Fiche Densité des Materiaux (kg/m3)
Fiche Densité des Matériaux en (kg/m3). • acier au carbone :7770 "biotite" (contient du minerai de fer) :2723-3044. • bismuth : 9800.
Masse volumique de quelques matériaux à 20°C (en ordre
Fer. 7.85 gris sombre. Glace à 0°C. 0.92. Laiton. 8.2 – 8.8 jaune. Mercure Fer. 7.85 gris sombre. Laiton (Cu + Zn). 8.2 – 8.8 jaune. Cuivre. 8.96 rouge.
masse-volumique-densite-materiaux.pdf
"biotite" (contient du minerai de fer) :2723-3044. • bismuth : 9800. • bois d'acajou :657. • bois de balsa :112-144. • bois de bambou :304-400.
Densité dun solide - Densité dun solide La densité du fer est d = 7
A partir d'une solution commerciale d'acide nitrique de densité d = 133 et de pourcentage en acide nitrique : 52
FER À BÉTON DENSITÉ
diamètre densité (kg/m³). 600. 0
Grandeurs physiques liés à la quantité de matière Exercice 1
La densité du fer est = 78 calculer la masse d'un cube de fer d'arrête = 20 . Calculer la quantité de matière d'atomes de fer contenus dans ce
Etude par la Théorie de la Fonctionnelle de la Densité des
11 oct. 2007 Application aux systèmes de types Catalase et Fer-Soufre. ... Densité ou DFT de l'anglais Density Functionnal Theory a été considérablement ...
Étude expérimentale du fer électrolytique
de fer de fonte et d'acier. Les propriétés du fer électrolytique dépendent de la composition du bain et de la densité du courant ; le fer déposé contient
Structure des cristaux (cristallographie)
On considère du fer ? qui est un solide cristallin de type CFC. On note a l'arête de la maille 4 - La masse volumique du fer ? est de 8
Structures cubiques Structures hexagonales Sites Alliage
a? = 0356 nm pour le fer ? (syst`eme c.f.c.). 1) Calculer le rayon atomique du fer pour chacune des deux structures. 2) Calculer la densité du fer pour
2MiB}+ `2b2`+? /Q+mK2Mib- r?2i?2` i?2v `2 Tm#@
HBb?2/ Q` MQiX h?2 /Q+mK2Mib Kv +QK2 7`QK
i2+?BM; M/ `2b2`+? BMbiBimiBQMb BM 6`M+2 Q` #`Q/- Q` 7`QK Tm#HB+ Q` T`Bpi2 `2b2`+? +2Mi2`bX /2biBMû2 m /ûT¬i 2i ¨ H /BzmbBQM /2 /Q+mK2Mib b+B2MiB}[m2b /2 MBp2m `2+?2`+?2- Tm#HBûb Qm MQM-Tm#HB+b Qm T`BpûbX
+QKTH2t2b /2 72`X TTHB+fiiBQM fimt bvbiK2b /2 ivT2b *fiifiHfib2 2i 62`@aQm7`2JvHBb P`BQ
hQ +Bi2 i?Bb p2`bBQM,JvHBb P`BQX 1im/2 T` H h?ûQ`B2 /2 H 6QM+iBQMM2HH2 /2 H .2MbBiû /2b T`QT`Bûiûb ûH2+i`QMB[m2b 2i
K;MûiB[m2b /2 +QKTH2t2b /2 72`X TTHB+iBQM mt bvbiK2b /2 ivT2b *iHb2 2i 62`@aQm7`2X mi`2X THESE présentée parMaylis Orio
pour l"obtention du grade deDocteur de l'Université Joseph Fourier
Grenoble I
(arrêtés ministériels du 5 juillet 1984 et du 30 mars 1992) Spécialité : Chimie Physique Moléculaire et Structurale Etude par la Théorie de la Fonctionnelle de la Densité des propriétés électroniques et magnétiques de complexes de fer. Application aux systèmes de types Catalase et Fer-SoufreSoutenue le 05.10.2007
Composition du jury :
M. Fontecave (Président)
P. Bertrand (Rapporteur)
J-J. Girerd (Rapporteur)
L. Noodleman
S. Gambarelli
J-M.Mouesca
Thèse préparée au Laboratoire de Résonances MagnétiquesService de Chimie Inorganique et Biologique
Département de Recherche Fondamentale sur la Matière CondenséeDirection des Sciences de la Matière
Commissariat à l"Energie Atomique - Centre de Grenoble THESE présentée parMaylis Orio
pour l"obtention du grade deDocteur de l'Université Joseph Fourier
Grenoble I
(arrêtés ministériels du 5 juillet 1984 et du 30 mars 1992) Spécialité : Chimie Physique Moléculaire et Structurale Etude par la Théorie de la Fonctionnelle de la Densité des propriétés électroniques et magnétiques de complexes de fer. Application aux systèmes de types Catalase et Fer-SoufreSoutenue le 05.10.2007
Composition du jury :
M. Fontecave (Président)
P. Bertrand (Rapporteur)
J-J. Girerd (Rapporteur)
L. Noodleman
S. Gambarelli
J-M.Mouesca
Thèse préparée au Laboratoire de Résonances MagnétiquesService de Chimie Inorganique et Biologique
Département de Recherche Fondamentale sur la Matière CondenséeDirection des Sciences de la Matière
Commissariat à l"Energie Atomique - Centre de GrenobleA ma famille
Remerciements
Ce travail de thèse a été effectué au Département de la Recherche Fondamentale sur la
Matière Condensée du Commissariat à l"Energie Atomique, dans le Laboratoire deRésonances Magnétiques dirigé par Monsieur Michel Bardet que je tiens à remercier pour son
accueil chaleureux. Mes plus sincères remerciements vont à mon directeur de recherche, Monsieur Jean-Marie Mouesca. Son expérience et ses grandes compétences autant pédagogiques que scientifiques ont permis l"accomplissement de ce travail. Qu"il trouve ici l"expression de toute ma reconnaissance pour le temps et l"attention qu"il m"a accordé tout au long de ces années. Je suis reconnaissante à Messieurs les Professeurs Patrick Bertrand et Jean-Jacques Girerdd"avoir accepté de juger ce travail de thèse et d"en être les rapporteurs. Leurs commentaires et
leurs questions m"ont permis de clarifier ma rédaction et m"ont donné de nouvelles pistes de réflexion. Je remercie vivement Monsieur le Professeur Marc Fontecave d"avoir accepté de présider cette commission d"examen et je suis reconnaissante à Monsieur Serge Gambarelli d"avoiraccepté d"y participer. Je suis très sensible à l"honneur que m"a fait Monsieur Louis
Noodleman de sa présence et je lui exprime toute ma gratitude pour l"intérêt qu"il a porté à ce
travail.Ce travail de thèse n"aurait pas été possible sans le soutien constant des membres passés et
actuels de ce laboratoire. Je leur en suis reconnaissante et je tiens à remercier tout
particulièrement Guillaume Gerbaud, Michel Bardet, Pierre-Alain Bayle, Laurent Le Pape et Sabine Hediger avec qui j"ai eu tant de discussions intéressantes.Je remercie également tous mes collègues et amis de longue date qui se reconnaîtront ici. Je
leur exprime ma profonde sympathie et leur souhaite beaucoup de bien.J"adresse enfin un grand merci à toute ma famille et en particulier à Jérôme, de m"avoir
supporté et aidé tout au long de ces trois riches années.Table des matières i
TABLE DES MATIERES
Introduction générale..........................................................................................1
Chimie Théorique : Concepts et Méthodes
Partie A : Les Méthodes ab initio.......................................................................3
A. 1. Généralités ................................................................................................3
A.1.1. Hamiltonien Moléculaire.........................................................................................3
A.1.2. L"Approximation Born-Oppenheimer.....................................................................4
A. 2. L"Approximation Hartree-Fock................................................................5A. 3. Fonctions de base......................................................................................8
A. 4. Formulation de la Corrélation Electronique...........................................10 A. 5. Les Méthodes Post-Hartree-Fock...........................................................11A.5.1. La Méthode Perturbative Møller-Plesset...............................................................11
A.5.2 Les Méthodes Multi-Configurationnelles...............................................................12
A.5.2.i L"Interaction de Configurations.......................................................................12
A.5.2.ii La Méthode de l"Espace Actif Complet : CASSCF..........................................13
A.5.2.iii La Méthode mixte CASPT2............................................................................14
Références bibliographiques............................................................................14
Partie B
La Théorie de la Fonctionnelle de la Densité..................................................15
B. 1. Cadre de la Théorie de la Fonctionnelle de la Densité...........................15B.1.1. La Densité Electronique.........................................................................................16
B.1.2. Premier théorème de Hohenberg-Kohn................................................................16
B.1.3. Deuxième théorème de Hohenberg-Kohn .............................................................17
B.1.4. Equations de Kohn-Sham : Approche orbitalaire..................................................18
B. 2. Traitement de l"échange et de la corrélation...........................................20
B.2.1. Justification de l"approche de Hohenberg et Kohn................................................20
B.2.2. Approximation locale ............................................................................................21
B.2.3. L"approximation du gradient généralisé................................................................22
B.2.4. Les fonctionnelles hybrides ...................................................................................25
B.2.5. Les logiciels...........................................................................................................26
B. 3. Les applications de la DFT en chimie bio-inorganique..........................28Références bibliographiques............................................................................32
ii Table des matières
CHAPITRE II L"atome de fer dans tous ses états..........................................35II. 1. Niveaux d"énergie de l"ion libre .............................................................35
II.1.1. Hamiltonien électronique...................................................................................... 35
II.1.2. Configuration d
n et microétats............................................................................... 36II.1.3. Répulsion électronique et termes spectroscopiques.............................................. 38
II.1.4. Couplage spin-orbite............................................................................................. 41
II.1.5. Polarisation de spin ............................................................................................... 44
II. 2. L"ion de fer et son environnement..........................................................45II.2.1. Levée de dégénérescence du niveau 3d................................................................. 46
II.2.1.i Symétrie sphérique........................................................................................... 46
II.2.1.ii Symétrie octaédrique....................................................................................... 46
II.2.1.iii Symétrie tétraédrique..................................................................................... 48
II.2.1.iv Termes spectroscopiques................................................................................ 49
II.2.2. Champ fort versus champ faible............................................................................ 50
II.2.3. Effet Jahn-Teller et abaissement de symétrie........................................................ 53
II.2.4. Blocage du moment cinétique orbital.................................................................... 58
Références bibliographiques............................................................................60
CHAPITRE III Magnétisme et Interaction d"échange..................................61III. 1. L'interaction d'échange isotrope ............................................................61
III.1.1. Introduction.................................................................................61
III.1.2. Premiers développements................................................................62
III.1.3. L'hamiltonien effectif HDVV...........................................................65III.1.4. Les différentes approches................................................................68
III.1.4.i L'approche"Liaison de Valence".....................................................................71
III.1.4I.ii L'approche "Orbitale Moléculaire"..............................................................73
III.1.4.iii L'approche "Symétrie Brisée".......................................................................75
III. 2. La délocalisation électronique...............................................................85
III.1.1. Introduction.................................................................................85
III.2.1. L' interaction de double échange.........................................................88
III.2.1.i Cas général .....................................................................................................88
III.2.1.ii En l'absence d'asymétrie locale .....................................................................90
III. 3. La localisation électronique ..................................................................92
III.3.1. La contribution statique...................................................................93
III.3.2. La contribution dynamique.......................................................................97
III.3.2.i Introduction ....................................................................................................97
III.3.2.ii Couplage vibronique et interaction de double échange ..............................101 III.3.3. Couplage des effets dynamiques et statiques.........................................106Références bibliographiques..........................................................................108
Table des matières iii
CHAPITRE IV Spectroscopies et Hamiltonien de spin...............................111IV. 1. Hamiltonien de spin.............................................................................111
IV. 2. La spectroscopie RPE..........................................................................113
IV.2.1. Introduction.........................................................................................................113
IV.2.2. L'effet Zeeman électronique
IV.2.3. Dérivation des grandeurs caractéristiquesIV.2.4. Tenseur
g~ , Eclatement à champ nul et Applications .......................................121IV.2.5. Autres contributions............................................................................................125
IV.2.5.i L'éclatement à champ nul : origine spin-spin................................................126
IV.2.5.ii L'éclatement à champ nul : contribution anisotrope....................................126
IV.2.5.iii Terme d'échange antisymétrique.................................................................127
IV.2.5.iv Terme de double échange antisymétrique....................................................129
IV.3.1. Introduction.........................................................................................................130
IV.3.3. Hamiltonien de spin............................................................................................135
IV.3.4. Grandeurs caractéristiques..................................................................................137
IV.3.4.i Le déplacement isomérique ...........................................................................137
IV.3.4.ii L'éclatement quadripolaire ..........................................................................140
IV.3.4.iii Structure magnétique ..................................................................................142
Références bibliographiques..........................................................................145
CHAPITRE V
V. 1. Méthodologie........................................................................................147
V. 2. Le système de référence : le complexe de fer.......................................152
V.2.1. Etat de l'art...........................................................................................................152
V.2.2. Courbes de calibration.........................................................................................160
V.2.2.i Modélisation du déplacement isomérique ......................................................160
V.2.2.ii Modélisation de l'éclatement quadripolaire..................................................166
V.2.2.iii Conclusions...................................................................................................167
Références bibliographiques..........................................................................169
V. 3. Le système biologique : la catalase ......................................................170
V.3.1. Etat de l'art...........................................................................................................170
V.3.1.i Présentation du composé................................................................................170
V.3.1.ii Problématique du sujet..................................................................................172
V.3.2. Corrélations expérience/calculs théoriques .........................................................173
V.3.2.i Etude de l'enzyme native.................................................................................173
V.3.2.ii Etude du composé II.......................................................................................174
V.3.2.iii Etude du composé I.......................................................................................183
V.3.2.iv Conclusions...................................................................................................185
Références bibliographiques..........................................................................187
iv Table des matières
Annexe 1......................................................................................................188
CHAPITRE VI
Spectroscopie RPE et Modélisation DFT......................................................189 VI. 1. Le système biologique : la Protéine Fer-Soufre..................................189VI.1.1. Introduction générale : les centres [Fe-S] et [2Fe-2S]....................................... 190
VI.1.1.i Structures et Classification........................................................................... 190
VI.1.1.ii Rôle et Fonction........................................................................................... 191
VI.1.2. Les différentes familles de protéines à centres [Fe-S]........................................192
VI.1.2.i Les Rubrédoxines.......................................................................................... 192
VI.1.2.ii Les autres familles : Desulfoférrodoxine et Rubrérythine........................... 192
VI.1.3. Les différentes familles de protéines à centres [2Fe-2S]................................... 193
VI.1.3.i Les Ferrédoxines........................................................................................... 193
VI.1.3.ii Les Xanthine Oxydases ................................................................................ 197
VI.1.3.iii Les protéines Rieske.................................................................................... 199
VI.1.4. Les différentes familles de protéines fer-soufre complexes .............................. 202
VI.1.4.i La Nitrogénase.............................................................................................. 203
VI.1.4.ii L'Hydrogénase............................................................................................. 203
VI.1.4.iii La Sulfite Réductase.................................................................................... 204
VI.1.5. Analogues Synthétiques de protéines à centres fer-soufre ................................ 205
VI. 2. Modélisation du tenseur g~ : une revue critique .................................207VI.2.1. Etat de l'art et Modèles....................................................................................... 207
VI.2.2. Etude des centres fer-soufre des protéines Rieske.............................................213
VI.2.2.i Corrélations magnéto-structurales............................................................... 213
VI.2.2.ii Limites du modèle de Bertrand et al............................................................ 221
VI.2.2.iii Paramétrisation du calcul de tenseur g~.................................................... 224
VI. 3. Tenseur g~ : nouvelle approche phénoménologique...........................228VI.3.1. Compétition des termes DE et B et Matrice énergie.......................................... 229
VI.3.2. La prise en compte du couplage vibronique...................................................... 232
VI.3.2.i Premier cas : B = 0 et DEstat = 0................................................................ 233
VI.3.2.ii Second cas : B ¹ 0 et DEstat ≈ 0................................................................. 236
VI.3.2.iii Troisième cas : B ¹ 0 et DEstat ¹ 0............................................................. 241
VI.3.3. Le calcul de la constante d'échange................................................................... 245
VI.3.4. Le calcul du tenseur
g~...................................................................................... 247 VI. 4. Applications aux protéines à centres [2Fe-2S]....................................250VI.4.1. Présentation des systèmes étudiés...................................................................... 250
VI.4.2. Méthodologie DFT ............................................................................................ 255
VI.4.3. Ferrédoxines et Rieske....................................................................................... 257
VI.4.4. Mutants de Ferrédoxines, de Rieske et Complexes Modèles............................ 266
VI.4.5. Rieske déprotonées et Xanthines Oxydases....................................................... 271
VI.4.6. Thiorédoxine...................................................................................................... 282
VI.4.7. Conclusions et Perspectives................................................................................286
Références bibliographiques..........................................................................290
Table des matières v
Annexe 2............................................................................................................297
Annexe 3............................................................................................................305
Conclusion générale.........................................................................................311
Introduction générale 1
Introduction générale
Le travail de thèse qui est présenté dans ce manuscrit est dédié à l'étude par la théorie de la
fonctionnelle de la densité des propriétés spectroscopiques et magnétiques de composés
bioinorganiques à base de fer. Ce travail est axé selon deux thématiques principales ayant pour objectif commun la modélisation théorique de paramètres spectroscopiques. g~Ω{ , }ΩddddLa première étude qui a été entrerpise concerne le calcul des deux quantités caractéristiques
quadripolaire EQ. Dans un premier temps, nous nous sommes intéressée à des systèmes simples du type complexes inorganiques et nous avons tenté de mettre en place des avec les quantités issues de calculs DFT. Par la suite, sur la base d'une collaboration avec O.Horner, P.Solari, J-L.Oddou, P.Bonville et H.Jouve, nous avons entrepris l'étude d'unsystème complexe, la catalase qui est un composé héminique à base de fer. Notre rôle a
consisté à modéliser à l'aide des calculs DFT les données expérimentales de spectrocopie
une publication dans le Journal of Biological Inorganic Chemistry.La seconde étude que nous avons menée est relative au calcul du paramètre caractéristique
issue de la spectroscopie de Résonance paramagnétique Electronique : le tenseur g~. Dans unpremier temps, nous nous sommes intéressée aux modèles de calculs théoriques qui permettait
de calculer cette quantité aux sein d'agrégats fer-soufre réduits. Nous avons entrepris unedémarche critique de ces modèles et nous avons proposé notre propre méthodologie de calcul
du tenseur g~. Dans un second temps, nous avons entrepris l'étude majeure de ce travail dethèse. Celle-ci concerne un ensemble varié de clusters [2Fe-2S] issus de protéines pour
lesquels nous avons tenté de rationaliser et d'harmoniser les variations de valeurs moyennes de tenseur g~ {gav} et de constantes d'échange effectives Jeff. Ce travail vise à mettre en place un modèle phénoménologique et semi-quantitatif permettant d'estimer l'impact de lalocalisation/délocalisation électronique dans les systèmes fer-soufre réduits. Les résultats de
ce travail ont été soumis dans le journal Inorganic Chemistry.2 Introduction générale
Ce manuscrit va s'articuler de la manière suivante : - Dans le chapitre I, nous fournirons l'ensemble des concepts théoriques nécessaires à lacompréhension de la méthode de calcul utilisée, à savoir la théorie de la fonctionnelle
de la densité (DFT).- Dans le chapitre II, nous décrirons le système de référence, l'ion de fer, d'un point de
vue quantique et spectroscopique. - Dans le chapitre III, nous présenterons l'ensemble des interactions majeures dont lesite métallique de fer peut être le siège lorsqu'il est présent sous forme de dimère. Les
concepts d'échange, de double échange, de piégeage électronique et de couplage vibronique seront notamment évoqués. - Dans le chapitre IV, nous nous consacrerons à la description des deux grandes techniques spectroscopiques auxquelles nous nous sommes intéressée. Nous introduirons la technique RPE ainsi que sa quantité caractérique, le tenseur g~. Nous déplacement isomérique d et l'éclatement quadripolaire EQ. - Dans le chapitre V, nous détaillerons l'ensemble des résultats obtenus pour le calcul cas des composés de la catalase. - Dans le chapitre VI, nous présenterons l'essentiel de ce travail de thèse avec le détaildes résultats obtenus lors de l'étude des paramètres RPE des agrégats fer-soufre
réduits. La première partie de ce chapitre sera consacrée aux résulats concernant les corrélations magnéto-structurales établies pour les clusters [2Fe-2S] de type Rieske. La seconde partie du chapitre concernera l'étude des variations de valeurs moyennes {g av} et de constantes d'échange effectives {Jeff} via l'estimation du degré de localisation/délocalisation électronique des agrégats considérés.Chapitre I
Chimie Théorique : Méthodes et Concepts
Chapitre I Chimie théorique : Concepts et Méthodes 3
CHAPITRE I
Chimie Théorique : Concepts et Méthodes
Au début du XX
ième siècle, les physiciens découvrent que les lois de la mécanique classiquene permettent pas de décrire le comportement de petites particules telles que les électrons [1],
les noyaux ou les molécules. Ceux-ci sont en effet régis par les lois de la mécanique quantique
qui va permettre de calculer et de prédire les propriétés physiques et chimiques de systèmes
atomiques et moléculaires. Ces propriétés trouvent leur origine dans le comportement desélectrons présents au sein de tels systèmes et peuvent être évaluées à l"aide de calculs de
dynamique moléculaire, des calculs de mécanique statistique et des calculs de structures
électroniques. Ces derniers utilisent divers formalismes mathématiques afin de résoudre les équations fondamentales de la mécanique quantique décrite dans la partie suivante.Au cours
de ces deux premiers chapitres, nous présenterons tout d"abord des généralités quant au
traitement quantique non relativiste d"un système composé de plusieurs particules puis nous aborderons les deux grandes familles de calculs quantiques : l"approximation de Hartree-Focket le traitement de la corrélation électronique d'une part, et la théorie de la fonctionnelle de la
densité d"autre part.Partie A : Les Méthodes ab initio
A. 1. Généralités
A.1.1.Hamiltonien Moléculaire
L"état d"un système à M noyaux et N électrons est décrit en mécanique quantique par une
fonction d"onde Dans un grand nombre de cas, l"hamiltonien H n"a pas de dépendance explicite en temps et la fonction d"onde peut alors s"écrire comme le produit de deux fonctions : l"une dépend des coordonnées®Rdes noyaux et
®rdes électrons et l"autre dépend uniquement du temps : )(),...,,,,...,,(21trrrRRRNMBAQ=F??????y (1.A.2) On est, dans ce cas, amené à résoudre une équation stationnaire : yyEH= (1.A.3) L"évolution temporelle de la fonction d"onde du système introduit uniquement une phase : ()h/iEte)t(-=Q (1.A.4)4 Chapitre I Chimie théorique : Concepts et Méthodes
Le terme défini en 1.A.4 ne joue aucun rôle dans le calcul des quantités physiques et n"est en
général pas considéré.Le passage d'une approche classique à une approche quantique amène à définir un
hamiltonien (ici non relativiste). Dans le cas d"un agrégat isolé, on écrit celui-ci, en unités
atomiques ( 12===eme?), comme suit :
M 1AN jiijN 1iM ABN 1AiAA M1iABBAM
1AN 1i2 i A2 A r1 rZ rZZ2M2H (1.A.5)
où A,B,..., désignent les noyaux et i,j,..., désignent les électrons.Les deux premiers termes de l"équation sont les opérateurs d"énergie cinétique des noyaux
noyTet des électrons élT; les autres termes sont des termes d"interaction de Coulomb pour chaque paire de particules chargées : terme de répulsion noyau-noyau noynoyV-, terme d"attraction électron-noyau noyélV-et terme de répulsion électron-électron élélV-. Une solution exacte de l"équation 1.A.3 est impossible dans le cas de systèmespolyélectroniques. Il est donc nécessaire de mettre en oeuvre des procédures simplificatrices
associées à quelques astuces mathématiques afin de rendre possible l"obtention d"une solution
approchée.A.1.2. L"Approximation Born-Oppenheimer
Cette approche est aujourd"hui à la base de beaucoup de calculs en physique de la matière [3]. Partant du simple constat que les électrons sont beaucoup moins lourds que les noyaux, on peut dire classiquement que leur mouvement est bien plus rapide. Par conséquent, onconsidère que les électrons évoluent dans un potentiel créé par des atomes fixes. La fonction
d"onde électronique ),(Rrél ??y dépend explicitement alors des coordonnées r?et paramétriquement deson résout l"équation électronique en posant les noyaux fixes puis on résout l"équation
nucléaire dans le potentiel créé par les électrons. L"approximation de Born-Oppenheimer n"est valable que lorsque les couplages desmouvements électroniques et nucléaires sont négligeables, c"est-à-dire quand la fonction
d"onde ély ne subit pas de variations brusques lorsque les noyaux varient. Elle atteint ses limites lorsque l"on traite par exemple des problèmes de collisions ou bien des problèmes de croisements de surfaces d"énergie potentielle. Néanmoins, une grande partie des études desagrégats se font dans le cadre de cette approximation et ce cadre constituera le point de départ
du travail présenté au sein de ce manuscrit.Chapitre I Chimie théorique : Concepts et Méthodes 5
A. 2. L"Approximation Hartree-Fock
Cette approximation est très importante car elle est à la base de presque toutes les méthodes
ab initio (basées sur la fonction d'onde). Il n'existe de solutions exactes à l'équation 1.A.3 que
pour des systèmes triviaux tel que l'atome d'hydrogène. Ceci est lié à la complexité
intrinsèque des systèmes polyélectroniques et notamment à la présence de termes de répulsion
coulombienne - termes de la forme (1/r ij) - qui couplent le mouvement des électrons entre eux. Afin de contourner cette difficulté, une première approximation consiste à ramener leproblème à une seule particule se déplaçant au sein d"un potentiel moyen causé par la
présence de ses autres partenaires. La répulsion électron-électron se voit donc incluse comme
un effet moyen. Cette approximation est nommée principe du champ moyen. La méthode Hartree-Fock (HF) tire avantage de cette simplification en l"appliquant aux électrons d"une molécule. Afin de tenir compte du principe d"antisymétrie imposant à la fonction d"onde y de changer de signe au cours de la permutation de deux électrons, une bonne approximation de celle-ci est obtenue sous la forme d"un déterminant de Slater [4].Ce déterminant est constitué de fonctions monoélectroniques nommées spin-orbitales et
s"applique aux systèmes à couches dites "fermées" - correspondant au cas où tous les
électrons sont appariés. Chaque spin-orbitale est le produit d"une fonction d"espace
if(orbitale) dépendant des coordonnées spatiale de l"électron et d"une fonction de spin
pouvant prendre deux valeurs opposées : ()2/1S=a et ()()2/1S-=b. La densité de spinétant nulle pour un système à couches fermées, le système est ainsi symétrique par rapport à
ces deux valeurs ce qui rend possible la description d"une paire d"électrons en fonction d"un même orbitale if.De cette manière, le déterminant polyélectronique associé au système à N électrons est
constitué de N/2 orbitales {}2/,21...,Nfffsachant que deux spin-orbitales du déterminantcomportant la même fonction spatiale possèdent des fonctions de spins différentes. Ceci
permet donc de vérifier le principe de Pauli [5] qui postule que deux électrons de même état
de spin ne peuvent se trouver dans une même région de l"espace. La fonction d"onde polyélectronique s"écrit donc : ),...1(Ny=N1 (1.A.6) Le formalisme basé sur une telle fonction d"onde y est appelé Hartree-Fock Restreint [6,7]. Le modèle HF fournit un point de départ, soit pour faire des approximations supplémentaires comme dans le cas des méthodes semi-empiriques, soit pour ajouter des déterminants supplémentaires générant des solutions qui convergent vers une solution aussi proche que6 Chapitre I Chimie théorique : Concepts et Méthodes
La théorie Hartree-Fock utilise le principe variationnel [8] permettant d"affirmer que, pourl"état fondamental, la valeur de l"énergie associée à n"importe quelle fonction d"onde
normalisée et antisymétrique y sera toujours supérieure ou égale à l"énergie associée à la fonction d"onde exacte0y d"où 0EH³yy,0E représentant la plus basse valeur propre
associée à la fonction propre exacte. Pour un système non dégénéré, l"égalité n"est atteinte que lorsque yest identique à 0y.L"énergie de la fonction d"onde exacte peut ainsi servir de borne limite inférieure à l"énergie
calculée pour n"importe quelle autre fonction d"onde antisymétrique normalisée. Ainsi, le
déterminant de Slater optimal est obtenu en cherchant le minimum énergétique et en
quotesdbs_dbs50.pdfusesText_50[PDF] densité médicale par département
[PDF] dentifrice adulte a partir de quel age
[PDF] dep 600 heures
[PDF] dep montreal
[PDF] depannage groupe electrogene pdf
[PDF] dépannage informatique pdf
[PDF] dépannage l
[PDF] départ volontaire fonction publique maroc
[PDF] département 04 carte
[PDF] departement 78 carte
[PDF] département 78 yvelines
[PDF] departement de formation des stagiaires huissiers
[PDF] département de la meuse
[PDF] département de la sécurité intérieure des états unis