Le Rayonnement du corps noir
Avec la loi de Rayleigh-Jeans qui tentait de donner une expression de la distribution en fréquence de la densité d'énergie totale rayonnée par le corps noir
Le corps noir et son rayonnement
d'ondca doivent émettre plus que tout autre. Malheureusement il n'existe pas de corps parfaitement noirs pour tout le spectre et
Chapitre 2 Rayonnement du corps noir
où k? est le coefficient d'absorption du rayonnement (ou absorptivité) à la longueur d'onde ?. En pratique on réalise une bonne approximation du corps noir
Le rayonnement du corps noir Cours de M1 physique statistique
Le rayonnement du corps noir. Cours de M1 physique statistique quantique. Julien Baglio julien.baglio@ens.fr. 23 octobre 2006.
Rayonnement du corps noir
2 Rayonnement du corps noir. Rayonnement d'équilibre thermique. Loi de Stéphan. Loi de Wien. 3 Effet de serre. Température théorique de la Terre.
A) Quantification de linteraction lumière-matière : rayonnement du
corps noir. 1) Les rayonnements a) Rayonnement électromagnétique. Les ondes électromagnétiques transportent de l'énergie qu'elles peuvent céder à la matière
Rayonnement du corps noir
27 janv. 2014 Rayonnement du corps noir. Loi de Stefan~Boltzmann. Thermistances. Introduction: Ce projet vous permet d'étudier le rayonnement des corps ...
Chapitre 3 : Rayonnement électromagnétique du corps noir et
La compréhension du rayonnement thermique (spectre d'émission intensité
Corps noir
Le modèle du corps noir permit à Max Planck de découvrir la quantification des interactions électromagnétiques qui fut un des fondements de la physique
Chapitre 3 Rayonnement du corps noir 3.1/3.20
Optique II, Bachelor, Physique
2011-2012 R. Houdré
Chapitre β : Rayonnement
lectromagntique du corps noir et photomtrieBibliographie :
Fundamentals of photonics / B.E.A. Saleh et M.C. Tech, en anglais Optoélectronique / E. Rosencher et B. Vinter, en françaisOptique /
J.P. Pérez, en français
Lasers / P. Milonni et J. Eberly, en anglais
Lasers and electro
optics / C.C. Davis, en anglais Principle of optics / M. Born et E. Wolf, en anglais Note: certaines des figures du chapitre ont été copiées ou insp irées de ces références.3.2/3.20 Rayonnement du corps noir Chapitre 3
R. Houdré
2011-2012 Optique II, Bachelor, Physique
Une page dσhistoire
Jozef Stefan 1835
1893Loi de Stefan-Boltzmann.
Ludwig Boltzmann
18441906
Loi de Stefan - Boltzmann,
physique statistique.Wilhelm Wien 1864-1928
Loi de Wien.
Max Planck 1858-1947
Rayonnement du corps noir,
quantum d'énergie électroma- gnétique. €!!"#$%& (Hipparque) 190120 av. J.
C.Classification des étoiles par
magnitude.Pierre Bouguer 1698-1758
Premier traité de photométrie, loi
de Bouguer (Lambert-Beer).Johann Lambert 1728
1777Photomètre, loi de Bouguer-
Lambert-Beer.
Chapitre 3 Rayonnement du corps noir 3.3/3.20
Optique II, Bachelor, Physique
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βφΛ Introductionφ
La compréhension du rayonnement thermique (spectre d'émission, intensité, ...) émis par un
corps absorbant et porté à une température T est un problème important à la fin du XIXème
siècle. Les théories thermodynamiques de l'époque et la toute nouvelle physique statistiqueétaient incapables de prédire le spectre d'émission et pire même prévoyaient des spectres qui
divergeaien t vers l'infini aux fréquences élevées, ce que l'on a appelé la catastrophe ultra- violette. Planck en 1900 résout le problème en invoquant pour la première fois l'hypothèse des quanta. C'est le début des théories quantiques du champ électromagnéti que, bien que Planck n'y ait vu, à l'époque, qu'une technique de calcul sans signification physique. Le but de ce chapitre est au travers de l'explication du rayonnement du corps noir, d'introduire différentes briques élémentaires qui serviront à plusieurs r eprises dans ce cours : résonateur optique, densité d'états, photométrie, statistique d'occupation. βφω Phnomnologie du rayonnement du corps noirφ Un corps noir est un objet qui absorbe tout rayonnement incident et qui peut rayonner de l'énergie électromagn étique lorsqu'il est porté à une température finie. Si ce corps est chauffé à la température T, de l'énergie s'en échappe sous forme de rayonnement thermique. Les exemples dans la vie de tous les jours sont le soleil, une barre de fer incandescente, etc... Deux lois sont bien établies expérimentalement au XIXème
Une coule de lave.
3.2.1 Loi de Stefan-Boltzmann.
L a puissance totale rayonnée par un corps noir de surface A est Pémis
A T 4Loi de Stefan-Boltzmann
où est une constante universell e, dite constante de Stefan5,67.10
-8 W/m 2 /K 43.4/3.20 Rayonnement du corps noir Chapitre 3
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Pour un objet réel qui n'est pas parfaitement absorbant on a Pémis
A T 4 où est l'émissivité du corps. 01 (la neige fond autour d'un corps sombre, signe que celui
ci absorbe et rayonne plus d'é nergie thermique que la neige).Corps noirs de diffrentes missivits.
(Crdit photographique : Crystel Houdr)Exemples de valeur de l'émissivité
Matériau Emissivité ε
Aluminium 0,02
Papier blanc 0,87
Béton 0,94
Suie 0,95
3.2.2 Loi de déplacement de Wien.
Le spectre de la lumière émise a une forme en cloche asymétriqu e et tend vers 0 pour les petites et les grandes longueurs d'ondes.Spectres dΩmission de corps noir.
le maximum du spectre a lieu à une longueur d'onde inversement proportionnelle à la température.Chapitre 3 Rayonnement du corps noir 3.5/3.20
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max(T).T cst = 2,89.10 3 m.KLoi de déplacement de Wien
A température ambiante
max 10 m. Les systèmes d'imagerie nocturne très prisés des militaires sont souvent des systèmes d'imagerie qui restituent une image autour de 10 µm afinde visualiser des différences de température (un corps à 37 °C sur un fond plus chaud ou plus
froid). Image thermique dΩune faade dΩimmeuble permettant de localiser les p ertes thermiquesCertains milieux opaques dans le visible so
nt transparents dans l'infra rouge et une caméra sensible à ces longueurs d'onde permet de faire une image thermique au travers. Image dans le spectre visible Image du rayonnement thermique. Autre exemple, le rayonnement cosmologique découvert A. Penzias et R. Wilson, en 1964 : Carte du rayonnement cosmologique 2,725 K (160.2GHz, 1.9
mm).3.6/3.20 Rayonnement du corps noir Chapitre 3
R. Houdré
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On idéalisera un corps noir par une grande enceinte dont les parois s ont chauffées à la température T et qui est percée d'un petit trou de sorte que : Tout rayon incident sur le trou est piégé dans l'enceinte.Le trou est suffisamment petit pour ne pas perturber l'équilibre entre le rayonnement électromagnétique dans l'enceinte et les parois.
Corps noir idal Dispositifs exprimentaux historiques dΩtude du corps noir. La première étape qui va nous intéresser dans le chapitre suiva nt est la description des modes électromagnétiques qui existe dans cette cavité et de les compt er, ce qui conduira à la notion de densité d'états.3.3 Photométrie
La photométrie est l'étude énergétique du rayonnement électromagnétique et des transfertsd'énergie entre deux objets, l'émetteur (la source ou l'objet) et le récepteur (l'image). Les
grandeurs de la photométrie sont soit exprimées en unités purem ent physique (énergie, temps, surface, longueur etc...) soit en unités prenant en compte la sensib ilité de l'oeil humain qui ne détecte que des radiations dont la longueur d'onde est comprise entre 400 et 750 nm (pour caractériser des sources lumineuses utilisées pour l'éclairement par exemple). Commes ces notions sont importantes lors de la conception de systèmes optiques, on en profitera pour en faire un exposé plus complet que le strict néces saire à ce chapitre sur le rayonnement du corps noir. Par exemple ces notions sont importantes lorsqu'il est important d'utiliser toute l'énergie lumineuse disponible (spectroscopie, microscopie, télécommunications, astronomie, ... ) ou bien si des mesures quan titatives précises sont nécessaires (métrologie, applications industri elles, etc... ). Dans ce qui suit on considérera une onde monochromatique, la généralisation au cas d'un rayonnement polychromatique est immédiate. Par exempleIntensité
I![W][T]
-1 (Js -1 ) (W désigne un travail) devientDensité spectrale d'intensité
I (")=dI d [W][T] -1 [L] -1 (Js -1 m -1 ) ou I (")=dI d [W] (J)On s'intéressera soit à des transferts de quantité d'énergie ou à des transferts de quantité
d'énergie par unité de temps (puissance).Chapitre 3 Rayonnement du corps noir 3.7/3.20
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βφβφΛ Grandeurs photomtriques.
L'angle solide élémentaire sous lequel est vu un élément de su rface dS =dS.€ n
S , vu depuis r =r.! u r est d"=d! S .! u r r 2 =dScos r 2 Lorsque l'élément de surface est vu depuis une direction perpendiculaire à sa surface alors d"=dS r 2S'il y a une symétrie de révolution,
d"=2#sin $d$, et l'angle solide défini par une calotte de demi angle est "=2#1$cosquotesdbs_dbs46.pdfusesText_46[PDF] le realisme
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