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Chapitre IV- Energie et actions électrostatiques. IV.1- Energie potentielle électrostatique. IV.1.1- Energie électrostatique d'une charge ponctuelle. Comment
Energie potentielle électrostatique
Energie potentielle électrostatique. 1. Travail de la force électrostatique. Une charge est transportée de A (point de départ) vers B(point d'arrivée) dans
Chapitre 2 : Energie potentielle électrique. Potentiel électrique
Travail de la force électrique a) Expression mathématique dans le cas du déplacement d'une charge positive. Une charge q > 0 est transportée de A vers B
Chapitre 5 :Energie électrostatique
On considère un conducteur de charge Q et de potentiel V. 1) Méthode 1. On fractionne la charge en charges élémentaires : VQ. dqV. UES.
PHYSIQUE-CHIMIE THEME: ELECTRICITE ET ELECTRONIQUE
Energie potentielle électrostatique : Une particule de charge électrique (q) placée au point (M) de potentiel électrostatique VM possède une énergie
Energie potentielle électrostatique-Potentiel électrique
Le travail de la force électrique appliqué à une charge dans un champ électrique uniforme est indépendant du chemin suivi ; il ne dépend que de l'état
Energie électrostatique
même fonction énergie potentielle Ep(r). 3.2 Energie potentielle des syst`emes de charges. En Electrostatique deux charges ponctuelles q1 et q2 interagissent
Électrostatique
Forces électrostatiques. 3. Champ électrostatique. 4. Énergie potentielle électrostatique. 5. Potentiel électrostatique. 6. Relation Champ-Potentiel. 7
Energie potentielle dune charge électrique dans un champ
III) Energie potentielle électrostatique : 1) Notion de l'énergie potentielle électrostatique : Energie potentielle électrique d'une charge q quelconque
Le dipôle électrostatique : définition
Action sur un dipôle électrostatique. Page 13. Energie potentielle d'un dipôle rigide. • On veut calculer l'énergie potenCel d'un dipôle « rigide » (c'est à
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Chapitre IV- Energie et actions électrostatiques. IV.1- Energie potentielle électrostatique. IV.1.1- Energie électrostatique d'une charge ponctuelle.
Travail de la force électrostatique-Energie potentielle électrostatique
initiale A et finale B : La force électrostatique ? est une force conservative. II. ENERGIE POTENTIELLE ELECTROSTATIQUE.
Chapitre 5 :Energie électrostatique
On considère un conducteur de charge Q et de potentiel V. 1) Méthode 1. On fractionne la charge en charges élémentaires : VQ. dqV. UES.
Energie potentielle électrostatique
Energie potentielle électrostatique. 1. Travail de la force électrostatique. Une charge est transportée de A (point de départ) vers B(point d'arrivée) dans
Chapitre 2 : Energie potentielle électrique. Potentiel électrique
Travail de la force électrique a) Expression mathématique dans le cas du déplacement d'une charge positive. Une charge q > 0 est transportée de A vers B
Electromagnétisme : PEIP 2 Polytech
5.3 Energie potentielle électrostatique . 5.3.4 Energie électrostatique de conducteurs en équilibre . . . . . . . . . . . . . . . . 67.
electromagnetisme3 condensateurs energie electrostatique 2a mp
plan du cours. ÉNERGIE POTENTIELLE. I) CONDUCTEUR EN ÉQUILIBRE É. 1) Conducteur en équilibre électrostatique : définition: un conducteur est en équilibre.
Cours LP203 – 2012-2013 – Chapitre 4 – Le dipôle électrostatique
Un dipôle électrostatique est défini par ensemble de 4.3 Potentiel généré par un dipôle ... Calculons l'énergie potentielle du dipôle (énergie qu'il.
LE POTENTIEL ELECTROSTATIQUE
On aboutit pour une force conservative
Electromagnétisme A Particule chargée dans un champ électrique
Travail puissance de la force de Lorentz et énergie mécanique Si E dérive du potentiel électrostatique V (unité: Volt)
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 4/15 PM " r2 Ð r a cos, = r 1 Ð ar cos, On effectue un dveloppement limit au 1er ordre : (1 Ð x)-# = 1 + x2 dÕo 1PM = 1r 1 1 Ð ar cos, = 1r -../0112 1 + a cos,2r De mme pour NM : NM = NM"θ = OM"θ Ð ON"θ = OM2 Ð 2OM"θθON"θ + ON2 = r2 + r a cos, + a24 NM = r 1 + ar cos, dÕo 1NM = 1r 1 1 + ar cos, = 1r -../0112 1 Ð a cos,2r Finalement : &''()**+1PM Ð 1NM = a cos,r2 dÕo : V(M) = q a cos,4$%0 r2
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 6/15 On peut encore rcrire lÕexpression du champ lectrique en fonction de pθ. Dans la base (eθr,eθθ), pθ sÕexprime : pθ = p cos, eθr Ð p sin, eθθ 4 p sin, eθθ = p cos, eθr Ð pθ En introduisant cette galit dans lÕexpression de Eθ, il vient : Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 p cos, eθr Ð pθ N P eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ eθr eθθ , = $/2 , , = $/2 , = $ , = 0 pθ Eθ Eθ Eθ Eθ N P , eθr eθθ pθ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 7/15 Eθ(r,,) = 14$%0 r3 &'()*+ 3 (pθθeθr) eθr Ð pθ Il est recommand dÕaller voir les simulations accessibles aux adresses suivantes : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole1.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/dipole.html http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/tripole.html et plus gnralement toutes les simulations accessibles depuis : http://subaru2.univ-lemans.fr/enseignements/physique/02/electri/menuelec.html
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 8/15 Equipotentielles : Elles sont dfinies par lÕquation V(M) = q a cos,4$%0 r2 = Cte Soit r 2 = Kθcosθ Lignes de champ : Elles sont dfinies par lÕquation d$θ 5 Eθ = 0θ Soit r = Kθsin2θ
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 9/15 Les quati ons dfinissant les lignes de ch amp et les quipotentielles ne sont valables que pour r >> a. La partie centrale de chaque figure est grise car dans cette rgion, les quations prcdentes ne sont plus valables. Pour une description plus prcise des lignes de champ et des quipo tentielles, il faut calculer numriquement les valeurs en chaque point :
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 12/15 Donc lÕnergie potentielle du diple est : Ep = Ð q E (xP Ð xN) Avec xP Ð xN = NP cos, DÕo Ep = Ð q NP E cos, Soit, sous forme vectorielle : Ep = Ð pθ θ Eθ Ep Minimum de potentiel θ quilibre stable Maximum de potentiel θ quilibre instable Ð + Eθ Ð + ,
Cours LP203 Ð 2012-2013 Ð Chapitre 4 Ð Le diple lectrostatique 15/15 LÕnergie potentielle de ce diple plac dans un champ non uniforme est : Ep = q [ V(P) Ð V(N) ] avec V(P) = V(N) + 9V"θθNP"θ dÕo : Ep = q NP"θθ9V"θ Ep = Ð pθθEθ(O) Encore une fois, on suppose que les variations du potentiel sont faibles sur les distances caractristiques du diple et que 9V"θ est correctement approxim par Eθ(O), le champ rgnant au point O. LÕaction dÕun champ non uniforme Eθ(O) N P +qEθ Q ¥ Ð qEθ + O ¥ Ð
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