1 L P 01 02 Formation des images optiques
FORMATION DES IMAGES OPTIQUES Savoir que tout rayon optique d'un point objet qui tombe sur la lentille émerge de celle-ci en passant par le point image ...
Formation des images optiques Formation des images optiques
8 oct. 2017 Du point de vue de la formation d'image un microscope optique commercial peut se modéliser par l'association de deux lentilles minces ...
Chapitre 2 : Formation des images dans les conditions de Gauss I
Le système optique est dit centré s'il possède un axe de symétrie appelé axe optique. On distingue trois catégories de systèmes optiques : – Système dioptrique
Formation des images lentilles et miroirs
Ceci permet de construire l'image A'B' d'un objet AB perpendiculaire à l'axe optique. Construction des rayons pour une lentille convergente en fait deux rayons
O2 – FORMATION DES IMAGES & APPROXIMATION DE GAUSS
Définition : En optique géométrique on appelle objet la source des rayons lumi- neux dont on étudie la propagation `a travers un syst`eme optique donné. Ex : un
Physique-chimie
sujet de différents objets d'étude : lumière émise par un objet rayon lumineux
O2 – FORMATION DES IMAGES & APPROXIMATION DE GAUSS
Définition : En optique géométrique on appelle objet la source des rayons lumi- neux dont on étudie la propagation `a travers un syst`eme optique donné. Ex : un
FORMATION DIMAGE I. Définitions
système optique centré : système présentant un axe de révolution appelé axe optique du système. • face d'entrée : surface sur laquelle les rayons entrent en (S).
Chapitre 4 Formation des images
11 oct. 2011 Définition: On appelle objet la source des rayons lumineux dont on étudie la propagation à travers un système optique = Ensemble des points.
Chap.2 – Formation des images en optique
Systèmes optiques - Notions d'objet et d'image Conditions nécessaires à la formation d'images : stigmatisme et aplanétisme. 2.1. Stigmatisme.
[PDF] Chapitre 2 : Formation des images dans les conditions de Gauss
Image d'un point : A/ est l'image de A par un système optique (S) si tous les rayons passant par A convergent en A/ après traversée su système (S) (figure 1) •
[PDF] 1 L P 01 02 Formation des images optiques
FORMATION DES IMAGES OPTIQUES Représentation visuelle du monde 1 et 2 Compétences exigibles au BAC : • Reconnaître une lentille convergente ou
[PDF] Formation des images optiques - Étienne Thibierge
8 oct 2017 · Du point de vue de la formation d'image un microscope optique commercial peut se modéliser par l'association de deux lentilles minces
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Les systèmes de télécommunications comme les systèmes optiques destinés à la formation des images sont conçus pour collecter traiter et véhiculer
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Formation des images instruments d'optique Semaine du 6 au 13 octobre On prendra n = 1 pour l'air dans tous les exercices On produira une figure soignée
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C'est ce qui permet la formation des images 2 Les lentilles sont aplanétiques : l'image d'un objet perpendi- culaire à l'axe optique est perpendiculaire à l
[PDF] Chapitre 1 Formation des images optiques
Chapitre 1 Formation des images optiques 1 Chapitre 1 La distance entre le foyer image F' et le centre optique O de la lentille notée
[PDF] Formation des images lentilles et miroirs
L'angle de divergence maximal ? généralement admis est de l'ordre de 20º ? = angle entre rayon et axe optique On ne considère que les rayons qui passent près
[PDF] TP O1 : Formation des images
On cherche à réaliser un dispositif lumineux qui servira d'objet dont on fera une image à travers un système optique Vous prendrez comme objet la lettre P
[PDF] Cours dOptique Géométrique
Domaines très large: !Perception du monde qui nous entoure (formation des images) !Instruments d'optiques (jumelles télescope microscope
Comment avoir une image nette optique ?
Pour que l'image soit nette, il faut que tous les rayons provenant d'un point objet B se croisent sur l'écran en un point image B'. Cependant, lorsque l'objet est très éloigné (une étoile par exemple), son image nette est obtenue au foyer de la lentille.Comment se forme une image à l'aide d'une lentille ?
Lorsque l'objet est situé à une distance de la lentille supérieure à sa distance focale, une image nette se forme sur l'écran bien placé, la grandeur de l'image dépend de la distance entre l'objet et la lentille, elle est toujours inversée par rapport à l'objet.Quel est l'effet de la distance entre la lentille et le miroir ?
La distance entre la lentille et le miroir est sans influence sur le résultat. On déplace l'ensemble lentille/miroir jusqu'à ce que l'image finale se trouve dans le même plan que l'objet. Dans ce cas, la distance objet-lentille vaut la distance focale.- Rappeler la formule du grandissement
On rappelle la relation liant le grandissement aux tailles de l'image et de l'objet : \\gamma=\\dfrac{\\overline{A'B'}}{\\overline{AB}}, où : \\overline{A'B'} est la taille de l'image. \\overline{AB} est la taille de l'objet.
MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobreOn prendran= 1pour l"air dans tous les exercices. On produira une figure soignée pour
chaque situation étudiée. Sauf mention explicite du contraire, la lumière se propage degauche à droite dans les schémas représentés. On traitera en premier l"exercice "Construc-
tions» fondamental. La lumière se propage de gauche à droite dans tous les schémas en l"absence de miroir. Exercices d"application :Constructions, formules de conjugaison, dioptre plan, zones, focométrie, projections, oculaires, loupe, lunette de Galilée. Culture en sciences physiques :Dioptre plan, oculaires, lentille de Fresnel, cavité, lunette de Galilée,Corrigés en TD :Dioptreplan,zones,projection,oculaires,cavité,lunettedeGalilée.Lentilles et miroirs
Exercice 1 : Constructions
On tracera pour chacune de ces constructions le maximum de rayons particuliers et on précisera le carac-
tère réel, virtuel, droit, retourné, agrandi, réduit, de l"image. 1. (a)T racerl"imag ed"un objet situé à une distance f0=2 en aval du foyer objet d"une lentille conver-
gente de distance focalef0 (b)T racerl"imag ed"un objet situé à une distance f0=2 en amont du foyer objet d"une lentille conver-
gente de distance focalef0 (c) T racerl"imag ed"un objet situé a uf oyerimag ed"une len tillecon vergente. 2.Mêmes questions pour une len tillediv ergente,en in versantles rô lesdes f oyersobjet et imag e.
3. Déterminer la marche d ur ayonsur les deux imag esci- après: FF ?F?F4.Déterminer la position, les f oyerset la na turedes len tillesminces f ormantde l" objetAB l"imag eA
0B0 dans les figures ci-après (la lumière se propage de gauche à droite) :AB A ?B?AB A?B ?Exercice 2 : Formules de conjugaisonOn désigne parp(resp.p0) la distance entre un objet AB (resp. son image A0B0) et le centre d"une lentille
convergente de distance focalef0. 1.Déterminer l" expressionde p0en fonction depetf0si l"objet et l"image sont réels. En déduire les
expressions de la distance AA0et du grandissement. 2.Déterminer les expressions de la distance AA
0et du grandissement en fonction depetf0si l"objet est
réel et l"image virtuelle, Exercice 3 : Zones d"une lentille divergente et d"un miroir concaveDéterminer les différentes zones d"une lentille divergente et d"un miroir concave. On indiquera pour cha-
cune la nature de l"image, réelle ou virtuelle et le grandissement transversal (positif ou négatif, inférieur
ou supérieur à 1 en norme). On veillera à utiliser les relations de conjugaison les mieux adaptées.
Exercice 4 : Projection à l"aide d"un miroir concave 1. On dispose d"un miroir conca vede r ayonR = 1 m.Quelle est sa distance f ocale? 2.C emiroir est placé à la distance D = 5 md"un écr anE .Où doit -onplacer un petit objet pour en a voir
une image nette sur E? Quel est le grandissement?Exercice 5 : Champ d"un miroir convexe
Les miroirs convexes sont souvent utilisés comme rétroviseurs de voiture, dans les carrefours routiers, sur
les distributeurs de billets...On étudie dans les deux questions suivantes un miroir de dia- mètrei(mesuré orthogonalement à l"axe optique) D, observé par un oeil considéré ponctuel, situé sur l"axe optique en un point noté O situé à la distanced. On s"intéresse à la zone de l"espace visible dans le miroir, qu"on nomme sonchamp, caractérisée par l"incidence maximale, notée, des rayons parvenant à l"oeil de l"observateur, comme indiqué sur le schéma ci-contre dans le cas d"un miroir plan.ΔDOdα1.Le miroir est plan. En considér antle r ayonextrême parv enantà l" oeil,déterminer l" expressionde
l"angle, en fonction de D et de la distanced. 2. Le miroir est con vexe,de r ayonde courbure R .Déterminer la nouv elleexpression de l" angleet conclure sur l"utilité du miroir convexe dans cette situation.Exercice 6 : Focométrie
Lafocométrieest la mesure de la distance focale d"une lentille.Méthode de Bessel. On dispose d"un objet AB dont on veut projeter une image A0B0sur un écran E situé
à la distance D de AB. Pour ce faire, on dispose d"une lentille convergente de distance focalef0. 1. Mon trerqu"une projection n "estpossible que si D >4f0 2. Mon trerque si D >4f0, il existe deux positions de la lentille permettant d"obtenir une image nette de AB sur l"écran (E), et que ces deux positions sont distantes dedtelles que :f0=D2d2=4D:La mesure de D etdpermet alors de déterminerf0.Méthode de Silbermann. On diminue maintenant D et on cherche à ne plus obtenir qu"une seule posi-
tion permettant de réaliser la projection : que vaut alors D? Que vaut le grandissement? Quel est le nom
de cette configuration. Intérêt et inconvénients de cette méthode par rapport à la précédente.i. Ce diamètre n"a aucun rapport avec le rayon de la sphère dans laquelle le miroir a été coupé.
Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.1/72016-2017MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobreExercice 7 : Oculaires
Les oculaires utilisés dans les instruments d"optique (microscope par exemple) sont constitués d"undoublet
de deux lentilles. On notef01etf02les distances focales des lentilles et on pose=F01F2. On prendra par
la suite un doublet tel quef01= 3a,f02=a, etO1O2= 2ala distance entre les centres des deux lentilles. La
constanteaest positive. 1.On note F et F
0les positions des foyers objet et image de l"ensemble du dispositif. Déterminer graphi-
quement leur position. 2.Mon trerqu" ona F
1F =f012
etF02F0=f022
. Vérifier l"accord avec la construction graphique.Instruments fondamentauxExercice 8 : Lunette de Galilée
ii On fabrique une lunette en utilisant comme objectif une lentille mince convergente L1de distance focale
f01>0 et comme oculaire une lentille mince divergente L2de distance focalef02<0. Les axes de ces deux
lentilles coïncident, et elles sont placées de telle façon que le foyer image de L1corresponde au foyer objet
de L 2.Faire un schéma, montrer qu"un tel dispositif est afocal, et fournit d"un objet à l"infini une image
"droite». Calculer le grossissement pourf01= 20 cm etf02=5 cm.Exercice 9 : Loupe
On considère une loupe de distance focalef0. Son "grossissement commercial» (noté Gc) représente le
rapport de l"angle sous lequel on voit un objet quand il est placé au foyer de la loupe sur l"angle sous lequel
on le verrait, sans loupe, s"il était placé aupunctum proximumnotédmde l"observateur.Que devient le grossissement de la loupe si on fait en sorte que l"image virtuelle soit à la distancedmde l"observateur, celui-ci collant son oeil à la loupe. Calculer ce nouveau grossissement si Gc= 3, pour
d m= 25cm. Exercice 10 : Stigmatisme approché du dioptre planUn dioptre plan sépare un milieu d"indicend"un milieu d"indicen0. Soit A un point du milieu d"indicen, S
la projection de Asur le plan du dioptre. Un rayon lumineux issu de A atteint le dioptre sous une incidence
iet est réfracté sous l"anglei0. 1. P eut-ondire que ce système est cen tré?Quel en est l" axeoptique ? 2.Mon trerque l"in tersectionA
0du prolongement du rayon réfracté avec l"axe
AS vérifie :SA=SA
0= (ncosi)=(n0cosi0):M
ISAA?nn
?i?i3.En déd uireque si iest petitiiiil y a stigmatisme approché, la relation de conjugaison s"écrivant :nSA
n 0SA0:Par un raisonnement très simple, montrer que, dans ces conditions, le grandissement transversal
test égal à 1.ii. Galileo Galilei, physicien italien (1564-1642). iii. On rappelle que cosi'1 pouripetit.4.Expliquer pourquoi, mal gréle résul tat t= 1, un poisson paraît plus gros lorsqu"il est sous l"eau que ce qu"il paraîtrait s"il était dans l"air à la même distance.Exercice 11 : Lentille de Fresnel
ivE 1. On considère un prisme en v erred"indice n(placé dans l"air) et d"angle A très faible, utilisé sous incidence quasi-normale,iei'0°. Déterminer la déviation D subie par un rayon, puis en donner une approximation en fonction uniquement denet A en utilisant le fait que tous les angles sont petits pour simplifier les expressions. 2. Des prismes de ce type son trépartis de part et d" autrede l" axeO xdans le plan de la figure. Ils sont régulièrement espacés, lekeétant à la distance r k=kbde l"axe, orientés de manière à rabattre vers l"axe un faisceau parallèle. On désigne par A kl"angle dukeprisme. Que doit valoir Akpour qu"un faisceau parallèle à Oxvienne converger approximativement en un point F0défini parOF
0=f0. Quelle utilité voyez-vous à un tel dispositif?
Où les rencontre-t-on?Ak
r kSystèmes optiques à éléments multiplesExercice 12 : Cavité réfléchissanteE On réalise une cavité réfléchissante à l"aide de deux miroirs concaves identiques M1et M2. Les deux miroirs ont même axe,
sefontface,etleursfoyerssontconfondusen F.Onseplacedans les conditions de Gauss et on considère uniquement des rayons se propageant dans un plan contenant leur axe. 1. On considère un r ayonl umineuxinciden tse propag eant dans cette cavité, parallèlement à l"axe principal commun S1S2des deux miroirs. Au bout de combien de réflexions
sur M1d"une part, sur M2d"autre part, le rayon réfléchi
s"identifie-il au rayon lumineux incident??S1?S2?F1.On pose la même question pour un r ayoninciden t,se propag eantdans la ca vitéen passan tpar F.
2.On cherche main tenantà démon trerque les deux résul tatsacquis précédemmen tson tvr aispour
n"importe quel rayon lumineux incident. Dans ce but, établir : (a) a ubout de combien de réflexions sur M1et M2l"image d"un point A situé sur l"axe S1S2coïncide
avec ce point, (b) a ubout de combien de réflexions sur M1et sur M2le grandissement transversal est égal à1
d"une part, à +1 d"autre part.iv. A. J. Fresnel (1788-1827) physicien français. Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.2/72016-2017MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobre(c)En déd uirecombien de réflexions sur M
1et M2sont nécessaires pour qu"un rayon quelconque
se reproduise identiquement à lui-même.Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.3/72016-2017
MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobreCorrection de l"exercice 1
1. Les constructions son treprésen téessur la figure 1. AB A ?B?FF ?(a) Image réelle, renversée, agrandie. AB A ?B ?FF ?(b) Image virtuelle, droite, réduite. AB A ?B ?FF ?(c) Image réelle droite, réduite.Figure1
2. Les constructions son treprésen téessur la figure 2. AB A ?B ?F ?F(a) Image réelle, droite, agrandie. AB A ?B ?F ?F(b) Image virtuelle, renversée, agrandie. AB A ?B ?F ?F(c) Image virtuelle, droite, réduite.Figure2
3.On utilise (v oirla figure 3) les f oyersimag esecondaires associés à l"inclinaison sous laquelle le rayon
étudié atteint la lentille. Remarquons qu"on aurait aussi pu utiliser les foyers secondaires objets.
4.L "intersectiond ur ayonjoignan tB et B
0avec l"axe optique donne la position de la lentille (voir la fi-
gure4). Ondétermineensuitelefoyer image(resp.objet)enutilisant lerayonissudeB(resp. émergentde B0) et parallèle à l"axe optique. Le caractère réel ou virtuel de la lentille dépend du caractère réel
ou virtuel des foyers.FF ?F F ?FF ?Figure3 - .AB A ?B ?F ?AB A ?B ?F ?FFigure4 - Détermination de la lentille connaissant une paire objet/image.Correction de l"exercice 2
1.Si l" objetet l"imag eson tréels, on est en zone de projection et on sait que l" objetest en amon td uf oyer
objet et l"image en aval du foyer image. On a doncOA =petOA0=p0puisquepetp0sont des
distances positives. Les relations de Descartes s"écrivent alors : 1p +1p 0=1f 0AA0=p+p0=p2pf0
=p0p =f0pf0: 2. Si l" objetest réel et l"imag evirtuelle, on est en zone de l oupe,et on a donc OA =p <0 etOA 0=p0<0. Les relations de Descartes s"écrivent alors :
1p 1p 0=1f 0AA0=pp0=p2f
0p =p0p =p2f 0p:Correction de l"exercice 3
Lentille divergenteOn utilise les relations de Newton :FA:F0A0=f02et
t=f0FA . On détermine ainsi leszones suivantes :Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.4/72016-2017
MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobreobjet réel (FA<0etjFAj>jf0j)!
image virtuelle, t>0et t<1.objet virtuel (jFAj0A0<0,
t<0.Miroir concaveOn a maintenant :FA:F
0A0=f02et
t=f0F0A, avecf0<0 :objet réel etF
0A<0!image réelle,
t<0.F0A>0et objet réel (jF
0Aj !image virtuelle t>0et t>1.objet virtuel (F 0A>jf0j)!image
réelle et00et t<1(retour inverse). On retrouve immédiatement ces résultats en "repliant » l"espace objet d"une lentille convergente.
Correction de l"exercice 4
Sa distance focale vautf0= R=2 =50cm (en orientant l"axe optique dans le sens des rayons incidents). La relation de conjugaison de Descartes (la plus appropriée puisqu"on donne une distance par rapport au
sommet du miroir) s"écrit, en posantx=SA avec A la position de l"objet :1D +1x =1f 0, soitx=0;56m, et
un grandissement : t=SA 0SA =Dx =8;9. Correction de l"exercice 5
Dans les deux cas, le rayon marginal parvient à l"oeil sous l"incidencedéfinie par tan=D2d. Cependant
l"incidence de ce rayon (l"angle) sur le miroir est différente selon la nature de ce dernier. C"est cet angle
qui définit le champ du miroir. 1. Dans le cas d umiroir plan, le r ayonmarginal parvien tà l" oeilsous le même angle . On a donc tanp=
D2d.2.Dans le cas d umiroir con vexeon peut ,pour sim plifierla construction, utiliser le principe du retour inverse en considérant la marche d"un rayon issu de l"oeil atteignant le bord du miroir. Sa direction après ré- flexion donnera l"angle. On détermine sa marche en utilisant le foyer focal image F0associé à l"incidence: c"est en effet celle avec laquelle il atteint le miroir. Ce foyer se situe à la distance F 0F0=f0tan=Rtan2
de l"axe optique. Son incidence d"émergence, l"angledest alors donnée par tand=D=2+F0F0jf0j= tan+DR .ΔDO d|f?|θ F?θF
?αOn a donc toujoursd>p, la différence étant d"autant plus grande que D est grand devant R. Attention,
cette expression devient alors moins correcte puisque qu"on sort des conditions de Gauß. Correction de l"exercice 6
Méthode de BesselLa relation de conjugaison de Descartes s"écrit :1OA 01OA =1f 0. En posantOA =x
(pour avoirx >0 pour un objet réel), on aOA 0= Dxet l"équation devient :x2Dx+ Df0= 0, qui
admet des solutions si= D(D4f0)>0, soit D>4f0. Pour D>4f0, cette équation admet deux solutions :x=DpD (D4f0)2 , distantes ded=pD (D4f0), soitf0=D2d2=4D. On peut donner une autre démonstration de la seule inégalité D>4f0basée sur l"inégalité arithmético-
géométrique. On a en effet : 1Dx+1x
=1f 0!f0D =x(Dx);
en multipliant parx(Dx). L"inégalité arithmético-géométrique (basée sur la concavité de la fonction
racine) assure que8a;b(a+b)=2>pab. Appliquée ici àxet (Dx), elle s"écrit : px(Dx)612 D!x(Dx)6D24
dont on déduit de nouveau D>4f0. On peut enfin en donner une dernière démonstration utilisant le principe duretour inverseou le caractère réflexif de la notion de stigmatisme. Soit un objet A placé par rapport à la lentille de telle
manière que la distance le séparant de son image A0est minimale. En considérant maintenant que A0
est l"objet et A son image, la position de A 0par rapport à la lentille réalise la même distance entre
l"objet et l"image. En admettant qu"il n"y a qu"une seule distance objet-lentille réalisant ce minimum,
on en conclut que A et A 0sont symétriques par rapport au plan de la lentille mince. On a doncOA =
OA 0. La relation de conjugaison de Descartes assure alors immédiatement queOA =2f0,OA
0= 2f0
et doncAA 0= 4f0.
Méthode de SilbermanOn cherche à obtenir une seule image, soit= 0, on a alors D = 4f0, c"est la
configuration dite " 2f2f». L"intérêt est qu"on n"a qu"une seule mesure à effectuer, l"inconvénient,
qu"il faut être capable de mesurer précisément le grandissement (égal à1 dans cette configuration).
Correction de l"exercice 7Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.5/72016-2017
MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobre1.On détermine :
le foyer image F0en cherchant l"intersection d"un rayon parallèle à l"axe optique avec ce dernier, après traversée des deux lentilles, le foyer objet F en utilisant le principe du re- tour inverse. On considère un rayon parallèle à l"axe optique provenant de l"infini et se pro- pageant en sens inverse, et on détermine son intersection avec l"axe optique. On constate que pour cet oculaire particulier, le foyer objet est virtuel.F1?F 2?F?1= F?2
?F??F?? F ?F ?2.P ourle foyerimag e,larela tiondeconjug aisondeNewton pourla deuxièmelen tilles"écrit: F 2F01:F
02F0= f022puisque l"image d"un point à l"infini par la première lentille est F01. Cette relation s"écrit :F
02F0=f022
=a2 . Pour le foyer objet, on a :F 1F:F 01F2=f012, en considérant la propagation en sens
inverse, qui inverse les rôles des foyers objet et image de la lentille 2. Au final,F 1F =f012
=9a2 Correction de l"exercice 8
On constate sur la figure ci-contre que le dispositif est afo- cal : un faisceau parallèle a pour image un faisceau paral- lèle. De plus, et contrairement au cas de la lunette astrono- lunette pour l"observation terrestre. Calculons le grossisse- ment G =0=. On a tan()''O 1A1=f01et de la même
manière0=O 2A2=(f02) soit G=f01=jf02j.?
?F1 O 1? O 2? A1 ?A2 F ?2? F?1= F2
F 1? F ?2?? F2?Correction de l"exercice 9
On a G
c=dmf 0. Au lieu de rechercher le confort de l"oeil de l"observateur, on peut augmenter l"ange0sous lequel est
vu l"objet en plaçant l"image virtuelle à la distancedmde la lentille et en collant l"oeil à la lentille. Le
grossissement vaut alors : G=A 0B0=dmAB=dm=A
0B0AB =OA 0OAquotesdbs_dbs22.pdfusesText_28
0A>jf0j)!image
réelle et0On retrouve immédiatement ces résultats en "repliant » l"espace objet d"une lentille convergente.
Correction de l"exercice 4
Sa distance focale vautf0= R=2 =50cm (en orientant l"axe optique dans le sens des rayons incidents).La relation de conjugaison de Descartes (la plus appropriée puisqu"on donne une distance par rapport au
sommet du miroir) s"écrit, en posantx=SA avec A la position de l"objet :1D +1x =1f0, soitx=0;56m, et
un grandissement : t=SA 0SA =Dx =8;9.Correction de l"exercice 5
Dans les deux cas, le rayon marginal parvient à l"oeil sous l"incidencedéfinie par tan=D2d. Cependant
l"incidence de ce rayon (l"angle) sur le miroir est différente selon la nature de ce dernier. C"est cet angle
qui définit le champ du miroir. 1.Dans le cas d umiroir plan, le r ayonmarginal parvien tà l" oeilsous le même angle . On a donc tanp=
D2d.2.Dans le cas d umiroir con vexeon peut ,pour sim plifierla construction, utiliser le principe du retour inverse en considérant la marche d"un rayon issu de l"oeil atteignant le bord du miroir. Sa direction après ré- flexion donnera l"angle. On détermine sa marche en utilisant le foyer focal image F0associé à l"incidence: c"est en effet celle avec laquelle il atteint le miroir. Ce foyer se situe à la distance F0F0=f0tan=Rtan2
de l"axe optique. Son incidence d"émergence, l"angledest alors donnée par tand=D=2+F0F0jf0j= tan+DR .ΔDO d|f?|θF?θF
?αOn a donc toujoursd>p, la différence étant d"autant plus grande que D est grand devant R. Attention,
cette expression devient alors moins correcte puisque qu"on sort des conditions de Gauß.Correction de l"exercice 6
Méthode de BesselLa relation de conjugaison de Descartes s"écrit :1OA 01OA =1f0. En posantOA =x
(pour avoirx >0 pour un objet réel), on aOA0= Dxet l"équation devient :x2Dx+ Df0= 0, qui
admet des solutions si= D(D4f0)>0, soit D>4f0. Pour D>4f0, cette équation admet deux solutions :x=DpD (D4f0)2 , distantes ded=pD (D4f0), soitf0=D2d2=4D.On peut donner une autre démonstration de la seule inégalité D>4f0basée sur l"inégalité arithmético-
géométrique. On a en effet :1Dx+1x
=1f0!f0D =x(Dx);
en multipliant parx(Dx). L"inégalité arithmético-géométrique (basée sur la concavité de la fonction
racine) assure que8a;b(a+b)=2>pab. Appliquée ici àxet (Dx), elle s"écrit : px(Dx)612D!x(Dx)6D24
dont on déduit de nouveau D>4f0. On peut enfin en donner une dernière démonstration utilisant le principe duretour inverseou lecaractère réflexif de la notion de stigmatisme. Soit un objet A placé par rapport à la lentille de telle
manière que la distance le séparant de son image A0est minimale. En considérant maintenant que A0
est l"objet et A son image, la position de A0par rapport à la lentille réalise la même distance entre
l"objet et l"image. En admettant qu"il n"y a qu"une seule distance objet-lentille réalisant ce minimum,
on en conclut que A et A0sont symétriques par rapport au plan de la lentille mince. On a doncOA =
OA0. La relation de conjugaison de Descartes assure alors immédiatement queOA =2f0,OA
0= 2f0
et doncAA0= 4f0.
Méthode de SilbermanOn cherche à obtenir une seule image, soit= 0, on a alors D = 4f0, c"est la
configuration dite " 2f2f». L"intérêt est qu"on n"a qu"une seule mesure à effectuer, l"inconvénient,
qu"il faut être capable de mesurer précisément le grandissement (égal à1 dans cette configuration).
Correction de l"exercice 7Julien Cubizolles, sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/.5/72016-2017
MPSI2, Louis le GrandFormation des images, instruments d"optiqueSemaine du 6 au 13 octobre1.On détermine :
le foyer image F0en cherchant l"intersection d"un rayon parallèle à l"axe optique avec ce dernier, après traversée des deux lentilles, le foyer objet F en utilisant le principe du re- tour inverse. On considère un rayon parallèle à l"axe optique provenant de l"infini et se pro- pageant en sens inverse, et on détermine son intersection avec l"axe optique. On constate que pour cet oculaire particulier, le foyer objet est virtuel.F1?F2?F?1= F?2
?F??F?? F ?F ?2.P ourle foyerimag e,larela tiondeconjug aisondeNewton pourla deuxièmelen tilles"écrit: F2F01:F
02F0=f022puisque l"image d"un point à l"infini par la première lentille est F01. Cette relation s"écrit :F
02F0=f022
=a2 . Pour le foyer objet, on a :F 1F:F01F2=f012, en considérant la propagation en sens
inverse, qui inverse les rôles des foyers objet et image de la lentille 2. Au final,F1F =f012
=9a2Correction de l"exercice 8
On constate sur la figure ci-contre que le dispositif est afo- cal : un faisceau parallèle a pour image un faisceau paral- lèle. De plus, et contrairement au cas de la lunette astrono- lunette pour l"observation terrestre. Calculons le grossisse- ment G =0=. On a tan()''O1A1=f01et de la même
manière0=O2A2=(f02) soit G=f01=jf02j.?
?F1 O 1? O 2? A1 ?A2 F ?2?F?1= F2
F 1? F ?2??F2?Correction de l"exercice 9
On a G
c=dmf 0.Au lieu de rechercher le confort de l"oeil de l"observateur, on peut augmenter l"ange0sous lequel est
vu l"objet en plaçant l"image virtuelle à la distancedmde la lentille et en collant l"oeil à la lentille. Le
grossissement vaut alors : G=A0B0=dmAB=dm=A
0B0AB =OA 0OAquotesdbs_dbs22.pdfusesText_28[PDF] image lentille convergente
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