur+rθ-→uθ.12.On en déduit :
LO,P/?=((
r 0 0)) ??m(( r r 0)) 0 0 mr2θ))
Et donc
-→Cdef.=----→LO,P/? m=r2θ-→uz.Cest donc un vecteur constant au-cours du mouvement entraînant que la quantitéC=-→C·-→uz=r2θ
soit conservée au cours du mouvement de la sonde. r)apourexpression?m,P/?=?C,P/?+?P(P) soit?m=12mv2P/?-?mMr
et commev2P/?=(r)2+rθ2alors?m=1
2m(r)2+12mrθ2-?mMr.
Enfin l"expression deCpermet de découpler les grandeursretθselon :rθ=C r.On en déduit alors que?m=1
2m(r)2+mC22r2-?mMr.
On définit l"énergie potentielle effective de P parUeff(r)=mC22r2-?mMr.
14.On a limr→0+Ueff(r)=+∞et limr→+∞Ueff(r)=0. Voici alors l"allure du graphe de la fonctionr?-→Ueff(r)en page
suivante.Dans le cas d"unetrajectoirecirculaire: une seule valeur derest possible et correspond au minimum
deUeff:r0. Il s"agit d"unétat lié.PourUeff, min :r? r min,rmax : l"état est liéet la trajectoire décrite par P est uneellipsedont l"un est foyers est O. PourUeff, min=0
:r? r 0,+∞
: il s"agit d"unétat de diffusionet la trajectoire décrite par P est une parabole. PourUeff, min>0
:r? r 1,+∞
: il s"agit d"unétat de diffusionet la trajectoire décrite par P est une branche d"hyperbole. 3Correction e3A - Sujet MP 2021
r Ueff(r)
r0
U0 ?mrminrmax
FIGURE1 - Tracé de la courbe d"énergie potentielleUeff par la sonde est estimée àa="?MJT2 4π2"
1/3avecTla période de la sonde :T=53 j.
Application numérique :
a=4,1·109m. On rappelle l"expression de l"énergie mécanique de la sonde en fonction du demi grand axe de l"ellipsea:
m=-?mMJ 2aet doncrmin+rmax=2a.
À l"apogée A(r=rmax)et au périgée P(r=rmin)commer=0, l"énergie mécanique prend la forme :
m=mC2 2r2-?mMJrdonc(rmin,rmax)solution de 2?mr2+2?mMJ-mC2=0
En utilisant une relation coefficients-racines d"un polynôme,on obtient :rminrmax=-mC2 2?m. I.3 La structure interne de Jupiter
I.3.1 Électrostatique et gravitation universelle 16.La force d"interaction gravitationnelle exercée par une distribution de masseΣsur un point matériel P de
17.On donne :
Équation de Maxwell-Gauss : div-→E=?
?0; Équation de Maxwell-Faraday en régime stationnaire :-→rot-→E=-→0 . Les masses sont desgrandeurs positivesdonc la force d"interaction gravitationnelle esttoujours attractive
contrairement aux charges électriques pouvant être de même signe ou de signes contraires entraînant que la
force d"interaction électrique peut êtrerépulsiveouattractive. 18.L"équation-→rot-→G=-→0 assure que-→Gdérive d"un potentiel gravitationnelΦ.
Dans ce cas de figure :
-→G=---→gradΦ Sachant queΔΦ=div --→gradΦ
4Correction e3A - Sujet MP 2021
19. Énoncé du théorème de Gauss :
Le flux du champ électrique à travers une surface fermée et orientée(ΣG) est égale au rapport de la charge
électrique intérieure à cette surface et de la permittivité du vide?0soit? M?ΣG---→
E(M)·--→dSM=Qint
?0. Sachant que l"analogue de
1 ?0est-4π?et l"analogue de la charge électrique est la masse, le théorème de Gauss pour la gravitation stipule
M?ΣG---→
G(M)·--→dSM=-4π?Mint
I.3.2 Distribution sphérique de masse non homogène 20.Ladistributiondesmassesétantinvariantepartouterotationd"axepassantparO,-→Gne dépend que der
Tout plan contenant la droite(M)estplan de symétriede la distribution des masses donc-→Gest radial
En conclusion :
---→G(M)=-G(r)-→ur oùG(r)>0. 21.La masseδmd"une coquille sphérique de rayon compris entreretr+drétant :δm=?(r)×4πr2dr
alorsM(r)=? r 0 4π?(r?)r?2dr?
sous réserve d"une distribution de masse àrépartitionsphériquede masse. 22.La surface de Gauss étant une sphère de centre O et de rayonr>R:Mint=MJ=?
RJ 0 4π?(r)r2dr: masse
de Jupiter. On en déduit l"expression du champ gravitationnel à l"extérieur de la planète :G(r)4πr2=4π?Mintdonc
G(r)=?MJ
r2. Le graphe der?-→G(r)pourr?RJ:
r G(r) RJ
?MJR2J
FIGURE2 - Tracé du grapher?-→G(r)pourr?RJ
Sachant que
drdonc pourr?RJ:Φ(r)=-?MJravec limr→+∞Φ(r)=0. 23.Chaque particule de fluide possédant dans le référentiel jupiterocentrique un mouvement circulaire uni-
forme de rayonr?=rsinθalors l"accélération du centre d"inertie de cette particule de fluide estcentripète
et a pour expression aP/?=-ω2sidrsinθ-→ur? où-→ur?est le vecteur radial des coordonnées cylindriques d"axe (O,-→uz). 24.Le référentiel lié à Jupiter n"est pas galiléen car en mouvementde rotation d"axe(O,-→uz)par rapport au
référentiel jupiterocentrique galiléen. 5Correction e3A - Sujet MP 2021
soit Cette force étantaxifugeet de norme d"autant plus importante que la particule de fluide est éloignée de l"axe
teur et cet effet sera nul pour les particules de fluides située aux pôles. En adoptant un modèle élastique de la planète Jupiter, cette force est responsable d"un écrasement de la pla-
25.Si Jupiter était assimilable en l"absence de rotation propre à une boule pleine, homogène, de masse volu-
mique uniforme, alorsI=8π 15×34πM
JR3 J×R5
J=25MJR2
Jet doncK=25.
26.La connaissance deKpermettra d"obtenir une première indication sur la répartition des masses à l"inté-
rieur de Jupiter. Par exemple, siK<2 5, la matière est davantage concentrée au centre de la planète.
27.On poseg(x)=x2exp"
-mx2 2kBT" alorsg?(x)=0?2x-mx3kBT=0 doncx=?? 2kBT m. La vitesse la plus probable d"agitation thermique est doncvc=?? 2kBT m. 28.La vitesse de libération à la surface de Jupiter est estimée selonv?,J=??
2?MJ RJ. Application numérique :
: Estimation des vitesses les plus probables : On prendra pour la température à la surface de la Terre :TT,surf=293 K; On prendra pour la température à la surface de Jupiter :TJ,surf=170 K (cf.figure 6). vc(en m·s-1)v?(en m·s-1) TerreHydrogène :vc,H=2,2·103v?,T=1,1·104
Hélium :vc,He=1,1·103
Jupiter
Hydrogène :vc,H=1,7·103v?,J=6,0·104
Hélium :vc,He=8,4·102
On constate que l"écart entre la vitesse la plus probable et la vitesse de libérationest plus important dans le
cas de Jupiter que dans le cas de la Terre. de Jupiter. Seconde partie
Électronique embarqué dans la sonde
II.1 Traitement thermique de cartes électroniques II.1.1 Conduction thermique dans une plaque
29.On considère une tranche de carte d"épaisseur dxsituée entrexetx+dx.
En régime stationnaire, il n"y a pas d"accumulation d"énergie interne. Il n"y a pas de terme de production alorsΦth(x)=Φth(x+dx)soitdΦth dx???? x=0. De plusΦth(x)=jth(x)×Salorsdjth
dx???? x=0. Enfin d"après la loi de Fourier
-→jth=-λ--→gradTalorsd2T dx2=0. En intégrant successivement deux fois par rapport àx:?x? 0,e ,T(x)=A+Bx. 6Correction e3A - Sujet MP 2021
L"examen des conditions aux limites :
$T(x=0)=T1?A=T1 T(x=e)=T2?B=T2-T1
e Et donc?x?[0,e],T(x)=T1+T2-T1
ex. 30.La puissance thermique transférée de la plaque 1 vers la plaque 2 :?1→2=jth×S=-λdT
dx???? x=0S. Donc?1→2=λST1-T2
e. 31.L"analogie attendue :
la puissance thermique transférée?1→2est l"analogue de l"intensitéi1→2du courant électrique;
la différence de températureT1-T2est l"analogue de la différence de potentiel électrique?1-?2.
On définit alors la résistance thermique de la plaque parRth=T1-T2 ?1→2=eλS. II.2.2 Assemblage multi-cartes
32.L"ensemble est assimilable en régime stationnaire dans le cadre des hypothèses effectuées à lamise en
sériedeNrésistances thermiques d"expression1 S! e1λ1+e2λ2! S! e1λ1+e2λ2!. En écrivant quee≈N(e1+e2)alorsRe≈e
S! e1λ1(e1+e2)+e2λ2(e1+e2)! 33. Analyse de la pertinence physique du résultat :
1iercas :λ1=λ2alorsλ=λ1. Ceci était attendu puisque du point de vue thermique, la matériau est
assimilable à une plaque homogène de surfaceS, d"épaisseureet de conductivité thermiqueλ1=λ2.
2èmecas :e1?e2alorsλ=λ2. Là encore ce résultat était prévisible puisque la résistance thermique de
2. II.2 Structure cristalline du germanium
34.On donne page suivante la maille de structure du germanium.
Desatomesdegermaniumoccupantdessitestétraédriquesdelastructurehôtealorsla coordinence Ge/Ge :[4]
35.La population de la maille :zGe=4×1+6×1
2+8×18=8.
La compacité de la structure :?=z
Ge×4π
3R3 Ge a3. Sachant qu"il y a tangence des atomes selon selon la demie diagonale d"un cube d"arêtea 2:RGe=a?
3 8. Alors?=π?
3 16=0,34. Structure peu compacte (résultat attendu).
7Correction e3A - Sujet MP 2021
36.La masse volumique :?=zGe?Ge?Aa3soitApplication numérique :?=5,32·103kg·m-3.
Troisième partie
Vers des accumulateurs électrochimiques de
nouvelle technologie III.1 Accumulateur à base de lithium et de sodium 37.Lesavantagesd"un accumulateur sodium - ion par rapport à l"accumulateur lithium - ion :
le sodium est bien plus abondant que le lithium. Son exploitationet son recyclage posent moins de
problèmes en terme de pollution. Le coût est également réduit. la durée d"une charge est environ 10 plus faible comparée à lacharge d"un accumulateur lithium - ion
équivalent.
Uninconvénient majeur: la densité d"énergie électrique est faible. 38. Configuration électronique dans l"état fondamental :1s22s1
L"atome de lithium faisant partie de la famille des alcalins estcaractérisée par la facilité de céder son unique
d"hélium (gaz noble). Le lithium est donctrès peu électronégatif. Cela en fait unbon réducteuret donc le potentiel standard du
coupleLi+/Li(s)est bas. 39.Les équations demandées :
2Li(s)+2H+
(aq)--------→←2Li+ (aq)+H2(g)[1] 2Na(s)+2H+
(aq)--------→←2Na+ (aq)+H2(g)[2] Les constantes d"équilibres standards associées à 298 K : K◦
1=102 0,06 E H (aq)/H2(g)-E◦ Li (aq)/Li(s) soitK◦ 1=10+100;
K◦
2=102 0,06 E H (aq)/H2(g)-E◦ Na (aq)/Na(s) soitK◦ 2=10+90;
Les deux réactions sontquantitatives.
réactif que le sodium métallique vis-à-vis de l"eau au sens où la réaction est plus quantitative.
8Correction e3A - Sujet MP 2021
quotesdbs_dbs50.pdfusesText_50
PourUeff, min=0
:r? r0,+∞
: il s"agit d"unétat de diffusionet la trajectoire décrite par P est une parabole.PourUeff, min>0
:r? r1,+∞
: il s"agit d"unétat de diffusionet la trajectoire décrite par P est une branche d"hyperbole.3Correction e3A - Sujet MP 2021
rUeff(r)
r0
U0?mrminrmax
FIGURE1 - Tracé de la courbe d"énergie potentielleUeff par la sonde est estimée àa="?MJT24π2"
1/3avecTla période de la sonde :T=53 j.
Application numérique :
a=4,1·109m.On rappelle l"expression de l"énergie mécanique de la sonde en fonction du demi grand axe de l"ellipsea:
m=-?mMJ2aet doncrmin+rmax=2a.
À l"apogée A(r=rmax)et au périgée P(r=rmin)commer=0, l"énergie mécanique prend la forme :
m=mC22r2-?mMJrdonc(rmin,rmax)solution de 2?mr2+2?mMJ-mC2=0
En utilisant une relation coefficients-racines d"un polynôme,on obtient :rminrmax=-mC2 2?m.I.3 La structure interne de Jupiter
I.3.1 Électrostatique et gravitation universelle16.La force d"interaction gravitationnelle exercée par une distribution de masseΣsur un point matériel P de
17.On donne :
Équation de Maxwell-Gauss : div-→E=?
?0; Équation de Maxwell-Faraday en régime stationnaire :-→rot-→E=-→0 .Les masses sont desgrandeurs positivesdonc la force d"interaction gravitationnelle esttoujours attractive
contrairement aux charges électriques pouvant être de même signe ou de signes contraires entraînant que la
force d"interaction électrique peut êtrerépulsiveouattractive.18.L"équation-→rot-→G=-→0 assure que-→Gdérive d"un potentiel gravitationnelΦ.
Dans ce cas de figure :
-→G=---→gradΦSachant queΔΦ=div --→gradΦ
4Correction e3A - Sujet MP 2021
19. Énoncé du théorème de Gauss :
Le flux du champ électrique à travers une surface fermée et orientée(ΣG) est égale au rapport de la charge
électrique intérieure à cette surface et de la permittivité du vide?0soit?M?ΣG---→
E(M)·--→dSM=Qint
?0.Sachant que l"analogue de
1 ?0est-4π?et l"analogue de la charge électrique est la masse, le théorème deGauss pour la gravitation stipule
M?ΣG---→
G(M)·--→dSM=-4π?Mint
I.3.2 Distribution sphérique de masse non homogène20.Ladistributiondesmassesétantinvariantepartouterotationd"axepassantparO,-→Gne dépend que der
Tout plan contenant la droite(M)estplan de symétriede la distribution des masses donc-→Gest radial
En conclusion :
---→G(M)=-G(r)-→ur oùG(r)>0.21.La masseδmd"une coquille sphérique de rayon compris entreretr+drétant :δm=?(r)×4πr2dr
alorsM(r)=? r 04π?(r?)r?2dr?
sous réserve d"une distribution de masse àrépartitionsphériquede masse.22.La surface de Gauss étant une sphère de centre O et de rayonr>R:Mint=MJ=?
RJ 04π?(r)r2dr: masse
de Jupiter.On en déduit l"expression du champ gravitationnel à l"extérieur de la planète :G(r)4πr2=4π?Mintdonc
G(r)=?MJ
r2.Le graphe der?-→G(r)pourr?RJ:
r G(r)RJ
?MJR2J
FIGURE2 - Tracé du grapher?-→G(r)pourr?RJ
Sachant que
drdonc pourr?RJ:Φ(r)=-?MJravec limr→+∞Φ(r)=0.23.Chaque particule de fluide possédant dans le référentiel jupiterocentrique un mouvement circulaire uni-
forme de rayonr?=rsinθalors l"accélération du centre d"inertie de cette particule de fluide estcentripète
et a pour expression aP/?=-ω2sidrsinθ-→ur? où-→ur?est le vecteur radial des coordonnées cylindriques d"axe (O,-→uz).24.Le référentiel lié à Jupiter n"est pas galiléen car en mouvementde rotation d"axe(O,-→uz)par rapport au
référentiel jupiterocentrique galiléen.5Correction e3A - Sujet MP 2021
soitCette force étantaxifugeet de norme d"autant plus importante que la particule de fluide est éloignée de l"axe
teur et cet effet sera nul pour les particules de fluides située aux pôles.En adoptant un modèle élastique de la planète Jupiter, cette force est responsable d"un écrasement de la pla-
25.Si Jupiter était assimilable en l"absence de rotation propre à une boule pleine, homogène, de masse volu-
mique uniforme, alorsI=8π15×34πM
JR3J×R5
J=25MJR2
Jet doncK=25.
26.La connaissance deKpermettra d"obtenir une première indication sur la répartition des masses à l"inté-
rieur de Jupiter. Par exemple, siK<25, la matière est davantage concentrée au centre de la planète.
27.On poseg(x)=x2exp"
-mx2 2kBT" alorsg?(x)=0?2x-mx3kBT=0 doncx=?? 2kBT m. La vitesse la plus probable d"agitation thermique est doncvc=?? 2kBT m.28.La vitesse de libération à la surface de Jupiter est estimée selonv?,J=??
2?MJ RJ.Application numérique :
: Estimation des vitesses les plus probables : On prendra pour la température à la surface de la Terre :TT,surf=293 K; On prendra pour la température à la surface de Jupiter :TJ,surf=170 K (cf.figure 6). vc(en m·s-1)v?(en m·s-1)TerreHydrogène :vc,H=2,2·103v?,T=1,1·104
Hélium :vc,He=1,1·103
Jupiter
Hydrogène :vc,H=1,7·103v?,J=6,0·104
Hélium :vc,He=8,4·102
On constate que l"écart entre la vitesse la plus probable et la vitesse de libérationest plus important dans le
cas de Jupiter que dans le cas de la Terre. de Jupiter.Seconde partie
Électronique embarqué dans la sonde
II.1 Traitement thermique de cartes électroniquesII.1.1 Conduction thermique dans une plaque
29.On considère une tranche de carte d"épaisseur dxsituée entrexetx+dx.
En régime stationnaire, il n"y a pas d"accumulation d"énergie interne. Il n"y a pas de terme de production alorsΦth(x)=Φth(x+dx)soitdΦth dx???? x=0.De plusΦth(x)=jth(x)×Salorsdjth
dx???? x=0.Enfin d"après la loi de Fourier
-→jth=-λ--→gradTalorsd2T dx2=0. En intégrant successivement deux fois par rapport àx:?x? 0,e ,T(x)=A+Bx.6Correction e3A - Sujet MP 2021
L"examen des conditions aux limites :
$T(x=0)=T1?A=T1T(x=e)=T2?B=T2-T1
eEt donc?x?[0,e],T(x)=T1+T2-T1
ex.30.La puissance thermique transférée de la plaque 1 vers la plaque 2 :?1→2=jth×S=-λdT
dx???? x=0S.Donc?1→2=λST1-T2
e.31.L"analogie attendue :
la puissance thermique transférée?1→2est l"analogue de l"intensitéi1→2du courant électrique;
la différence de températureT1-T2est l"analogue de la différence de potentiel électrique?1-?2.
On définit alors la résistance thermique de la plaque parRth=T1-T2 ?1→2=eλS.II.2.2 Assemblage multi-cartes
32.L"ensemble est assimilable en régime stationnaire dans le cadre des hypothèses effectuées à lamise en
sériedeNrésistances thermiques d"expression1 S! e1λ1+e2λ2! S! e1λ1+e2λ2!.En écrivant quee≈N(e1+e2)alorsRe≈e
S! e1λ1(e1+e2)+e2λ2(e1+e2)!33. Analyse de la pertinence physique du résultat :
1iercas :λ1=λ2alorsλ=λ1. Ceci était attendu puisque du point de vue thermique, la matériau est
assimilable à une plaque homogène de surfaceS, d"épaisseureet de conductivité thermiqueλ1=λ2.
2èmecas :e1?e2alorsλ=λ2. Là encore ce résultat était prévisible puisque la résistance thermique de
2.II.2 Structure cristalline du germanium
34.On donne page suivante la maille de structure du germanium.
Desatomesdegermaniumoccupantdessitestétraédriquesdelastructurehôtealorsla coordinence Ge/Ge :[4]
35.La population de la maille :zGe=4×1+6×1
2+8×18=8.
La compacité de la structure :?=z
Ge×4π
3R3 Ge a3. Sachant qu"il y a tangence des atomes selon selon la demie diagonale d"un cube d"arêtea2:RGe=a?
3 8.Alors?=π?
316=0,34. Structure peu compacte (résultat attendu).
7Correction e3A - Sujet MP 2021
36.La masse volumique :?=zGe?Ge?Aa3soitApplication numérique :?=5,32·103kg·m-3.
Troisième partie
Vers des accumulateurs électrochimiques de
nouvelle technologie III.1 Accumulateur à base de lithium et de sodium37.Lesavantagesd"un accumulateur sodium - ion par rapport à l"accumulateur lithium - ion :
le sodium est bien plus abondant que le lithium. Son exploitationet son recyclage posent moins de
problèmes en terme de pollution. Le coût est également réduit.la durée d"une charge est environ 10 plus faible comparée à lacharge d"un accumulateur lithium - ion
équivalent.
Uninconvénient majeur: la densité d"énergie électrique est faible.38. Configuration électronique dans l"état fondamental :1s22s1
L"atome de lithium faisant partie de la famille des alcalins estcaractérisée par la facilité de céder son unique
d"hélium (gaz noble).Le lithium est donctrès peu électronégatif. Cela en fait unbon réducteuret donc le potentiel standard du
coupleLi+/Li(s)est bas.39.Les équations demandées :
2Li(s)+2H+
(aq)--------→←2Li+ (aq)+H2(g)[1]2Na(s)+2H+
(aq)--------→←2Na+ (aq)+H2(g)[2] Les constantes d"équilibres standards associées à 298 K :K◦
1=102 0,06 E H (aq)/H2(g)-E◦ Li (aq)/Li(s) soitK◦1=10+100;
K◦
2=102 0,06 E H (aq)/H2(g)-E◦ Na (aq)/Na(s) soitK◦2=10+90;
Les deux réactions sontquantitatives.
réactif que le sodium métallique vis-à-vis de l"eau au sens où la réaction est plus quantitative.
8Correction e3A - Sujet MP 2021
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