Electromagnétisme : PEIP 2 Polytech
5.3 Energie potentielle électrostatique . 9.3.2 Energie potentielle d'interaction magnétique . ... 10.3.1 Définition du régime quasi-stationnaire .
Caratérisation de la surface dénergie potentielle des matériaux
A sphe- rical region around each atom with a radius typically set to between 5 and 7 Å
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Définition : l'énergie potentielle électrostatique d'une particule chargée placée dans un champ électrostatique est égale au travail qu'il faut fournir pour
MECANIQUE DU POINT MATERIEL
V.5 Energie potentielle d'un point matériel M(m) dans un référentiel R(Oxyz) ; par définition
4 LE DIPÔLE ÉLECTRIQUE 4.1 Définition Un dipôle électrostatique
Calculons l'énergie potentielle du dipôle (énergie qu'il possède du fait de son orientation relative par rapport au champ : si on le lâche
Sur la définition de lénergie en théorie du potentiel
Ces définitions du potentiel et de l'énergie s'étendent immédiate- ment au cas d'un noyau K qui n'est plus le noyau newtonien mais.
Cours de mécanique
potentielles) des exemples de calcul de travaux de force. 3 Energie cinétique. 3.1 Définition. L'énergie cinétique est l'énergie en Joule
M4 – OSCILLATEUR HARMONIQUE
Définition : Les oscillations d'un oscillateur harmonique sont purement si- L'énergie potentielle de l'oscillateur harmonique est bien la somme de ses ...
Chapitre 5 :Energie électrostatique
Energie propre du système : énergie potentielle des forces intérieures. Energie d'interaction avec est toujours valable (c'est la définition de ES.
Lénergie mécanique
Doc Ene 3 Energie potentiel cinétique
[PDF] Lénergie potentielle
*L'énergie potentielle est l'énergie que possède un corps du fait de sa hauteur par rapport à un référentiel Ep est son symbole *Le Joule est son unité de
[PDF] M2 - Énergie potentielle
Une énergie potentielle est définie à une constante additive près : seules les variations d'énergie potentielle ont un sens physique Le poids et la force
[PDF] Chapitre 13 : Énergie potentielle et mécanique - Lycée dAdultes
L'énergie potentielle et l'énergie mécanique d'un système seront définies tout en faisant le lien avec le chapitre précédent 13 1 Forces conservatives ou non
Définition Énergie potentielle - Futura-Sciences
Lorsqu'un corps est soumis à une force (par exemple une bille chutant d'une hauteur H au-dessus du sol) ce dernier peut se déplacer sur une certaine
Lénergie potentielle gravitationnelle et lénergie cinétique - Alloprof
L'énergie potentielle est l'énergie emmagasinée par un objet en raison de sa position ou de sa forme L'énergie potentielle gravitationnelle (E
Énergie potentielle - Wikipédia
L'énergie potentielle d'un système physique est l'énergie liée à une interaction qui a la capacité de se transformer en d'autres formes d'énergie
[PDF] Energie potentielle de pesanteur - AlloSchool
L'énergie potentielle de pesanteur d'un solide est une énergie qu'il possède dans le champ de pesanteur grâce à sa position par rapport à la terre
[PDF] Quelques remarques sur lénergie potentielle et lénergie interne
L'énergie potentielle dont dérive le champ de pesanteur (à distinguer du champ de gravitation de la Terre) comporte donc un terme de Q: potentiel centrifuge s
[PDF] Chapitre 4 : Etude Energétique
II-? Forces conservatives – Energie potentielle II 1) – Définition Une force est dite conservative si son travail entre deux point M1 et M2 dépend
Qu'est-ce que ça veut dire l'énergie potentielle ?
L'énergie potentielle est de l'énergie « disponible », qui peut être convertie en d'autres formes d'énergie. Ainsi, lorsqu'une balle tombe en chute libre vers le sol, à chaque instant son énergie potentielle diminue tandis que son énergie cinétique augmente.Quelle est l'énergie potentielle d'un objet ?
L'énergie potentielle est l'énergie emmagasinée par un objet en raison de sa position ou de sa forme. L'énergie potentielle gravitationnelle (Epg) ( E p g ) est l'énergie emmagasinée par un objet selon sa position par rapport au sol.Quel est la formule de l'énergie potentiel ?
On rappelle l'expression de l'énergie potentielle de pesanteur Epp d'un système en fonction de sa masse m et de son altitude z : Epp = m \\times g \\times z.- Lors d'un mouvement sans frottements, l'énergie mécanique d'un corps qui est la somme de son énergie cinétique (liée à sa vitesse) et de son énergie potentielle de pesanteur (liée à sa position) se conserve. Il en résulte un transfert entre ces deux formes d'énergie.
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 4/15 PM " r2 Ð r a cos, = r 1 Ð ar cos, On effectue un dveloppement limit au 1er ordre : (1 Ð x)-# = 1 + x2 dÕo 1PM = 1r 1 1 Ð ar cos, = 1r -../0112 1 + a cos,2r De mme pour NM : NM = NM"θ = OM"θ Ð ON"θ = OM2 Ð 2OM"θθON"θ + ON2 = r2 + r a cos, + a24 NM = r 1 + ar cos, dÕo 1NM = 1r 1 1 + ar cos, = 1r -../0112 1 Ð a cos,2r Finalement : &''()**+1PM Ð 1NM = a cos,r2 dÕo : V(M) = q a cos,4$%0 r2
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 6/15 On peut encore rcrire lÕexpression du champ lectrique en fonction de pθ. Dans la base (eθr,eθθ), pθ sÕexprime : pθ = p cos, eθr Ð p sin, eθθ 4 p sin, eθθ = p cos, eθr Ð pθ En introduisant cette galit dans lÕexpression de Eθ, il vient : Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 p cos, eθr Ð pθ N P eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ , = $/2 , , = $/2 , = $ , = 0 pθ Eθ Eθ Eθ Eθ N P , eθr eθθ pθ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 7/15 Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 (pθθeθr) eθr Ð pθ Il est recommand dÕaller voir les simulations accessibles aux adresses suivantes : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole1.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/tripole.html et plus gnralement toutes les simulations accessibles depuis : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/menuelec.html
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 8/15 Equipotentielles : Elles sont dfinies par lÕquation V(M) = q a cos,4$%0 r2 = Cte Soit r 2 = Kθcosθ Lignes de champ : Elles sont dfinies par lÕquation d$θ 5 Eθ = 0θ Soit r = Kθsin2θ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 9/15 Les quati ons dfinissant les lignes de ch amp et les quipotentielles ne sont valables que pour r >> a. La partie centrale de chaque figure est grise car dans cette rgion, les quations prcdentes ne sont plus valables. Pour une description plus prcise des lignes de champ et des quipo tentielles, il faut calculer numriquement les valeurs en chaque point :
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 12/15 Donc lÕnergie potentielle du diple est : Ep = Ð q E (xP Ð xN) Avec xP Ð xN = NP cos, DÕo Ep = Ð q NP E cos, Soit, sous forme vectorielle : Ep = Ð pθ θ Eθ Ep Minimum de potentiel θ quilibre stable Maximum de potentiel θ quilibre instable Ð + Eθ Ð + ,
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 15/15 LÕnergie potentielle de ce diple plac dans un champ non uniforme est : Ep = q [ V(P) Ð V(N) ] avec V(P) = V(N) + 9V"θθNP"θ dÕo : Ep = q NP"θθ9V"θ Ep = Ð pθθEθ(O) Encore une fois, on suppose que les variations du potentiel sont faibles sur les distances caractristiques du diple et que 9V"θ est correctement approxim par Eθ(O), le champ rgnant au point O. LÕaction dÕun champ non uniforme Eθ(O) N P +qEθ Q ¥ Ð qEθ + O ¥ Ð
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