Chapitre 3 Superposition dondes ondes stationnaires
4 janv. 2015 Nous observons immédiatement que comme il se doit
Chapitre 3 Superposition dondes
b Théorème de superposition. Soit deux ondes planes progressives harmoniques de même amplitude se propageant dans des sens différents et de pulsation
Interférence des ondes lumineuses
Le phénomène d'interférences est caractérisé par la superposition de deux ou plusieurs l'interférence de deux ondes mécaniques peut créer du repos!
II-2 SUPERPOSITION DE DEUX ONDES I – Ondes stationnaires
Les phénomènes de superposition de deux ondes : ondes stationnaires interférences et battements. I – Ondes stationnaires. I-1) Situation physique.
Chapitre 2 : Interférences entre deux ondes Ce quil faut retenir…
L'amplitude en un point M quelconque de l'espace et à un instant t
TD corrigés sur les ondes
29 oct. 2011 forme de la superposition de deux ondes planes progressives monochromatiques) ? Vu le problème éliminer une des deux ondes dans chaque ...
I. Approche expérimentale
On a observé dans le chapitre précédent la superposition de deux ondes progressives sinusoï- dales de même amplitude se propageant dans des directions
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On obtient une onde progressive dans le sens des x croissants. En un nœud de la corde de Melde on a superposition de deux ondes dont la résultante est ...
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Structure d'une onde électromagnétique plane polarisée linéairement Considérons la superposition de deux ondes l'une polarisées linéairement.
Ondes stationnaires
Superposition de deux ondes progressives. Ondes sta- tionnaires. 1. Quelques simulations. • réflexion d'une onde http
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Les phénomènes de superposition de deux ondes : ondes stationnaires interférences et battements I – Ondes stationnaires I-1) Situation physique
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4 avr 2013 · Dans ce chapitre nous allons étudier plus en détail les propriétés de l'onde résul- tant de la superposition de deux ondes progressives ou
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1 1 Superposition de deux ondes progressives Deux ondes parcourant un même milieu linéaire se somment et peuvent être traités comme une unique onde
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Superposons deux vibrations lumineuses issues chacune d'un laser He-Ne La zone commune aux deux faisceaux montre simplement une augmentation perceptible de l'
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O2 – Superposition de deux ondes lumineuses Exercices Exercice 1 : Questions de cours Les questions suivantes sont indépendantes
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En un nœud de la corde de Melde on a superposition de deux ondes dont la résultante est nulle On dit alors qu'il y a interférences destructives En un ventre
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2) Superposition de deux ondes On considère sur une corde les deux ondes progressives de la figure se propageant en sens inverses
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La superposition de 2 ondes de même fréquence est appelée interférence Ce phénomène engendre dans l'espace des points immobiles et des points vibrant au
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Les OPPH se propagent alors à la même vitesse quelle que soit la fréquence de l'onde La propagation est dite non dispersive 2 3 Superposition des deux OPPH
Comment le phénomène de superposition des ondes de produit ?
Lorsqu'une onde progressive rencontre une discontinuité dans le milieu de propagation, il se crée une onde réfléchie qui prend pour origine cette discontinuité. Ainsi dans un milieu discontinue on observe la superposition d'une onde dite incidente et d'une onde dite réfléchie : s(M, t) = si(M, t) + sr(M, t) .Comment additionner deux ondes ?
Les ondes ont une propriété bien par- ticulière, elles s'additionnent. Ainsi, en s'additionnant, deux ondes en phase et de même fréquence donnent une onde dont l'amplitude est la somme des am- plitudes des deux composantes.Comment se propagent les ondes ?
Une onde électromagnétique est une catégorie d'ondes qui peut se déplacer dans un milieu de propagation comme le vide ou l'air, avec une vitesse avoisinant celle de la lumière, soit près de 300 000 kilomètres par seconde. Ces ondes sont par exemple produites par des charges électriques en mouvement.- Équation universelle des ondes
Le graphique ci-dessous illustre ces deux notions. Longueur d'onde (ë) = Si l'onde met une seconde à parcourir la distance, la fréquence est alors (f) = 1 cycle par seconde (1 Hz).
Chapitre3
Superpositiond'ondes
Ica nnotinterfere.
Obi-WanKenobi-StarWarsV: TheEmpireStri kes Back(1 980)Bibliographie
bCapPrép aPhysiqueMPSI-PCSI-PTSI,Pérez,2013!Chapitre2Desinterfé rencesentreondespeuventaiséments'ob serverenoptiqu ecommeenmécani que.Danscechapitrenou sallonsconstaterque
lesinterfé rencesapparaissentnaturellementàl'a idedumodèled'ondeplaneprogressiveh armoniqueintroduiteauchapitreprécédent .
Nousproposer onségalementunedescriptionhistor iqueduphénomènededi ff raction,quipeutêtrevucom melesint erférencesiss uesde lasup erpositiond'ungrandnombred'on des.IInterférenceàdeuxondes
1.1Superpositiondedeuxondesprogressives
Deuxon desparcourantunmêmemi lieulinéai res esommentetpeuven têtretraitéscommeuneuniqueonde.
bThéorèmedesuperposit ion Soitdeuxondes planesprogres sivesharmoniquesde mêmeampl itudesepropageantdansdessensdi fférentsetdepul sati onresp ectives
!1et!2.LesdeuxsourcessontdistantesdeDdel'originedurepère(en-Dpourlasourcedes1eten +Dpour lasourcede s2).Ai nsi
l'amplitudetotaledespert urbationssepropageant sdansle milieupeuts'écrire: =2Smcos( 1 2 ((!1+!2)t(k1k2)x(k1+k2)D+1+2))cos( 1 2 ((!1!2)t(k1+k2)x(k1k2)D+12)).Onaurab esoindesrelat ionscos(p)cos(q)=
1 2 [cos(p+q)+cos(pq)]etcos(p)+cos(q)=2cos p+q 2 cos pq 2Astuce:Formulai ret rigonométrique
1.2Sourcessynchrones
Dessources sontditess ynchronessi!1=!2=!,cequientraînek1=k2=k.L'expressionde l'amplitudedevien t
s(M,t)=s(x,t)=2Smcos(!tkD+)cos(kx). bInterférenceentredeuxondesplanespl anesprogressivesharmonique sIlapparait undécouplageentrel esdépendances temporelleet spatiale.Ainsi ilexistedesp ointoùl' amplitudedel'ondeestnull e,etce
indépendammentdutemps.Cespointssontap pelésdesn oeuds. Lesnoeuds sontdespointsoùl' amplitudedel 'ondeestt oujoursnulle: cos(kx)=0()kxn=(n+ 1 2 )⇡()xn= (2n+1)⇡ 2k (2n+1) 4 avecn2N. bDéterminationdelapositiond esnoeudsRemarque:Parexempl edeuxondessonorescon venablementc hoisiespeuvent doncaboutiràdeszones silencieuses!C'estlefonction-
nementdescasquesanti bruitsdi tsactifs.Remarque:Lesdeuxo ndess'annula ntauniveaudesn oeuds,onparled'interférencesde struct ives.Al'opposéile xistedesp ointsde
l'espaceoul'amplitude del'onde estmaximale.Cespointssontapp eléesdesvent res. Lesven tressontdespointsoùl'ampli tudedel'ondeest maximale: cos(kx)=1()kxn=n⇡()xn= n k n 2 avecn2N. bDéterminationdelapositiondes ventresRemarque:Lesdeuxo ndes"s'ampli fiant"mutuellem entauniveaudesventres,onparled'interfér encesconstructives.
TD03-Pb 2
22PCSI2019-2 020,LycéeLalande,Bourg-en-Bre sseAlexandreAl les
1.3Battements
Onconsidère maintenan tdesondesauxcaractéristiquesprochesmaispasidentiques.Posonsles grandeurs⌦=!1+!2,!=!1!2>0,
K=k1+k2,k=k1k2,=1+2et=12.
L'expressiondel'amplit udedevient
s(M,t)=s(x,t)=2Smcos 1 2 ⌦tkxKD+) cos 1 2 (!tKxkD+) bInterférencesentredeuxondesplanesprogre ssivesharmoniquesnonide ntiques Poursimpl ifierlesinterprétationsonsep laceaupoi ntx0telquekx0+kD=0.Ainsil'amplitu dedel'ondeserésumeà
s(x,t)=2Smcos 1 2 ⌦t+) cos 1 2 (!t+) L'amplitudedel'ondep ossèdedoncdeux dépenda ncestemporelles, l'unedep ul- sationgrande⌦=!1+!2etl'aut redepulsationpe tit e!=!1!2:c'estle phénomènedebattem enttemporel. t T!=2⇡
T⌦=
2⇡
Figure1-Battementstemporels
KBattementsacoustiquesenutil isantdeuxdiapasons
Remarque:Delam êmefaço nilestpossib lededécrire desbat tementss patiaux.IIOndesstati onnaires
2.1Réflexiond'uneondepro gressive
Lorsqu'uneondeprogressiv erencont reunediscontinuit édanslemilieudepropagation,il secréeune onderéfléchiequiprendpour
originecettedisconti nuité.Ains idansunmilieudiscontinueonobservela superpositiond'uneondedi tei ncidente etd'uneondedite
réfléchie: s(M,t)=si(M,t)+sr(M,t). bRéflexiond'u neondeprogressiveLacélérité d'uneondeprogressivedép enduniquementdespropriétés dumilieude propagation,ainsil'ondeinciden teetl'onderéfléchie
ontlamêm ecéléritéc= ki !i kr !r s'exprime: =Sm cos !i t 1 c x +i +rcos !r t 1 c x +r avecr2[0,1]leco efficientderéflexion .2.2Conditionsauxlimites
Prenonsl'exemp led'unecordevibrante.Le point depositio nx=0estle point oùl'excitationestcréée,onp eutvoir surl'exemplede
lacord edeMeldequecepo intse déplacetrèsfaibl ementpar rappor taurestedelaco rdeonfa itdonccommehypothèse qu'ilnese
déplacepas:s(0,t)=Sm(cos(!it+i)+rcos(!rt+r))=0 .Cetterelationestdoncvraieenparticulierlorsquet=0,ainsielledoit
vérifiers(0,0)=Sm(cosi+rcosr)=0.Lechoixdel'originedesphasesétantarbitraireonpeutfixeri=0etdoncune soluti on
possibleestr=1etr=0.Nousdevonst oujoursvérifierques(0,t)=Sm(cos(!it)rcos(!rt))=0 ,cecin'estpossiblequesilespulsationsontégales!i=!r.
L'ondeprésent edanslacorde s'exprimepar
s(x,t)=Sm(cos(!tkx)cos(!t+kx))=2 Smsin(!t)sin(kx). bSuperpositiond'uneondeincidenteetréfléchiedans unecordevibran teCommedanslecasd esinterféren cesent redeuxond esplanes progressivesharmoniques,onobservele découplagedesc oordonnées
spatialesettemporelles. 23PCSI2019-2 020,LycéeLalande,Bourg-en-Bre sseAlexandreAl les blank
Unond estationnair eestuneondedontl'expressionpeuts'écrirec ommelepro duitd'unterme spatialetd'unter metemporel
s(M,t)=s(x,t)=f(x)g(t). bOndestatio nnaireUneondest ationnairepr ésentedesnoeuds(pointoùl'amplitude del'ondeesttoujoursnulle )etdesven tres(pointsoul'am plitudede
l'ondeestmaximal). Dansle casdelacorde vibran te,lesnoeuds d'uneondestati onnaires etrouveauxpointsx0telsquesin(kx0)=0. bNoeudsd'uneonde stationnaireDansle casdelacorde vibran te,lesventre d'uneondes tationnaire setrouveauxpointsx0telsquesin(kx0)=±1.
bVentred'uneonde stationnaire2.3Modesdevibrat ion delacordedeMelde
Lacordede Meldeestune cordevibrant efixéeà sesdeuxext rémités. Lacondition limites(0,t)=0adé jàétéutili séepourdé duire
l'expressiond'uneond estationnaire.Utiliso nsdonclasecond econditionlimites(L,t)=0avecLlalon gueurdelacorde.
sin(kL)=0()knL=n⇡avecn2N2⇡
nL=n⇡avecn2N
()n= 2L n avecn2N Remarque:Onpeut égalementl' écriresouslaformen= 2L n+1 avecn2N. Uneondest ationnaireexist esurlacordedeMeldesietseulement n= 2L n avecn2N bConditiond'existenceSeulslesondes stationnaires dontl alongueurd'ondevérifielarelationprécédenteexi stent.Onparle demodesdev ibrationdela corde
deM elde.Onpeutréécrirelescaractéri stiq uesdel' ondeainsi n= 2L n ;kn=2⇡
n n L ;!n=ckn= n c L ;Tn=2⇡
!n 2L ncLesmo desdevibrationde lacordedeMelde s'expriment
sn(M,t)=sn(x,t)=2Smsin n L ct sin n L x bModesdevibrationde lacordedeMeld e x s1(x,t) L x s3(x,t) LNoeudVentre
x s2(x,t) L x s4(x,t) L Figure2-Représentationdes4premiersmodesdevibrat iondelaco rded eMeldeUnmode devibration estune ondestationnaireharmonique :tousles pointsdus ystèmevibren tsinusoïdalementàlamêmefréquence,
soitenpha seso itenoppositiondep hase.Dansunm ili eudedimensionfinie,lesconditionsaux li mitesconduisentàunequantificationdes modesdevi bration:seul unensemble
discretdepulsation estaccessi ble{! n2NLesmodesd evibrationsson tcarac tériséspardespulsationsmultip lesdelapuls ationfondamentale!1.Lesmodesdevibrationstels
quen>1sontappelée slesharmoniquesdumodefon damentaln=1. bModesdevibration 24PCSI2019-2 020,LycéeLalande,Bourg-en-Bre sseAlexandreAl les blank
Onappelle lesmodespropresd'un systèmesles modesdevibrationsqui apparaissent lorsquel'onsoumetlesyst èmeàuneperturbat ion
quelconque.Danslaplupartd escaslesmodespropres etlesmo desdevibrationssont identiques,c equin'estpast riviald eprime
abord. bModespropres Unevibratio nquelconquepeuts'exprimerco mmelasuperpositiondesmodespr opresdusystèmeét udié: s(M,t)=s(x,t)= 1 X n=1 sn(x,t)= 1 X n=1Sm,nsin
n L ct+n sin n L x bPrincipedesuperp ositionTD03-E x2
2.4Ondesstatio nnairesendimensionssupérieures
KInstabilitédeFaraday(1831)
N*MichaelFaraday1791-18 42:chimisteetphysicie nanglaisRemarque:Lacaissede résonanced'uneguit areacoustique estlesiège d'ondesst ationnairesengendréesparlavibrat iondescordes.
C'estlavibrati ondece caissonquirendplusfacilemen taudib leles sonsémisparlescordes. IIIRetoursurladiffraction:principedeHuygens- Fr esnelChaquepointd'unfron td'ondeprimair epeutêtrecon sidérécomme unesourcesecondai reémettantuneondedemêmefr équenceque
l'ondeprimaire.Lefr ontd'ondeàuninstantpostéri eures tlerésultatd elasommedesondess phé riques émisespartouteslesso urces
secondaires. bPrincipeduHuygens-F resnelRemarque:Ainsilephén omène dediffraction(etplusgénéralement lapropa gationd'une onde)peutêtrevucommelerésu ltat de
l'interférenced'uneinfinitéd'ondesissues desourcessecon daires. N*ChristanHuygens1629-169 5:mathématicien,phys icienetastronomehollandais N*AugustinFresnel1788-182 7:physicienetoptic ienfrançaisAch aqueinstanttoutpo intdufrontd'ondepeutê treconsidéré commeunesource second aireémettan tuneondesphérique( sion
travailleen3D).Unpeudecalculn ouspermettrai tde montrerque lasommed'uneinfini tédes ourcesponctuell eséme ttantdesondes
sphériquesaboutiàu neondeplane.C'estpourcela qued anslecasde lacuveàonde,au centredelagrand eou verturel'ondeest
localementplanemaisl'absenced esourcesaudelà del'ouvertur eentraineune ff etdebo rdetdo ncuneondeno nplane (frontd'ondecourbéettransmi ssi onsuivantcertainsanglesuniquement).Demêmedans lecasdelapetiteouverturecelaconduit àl'apparition d'une
ondeomni directionnelle. 25PCSI2019-2 020,LycéeLalande,Bourg-en-Bre sseAlexandreAl les blank
Formulaire-Chapitre03:Superposi tio nd'ondes
Lasom mededeuxondespr ogres sivesharmoni quesmonochroma tiquefaitapparaitredessommesdefonctio nstrigonométriques
cosp+cosq=2cos p+q 2 cos pq 2 cospcosq=2sin p+q 2 sin pq 2Lecalcul d'intensité(I=s
2 )fai tapparait redesproduitsdefonctionstrigon ométrique s cosp⇥cosq= 1 2 (cos(p+q)+cos(pq))Danscertain scas,lesdétecteurssontt roplentpoure xtrairel 'informationd'unsignaletréalis entlamoyenne temporelled essignaux
reçus hcos(!t+f(x)+)i= 1 T Z T 0 cos(!t+f(x)+)dt=0 cos 2 (!t+f(x)+) 1 T Z T 0 cos 2 (!t+f(x)+)dt= 1 2 avecTlapér iodetemporelledusignal. 26quotesdbs_dbs42.pdfusesText_42
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